Принцип равной вероятности

Основной линейный размер для одного станка из ряда j станков отбирается по возможности для наиболее часто встречающегося размера обработки (по статистическим данным), а для остальных станков принимается по ряду с показателем геометрической прогрессии р (принцип равной вероятности обработки изделий других размеров) для наиболее распространённых станков по основному размеру чаще всего <р=1,26. Для расчёта величины хода и скорости движения рабочих органов наименьший размер обработки принимается обычно равным 0,25 от наибольшего, который мог бы быть ещё выполнен на станке. [c.9]

В теории надежности в качестве критерия эквивалентности используют вероятность безотказной работы. Параметры эквивалентных режимов нафужения выбирают в соответствии с принципом равных вероятностей [51]. [c.358]

Микроканонический ансамбль. Статистический ансамбль, определяемый принципом равной вероятности микроскопических состояний, или, более точно, распределением вероятности вида (1.11а) или (1.116), называется микроканоническим ансамблем, а распределение — микроканоническим распределением. Таким образом, микроканонический ансамбль описывает изолированную систему, которая достигла состояния теплового равновесия. [c.19]

Распределение энергии между двумя системами, находящимися в тепловом контакте. Применяя принцип равной вероятности (см. 3) к составной системе 1 + П, для которой выполняются соотношения (1.32), можно определить вероятность того, что подсистемы I и II обладают соответственно энергиями Е и Ец Ех + Ец — Е). Обозначим плотность состояний систем I и II соответственно через Йх и Йц и системы 1 + П — через Тогда [c.28]

Вероятность и энтропия. Пусть макроскопическое состояние системы, кроме значений Е, N п V, описывается параметрами а (а1, 2,. . . ) и пусть термодинамический вес состояния Е, М, V, а) равен ТУ (Е, N, V, а). Тогда вероятность реализации состояния Е, N, V, а), согласно принципу равной вероятности, равна [c.33]

Вообще говоря, существует весовая функция (а , а ,. . . ). Выбор функции ш зависит.от природы переменных а. Если они выражаются через динамические переменные (д, р), то явный вид функции ю можно определить, используя принцип равной вероятности. [c.35]

Вывод канонического распределения. Пусть I2 Е) — плотность состояний термостата, Et — полная энергия составной системы (т. е. рассматриваемой системы плюс термостат), Ei — энергия Z-ro квантового состояния системы Et Е E ). Согласно принципу равной вероятности, вероятность реализации квантового состояния I пропорциональна числу допустимых микроскопических состояний, которое равно I2 Ef — Ei) ЬЕ. Следовательно, [c.36]

Согласно принципу равной вероятности, искомая вероятность обнаружения одного из осцилляторов в квантовом состоянии п равна [c.88]

Суть проблемы состоит в обосновании принципа равной вероятности состояний. Многих физиков не удовлетворяет доказательство эргодической теоремы, о котором говорилось в гл. 1, 3, и отступлении 4. Математическое доказательство теоремы носит слишком общий характер и не использует характерные физические свойства тех динамических систем, которые рассматриваются в статистической механике. Поэтому мы склонны думать, что в этом доказательстве в действительности упущены какие-то основные свойства физических систем, благодаря которым статистическая механика оказывается справедливой. Можно предполагать, что соответствие между реально наблюдаемыми величинами и значениями, вычисленными при помощи теории вероятности, объясняется огромным числом частиц, из которого состоят реальные системы. Хотя такое интуитивное соображение, возможно, и верно, полной ясности в этом вопросе пока еще нет. [c.191]

Принцип равной вероятности 18, 28 Пространственный заряд 342 (г-пространство 17, 389 Протон 43, 102 [c.446]

Господствующей в то время была следующая точка зрения если температура образца снижается, то это в первую очередь означает, что кристаллическая решетка материала все меньше и меньше колеблется. Вероятность того, что электрон — носитель электричества — столкнется с решеткой и затормозит свое движение (грубо говоря, в этом сущность электрического сопротивления), будет становиться все меньше и меньше. Стало быть, с уменьшением температуры сопротивление образца металла должно снижаться и в принципе равняться нулю при нулевой абсолютной температуре. [c.149]

