Рейнольдса число поступательное

В работе Рубинова и Келлера [63] рассмотрена задача о стационарном обтекании вращающейся с угловой скоростью Ша сферы поступательным (вдали) потоком со скоростью Vx, при малых числах Рейнольдса [c.251]

Напомним, что сила сопротивления движению тел с постоянной поступательной скоростью в вязкой жидкости при малых числах Рейнольдса пропорциональна первой степени скорости, а в идеальной жидкости, когда парадокс Даламбера не имеет места, пропорциональна квадрату скорости. [c.262]

Если твердая частица произвольной формы совершает в жидкости как поступательное, так и вращательное движения, то эта движение по самой своей природе неустановившееся. Однако, как это уже отмечалось в разд. 2.10, если и поступательное и вращательное числа Рейнольдса [c.185]

Резонно называть член К трансляционным тензором. Этот тензор характеризует внутреннюю геометрию тела и зависит только от его размеров и формы в частности, он не зависит от ориентации и скорости тела, а также от свойств жидкости. Этот тензор имеет размерность длины и единственным образом характеризует сопротивление тела при поступательных движениях при малых числах Рейнольдса. [c.189]

Изложены основы флуктуационной теории П. Пригожина, которая позволяет единообразно формулировать критерии потери устойчивости ( кризиса ) для макроскопических процессов, режимов или структур в областях, далеких от состояния равновесия. Рассмотрены критическая точка жидкости, возникновение пульсаций при одномерном и вращательно-поступательном течениях несжимаемой жидкости, кризис течения газа по трубе, переход ламинарного течения в турбулентное. Для последнего процесса даны оценки числа Рейнольдса в случаях обтекания плоской пластины и течения в цилиндрической трубе, согласующиеся с опытом. [c.119]

Книга представляет собой краткий справочник по химической гидродинамике и смежным разделам гидродинамики, тепломассообмена, механики дисперсных систем и химической технологии. Исследуется движение и массоперенос в трубах, каналах, пленках, струях и пограничных слоях. Рассматривается обтекание и массо-и теплообмен частиц, капель и пузырей различной формы с поступательным и сдвиговым потоком при различных числах Рейнольдса и Пекле. [c.2]

Сферические капли и пузыри в поступательном потоке при умеренных и больших числах Рейнольдса........................................56 [c.3]

Диффузия к сферической частице, капле и пузырю в поступательном потоке при различных числах Пекле и Рейнольдса 164 [c.3]

Сферические частицы в поступательном потоке при умеренных и больших числах Рейнольдса [c.52]

Пузырь в поступательном потоке. В случае сферического пузыря, обтекаемого поступательным потоком при малых числах Рейнольдса, результаты решения уравнений Озеена (2.3.1) приводят [c.55]

Рассмотрим обтекание тел вращения любой формы, произвольно ориентированных в поступательном потоке при малых числах Рейнольдса. Считаем, что ось тела вращения составляет угол си с направлением скорости жидкости на бесконечности [c.68]

Малые числа Рейнольдса. В [247, 282] методом сращиваемых асимптотических разложений получено решение задачи об обтекании кругового цилиндра радиуса а поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости со скоростью Ц при малых числах Рейнольдса. Исследование проводилось в полярной системе координат в на основе полных уравнений Навье — Стокса (1.1.4), что позволило получить следующее выражение для функции тока при Т1/а 1 [c.76]

Слабые деформации капель и пузырей в поступательном и сдвиговом потоках при малых числах Рейнольдса. [c.82]

Поступательный поток. При малых числах Рейнольдса и Вебера осесимметричная задача о медленном поступательном движении капли с установившейся скоростью Ц в покоящейся жидкости исследовалась в [310]. Считалось выполненным условие Уе = О(Ке ). Для определения деформации поверхности капли использовалось условие равенства скачка нормальных напряжений избыточному давлению, обусловленному силами поверхностного натяжения. Было показано, что капля имеет форму сплюснутого (в направлении движения) эллипсоида вращения с отношением большой и малой полуоси, равным [c.82]

