Когерентное состояние

Обозначим когерентные состояния как а>. Они определяются как собственные состояния оператора уничтожения фотона с [c.301]

Когерентные состояния неортогональны [c.272]

Состояния системы, минимизирующие СН (т. е. отвечающие знаку равенства), наз. когерентными состояниями. [c.282]

С комплексным собств. значением а Аф,, = аг[) . В когерентном состоянии ср. значения координаты (ж) и импульса (р), как и в классик, механике, описывают в фазовом пространстве эллипс. Оператор уничтожения А и оператор рождения А действуют на п-е состояние след, образом [c.482]

Преобразование вакуумного или когерентного состояния, к-рому соответствуют операторы а и в+, в сжатое (соответственно операторы Ь и Ь+) описывается операторным ур-нием в представлении Гейзенберга [c.489]

КОГЕРЕНТНЫЕ СОСТОЯНИЯ И СТАТИСТИЧЕСКИЙ ОПЕРАТОР ПОЛЯ [c.197]

Статистический опе ратор в представлении когерентных состояний определяется выражением айда [c.209]

Выражение (П.2.56) соответствует обобщенному распределению Пуассона. Это распределение переходит в простое пуассоновское. распределение, если рассматриваются чистые когерентные состояния, т. е. когда отсутствует усреднение по ансамблю Р( а ) = Пб< )(а —а ). [c.210]

В идеальном случае излучение ОКГ может характеризоваться чистым когерентным состоянием с известной фазой. В этом случае статистический оператор (матрица плотности) имеет вид [c.211]

Предсказание полимодальности в распределении областей авто-возбуждения когерентных состояний по размерам и е экспериментальное подтверждение в процессах рпзрушения [2J и образования [1] твердой фазы в очень широком диапазоне пространственных масшта-ei бов от 10 до 10 м (15 порядков) свидетельствует о проявлении фундаментальных свойств ДВК как детерминирующего фактора в эволюции когерентных состояний в неживой природе. [c.231]

Эксперименты показали, что при переходе от однорядной системы к двухрядной когерентное состояние сохраняется до Нкритич. 10—11 зерновок в группе, после чего увеличение числа семян опять приводит к распаду системы. [c.232]

Когерентные состояния (состояния Глаубера). При рассмотрении излучения с высокой степенью когерентности используют когерентные состояния, для которых как число фотонов, так и фаза поля характеризуются конечными неопределенностями. Когерентные состояния были исследованы Р. Глаубером, поэтому их часто называют состояниями Глаубера. [c.301]

Интересно, что согласно больцмановскому принципу упорядоченности, выражаемому каноническим распределением, вероятность возникновения бенаровской конвекции почти равна нулю. Каждый раз, когда в системе, находящейся вдали от равновесия, возникают новые когерентные состояния, оценка ее с позиций концепции вероятности, основанной на подсчете числа микросостояний, становится бессмысленной. Что касается систем, в которых возникает конвекция Бенара, то можно полагать, что небольшие конвекционные потоки, представляющие собой отклонение системы от некоторого среднего ее состояния, в них существуют всегда. Однако пока величина градиента температуры не превышает некоторого критического его значения, эти флуктуации гасятся и исчезают. Напротив, когда величина градиента температуры превышает его критическое значение, амплитуда некоторых флуктуаций возрастает, что в конечном счете приводит к формированию макроскопического потока. В результате возникает новый надмолекулярный порядок, по существу представляющий собой гигантскую флуктуацию, стабилизируемую благодаря обмену энергией между системой и окружающей ее средой. Это и есть порядок, характеризуемый наличием в системе диссипативных структур. [c.130]

Для движения частицы во внеш. поле в случае, когда спектр оё энергии дискретен, также может быть рассмотрен В. п., представляющий собой суперпозицию состояний с разл, значениями энергии. Центр масс такого В. н. тоже движется по классич. траектории, при этом для нек-рых потенциалов поля (типа потенциала ноля осциллятора) существуют нерасплываю-щиеся В. Н. (см. Когерентное состояние). [c.314]

Вероятность обнаружить в когерентном состоянии а) п кваР1тов даётся распределением Пуассона [c.272]

Неопределенность числа квантов в когерентном состоянии приводит к минимально возможному соотно-лгенню неопродолённости для операторов координаты [c.272]

В теории К. к. важную роль играет описание попей матрицей плотности р в диагональном представлении когерентных состоянии, в т. п. Р а.) — представлении Глаубера [c.272]

