Поглощение полное

К равенству единице отношения излучательной способности к поглощательной только в условиях черного тела, т. е. при равенстве излучательно-поглощательных условий. Второе определение утверждает, что полное поглощение — это индуцированное поглощение минус вынужденное излучение, т. е. вынужденное излучение рассматривается как отрицательное поглощение. Полное излучение — это просто спонтанное излучение. Это второе определение, по-видимому, справедливо для любых условий теплового излучения независимо от того, существует или не существует равновесие. Кроме того, второе определение лучше соответствует экспериментальному определению поглощения. Экспериментально нет возможности отделить индуцированное поглощение от вынужденного излучения. [c.326]

Поверхность узловая 93, 106 Поглощение полное 399, 516 [c.638]

Тормоз механизма передвижения рассчитывается на поглощение полного момента двигателя. [c.916]

При достаточно малом поглощении полная интенсивность ) линии испускания 2) дается следующей формулой [20, 21] [c.344]

Поглощение полное а квадратный метр м" т" У.З.ЗЗ [c.1]

При освещении магнитооптического модулятора белым поляризованным светом следует принимать во внимание дисперсию фарадеевского вращения плоскости поляризации и коэффициента поглощения. На рис. 1.13 представлены зависимости коэффициента пропускания от длины волны в блокирующем и пропускающем режимах для ряда типичных значений угла установки анализатора 0о- При смещении в голубую область спектра свет полностью блокируется из-за высокого поглощения. Полная блокировка света с длинами волн более А, = 500 нм достигается только для определенных, зависящих от угла длин волн (например, Х = 545 нм при 0о = 25°). [c.30]

Важной характеристикой нагрева за счет ИК-излучения является степень поглощения материалом лучистой энергии. Результаты измерений поглощения полного потока излучения силитового стержня, нагретого до температуры 1050 С, показали, что по степени прозрачности исследованные нами материалы можно расположить в следующем порядке [c.11]

Первое (ограниченное) определение утверждает, что полное испускание представляет собой сумму индуцированного излучения и спонтанного, тогда как полное поглощение является только индуцированным поглощением. Эта формулировка приводит [c.325]

Таким образом, если в испарителе, помещенном в охлаждаемом помещении, образуется насыщенный пар с высокой концентрацией С2", состояние которого изображается точкой 2", то этот пар может находиться в равновесии с кипящей жидкостью, имеющей концентрацию Сг. По отношению к жидкости с меньшей концентрацией С4 <СС2, кипящей при температуре этот пар является переохлажденным поэтому при соприкосновении их начнется конденсация пара, следствием которой будет полное поглощение или абсорбция пара жидкостью. При этом тепло конденсации будет отводиться при температуре жидкости более высокой, чем температура пара t-i- В результате будет происходить переход теплоты от тела менее нагретого (пара высокой концентрации) к телу более нагретому (жидкости низкой концентрации). [c.335]

Для рассматриваемых нами покрытий основным критерием при выборе оптимальной толщины является фактор, обеспечивающий полное излучение через поверхность излучает тело, поверхность же является разделом двух сред, имеющих различные оптические характеристики [3]. Под оптическими характеристиками среды понимаются, как известно, показатель поглощения показатель преломления и диэлектрическая проницаемость ц. Частицы вещества, находящиеся в поверхностном слое (или с другой стороны границы раздела), испускают электромагнитную энергию в направлении границы между двумя средами. Излучение, проходящее через эту границу, распространяется в граничной среде. Уравнение плоской электромагнитной волны, распространяющейся в глубь металла вдоль оси х, будет [c.116]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

Полная мощность энерговыделения в защите определяется как произведение числа частиц, поглощаемых в защите за единицу времени, на величину энергии, передаваемой частицей защите. Электроны, у-кванты передают защите всю энергию. Тяжелые заряженные частицы (протоны, а-частицы) передают энергию, равную алгебраической сумме кинетической энергии частицы и энергии реакции, вследствие которой поглощается частица. Нейтрон передает свою кинетическую энергию и энергию связи, освобождающуюся при поглощении его ядром вещества защиты. [c.108]

