Эйнштейна коэффициенты

Эвтектических сплавов плавление н затвердевание 179 Эйнштейна коэффициенты 321 Энтропия 18 [c.446]

ЭЙНШТЕЙНА ЗАКОН ТЯГОТЕНИЯ—см. Тяготение. ЭЙНШТЕЙНА КОЭФФИЦИЕНТЫ—коэф., характеризующие вероятности излучательных квантовых пере.ходов. Введены А. Эйнштейном в 1916 при рассмотрении теории испускания и поглощения излучения атомами и молекулами на основе представления о фотонах при этом нм впервые была высказана идея существования вынужденного испускания. Вероятности спонтанного испускания, поглощения и вынужденного испускания характеризуются соответственно коэф. Ai i, и Вц (индексы указывают на направление перехода между верх. и ниж. уровнями энергии). Эйнштейн одновременно дал вывод Планка зако-т излучения путём рассмотрения термодинамич. равновесия вещества и излучения и получил соотношения между [c.497]

Эйнштейна коэффициенты 11, 62, 63 Эксимерный лазер 360, 382 Электронный газ 134 [c.553]

Эйнштейна коэффициент 16, 4б, 47 --для излучения вынужденного 17, 19 [c.364]

Эйнштейна коэффициенты переходов ПО Электродинамика макроскопическая 32, 34, 81 [c.241]

Расположение вращательных, колебательных и электронных уровней молекул определяется по положению линий и полос в спектрах поглощения, испускания и комбинационного рассеяния. Вероятности перехода определяются по значениям поглощения показателя, связанного с Эйнштейна коэффициентом Вп 1, либо по значениям длительности затухания люминесценции, обратно пропорциональной коэфф. из- [c.33]

Эйнштейна коэффициенты в теории излучения 3.21, 16.3 [c.636]

Эйконал, уравнение 44 Эйнштейна коэффициенты 705 >— принцип относительности 623 — формула 606 Эйри кружок 357 [c.751]

Эйнштейна коэффициенты 279 Электронное твердое тело 290 Электрон-позитронная плазма 240 Энергетический слой 32, 47 Энтропия 8 7, 10, 35 [c.429]

Эйнштейна коэффициенты 102, 103 Элемент матричный 101 Энергия диссоциации 87 [c.548]

В. и.— процесс, обратный поглощению вероятности процессов В. и. и поглощения, определяемые Эйнштейна коэффициентами, равны, а испускаемый фотон ничем не отличается от вынуждающего, поэтому В. и. иногда наз. отрицат. поглощением. В обычных условиях поглощение преобладает над В. и. Однако если в в-ве имеется инверсия населённостей к.-л. двух уровней энергии, то при воздействии на него излучения с частотой, совпадающей с частотой квант, перехода между этими уровнями, В. и. преобладает над поглощением и его интенсивность может значительно превышать интенсивность спонтанного излучения, что используется в квантовой электронике. [c.96]

Коэффициент динамической вязкости. Теоретическая формула А. Эйнштейна согласно экспериментальным данным справедлива до р = 0,03- 0,05 [c.126]

Хотя отношение коэффициентов Эйнштейна было известно, сами значения А и В не могли быть вычислены без развития квантовой механики. В 1927 г. Дирак показал, как это в принципе можно осуществить. Методы, использованные для выполнения таких вычислений, не просты, и интересующийся читатель отсылается за подробностями к работам по квантовой механике (см., например, [78]). Прямые вычисления излучательных и поглощательных свойств реальных материалов в общем случае чрезвычайно сложны и для термометрии бесполезны. Однако атомный аспект теплового излучения позволяет воспользоваться соотношением между коэффициентами Эйнштейна, чтобы получить полезное различие между квантовой и классической областями. [c.321]

Коэффициент диффузии можно получить из соотношения Эйнштейна для диффузии малых сферических частиц в вязкой среде. [c.125]

