Поле гравитационное однородное

Однако при отсутствии силовых полей (гравитационного, электромагнитного и др.) состояние однородного тела может быть однозначно определено тремя параметрами, в качестве которых в технической термодинамике принимают удельный объем, абсолютную температуру и давление. [c.12]

Потенциал и напряженность поля. Найти потенциал и напряженность гравитационного поля, созданного однородным шаром массы М и радиуса R, в зависимости от расстояния г до его центра. [c.125]

Первое приближение, при котором не учитывается враш ение Земли и гравитационное поле принимается однородным, приводит к элементарной параболической теории полета снаряда. Уравнения движения в этом случае имеют простой вид [c.193]

НАПРЯЖЕННОСТЬ поля [гравитационного равна отношению силы, действующей со стороны поля на помещенную в него материальную точку, к массе этой точки магнитного <для однородной и изотропной среды равна отношению магнитной индукции к относительной магнитной проницаемости среды задерживающая (коэрцитивная сила) равна напряженности внешнего магнитного поля, полностью размагничивающего предварительно намагниченный ферромагнетик) электрического — векторная величина, определяемая отношением силы, действующей на неподвижный электрический заряд, помещенный в данную точку поля, [c.253]

Как обнаруживается поле тяготения Какую физическую величину называют напряженностью поля Изобразите иа графике зависимость модуля напряженности поля тяготения от расстояния точки от центра, создающего поле. Какие поля называют однородными Известно, что металлические оболочки могут экранировать некоторую область пространства от действия электрического поля. Существует ли подобный экран для гравитационного поля [c.66]

Эта формула справедлива и в тех случаях, когда источником гравитационного поля является однородное по плотности тело сферической формы. При этом расстояние г отсчитывается от центра масс тела, а радиус поверхности тела должен быть меньше расстояния г. [c.55]

Периодическое осаждение частиц, или отстаивание, первоначально однородной и неподвижной смеси в гравитационном поле можно описать с помощью основных соотношений, как показано в работе [734] [c.386]

Этот факт следует из того, что центр тяжести в однородном гравитационном поле расположен в центре параллельных сил [c.167]

Другое предположение, принятое при выводе барометрической формулы, — однородность гравитационного поля. При больших высотах этим приближением пользоваться нельзя. Действительно, сила гравитационного поля Земли, действующая на массу т, расположенную на расстоянии г от центра Земли, [c.156]

Этот результат очень похож на уравнение движения материальной точки в однородном гравитационном поле у поверхности Земли F = —Mgz, где z — единичный вектор, направленный [c.118]

Методом Монте-Карло обнаруживаются фазовые переходы из упорядоченного в однородное состояние, а в обратном направ лении этого сделать не удалось. Рассмотрение данной системы в гравитационном поле не позволило разделить фазы. Поэтому высказывались сомнения по поводу того, что полученный переход является фазовым переходом первого рода. Они были сняты результатами исследований по методу молекулярной динамики. [c.199]

Измерения ядерных спинов и магнитных моментов тесно связаны. между собой и поэтому будут рассмотрены совместно несмотря на то, что природа этих величин глубоко различна. Спин является, наряду с массой, важнейшей механической, т. е. инертной и гравитационной, характеристикой частицы, в то время как магнитный момент является характеристикой взаимодействия частицы с однородным внешним магнитным полем. [c.48]

Движение ракет происходит в соответствии с теоремой о количестве движения. Продукты сгорания топлива отбрасываются назад через ее хвостовую часть, II так как топливо находится внутри самой ракеты, то масса ее не остается постоянной, а убывает по мере сгорания топлива. Показать, что если пренебречь сопротивлением атмосферы, то для ракеты, летящей по вертикали в однородном гравитационном поле, уравнение движения будет иметь вид [c.39]

Потенциальную энергию тоже часто удается разделить на две подобные части, из которых одна содержит только координаты, соответствующие поступательному движению, а другая — только угловые координаты. Так, например, гравитационная потенциальная энергия зависит только от вертикальной декартовой координаты центра тяжести ). Аналогично, если сила вызывается однородным полем В, действующим на диполь с магнитным моментом М, то потенциал пропорционален произведению M B, зависящему только от ориентации тела. Вообще почти все практически встречающиеся задачи допускают такое разложение. В этом случае рассматриваемая задача распадается на две, так как лагранжиан L — T—V разбивается при этом на две части, одна из которых содержит только поступательные координаты, а другая — только угловые. Эти две группы координат будут тогда полностью разделены, и задачи о поступательном и о вращательном движении можно решать независимо друг от друга. Поэтому важно получить выражения для кинетического момента и кинетической энергии тела, имеющего неподвижную точку. [c.164]

Прецессия заряженных тел в магнитном поле. Из предыдущего параграфа видно, что движение симметричного волчка в гравитационном поле является в общем случае весьма сложным. В противоположность этому движение вращающегося заряженного тела, находящегося в однородном магнитном поле, имеет сравнительно простой характер. Тем не менее, мы рассмотрим это движение, так как оно играет важную роль в атомной физике. Вместо уравнений Лагранжа в данном случае проще [c.198]