С помощью различных оптических устройств можно перераспределить световой поток по некоторым избранным направлениям, но нельзя увеличить исходную яркость источника, определяющую полный световой поток, испускаемый данной поверхностью. Более того, за счет поглощения, неизбежно происходящего во всех оптических системах, в результате такого перераспределения обязательно потеряется часть полного потока. [c.42]

Для полного поглощения = О. В соответствии с выражением [c.110]

Поэтому полная ширина 2(A o)i/2, соответствующая половине резонансного максимума поглощенной мощности, равна 1/т. Используя выражение (103) для Q, получаем [c.231]

При поглощении а-частиц их кинетическая энергия переходит в тепло. Энергия р-частиц и у-квантов при полном их поглощении также переходит в тепло. [c.219]

Действие различных поляризующих или анализирующих приборов, рассмотренных выше (турмалин, стеклянное зеркало, стопа и т. д.), типично для всех приспособлений этого рода. Направления колебаний электрического (магнитного) вектора естественного света всегда сортируются этими приборами так, что в один пучок отбирается преимущественно (или сполна) излучение с одним направлением электрических колебаний, а в другой — излучение с перпендикулярным направлением электрических колебаний. Смешение обоих пучков вновь дает естественный свет. Иногда явление несколько осложняется тем обстоятельством, что один из этих пучков претерпевает более или менее полное поглощение (турмалин, непрозрачный диэлектрик). Два взаимно перпендикулярных направления колебаний в двух пучках, образующихся при поляризации, определяются физическими особенностями примененного поляризатора в случае турмалина (и других кристаллов) они определены строением кристалла, в случае зеркала — направлением плоскости падения и т. д. Эти избранные направления можно назвать главными плоскостями Pi и Да. причем Pi J P-i- [c.378]

Выражения (211.20) устанавливают связь между непосредственно измеряемым коэффициентом поглощения и коэффициентами Эйнштейна. В выполненном расчете приняты во внимание переходы только между двумя состояниями тип. Полный коэффициент поглощения, обусловленный переходами между всеми состояниями атома, равен сумме выражений типа (211.20). [c.740]

В результате взаимодействия пучок снова будет обогащаться /( -мезонами. В предельном случае полного поглощения (толстая перегородка Яг) опять останутся только /( -мезоны, которые представляют собой 50%-ную смесь Л и /( -частиц. Таким образом, после прохождения пучка /( -частиц через перегородку в нем снова возникают /( -частицы, которые должны обнаружить себя по быстрым (10 ° сек) распадам на два я-мезона. [c.620]

В результате взаимодействия пучок снова будет обогащаться /( -мезонами. В предельном случае полного поглощения (толстая [c.205]

Вероятность вынужденного испускания для системы, находящейся в возбуждённом состоянии ё2, пропорц. спектр, плотности излучения р(со) действующей волны и равна вероятности поглощения для системы, находящейся в ниж. состоянии При термодинамич. равновесии в ансамбле, состоящем из большого кол-ва ч-ц, каждая из к-рых может находиться только, напр., в двух энергетич. состояниях и 2 тасла ч-ц и Nч, находящихся в этих состояниях, определяются распределением Больцмана, причём iVg Поэтому в обычных (равновесных) условиях вещество поглощает эл.-магнитные волны, хотя для единичного акта вероятность вынужденного испускания фотона равна вероятности его Поглощения, полная вероятность поглощения, пропорц. числу iVi ч-ц на ниж. уровне, больше вероятности вынужденного испускания, пропорц. [c.338]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