Термин К. унотрсбляется и в более широком смысле. Так, в квантовой механике состояния, для к-рых реализуется минимум в неопределёпностей соотношении, ваз. когерентными состояниями. В разл. областях [c.395]

Пример Н. ф. п. — возникновение лазерной генерации. С термодинамич. точки зрения лазер представляет собой неравновесную систему, т. к. она включает в себя атомы и ноле, к-рые связаны с резервуарами, имеющими раал. темп-ры. При слабой накачке активные атомы излучают независимо друг от друга. С увеличением накачки лазер переходит в когерентное состояние, в к-ром все атомы излучают в фазе. При этом обнаруживается аналогия с фазовыми переходами 2-го рода. Подобная аналогия имеет место при Н. ф. п. и в др. системах физических (образование конвективных ячеек Бенара возникновение осцилляций напряжённости алектрич. поля в диоде Ганна), химических (появление автоколебаний и автоволн при хим. реакциях), биологических (переход в режим ритмич. активности нейтронных ансамблей образование неоднородных структур ври морфогенезе) и т. д. Рассмотрение этих явлений в рамках единого подхода, использующего Ландау теорию фазовых переходов и теорию нелинейных колебаний и волн, составляет основу синергетики. [c.329]

СЖАТОЕ СОСТОЯНИЕ электромагнитного поля — состояние доля, при к-ром дисперсии флуктуаций канонически сопряжённых компонент поля не равны. Возможны классич. и квантовые С. с. В первом случае оказываются неравными дисперсии квадратур классич. флуктуаций (см. [1], с. 125) для квантового С. с. дисперсия любой одной канонически сопряжённой компоненты меньше дисперсии в когерентном состоянии. Понятие С. с. возникло в процессе изучения (I960—70-е гг.) статистич. характеристик излучения (долазерные эксперименты по корреляциям интенсивности), детального исследования необычных свойств лазерного света. Различают С. с. квадратурносжатые н состояния с подавленными флуктуациями числа фотонов или фазы. [c.488]

При нелинейном оптич. преобразовании (И) статистика фотонов не меняется п(г) = a+(z)a(s) = щ. Однако интерференция поля, находящегося в когерентном состоянии, с полем, преобразованным согласно (11), позволяет получить излучение с субпуассоновской статистикой [4]. [c.490]

В отличие от обычной сверхтекучести, в Не—5 наряду с бездиссипативным переносом намагниченности, возникающим вследствие образования когерентного состояния, при наличии градиентов углов аир обязательно присутствуют и диффузионные диссипативные спиновые потоки. Спиновая диффузия, а также др. механизмы диссипации приводят к несохранению параллельной полю компоненты намагниченности, что соответствовало бы несохранению массы сверхтекучей компоненты в Не или несохранению заряда в сверхпроводниках. [c.632]

Соотношения (1) — (4) связывают С. ф, P ,(i,7) со свойствами излучения, если применимо классич. описание света и можно говорить об интенсивности излучения и его анергии вне связи с процессом фотодстек-тирования. В этом пределе С. ф. не может быть субпуассоновской, т. е. дисперсия Д/п ) не меньше ср. значения (т). Более общие квантовые соотношения, описывающие С. ф., снимают это ограничение. В квантовой оптике распределение фотоотсчётов связано с оператором плотности излучения р через операторы положительной Е. . и отрицательной Е частотных частей электрич. поля (см. Когерентное состояние, Квантовая когерентность) [5] [c.662]

Учёт взаимодействия поперечных комггонент спина также приводит к конечной подвижности дырок. Эфф. масса дырки определяется процессом рассеяния на спиновых флуктуациях (спиновых волнах). При низких темп-рах возможно испускание спиновых волн только с низкими энергиями, сли плотность состояний в спектре низкоэнергетич. спиновых возбуждений мала, то можно ожидать хорошо определённые когерентные состояния дырок как квазичастиц вблизи дна дырочного спектра, к-рыс имеют конечное, но не слишком малое время жизни. При более высоких энергиях рассеяние усиливается и квазичастичный пик должен размываться. [c.394]

ЭКСИТОННЫЙ ДИЭЛЁКТРИК—полупроводниковое состояние, обусловленное существованием когерентного спаривания электрон—дырка (см. Экситон). yuie TBy T критич. темп-ра, выше к-рой это когерентное состояние исчезает посредством фазового перехода. При этом исходная система почти невзаимодействующих бм>ховских электронов может соответствовать либо металлу с частично заполненной зоной, либо полуметаллу с перекрывающимися зонами, либо полупроводнику с полностью заполненной валентной зоной и пустой зоной проводимости. [c.504]