Ато.мы, находящиеся в основном состоянии Ei, поглощая внешнее излучение с энергией hv = — i, переходят из основного в возбужденное состояние. Вероятность такого процесса будет пропорциональной коэффициенту Эйнштейна В - [c.380]

Атомы, находящиеся в возбужденном состоянии Е , подвергаясь действию внешнего излучения с энергией hv = Еп — Е , вынужденным образом переходят в основное состояние, излучая при этом квант с энергией hv = Е — Ei. Вероятность этого процесса будет пропорциональной коэффициенту Эйнштейна В.ц. [c.380]

Поскольку в пределах контура линии разной частоты будут поглощаться по-разному, то коэффициенты Эйнштейна спонтанного перехода со второго уровня па первый в интервале частот dv запишем как a i (v) dv. Аналогично, вероятности соответствующих вынужденных переходов запишем как (v) w (v) dv и bj2 (v) w (v) dv. [c.381]

Существует связь между интегральными коэффициентами Эйнштейна (А 21, Bia) и введенными дифференциальными коэффициентами, в частности [c.381]

Это и есть искомое соотношение между коэффициентом диффузии и подвижностью соотношение Эйнштейна). [c.332]

Наличие вторичных процессов позволяет понять чрезвычайно большое разнообразие в скорости различных фотохимических процессов, т. е. различие в значении коэффициента к, меняющегося при переходе от одной реакции к другой в тысячи и даже сотни тысяч раз. Общие закономерности, отличающие действие света, нужно, конечно, искать в первичных процессах, которые, собственно говоря, и должны были бы называться фотохимическими. Эйнштейн (1905 г.), высказав гипотезу световых квантов, указал крайне простой закон, справедливый для (первичных) фотохимических процессов каждому поглощенному кванту /гv соответствует превращение одной поглотившей свет молекулы (закон эквивалентности). Опытная проверка этого закона возможна лишь для таких реакций, в которых мы в состоянии разделить первичные и вторичные процессы, или где вторичные процессы вообще не имеют места. Естественно полагать, что роль вторичных явлений особенно велика в наиболее бурно протекающих процессах. Действительно, в идущем со взрывом процессе образования хлористого водорода первичным является лишь расщепление хлора. Бурное же протекание процесса [c.667]

Коэффициент Атп, имеющий размерность с" является характеристикой рассматриваемого перехода т -> л и называется первым коэффициентом Эйнштейна или коэффициентом Эйнштейна для спонтанного испускания. Величина [c.732]

Здесь, как и прежде, р( д, )—объемная плотность излучения, отнесенная к единичному интервалу частот. Введенные Эйнштейном коэффициенты Лд, , и являются атомными константами с определенными значениями для данного перехода в данном атоме. Коэ( ) ициент иsiзывёiют вероятностью перехода, хотя он отличен от математической вероятности, так как определяет вероятность перехода в единицу времени и в соответствии с этим имеет размерность сек . [c.394]

А/ ., B/fi и В If,-— Эйнштейна коэффициенты. Учёт В. и. наряду со спонтанным нснускаиисм и поглои ,ением позволил Эйнштейну вывести Л лапка закон, иалучепия на основе KBan j-оных представлений. [c.361]

Д )р,д Ау<, где = —полная вероятность спонтанного испускания с уровня ifj,, — Эйнштейна коэффициенты для спонтанного испускания, Уширение уровня может быть вызвано также спонтанными безызлучат. переходами, напр, для радиоакт. атомного ядра—альфа-распадом. Ширина атомного уровня очень мала по сравнению с энергией уровня. В др. случаях (напр,, для возбуждённых ядер, вероятность квантовых переходов к-рых обусловлена испусканием нейтронов и очень велика) Ш.у. может стать сравнимой с расстоянием между уровнями. Любые взаимодействия, увеличивающие вероятность перехода системы в др. состояния, приводят к дополнит, уширению уровней. Примером может служить уширение уровней атома (иона) в плазме в результате его столкновения с нонами и электронами (см. Излучение плазмы). В общем случае полная Ш. у. пропорц. сумме вероятностей всех возможных переходов с этого уровня—спонтанных и вызванных разл. взаимодействиями. [c.462]