Если динамич. подсистема взаимодействует с системой с большим числом степеней свободы, находящейся в состоянии статистич. равновесия (термостатом), то для получения вероятности распределения состояний в динамич. подсистеме нужно просуммировать распределение вероятностей в полной системе (удовлетворяющее К. у. о.) по квантовым состояниям термостата. В атом случае вероятность распределения по состояниям динамич. подсистемы также удовлетворяет К. у. о., по вероятность прямого перехода уже не равна вероятности обратного перехода, а удовлетворяет детального равновесия принципу [c.363]

Принятие решений в условиях неопределенности. При неизвестных вероятностях состояния /7, возможно несколько способов, сводящихся к той или иной оценке неизвестных вероятностей, т. е. сведения неизвестных вероятностей к известным. Наиболее простой способ -- это принцип недостаточного основания Лапласа, в соответствии с которым ни одному из состояний природы не отдается предпочтения и назначается равная вероятность, т. е q =q — qn— q = /п для всех состояний. [c.256]

По описанной методике все аберрационные коэффициенты Li — Lg принимают одинаковые значения с равной вероятностью. Неизвестно, соответствует ли это реальному распределению аберрационных коэффициентов всего множества оптических систем с малыми остаточными аберрациями, которые рассчитывали и рассчитывают на практике. Существуют, однако, классы оптических систем, для которых это положение не выполняется. Например, симметричные объективы с симметричным ходом лучей в принципе не имеют нечетных аберраций. У тех же симметричных объективов, используемых в несимметричном режиме, как правило, четные аберрации превалируют над нечетными. С другой стороны, вряд ли возможна какая-либо другая модель для изучения корреляции критериев качества, кроме модели равновероятных одинаковых значений для всех аберрационных коэффициентов. В конечном итоге такой подход при достаточно обширной статистике учитывает все типы оптических систем, хотя для каждого отдельно взятого типа может [c.100]

Сформулируем теперь основной постулат равновесной статистической механики. Он отражает тот факт, что нам известно весьма немногое о микроскопическом состоянии системы мы лишь предполагаем, что энергия системы лежит в узком интервале Е, Е + АЕ). Однако, как уже говорилось, у больших систем имеется огромное число собственных состояний, значения энергии которых лежат в данном интервале. При этом у нас нет никаких данных, которые позволили бы отдать предпочтение какому-либо одному состоянию и считать, что оно лучше других представляет рассматриваемую систему — все такие состояния одинаково хорошо совместимы с имеющейся информацией о системе. Таким образом, единственное разумное предположение заключается в следующем каждое из этих состояний с равной вероятностью является реализацией макроскопического состояния системы. Именно в этом заключается знаменитый принцип равенства [c.132]

В квантовой механике доказывается положение, которое называется принципом детального равновесия (см. задачу 9.1). В одной из своих наиболее простых формулировок этот принцип гласит вероятность любых прямых переходов системы из состояния а в состояние Ь должна быть равна вероятности обратных переходов — из состояния Ь в состояние а. Данное утверждение следует из принципиальной обратимости микроскопических явлений. [c.223]

Полное решение задачи определения коэффициента возрастания внецикловых потерь W можно осуществить, используя методы теории вероятностей, так как простои различных машин являются случайными величинами, не могут быть определены функционально и подчиняются законам случайного распределения. Однако в простейших случаях, когда линия разделена на участки по принципу равных потерь, а цикл работы всех участков одинаков, задачу можно решить обычными методами. [c.516]

Теорема сложения вероятностей, или принцип Лапласа Вероятность случиться одному из нескольких несовместимых событий, без указания какому именно, равна сумме вероятностей этих событий. [c.12]

Величина Pf, пропорциональная ехр (— Ef kT), отвергает вероятности нахождения решетки в состоянии /), а в — вероятности перехода всей системы спин — решетка жз чистого (дискретного) состояния /) 5) В другое состояние Г) ). Согласно общим принципам квантовой механики, эти отдельные вероятности равны вероятностям обратных переходов. Поэтому [c.250]

Доказательство. Уровень может содержать О или 1 электрон (большее число электронов запрещено принципом Паули). Среднее число электронов тогда равно единице, умноженной на вероятность нахождения одного электрона, плюс нуль, умноженный на вероятность нахождения нуля электронов. Таким образом, среднее число электронов на уровне численно равно вероятности его заполнения. Заметим, что это утверждение было бы несправедливо, если бы было разрешено многократное заполнение уровней. [c.55]