Для металла с большой шириной разрешённой зоны W и большой ферми-тер ией фазовый переход в Э. д. возможен даже при слабом межэлектронном взаимодействии если только поверхность Ферми обладает особой формой, т. с. имеется нести нг поверхности Ферми. Это свойство соответствует наличию конгруэнтных участков поверхносги Ферми (вкладывающихся друг в друга при смещении в пространстве квазиимпульсов на нек-рый вектор Q). В этом случае в когерентном состоянии спариваются электроны над конгруэнтным участком поверхности Ферми с дыркой, состояние к-рой отстоит на вектор Q непосредственно под поверхностью Ферми. В противоположном пределе U W сильного взаимодействия (см. Хаббарда. иодсАь) имеет место качественное, а часто даже и количественное совпадение со случаем t/[c.504]

В реальной ситуации, как показали экспериментальные исследования [26], излучение ОКГ, работающего в режиме выше порогового, характеризуется распределением, являющимся линейной суперпозицией идеального когерентного излучения (так называемое чистое когерентное состояние с пуаосоновским распределением числа фотонов) с излучением абсолютно черного тела (тепловое излучение). Следовательно, сигнальное излучение состоит из когерентной (s ) и гауссовской составляющих (Зт). Учитывая, что при распространении сигнального излучения в трассе ] анала к излучению добавляется фановая хаотическая радиация (5ф), [c.60]

В [22, 64] было положено начало развитию квантовоэлектродинамической теория описания статистических свойств световых пучков. Основной метод использует когерентные состояния ) как базис для описания полей излучения. Кратко рассмоирим основные особенности этого метода описания применительно к интересующим нас задачам. [c.197]

Когерентное состояние—это собственное состояние оператора уиичтожС иия фотона. [c.197]

Когерентное состояние осциллятора а> можно выразить посредством орто- ормальиой группы состояний осциллятора в числовом представлении > (п=0,, 1. ..) а>= Slre>, где < 1а> — коэффициенты разложения [c.198]

Статистический оператор для чистого когерентного состояния осциллятора а> зааисывается как р= аХа . Чистые состояния дают максимум вформации о рассмаириваемой системе. Эти состояния характеризуются экспе- [c.198]

По найденной совмесшой вероятности переходов системы определяется обобщенное распределенне Пуассона для числа фотоэлектронов на временном интервале (гари разложении поля по базису когерентных состояний). Определяются также производящая функция и факториальные моменты обобщенного распределенля. [c.201]

Смотреть страницы где упоминается термин Когерентное состояние : [c.231] [c.625] [c.265] [c.272] [c.272] [c.272] [c.295] [c.392] [c.394] [c.321] [c.482] [c.454] [c.456] [c.488] [c.490] [c.199] [c.200] [c.482]

Смотреть главы в:

Квантовая оптика в фазовом пространстве -> Когерентное состояние

Квантовая оптика в фазовом пространстве -> Когерентное состояние

Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 (2002) -- [ c.142 ]

ПОИСК

Вигнера функция, асимптотологи когерентное состояние

Возвращение к когерентным состояниям

Квантовые операторы в представлении когерентных состояний

Когерентная (-ое)

Когерентное состояние возбуждения

Когерентное состояние механического осциллятора

Когерентное состояние механического осциллятора асимптотическое

Когерентное состояние механического осциллятора интеграл перекрытия

Когерентное состояние механического осциллятора определение

Когерентное состояние механического осциллятора рассмотрение

Когерентное состояние механического осциллятора точное

Когерентное состояние механического осциллятора эволюция во времени

Когерентное состояние распределение по энергии

Когерентность

Когерентность состояний

Когерентность состояний

Когерентные квантовые состояния. Пределы применимости полуклассического подхода

Когерентные состояния и статистический оператор поля

Когерентные состояния одной моды

Лекции 9—11. Когерентные и некогерентные состояния поля излучения

Перекрытия площадей формализ когерентное состояние

Понятия о когерентных состояниях поля

Представление когерентных состояний

Проектирование в базисе когерентных состояний

Разложение операторов по векторам когерентных состояний

Разложение произвольных состояний по когерентным состояниям

Энергетические и когерентные состояния

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...