Рассмотрим теплоперенос к плоской пластине, продольно обтекаемой поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости со скоростью Ц при больших числах Рейнольдса. Считаем, что температура на поверхности пластины и вдали от нее принимает постоянные значения, равные соответственно и Т . Начало прямоугольной системы координат X, V поместим в переднюю кромку ось X направим вдоль, а У — поперек пластины. [c.111]

Для сферического пузыря в поступательном потоке при умеренных и больших числах Рейнольдса и больших числах Пекле среднее число Шервуда можно вычислять по формуле [219] [c.166]

Ламинарный поступательный поток при больших числах Рейнольдса [c.191]

Порядок величин характерных размеров областей диффузионного следа за сферической каплей и твердой частицей в поступательном потоке указан в табл. 4.10. Эти оценки сохраняют силу и при умеренных числах Рейнольдса, когда за каплей и частицей нет застойных зон. [c.206]

Пригодность приближенного выражения (5.1.5) при промежуточных числах Пекле Ре = 10, 20, 50 (этим значениям соответствовали числа Рейнольдса Re = 10, 20, 0,5) в случае поступательного обтекания твердой сферы проверялась путем сравнения с результатами численного решения соответствуюш,ей задачи для поверхностной химической реакции первого порядка. По данным [2, 28] следует, что погрешность уравнения (5.1.5) в этих случаях не превосходит 1,5%. [c.217]

Массоперенос к плоской пластинке, обтекаемой поступательным потоком. Исследуем стационарную конвективную диффузию к поверхности плоской пластинки, продольно обтекаемой поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости при больших числах Рейнольдса (течение Блазиуса). Предполагается, что массоперенос осложнен объемной реакцией. В приближении диффузионного пограничного слоя соответствующая задача о распределении концентрации описывается уравнением и граничными условиями [c.219]

Пузырь Ламинарный поступательный поток при больших числах Рейнольдса 2,6 1,6 [c.223]

При малых числах Рейнольдса (Ке<1) вектор сил напряжения при поступательном движении сферы имеет одно и то же значение - ЪщЫ [14] во всех точках сферы, и аэродинамическая сила определяется законом Стокса [c.60]

В последние годы ведутся интенсивные экспериментальные и теоретические исследования, связанные с воздействием плазмы на потоки, обтекающие тело [1]. Релаксационные процессы перекачки энергии возбужденных электрическим разрядом молекул в поступательные степени свободы значительно влияют на лобовое сопротивление обтекаемого тела и структуру головной ударной волны уже при числах Маха порядка единицы [2]. Релаксационные процессы в среде, увеличивая коэффициент второй (объемной) вязкости, могут существенно влиять на известную энергетическую оценку границы гидродинамической устойчивости [3] даже при малых числах Маха. Положительная вторая вязкость приводит к увеличению критического числа Рейнольдса а отрицательная - к его понижению [4]. [c.82]

Именно решение задач в этих двух предельных постановках для одиночного тела в бесконечном потоке поддается аналитическим методам, и основные достижения в этих направлениях считаются классическими и представлены в учебной и научной литературе по гидродинамике. Кроме того, к настоящему времени приобрели известность и результаты решений об обтекании сферы и цилиндра бесконечным поступательным потоком при Re 1 Ч- 10. Видимо, дальнейший прогресс построения полей при обтекании с большими числами Рейнольдса с учетом вознпкаюш их нестационарных эффектов связан с использованием численных методов, а также разработкой приближенных схем обтекания с учетом экспериментальных данных. [c.120]