Количеств, хар-кой разрешённых оптич. квант, переходов явл. их вероятность, определяюш ая интенсивности спектр, линий, соответствующих этим переходам. Вероятности переходов связаны с Эйнштейна коэффициентами и в простейших слу- чаях могут быть рассчитаны мето-дами квант, механики. [c.42]

При малых концентрациях (а2< 0,05), получаемые значения ц согласуются с формулой Эйнштейна, но при больших определяемые из таких опытов вязкости (х существенно превышают значения (3.6.51) и, кроме того, имеют значительный разброс у разных авторов и при разных комбинациях фаз (рис. 3.6.1). Этот разброс, но-видимому, отражает неньютоновость концентрированных вязких дисперсных смесей и недостаточность величин р и ц, для определения их механических свойств. В связи с этим на практике приходится для каждой смеси и реальных устройств в рассматриваемом диапазоне режимных параметров (например, расходов) проводить эксперименты по определению потери напора, привлекая для их обработки различные реологические модели, в частности, модель вязкой жидкости с эффективным коэффициентом [c.171]

Количественная теория поступательного и вращательного броуновского движения твердых сферических частиц дана Эйнштейном [137]. Эллипсоидальные частицы рассмотрены Перрином [598] II Гансом [248]. Бреннер изучал эффекты, определяе.мые взаимодействием обоих видов броуновского движения — поступательного II вращательного — в случае частиц произвольной формы [74]. Он ввел дополнительные члены в выражение для вектора диффузионного потока в физическом пространстве, помимо обычно рассматриваемых членов, связанных с поступательным п вращательным движениями. Этим определяется появление третьего коэффициента диффузии, не зависящего от классических коэффициентов, обусловленных поступательным и вращательным движением. Подробному исследованию броуновского движения посвящены работы [243, 481]. [c.103]

Это соотношение, которое носит имя Эйнштейна, замечательно тем, что устанавливает связь между двумя совершенно различными по виду явлениями. Коэффициент диффузии характеризует случайное блуждание частиц, которое приводит, в частности, к флуктуациям плотности. Подвижность же характеризует их регулярное движение под действием внешней силы. На первый взгляд это обычное механическое движение. Но оно сопровождается трением. В результате энергия этого упорядоченного движения, как говорят, Ъиссипирует, т.е. превращается в энергию хаотического движения частиц. [c.209]

Разберемся подробнее в этом важном вопросе. Соотношение Annl mn указывает, что отношение коэффициентов Эйнштейна для спонтанного и вынужденного переходов при переходе от видимой части спектра (л 10" см) к метровым радиоволнам должно уменьшиться примерно в 10 раз. Поэтому не должна удивлять разница в механизме процессов излучения для этих двух столь различных диапазонов спектра электромагнитных волн. [c.429]

Вопрос о связи коэффициентов Атп с внутренним строением атома выходит за рамки теории Эйнштейна. Этот вопрос полностью разъяснен квантовой механикой, и разработанные в ней методы позволяют рассчитывать значения А п практически для любого перехода, исходя из свойств уровней т, п. Ниже приводятся в качестве примера коэффициенты Атп Для некоторых линий атомарного водорода (серии Лаймана L и Бальмера Н) [c.733]

Коэффициент пропорциональности В т носит название второго коэффициента Эйнгитейна или коэффициента Эйнштейна для поглошрния. Поскольку [Л ] = см , и (о)] = Дж см с, размерность коэффициента В т есть [Впт = Дж см с . Отношение [c.734]

Температура (1985) -- [ c.321 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.394 ]

Принципы лазеров (1990) -- [ c.11 , c.62 , c.63 ]

Оптика (1985) -- [ c.308 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.705 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 (2002) -- [ c.279 ]

Лазерное дистанционное зондирование (1987) -- [ c.102 , c.103 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...