Второе слагаемое в правой части (13.7) описывает кинематическую корреляцию, связанную с принципом Паули вероятность обнаружить два электрона с одинаковыми импульсами и проекциями спина равна нулю. В остальном электроны движутся независимо друг от друга, что и естественно (идеальный газ). При наличии взаимодействия вид функции распределения п(р, з), вообще говоря, усложняется при этом согласно формуле (13.6) появляется еще дополнительная (динамическая) корреляция по импульсам, обусловленная силами взаимодействия. [c.128]

Разумеется, точно так же погрешности момента инерции шариков или площадей их главного сечения будут распределены по закону, который в принципе отличен от нормального. Таким образом, наряду с нормальным законом распределения погрешностей иногда встречаются и другие распределения. Так, возможен случай, когда равновероятно появление ошибки любой величины внутри некоторого интервала, а за его пределами вероятность появления погрешностей равна нулю. [c.36]

В отдельных случаях допускается применение арифметических рядов (+ , где = onst), вероятностных рядов, построенных по принципу равной вероятности применяемых размеров, а также производных рядов. [c.45]

Принцип равной вероятности. В изолированной системе, находящейся в состоянии теплового равновесия, каждое л1икро-скопическое состояние, принадлежащее совокупности Е, ЬЕ), реализуется с одной и той же вероятностью, а именно в классическом случае [c.18]

Эргодическая теорема. В классической механике динамические состояния изолированной системы описываются как движение фазовой точки в фазовом пространстве, поэтому динамическая величина А представляется зависящей от времени величиной = А (Pf), которая изменяется со временем в соответствии с движением фазовой точки. Следовательно, наблюдаемое значение набл величины А следует рассматривать как среднее по времени от At. Поскольку для системы в состоянии теплового равновесия величина 4набл остается постоянной, усреднение может проводиться по достаточно большому промежутку времени. Таким образом, принцип равной вероятности можно сформулировать следующим образом [c.19]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

Возвращаясь снова к статистической механике, рассмотрим проблему построения равновесных ансамблей гораздо более прагматически, в духе рассуждений, проведенных в разд. 2.1. Основная идея при этом состоит в том, что среди всех решений уравнения (4.1.2) или (4.1.5) можно указать такой класс решений, которые совместимы с макроскопической информацией о состоянии системы, например всевозможные распределения, соответствующие заданному значению полной энергии. Однако этот класс решений все еще содержит огромное число функций различного вида. Если мы не располагаем более детальной информацией о состоянии системы, у нас нет никаких априорных причин отдать предпочтение той или иной функции. Следовательно, мы, естественно, должны построить функцию равновесного распределения, приписывая равный статистический вес всем функциям, совместимым с нашими требованиями. Такая процедура — в неявном виде использованная еще Гиббсом — была четко сформулирована Толменом в 1938 г. и названа принципом равных априорных вероятностей. Этот принцип обладает преимуществом простоты, ясности и гибкости. Принцип равных априорных вероятностей, очевидно, не является механическим, а представляет собой некоторое статистическое предположение. Однако, как уже говорилось выше, механика сама по себе не способна однозначно решить поставленную проблему. [c.130]

В гл. 4—6 мы изложили основной метод равновесноЁ статистической механики. Коротко идею этого метода можно сформулировать следующим образом. Исходя из принципа равных априорных вероятностей, можно сконструировать определенное число равновесных ансамблей. Из них наиболее важны канонический и большой канонический ансамбли в термодинамическом пределе они становятся эквивалентными. Затем демонстрируется, что нормировочные множители — статисттеские суммы, соответствующие этим ансамблям,— содержат всю информацию, необходимую для вычисления термодинамических величин. Следовательно, проблема равновесной термодинамики сводится к вычислению статистической суммы. [c.254]