Коэффициенты сопротивления были измерены для разных значений р/рр и Ы2а. Шмидель [688] исследовал движение диска, а Фэйдж и Йохансен — плохо обтекаемые тела [208]. Стоксово сопротивление (малые числа Рейнольдса) частиц произвольной формы изучалось Бреннером [72], который рассмотрел гидродинамические силы и крутящий момент, определенные экспериментально при поступательном и вращательном движении твердой частицы в жидкости, находящейся на бесконечности в состоянии покоя. Подробное рассмотрение обтекания тел при низких числах Рейнольдса дается в книге [309]. В работе [.382] измерены сопротивления свободно падающих цилиндров и конусов. [c.36]

В задаче об установившемся поступательном цлоскопарал-лельном движении тела в несжимаемой вязкой жидкости все безразмерные величины определяются двумя параметрами углом атаки а и числом Рейнольдса R. Условия физического подобия—критерии подобия—представляются соотношениями [c.60]

Возникающая турбулентность является в большинстве случаев трехмерной. Представляет интерес рассмотреть вопрос,. при каких условиях, достаточно надежных в теоретическом и экспериментальном отношениях, возникающая неустойчивость, обусловленная плоскими поступательными волнами Толлмина, приводит к трехмерной турбулентности. В связи с этим можно предположить, что в относительно вогнутой области ламинарного пограничного слоя, возмущенного нарастающими волнами, возникает при достаточном нарастании вторичная неустойчивость в отношении вихревых трехмерных возмущений с осями, параллельными основному потоку, причем плоское течение скорее всего переходит в ячеистое трехмерное течение. Особенно благоприятные условия для этой вторичной неустойчивости имеют место в зоне, где скорость распространения волн Толлмина соизмерима со скоростью основного потока. Если такая вторичная неустойчивость существует, то расхождение между значением критического числа Рейнольдса нейтральных волн Толлмина и наблюдаемым дальнейшим ростом числа Рейнольдса переходной ламянарно-трубулентной области может быть связано с критическим числом Рейнольдса вторичной неустойчивости. [c.265]

Эффекты, проявляющиеся в случаях, когда число Рейнольдса мало, но не настолько, чтобы его влиянием можно было пренебречь, можно выявить, применяя методы, аппроксимирующие инерционные члены в уравнениях Навье — Стокса. Первая попытка в этом направлении принадлежит Уайтхеду [63], который в 1889 г. пытался распространить решение Стокса для поступательного движения сферы на более высокие числа Рейнольдса, используя схему регулярных возмущений. Уайтхед предположил, что стоксово решение уравнений медленного течения [c.60]

Для линеаризации уравнений устремляем поступательное число Рейнольдса к нулю, тогда возможны два предельных случая в зависимости от того, является вращательное число Рейнольдса независимой переменной или нет. При падении в гравитационном поле пропеллероподобного тела о) и С/о зависят от одних и тех же физических переменных и, следовательно, не являются независимыми переменными. В этом случае вращательное число Рейнольдса исчезает вместе с поступательным числом Рейнольдса, и уравнения (2.10.5) сводятся к квазистатической форме уравнений Стокса. С другой стороны, в задаче о вынужденных продольных колебаниях частоту о) можно изменять независимо от Uq Здесь вибрационное число Рейнольдса = о)р/ л не обязательно должно быть малым, даже если мало поступательное число Рейнольдса. В размерной форме уравнения (2.10.5) принимают вид [c.73]

При малых поступательных и (или) вращательных числах Рейнольдса а U p/ i и 1 о> 1 p/ i соответственно течение ясидкости описывается уравнениями Стокса [c.240]

Здесь а — радиус сферы, Q — ее угловая скорость, U — скорость поступательного движения сферы, р — плотность жидкости, N-rq — число Рейнольдса = pZ7a/ i. При малых значениях iVpe [c.363]