И безразмерная скорость изменения размера капли а = daldx при больших т стремятся к своим квазпстациоиариым значениям, определяемым текущим размером частицы согласно полученным ниже формулам (5.10.12). В рассматриваемом случае происходит полное испарение частицы, но ему вначале предшествует конденсация пара. Это связано с тем, что во времена i< ao/ So (t С Хо ) прогревается только узкий слой в частице у ее поверхности. -Это приводит к появлению больших градиентов температур в частице и поглощению частицей достаточно большого количества тепла, так что [c.316]

Безразмерный параметр fi представляет собой отношение количества теплоты, выделенной на жидкостном участке за счет объемного теп-ловьщеления, к суммарному количеству теплоты, поглощенной потоком охладителя до входа в элемент и на жидкостном участке. Если Ех = 1, то через начало области испарения тепловой поток не проходит и Bbh полняется условие адиабатичности (7.4). При 1 < 1 через фронт зоны испарения теплота теплопроводностью передается на жидкостной j ao-ток - условие (7.7). [c.162]

Энерговыделение во внутрикорпусной защите, корпусе реактора, а также в слоях защиты обусловлено различными процессами поглощением у-излучения (первичного и вторичного), передачей кинетической энергии нейтронов в процессе их замедления и поглощением заряженных частиц, образовавшихся в результате нейтронных реакций. В соответствии с этим полную величину радиационного энерговыделения можно представить в виде суммы [c.67]

После оценки общей мощноети энерговыделения в защите выявляют распределение энерговыделения по объему. Полное объемное решение задачи,, как правило, весьма трудоемко. В инженерных расчетах представляется возможным ограничиться выявлением распределения энерговыделения лишь по глубине защиты с предположением о постоянстве полей энерго-выделения в двух других направлениях. Более просто решается задача с заряженными частицами. Эти частицы поглощаются на относительно коротких расстояниях. Практически вся их энергия передается материалам защиты на длинах, не превосходящих 2—3 см. Учет неравномерности распределения энерговыделения в столь топких слоях не представляется необходимым, Поэтому мощность удельного энерговыделения в защитных экранах, поглощающих заряженные частицы, можно определить как среднюю величину, равную частному от деления полной мощности поглощенных частиц на объем экрана с толщиной, соответствующей примерно 10-кратному ослаблению потока частиц. [c.109]

Здесь индекс г относится к Лг-й энергии у-квантов уп(- г), Уч Ег) —массовые коэффициенты истинного поглощения энергии у-квантов в воздухе и породе ( г) — дифференциальные гамма-постоянные Ка и его короткоживущих продуктов распада (см. например, [8]). Полная гамма-постоянная радия (без начальной фильтрации) /(7=9,36 р-см /(ч-мкюри). В этих формулах, полученных по так называемому у-методу, учтено многократное рассеяние у-квантов в материале источника. Принимая эффективное значение уэфф = 0,032 см г по всему спектру и выражая удельную активность Q [мкюри/г порс Ды], можно получить простое приближенное соотношение для экспозиционной мощности дозы внутри забоя [c.216]

Таким образом, из-за сложности картины радиационного воздействия космических излучений приходится использовать совокупность критериев — поглощенные дозы в критических органах тела. Во многих случаях оказывается возможным использовать более простые критерии. Например, для низкоэнергетических излучений космического пространства (электроны естественного и искусственного радиационных поясов Земли) вполне приемлемо использовать поверхностную дозу (критические органы — кожа и хрусталик глаза). Радиационное воздействие на остальные органы тела оказывается при этом пренебрежимо малым. В другом крайнем случае для высокоэнергетичной части спектров протонов радиационных поясов Земли и солнечных вспышек в качестве критерия радиационной опасности можно использовать среднетканевую дозу, т. е. полную поглощенную в теле энергию, отнесенную к его массе. При этом перепады поглощенных доз в теле космонавта будут сравнительно небольшими, и радиобиологический эффект будет соответствовать величине среднетканевой дозы. [c.274]