Применение этого принципа не ограничено случаями, в которых имеется формальное и явное указание на ансамбль систем. Однако, концепция такого ансамбля может служить для уточнения понятия вероятности. В самом деле, при вероятностных исследованиях принято описывать все, что не вполне известно, как нечто, произвольно извлеченное из большого числа вполне определенных объектов. Но если мы предпочтем обойтись без какого-либо указания на знсамбль систем, мы увидим, что вероятность нахождения фазы системы в некоторый определенный момент внутри определенных границ равна вероятности нахождения фаБЫ в какой-либо другой момент внутри границ, образованных фазами, соответствующими первому моменту. В самом деле, одно из этих событий влечет с необходимостью другое. А именно, если мы обозначим через Р коэффициент вероятности фагы р, -, q в момент t и через / " — коэффициент вероятности фазы р , в мо- [c.30]

Наиболее сильное впечатление производят квантовые интерференционные явления. Об одном из них, эффекте Ааронова-Бома, мы упоминали в лекции 7 интерференционная картина первоначально расщепленных, а затем сведенных пучков электронов зависит от напряженности магнитного поля соленоида в области, недоступной для электронов. Это — типичный пример не силового с точки зрения классической теории взаимодействия. Другой пример вследствие принципа Паули вероятность обнаружить два фермиона в одной точке нространства равно нулю. Эту новую закономерность бессмысленно пытаться объяснить введением новых сил отталкивания. Однако при известных условиях квантовые эффекты могут стать несущественными в описании поведения частиц [49, 137]. [c.290]

Теорема умножения вероятностей, или принцип Фермата Вероятность нескольким событиям случиться вместе (одновременно или последовательно) равна произведению их вероятностей, вычисленных для каждого событий в предположении, что все предшествующие ему в ряде события 1меют место. [c.15]

Таким образом, к середине 17 в. уже имелись чувствительные термометры, но еще не предпринималось серьезных попыток создания универсальной температурной шкалы. В 1661 г. сэр Роберт Саутвелл, который позднее стал президентом Королевского общества, привез из путешествия флорентийский спиртовой термометр. Роберт Гук, тогдашний секретарь Королевского общества, усовершенствовал итальянский прибор, введя в спирт для удобства красный краситель и сделав устоойство для нанесения шкалы. Гук опубликовал предложенный им метод в 1664 г. в книге Микрография . В ней он показал, как, исходя из первых принципов, можно изготавливать сравнимые термометры, не сохраняя строго постоянными их размеры, что пытались делать флорентийцы. Его метод был основан на равных приращениях объема с ростом температуры, начиная от точки замерзания воды. С какими трудностями достаются знания о фиксированных точках температуры при почти полном отсутствии информации, свидетельствует то, что Гук одно время пытался использовать две фиксированные точки в качестве точки замерзания воды. Он полагал, что температура, при которой начинает замерзать поверхность ванны с водой, отлична от температуры, при которой затвердевает вся ванна. Вероятно, его ввело в заблуждение то, что плотность воды максимальна вблизи 4 °С, вследствие чего в начале замерзания нижняя область ванны с неподвижной водой теплее, чем поверхность воды. Тем цр менее он создал шкалу, каждый градус которой соответствовал изменению объема рабочей жидкости его термометра примерно на 1/500 (что эквивалентно около 2,4 °С). Его шкала простиралась от —7 градусов (наибольший зимний холод) до +13 градусов (наибольшее летнее тепло). Эта шкала была нанесена на разнообразные термометры, которые градуировались по оригиналу, принятому Королевским обществом и калиброванному по методу Гука. Этот термометр, описанный Гуком на заседании Королевского общества в январе 1665 г., получил известность как эталон Грешем Колледжа и использовался Королевским обществом вплоть до 1709 г. Введенная таким образом шкала эталона [c.30]

Подвижность носителей. Подвижность носителей заряда определяется согласно (7.124) временем релаксации т. Время релаксации было введено в модели свободных электронов Друде для объяснения теплопроводности и электропроводности металлов. Предполагалось, что за единичнре время любой электрон испытывает столкновение с вероятностью, равной 1/т, т. е. считалось, что результат столкновения не зависит от состояния электронов в момент рассеяния. Такое упрощение является чрезмерным. Частота столкновений электрона сильно зависит, например, от распределения других электронов, так как в силу принципа Паули электроны после столкновений могут переходить только на свободные уровни. Кроме того, в твердом теле существуют различные механизмы рассеяния. Поэтому при таком описании столкновений от приближения времени релаксации отказываются. Вместо введения времени релаксации предполагают существование некоторой вероятности того, что за единичное время электрон из зоны п с волновым вектором к в результате столкновения перейдет в зону с волновым вектором ki. Эту вероятность находят с помощью соответствующих микроскопических расчетов. Такой подход, однако, очень сильно осложняет рассмотрение. [c.249]