В реальных жидкостях циркуляционное течение может быть индуцировано вращением цилиндра. Возникающий при этом пограничный слой будет вызывать вращательное движение в жидкости, которое, накладываясь на поступательное двин<ение цилиндра, будет создавать подъемную силу, пропорциональную циркуляции и поступательной скорости. Это так называед1ый эффект Магнуса. Степень его проявления будет зависеть от числа Рейнольдса, а также от поступательной и вращательной скоростей цилиндра. В реальных жидкостях лобовое сопротивление отлично от нуля и обусловливается обеими составляющими, связаняы.мн с трением и давлением, [c.411]

Так как двухатомные молекулы обладают не только энергией поступательного движения, то уравнение (16) должно быть соответствующим образом пересмотрено. Число Маха и число Рейнольдса обычно существенно изменяются в процессе течения, и они являются основными факторами, определяющими движение. Однако движение двухатомных газов происходит в широком диапазоне температур, и поэтому изменение 7 и Р может стать существенным и они должны приниматься во внимание. Эгот вопрос будет рассмотрен далее в 4.9. [c.143]

Л. П. Смирнов и М. А. Павлихина (1958) провели экспериментальное исследование структуры потока за круглыми цилиндрами, совершавшими вынужденные возвратно-поступательные колебания в направлении, перпендикулярном к оси гидродинамического канала при числах Рейнольдса (0,4 1,0) X10 . Использованный [c.828]

С. И. Девнин (1967) определял поперечную силу для области захвата на жестком цилиндре, совершавшем возвратно-поступательные колебания с заданной частотой и амплитудой. Круглый цилиндр диаметром 0,3 м и длиной 3 м испытывался в опытовом бассейне. Замер поперечной гидродинамической силы производился тензометрическим методом, а также путем интегрирования распределения давлений, замеренных в среднем -сечении по длине цилиндра безынерционным тензометрическим датчиком. давления. Для определения частоты отрыва вихрей в следе за цилиндром устанавливался датчик давления, который мог перемещаться с помощью координатника как по длине, так и по ширине цилиндра. Число Рейнольдса при испытаниях менялось в пределах от 1,7 X 10 до 10 , кинематическое число Струхала в пределах 0,05—0,6 и относительная амплитуда а = а/с в пределах от нуля до 0,65. Полученные значения коэффициентов амплитуд поперечных сил Су Девнин считает независимыми от чисел Рейнольдса и представляет в виде зависимости Су от произведения а При значениях а 8 И < 0,02 эта зависимость может быть принята -линейной. [c.829]

Рассмотрим ситуацию на примере классической задачи о неус овив-шемся поступательном движении ш а в неограниченном объеме вязкой несжимаемой ж1е(дкости при малых числах Рейнольдса. Эта задача была рассмотрена Вуссинеском, а затем изучалась Озееном изящное решение [c.41]

В третьей и четвертой главах анализируется массотеплоперенос в плоских каналах, трубах и пленках жидкости. Рассматривается мас-сотеплообмен частиц, капель и пузырей с поступательным и сдвиговым потоком при различных числах Иекле и Рейнольдса. Приведенные результаты имеют большое значение для создания научно обоснованных методик расчета целого ряда технологических процессов, таких как растворение, сушка, адсорбция, осаждение аэрозолей и коллоидов, гетерогенные каталитические реакции, абсорбция, экстракция и ректификация. [c.5]

Капля в поступательном потоке жидкости. В работе [310] для коэффициента сопротивления сферической капли, обтекаемой поступательным потоком при малах числах Рейнольдса, было получено следуюш,ее асимптотическое разложение [c.56]

Цилиндрические тела. Массообмен кругового цилиндра радиуса а с однородным поступательным потоком, направленным перпендикулярно образующей цилиндра, при малых числах Некле Ре = 8с Ке и Рейнольдса Ке = аи /г/ рассматривался в работах [237, 248]. Для среднего числа Шервуда (приходящегося на единицу длины цилиндра и определенного по его радиусу) были получены двухчленные разложения [c.152]

Пузырь Ламинарный поступательный поток при больших числах Рейнольдса Аналитический, ПДПС 0,7 [212, 292] [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...