Заметим, что рассмотренная здесь прецессия относится к вектору кинетического момента, а не к оси тела. Движение последней можно рассмотреть тем же методом, какой применялся в случае тяжелого волчка. Нутация оси тела здесь также будет иметь место, но в отличие от случая гравитационного поля она не будет изменять кинетической энергии тела, так как однородное магнитное поле не может совершить работу над системой (см. задачу 16). [c.201]

Решите задачу о движении материальной точки в однородном гравитационном поле, пользуясь методом Гамильтона — Якоби. Найдите также уравнение ее траектории. [c.343]

Резюме. Ускоренное движение системы отсчета вызывает эффект, эквивалентный появлению некоторых дополнительных внешних сил. Эти силы называются силами Даламбера или фиктивными силами , потому что они образуются вследствие движения системы отсчета и отсутствуют в абсолютной системе. Фиктивная сила, возникаюш,ая при движении системы отсчета с постоянным ускорением, аналогична однородному гравитационному полю. [c.124]

Задача 2. Рассмотреть задачу о движении в однородном гравитационном поле V = mgz, используя прямоугольную систему координат. Здесь уравнения Лагранжа интегрируются элементарными средствами. Пользуясь описанной выше схемой, вычислить гамильтонову W -функцию, которая должна иметь вид [c.298]

Гравитационное поле. В основной задаче поле силы рассматривается однородным, и в векторе g объединяются и притяжение к Земле, и центробежная сила (т. I, гл. XVI, 7). В действительности же, в силу ли формы Земли или в силу неоднородного распределения ее масс необходимо присоединить к g поправочный член, представляющий собой производную от некоторого потенциала (/j, при вычислении которого можно ограничиться членами второго порядка малости в соответствии с тем, что при [c.115]

Мы предполагаем, что Земля представляет собой либо однородный, либо неоднородный шар, в каждой точке которого плотность зависит только от расстоянии этой точки до центра шара. Можно показать, что в этом случае гравитационное поле Земли такое же, какое создавалось бы материальной точкой, обладающей массой Земли и помеш енной в ее геометрическом центре. [c.245]

Эти уравнения справедливы и в других случаях. Если действующие на тело силы приводятся к равнодействующей, приложенной в центре тяжести, то уравнения (13.11.1) будут справедливы, так как при этом JV" = 0 важным частным случаем является задача о движении снаряда в (однородном) гравитационном поле Земли. Уравнения (13.11.1) сохраняют силу также в случае вращения твердого тела около неподвижной точки О, если момент заданных сил относительно этой точки равен нулю. [c.234]

Движение частицы в однородном гравитационном поле в сопротивляющейся среде. Для частицы с массой т, которая движется в однородном гравитационном поле в сопротивляющейся среде, плотность которой зависит только от высоты, уравнения движения имеют вид [c.102]

Вторым случаем, который мы разберем, будет точечная частица в однородном гравитационном поле. Теперь уже гамильтониан запишется так [c.158]

В явлениях конвекции тепла при свободном движении существенна не сама по себе сила тяжести, непосредственно действующая на выделенный элемент среды, а подъемная (Архимедова) сила, обусловленная неодинаковой плотностью среды в гравитационном поле. Если среда однородна, то неодинаковость плотности возникает из-за наличия температурных разностей между областями, прилегающими к горячей стенке и удаленными от нее. В связи с этим в уравнение (4-13) взамен непосредственно действующей силы тяжести р ==т надлежит подставить подъемную [c.102]

В дополнение к гидродинамической силе, действующей на не-косую частицу, она испытывает также действие гидростатической, или выталкивающей, силы, которую нужно также принять во внимание. Результирующая всех внешних сил, действующих на частицу со стороны жидкости, складывается из сил этих двух типов. Как известно, выталкивающая сила приложена к центру плавучести В тела, расположенному в центре тяжести вытесненной жидкости. Для несжимаемой однородной жидкости в однородном гравитационном поле положение точки В является характерным свойством самой частицы, зависящим только от ее внешней геометрии. [c.223]

Для химически однородной термодинамической системы (газ, жидкость, изотропное твердое тело) при отсутствии внешних полей (гравитационного, электрического, магнитного) число независимых параметров, однозначно определяющих равновесное состояние системы, будет равно двум из трех (р, у, Т), так как любой лзэтих трех параметров является однозначной функцией двух заданных. [c.17]

Термодииа иическая система называется гомогенной (однородной), если ее интенсивные свойства одинаковы во всех частях системы, и гетерогенной (неоднородной), если хотя бы некоторые из них в пределах системы изменяются скачком. Гомогенная система может быть анизотропной, т. е. иметь свойства, зависящие от направления, как, например, упругие или оптические константы многих монокристаллических тел. Непрерывными будем называть такие системы, свойства которых являются непрерывной функцией координат. Примером служит газ в силовом гравитационном поле давление, плотность и другие свойства такого газа зависят от расстояния до источника поля (см. 18). В дальнейшем под системой, если не оговорено специально, понимается гомогенная система. [c.12]