Вынужденное испускание. Гипотеза Эйнштейна относительно вынужденного испускания состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты V молекула может, во-первых, перейти с более низкого энергетического уровня Е1 на более высокий 2 с поглощением кванта энергии кх = Е2— 1 (рис. 35.1,6) и, во-вторых, перейти с более высокого уровня 2 на более низкий 1 с испусканием кванта энергии Ау = 2— ( (рис. 35.1, в). Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным или стимулированным) испусканием. Скорость каждого из этих процессов пропорциональна соответствующим вероятностям 12 и 21 , где 12 и 21 — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и вынужденного испускания и — спектральная плотность излучения. Согласно принципу детального равновесия при термодинамическом равновесии число квантов света йп, поглощенных за время (11 при переходах / —>- 2, должно равняться числу квантов с1п2, испущенных в процессе обратных переходов 2- 1. Число поглощенных квантов согласно Эйнштейну пропорционально спектральной плотности радиации и и числу частиц П на нижнем уровне [c.269]

Фермионами называются частицы, обладающие полуцелым спином (электроны, протоны и т. п.). Свое название они получили от статистики Ферми—Дирака, которая описывает свойства кол1ек1 ввов таких частгщ. Частицы, обладающие целым спином (или спином, равным нулю), подчиняются статистике Бозе— Эйнштейна я называются бозонами. Принцип Паули запрещает находиться в одном энергетическом состоянии двум фермвонам с одинаковыми квантовыми числами. Свойства бозонов таковы, что вероятность нахождения их а состоянии с данной энергией тем больше, чем больше частиц же находится в этом состоянии. [c.192]

Принцип суперпозиции состояний как бы дополняет соотношения неопределенностей его позитивное содержание компенсирует известное негативное содержание этих соотношений. Образно говоря, соотношения неопределенностей указывают на то старое , от чего надо отказаться при переходе от макроявлений к микроявлениям они требуют, в частности, отказаться от одновременной измеримости многих физических величин. В то же время принцип суперпозиции состояний указывает на то новое , чем надо пользоваться при рассмотрении микроявлений суперпозиция (5.2.2) означает, что если микрообъект находится в состоянии, где измеримы величины а-набора, то значения величин р-набора могут быть предсказаны вероятностно — с вероятностью, равной 1<р а>р. [c.108]

Виброгашение по указанному принципу эффективно только для одной фиксированной частоты вращения. Уже сравнительно небольшое отступление от частоты, определяемой соотношением (18.26), может привести не к уменьшению, а к увеличению амплитуды колебания. Кроме того, без внброгасителя была одна резонансная частота, равная V i/ ii. а с виброгасителем будет две резонансные частоты, получаемые из решения частотного уравнения (18.25), т. е. увеличивается вероятность возникновения резонансного режима. [c.337]

На основе использования принципа избирательности способов защиты многомасштабных иерархически организованных техногенных объектов и применения разработанных экспертных систем технической диагностики разработана методика обеспечения безопасности агрегатов и технологических установок с регламентированной вероятностью, равной 1 Oi [c.40]

Действительно, при равновесии рычага силы представляют собою веса или же могут быть рассматриваемы как таковые, и сила признается вдвое или втрое больщей только в том смысле, что она образуется путем соединения двух или трех равных сил, 113 которых любая действует совершенно так же, пак другая. Но стремление к движению мы представляем себе одинаковым у каждой силы, какова бы ИИ была ее интенсивность между тем в принципе 1 ло кения сил значение сил определяют по величине топ скорости, которую они сообщили бы телу, будучи к нему приложены, если бы каждой из них была предоставлена возможность действовать отдельно. Вероятно, именно это различие в способе введения понятия силы и удерживало в течение долгого вре-лени механиков от применения -известных законов сложения движений к теории равновесия, простейшим случаем которого является равновесие тяжелых тел. [c.37]

