Спектральная плотность излучения

Отношение плотности лучистого потока, испускаемого в бесконечно малом интервале длин волн, к величине этого интервала длин волн есть спектральная плотность излучения, измеряемая в ваттах на кубический метр (Вт/мЗ). [c.14]

Рис. 1-5. Спектральная плотность излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Г=1200 К.

Учет ширины энергетических уровней. Выражение (17.6) получено для бесконечно узких энергетических уровней, ДЛЯ которых линия поглощения, соответствующая переходу Ei Е , настолько узкая, что объемную спектральную плотность излучения w (v) можно считать постоянной в пределах ширины этой линии поглощения. Однако, как уже мы отметили, энергетические уровни не яв- [c.380]

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Ранее неоднократно отмечалось, что свет, излучаемый атомами, не является строго монохроматическим и состоит из спектральных составляющих, которые расположены в некотором интервале частот, имеющем определенную конечную ширину (см. 158). Все изложенное в настоящем параграфе относилось к так называемой интегральной интенсивности спектральной линии, т. е. к сумме всех ее монохроматических составляющих. Если применяется спектральный аппарат достаточно высокой разрешающей силы, то можно измерить и спектральную плотность излучения внутри линии, или, как говорят, контур спектральной линии. [c.737]

Если усиление в среде компенсирует потери при отражениях, т. е. г ехр [a(oj)L] = 1, то при выполнении интерференционного условия интенсивность обращается в бесконечность. Последнее означает бесконечную спектральную плотность излучения для частот, задаваемых (228.3), т. е. генерацию монохроматических излучений с указанными частотами. Полная же интенсивность определяется эффектом насыщения и находится из условия a( o)L = = —In г, что было уже выяснено в 225. [c.798]

Спектральная плотность излучения 734 [c.925]

Поскольку при Г оо спектральная плотность излучения и должна неограниченно возрастать, то, полагая знаменатель выражения (35.9) равным нулю, имеем [c.270]

Пусть V dv — удельная энергия волн в интервале частот v, v + dv (Wv — спектральная плотность излучения). Тогда полная удельная энергия излучения [c.207]

Формулы (8.61) и (8.62) представляют собой закон Вина об энергии излучения, приходящейся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Таким образом, видно, что применение термо- и электродинамики к равновесному излучению не решает полностью задачу по определению спектральной плотности излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и 7 к задаче определения функции /(v/r) одной [c.149]

Тепловое излучение реальных тел отличается от излучения АЧТ и подчиняется закону Кирхгофа, который для спектральных плотностей излучения формулируется следующим образом [c.43]

Положение максимума спектральной плотности излучения черного тела зависит от шкалы, для которой определяется спектральная плотность излучения. Максимум спектральной плотности излучения по шкале частот приходится на более длинные волны, чем по шкале длин волн. В чем состоит причина различного положения этого максимума. [c.72]

Обозначим отнесенную к единице времени и единице спектральной плотности излучения вероятность того, что атом вынужденно, под воздействием внешнего поля излучения, перейдет из состояния п в состояние т с излучением фотона, энергия которого йоз = — Число атомов, вынужденно перешедших в единице объема в единицу времени с уровня п на уровень т, [c.74]

Наконец, пусть -отнесенная к единице времени и единице спектральной плотности излучения вероятность того, что атом вынужденно перейдет с уровня т на уровень п с поглощением кванта h( > = Е — Е . Очевидно, что если - концентрация атомов на уровне т, то в единицу времени в единице объема на уровень п вынужденно перейдет число атомов [c.74]

Формула Планка. При неограниченном увеличении температуры спектральная плотность излучения должна увеличиваться до бесконечности (w -> оо при Т со). Поэтому, разделив обе части (11.30) на при Т-> 00, находим [c.75]

С учетом (11.31) из (11.30) следует, что спектральная плотность излучения [c.75]

М. Планк теоретически установил (1900 г.) зависимость спектральной плотности излучения абсолютно черного тела от длины волны и его температуры [c.314]

Температура поверхности тела, которое можно считать серым, равна 1 =827 °С, При этой температуре максимальная спектральная плотность излучения равна 1,37-10 Вт/м . Определить степень черноты тепа, плотность потока интегрального излучения и длину волны, при которой наблюдается максимум спектральной плотности потока излучения, [c.66]

Тепловые источники (ТИ) — лампы накаливания — наиболее употребительны. В основе их действия лежат законы теплового излучения. Спектр ТИ близок к спектру абсолютно черного тела (АЧТ) при соответствующей температуре имеет непрерывный характер. Длина волны максимума спектральной плотности излучения определяется законом Вина к = 3000 (/С), где К — температура лампы (Т = 3000 для ламп накаливания). [c.99]

Высокая спектральная плотность лазерного излучения характеризуется не только большим количеством энергии, передаваемой посредством пространственно узкого луча, но также очень узкой полосой частот, в пределах которой концентрируется излучение. В спектроскопии, основанной на анализе спектров флуоресценции, интенсивность последней зависит от спектральной плотности поглощенного излучения. В табл. 30 приведены характеристики излучения некоторых типов лазеров и обычных источников света. Маломощный Не—Ме-лазер имеет спектральную плотность излучения почти на четыре порядка выше, чем наиболее интенсивные некогерентные источники света. [c.217]

Рис. 5-40. Спектральная плотность излучения пламен, содержащих сажистые частицы различных размеров, при одинаковых цветовых и яркостных температурах Гр = 1915° К П, о = 1600° К.