В заключение укажем на необходимость различать поглощение (диссипацию) электромагнитной энергии и ее затухание (например, в результате рассеяния до приемника доходит лишь некоторая часть распространяющегося в данном направлении света). Следует учитывать, что истинное поглощение электромагнитной энергии всегда связано с переводом ее в теплоту при совершении работы Ej О. Однако j = dP/dt, а поляризуемость вещества Р = жЕ, где восприимчивость ж связана с диэлектрической постоянной известным соотношением е = 1 + 4пге. Следовательно, дифференцирование dP/dt приводит к дифференцированию е, что связано с умножением ее на ко. Если г — величина комплексная, то поляризационный ток j будет иметь действительную часть (i = —1) и работа сил поля неизбежно приведет к поглощению части световой энергии. Мы видим, что истинное поглощение связано с комплексностью диэлектрической постоянной, которая приводит к комплексному значению показателя преломления п. Но показатель преломления п = Ve может быть комплексным и при действительном, но отрицательном значении е < О. В этом случае работа сил Ej = О и имеет место лишь затухание энергии, а не ее поглощение. В рассмотренном явлении нарушенного полного внутреннего отражения (см. 2.4) мы имеем пример такого ответвления части энергии от исходного направления, где проводилось ее измерение. Аналогичный про- [c.106]

Несколько сложнее получить выражение для энергии, поглощенной осциллятором, в реальной задаче, когда действующее па него излучение не является строго монохроматическим, а распределено в спектральном интерва.ие 6 ii с плотностью ГЛ . При этом Eqj в формуле (8.28) должно быть заменено 87tГJ йо1/3 и полную мощность, поглощаемую осциллятором на всех частотах, можно получить интегрированием по со в пределах (О, оо) [c.419]

Специфический механизм поглощения должен иметь место при распространении звука в двухфазной среде — эмульсии М. А. Исакович, 1948). Ввиду различия в термодинамических свойствах компонент эмульсии изменения их температуры при прохождении звуковой полны будут, вообще говоря, различны. Возникающий при этом между ними теплообмен приведет к дополнительному поглощению звука. Вследствии сравнительной медленности этого теплообмена уже сравнительно рано возникает и существенная днсперспя звука. [c.424]

Решение. Основная доля поглощения обусловлена эффектом, происходящим от наличия стенок. Коэффициент поглощения у равен энергии, джси-пируемой в единицу времени на поверхности стенок единицы длины трубы, деленной на удвоенный полный поток энергип через поперечное сечение трубы. Вычисление, аналогичное произведенному в задаче 1, приводит к результату (R — радиус трубы) [c.428]

Таким образом, детальное исследование показывает, что всякое вещество имеет свои полосы поглощения, и общий ход показателя преломления обусловлен распределением этих полос по спектру. Поэтому противопоставление понятий нормальной и ано.мальной дисперсии теряет смысл. Полная дисперсионная картина для любого вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос или линий поглощения, н областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами поглощения. [c.542]

С другой стороны, в состоянии максимальной приспособленности к яркому освещению (адаптация к свету) глаз может без вреда для организма переносить сравнительно большие яркости. Благодаря этому вариации светового потока, лежащие еще в пределах способности восприятия, очень велики от 2 10 Дж/с до 2-10 Дж/с. При больших яркостях источника необходимо защищать глаз искусственно. Так, наблюдение Солнца (солнечного затмения) можно вести только через дымчатые (закопченные) стекла или другие подходящие светофильтры. При пребывании на ледниках также необходимо применение дымчатых или цветных очков и т. д. в этом случае, правда, очки необходимы и для поглощения ультрафиолетового евета, который достигает на больших высотах значительной интенсивности и вреден для глаза. Сильное изменение яркости, происходящее настолько быстро, что защитный аппарат глаза не успевает подействовать, может привести к тяжелым расстройствам зрения и даже к полной его потере. [c.680]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...