На рис. 12 приведены зависимости, отражающие изменение б от времени t измерений для различных видов инструментов. Из рис. 12 следует, что отклонение б от нулевого уровня после 80 с непрерывных измерений, проведенных вибродозиметром ВД-01, не превышает dhO,5 дБ, что соответствует определению эквивалентного вибрационного параметра с доверительной вероятностью 0,95 в доверительном интервале 2 дБ. Для удовлетворения точности измерения 3 дБ (как это принято в ГОСТ 12.1.042—84 ) достаточно представительного временного интервала, равного 40 с. Из экспериментальных данных также следует, что принцип действия инструмента (вращательного или поступательного типа) слабо влияет на величину представительного временного интервала локальной вибрации. [c.58]

Интересно, что согласно больцмановскому принципу упорядоченности, выражаемому каноническим распределением, вероятность возникновения бенаровской конвекции почти равна нулю. Каждый раз, когда в системе, находящейся вдали от равновесия, возникают новые когерентные состояния, оценка ее с позиций концепции вероятности, основанной на подсчете числа микросостояний, становится бессмысленной. Что касается систем, в которых возникает конвекция Бенара, то можно полагать, что небольшие конвекционные потоки, представляющие собой отклонение системы от некоторого среднего ее состояния, в них существуют всегда. Однако пока величина градиента температуры не превышает некоторого критического его значения, эти флуктуации гасятся и исчезают. Напротив, когда величина градиента температуры превышает его критическое значение, амплитуда некоторых флуктуаций возрастает, что в конечном счете приводит к формированию макроскопического потока. В результате возникает новый надмолекулярный порядок, по существу представляющий собой гигантскую флуктуацию, стабилизируемую благодаря обмену энергией между системой и окружающей ее средой. Это и есть порядок, характеризуемый наличием в системе диссипативных структур. [c.130]

Бели квантовомеханич. переход из одного состояния в другое может осуществляться через разл. промежуточные состояния, то амплитуда перехода представляет собой суперпозицию амплитуд альтернатив 1ых движений, или путей перехода. При этом вероятность перехода может быть пе равна сумме вероятностей переходов по отд. иутям (как в случав классич. движения), т. е. в К. м., как отмечалось выше, складываются амп штуды переходов (с их фазами), а не вероятности. В-сложении альтернативных движений (или состояний) проявляется отсутствие наглядности квантовомеханич. принципа суперпозиции. И в этом по существу корень всех обсуждавЕпихся парадоксов К. м. Остановимся на нек-рых из них. [c.292]

Ключ к пониманию О. м. я., а также метода Харг-ри — Фока с эфф. силами дают теория ферми-шидкости Ландау и построенная на её принципах теория конечных ферми-системы (ТКФС) [3]. Основа этих теории — концепция квазичастиц, согласно к-рой в ферми-сис-теме с сильным взаимодействием между частицами существует ветвь одночастичных фермионных возбуждений — квазичастиц, движущихся в ср. поле, создаваемом др. частицами. Если энергия квазичастичного возбуждения невелика, то оно может жить достаточно долго вероятность испытать неупругое столкновение мала из-за действия принципа Паули, резко ограничивающего число допустимых конечных состояний. Свойства таких возбуждений похожи на свойства возбуждения газа невзаимодействующих фермионов, помещённых в потенциальную яму. Так, спин их равен 2, заряды по отношению к электрич. полю равны е для протонной квазичастицы и 0 — для нейтронной. Все эти утверждения следуют из точных законов сохранения. [c.380]

Возмущением, ответственным за Р. н. з., является разность между истинным потенциалом V(r, t), действующим на электрон в реальном кристалле, и периодич. Потенциалом Р (г, i), действующим в идеальном кристалле с неподвижными атомами (г—пространственная координата электрона). Возмущение оР = У — определяет вероятность рассеяния PFp—>р. В вырожд- них полупроводниках и металлах следует учитывать принцип Паули, так что фактич. вероятность перехода равна lVp- p ll —/(р ) . Кроме того, при большой плотности носителей рассеяние ослабляется экранированием возмущения из-эа перераспределения носителей в пространстве. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...