Изложенный вывод наглядно подтверждается представленными на рис. 5-40 кривыми спектральной плотности излучения светящихся пламен, содержащих сажистые частицы различных размеров. Для всех этих пламен с различными размерами частиц, но при одинаковых цветовых и яркостных температурах расхождения ые- [c.232]

В начале века одним из не решенных до конца вопросов оставался вопрос о способах описания спектральной плотности излучения термодинамически равновесных систем. Полученная из классической термодинамики формула Рэлея — Джинса [c.13]

Переменный электрический диполь является источником излучения света, причем излучаемое электромагнитное поле будет иметь ту же частоту П, т. е. спектральная плотность излучения будет описываться следующей простой формулой [c.112]

Если коэффициент излучательной способности мало изменяется с изменением температуры в видимой области спектра, то достаточно его определить только при одной температуре. Если не изменяется в широком спектральном диапазоне, то спектральная плотность излучения тела отличается от плотности излучения черного тела в этом диапазоне на постоянную величину. Такие тела называются серыми излучателями. [c.322]

Поскольку при Т —> оо спектральная плотность излучения должна неограниченно возрастать, знаменатель в (5.12) должен при этом стремиться к нулю. Поэтому [c.126]

Спектральная плотность излучения — энергия электромагнитного излучения, приходящаяся на см и на единичный интервал частоты (1 Гц). [c.187]

Невозбужденные атомы, находящиеся на нижнем уровне с энергией ь будут под влиянием внешнего электромагнитного поля переходить в возбужденное состояние 2, поглощая энергию 2— 1 = /гт. Очевидно, что вероятность перехода с поглощением в интервале частот V, v-Ьiiv будет пропорциональна спектральной плотности излучения V и некоторому коэффициенту 12, характеризующему вероятность возбуждения данной атомной системы. Таким образом, вероятность поглощения в [c.142]

Вынужденное испускание. Гипотеза Эйнштейна относительно вынужденного испускания состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты V молекула может, во-первых, перейти с более низкого энергетического уровня Е1 на более высокий 2 с поглощением кванта энергии кх = Е2— 1 (рис. 35.1,6) и, во-вторых, перейти с более высокого уровня 2 на более низкий 1 с испусканием кванта энергии Ау = 2— ( (рис. 35.1, в). Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным или стимулированным) испусканием. Скорость каждого из этих процессов пропорциональна соответствующим вероятностям 12 и 21 , где 12 и 21 — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и вынужденного испускания и — спектральная плотность излучения. Согласно принципу детального равновесия при термодинамическом равновесии число квантов света йп, поглощенных за время (11 при переходах / —>- 2, должно равняться числу квантов с1п2, испущенных в процессе обратных переходов 2- 1. Число поглощенных квантов согласно Эйнштейну пропорционально спектральной плотности радиации и и числу частиц П на нижнем уровне [c.269]

Для неоднородного уширения выражение (6.21), как и (6.15), справедливо только при малой спектральной плотности излучения на частоте атомного перехода, когда оно не может существенно изменить распределение атомор по частотам. Учитывая нормировку функции 5(т—То), из (6.21) можно получить, что коэффициент усиления на центральной частоте й(то) обратно пропорционален ширине спектральной линии. [c.288]

Формула (5-1) опрёделяет распределение энергии излучения черного тела по длинам волны. Иногда при описании удобно использовать не длины волн К, а соответствующие им частоты v = = сД. При этом спектральная плотность излучения fiv относится к единичному интервалу частот [c.154]

Излучение канала разряда. Спектроскопические методы исследования искрового канала дают наибольшую информацию о термодинамических процессах, протекающих в фазе его расширения. Для измерений спектральной плотности излучения из зоны канала использовалась фотоэлектрическая запись сигнала. Источником сравнения в измерениях служил эталонный источник сплошного спектра с яркостной температурой Т 39000К. [c.44]

Непрерывное поступление вещества со стенки канала ведет к охлаждению плазмы периферийных слоев и несмотря на малые радиальные размеры канала пробоя дает основание для предположения о неравномерном распределении температуры по радиусу. Для оценки распределения температуры по сечению искрового канала выполнено измерение распределения спектральной плотности излучения и показателя поглощения по сечению. В предположении, что температура убывает к периферии, тогда как плотность, наоборот, от центра симметрии к стенке канала растет в первом приближении, принято, что = onst. [c.49]

Длину волны, позволяющую при пирометрических расчетах заменить излучение в определенном спектральном диапазоне квазнмоно-хроматическим излучением, называют эффективной длиной волны (Яд). Для квазимонохроматических пирометров характерна одна единственная Яд, при которой зависимости спектральной плотности излучения или яркости от температуры для черного тела изменяются так же, как и аналогичные зависимости указанных величин, измеренных пирометрами, Эффективная длина волны не зависит от температуры, если половина полосы пропускания фильтра меньше 5 нм. Эффективную длину волны можно определить графическим интегрированием и вычислением координаты центра тяжести площади, ограниченной кривой пропускания фильтра. [c.334]

Под черепковским углом 0o=ar os (v/u) спектральная плотность излучения s(Q, 0, г) = (2я) р(Й, 0, г)1 достигает максимального значения (рис. 3.10). Угловая ширина диаграммы направленности излучения А0 = (2яи/Йг) tg 00 зависит от разностной частоты Й. [c.133]

Рнс. 29. Излучение галогенных и газоразрядных лампг 1 — ксе-ноновая лампа мощностью 150 Вт 2 — галогенная лампа мощностью 100 Вт 5 — ртутная лампа мошностью 200 Вт по вертикали — спектральная плотность излучения на расстоянии 50 см (мкВт/см2) [c.53]

Приравнивая (5.10) и (5.II), иолучим для спектральной плотности излучения [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...