Именно так и было сделано при вычислении работь в полях упругой и гравитационной (кулоновской) сил а также в однородном поле сил тяжести [см. формуль [c.92]

Понятие п.ентра масс является более общим, чем понятие центра тяжести в отличие от ионятия центра тяжести понятие центра масс не связано с наличием однородного гравитационного поля. [c.115]

В частном случае абсолютно твердого тела, представляюикто собой неизменяемую систему материальных точек (и находящегося в однородном гравитационном поле), центр масс совпа-лает с центром тяжести предыдущая теорема при этом формулируется следующим образом центр тяжести твердого тела двиоюется так, как будто в нем сосредоточена вся масса тела и на него действует главный вектор внешних сил, приложенных к твердому телу. [c.116]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Естественная (свободная) конвекция возникает под действием неоднородного поля внешних массовых сил (сил гравитационного, инерционного, магнитного или электрического поля), приложенных к частицам жидкости внутри системы. Вьшужзенная конвекция возникает под действием внешних поверхностных сил, приложенных на границах системы, или под действием однородного поля массовых сил, действующих в жидкости внут]ти системы. Вынужденная конвекция может осуществляться также за счет запаса кинетической энергии, полученной жидкостью вне рассматриваемой системы. [c.94]

В однородном гравитационном поле центр тяжести, конечно, совпг -дает с центром масс. [c.164]

Разберем теперь три простых примера, чтобы проиллюстрировать применение теории Гамильтона — Якоби. В качестве эти.х примеров мы Еыбралп гармонический осциллятор (в одном и трех измерениях), частицу н однородном гравитационном поле и, наконец, задачу Кеплера. [c.156]

Выше отмечалось, что чистое вещество является системой, которая однородна по составу и неизменна по своему химическому строению. В отсутствие движения, гравитации, электричества, магнетизма и капиллярности такая система находится в стабильных условиях, если она од 01родна по состоянию, поскольку в этом случае не происходят никакие самостроизвольные (необратимые) изменения, такие как химическая реакция, выраинивание скорости, изменение высоты или формы в гравитационном поле и т. д. [c.185]

ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ — часть энергии ме-ханич. системы, находящейся в нек-ром силовом поле, зависящая от положения точек (частиц) системы в этом поле, т. е. от пх координата , у , z или от обобщённых координат системы qi. Численно П. э. системы в ланно.и её положении равна той работе, к-рую произведут действующие на систему силы поля при перемещении системы из этого положения в то, где П. э. условно принимается равной нулю (нулевое положение). Из определения следует, что понятие П. э. имеет место только для системы, находящейся в потенциальном силовом поле, в к-ром работа действующих на систему сил поля зависит только от начального п конечного положений системы и не зависит от закона движения точек системы, в частности от вида их траекторий. Напр., для механич. системы, находящейся в однородном поле тяжести, если ось Z направлена вертикально вверх, II. э, П = mgz , где т — масса системы, g — ускорение силы тяжести, Zq — координата центра масс (нулевое положение = 0) для двух частиц с массами и т , притягивающихся друг к другу по всемирного тяготения закону, П = —где G — гравитационная [c.92]

Современные исследования вносят уточнения в релятивистские взгляды на инерцию. Дело в том, что при построении общей теорпи относительности Эйнштейн исходил из принципа эквивалентности (гравитационного ноля и инерции). С помощью этого принципа он и получил основные уравнения теории. Однако необходимо помнить, что принцип эквивалентности не является общим принципом и имеет ограниченную область применимости инерции эквивалентно лишь однородное (т. е. постоянное но величине и направлению) гравитационное ноле. Но ноле можно считать однородным только для очень небольших участков пространства. Например, силовые линии гравитационного ноля Земли расходятся радиально от ее центра. Только внутри объемов пространства, линейные размеры которых во много раз меньше размеров Земли, гравитационное поле Земли можно считать однородным. Поэтому говорят, что принцип эквивалентности локален, т. е. что с помощью перехода в ускоренную систему координат можно исключить гравитационное ноле на отдельных участках пространства, но отнюдь не везде, что очень важно. [c.45]

В наиболее практически важных осесимметричных задачах на жидкость действуют однородное гравитационное поле интенсивности g, направленное вдоль осиг, а также поле центробежных сил, вызванное равномерным вращением всей газожидко- [c.80]

Простой называется любая макроскопически однородная и HSOtponHaH система, внутреннее состояние которой пренебрежимо мало изменяется под действием поверхностного натяжения (капиллярности), внешних силовых полей (электрических, магнитных и гравитационных), а также деформации твердых фаз (напри- -мер, деформации сдйига). [c.65]

Упростим несколько модель крутильных весов. Пусть r = onst (гравитационное поле однородно), Ь(0— По(0 — (отсутствуют случайные смещения точки подвеса) и [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...