Поток энергии в упругой волне

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Однако с ним связана электромагнитная часть потока энергии (см. 4), соизмеримая с потоком энергии в упругой волне. Возникновение магнитного поля в акустоэлектрической волне — не исключение, а правило, и это обстоятельство особенно существенно нри распространении волн в ограниченном пьезокристалле. Мы рассмотрели примеры распространения сдвиговых волн перпендикулярно оси симметрии кристалла. [c.20]

Поток энергии в упругой волне 191 и д [c.569]

Рассмотрение динамических процессов в упругих телах, в частности процесса отражения от свободной поверхности, было бы неполным без анализа его энергетических характеристик Предметом анализа являются количественные соотношения, характеризующие распределение потока энергии в падающей волне между отраженными волнами. В рассматриваемом здесь двумерном случае гармонических волн средние за период компоненты вектора плотности потока мощности определяются соотношениями (5.7) гл. I [c.50]

В тех местах, где Еу максимально, максимально также и Н . В этих местах имеется максимум плотности как электрической, так и магнитной энергии и, кроме того, здесь же имеет место максимальный поток энергии. Это очень похоже на энергетические соотношения в упругой волне (гл. VI, 2). [c.250]

С ростом скорости трещины при фиксированном коэффициенте интенсивности напряжений поток энергии в ее край неограниченно увеличивается. В результате должен увеличиться и отток энергии. Роль этого фактора обсуждается в связи с известным экспериментальным результатом - более низким уровнем предельной скорости трещины по сравнению с определяемым теорией упругости, т. е. по сравнению со скоростью волн Рэлея. [c.7]

Поток энергии. Использованное выше правило отбора стационарных решений приводит к тому, что незатухающие осциллирующие волны, групповая скорость которых больше (меньше) фазовой, присутствуют лишь перед (за) фронтом разрушения. Тем самым поток энергии, соответствующий этим волнам, берет начало на фронте разрушения. Кроме того, от фронта разрушения оттекает энергия, заключенная в упругом предвестнике постоянной интенсивности (длинноволновое приближение). Единственным источником энергии, теряемой при внезапном уменьшении жесткости связи, может, таким образом, быть лишь волна постоянной интенсивности за фронтом разрушения, энергия которой создается работой напряжения Oj. Итак, должно выполняться следующее соотношение относительно потоков энергии [c.256]

Подложки для ПАВ можио выбирать из целого ряда комбинаций ориентации поверхности, направления распространения волны и кристаллографической симметрии сред. Наиболее широкое распространение получили материалы с относительно высокой кристаллографической симметрией. Это связано с тем, что направление потока энергии в ннх параллельно волновому вектору. Эти направления соответствуют экстремумам кривой медленности (рис. 6.1). Некоторые экстремумы определяются значениями упругих и пьезоэлектрических констант, другие только кристаллографической симметрией среды. Необходимым и достаточным условием для существования чистой моды является удовлетворение одного из следующих условий [170, 106] [c.274]

Термоупругие эффекты в самом общем случае заключаются в указанном выше взаимном влиянии полей деформаций и температур. Эффект связанности проявляется в образовании движения тепловых потоков в теле, в возникновении связанных тепловых и упругих волн, в температурном рассеянии энергии. Кроме того, вследствие изменения температуры могут изменяться модули упругости. [c.470]

Решение связанной динамической задачи термоупругости, описываемой системой дифференциальных уравнений (1.54) и (1.56), оправдано в тех случаях, когда механическое и тепловое воздействия на тело изменяются достаточно быстро, так что инерционные члены pUj оказываются по значению сопоставимыми с другими членами в (1.54). К таким случаям относятся, в частности, распространение и затухание упругих волн [34], интенсивные импульсные тепловые воздействия на поверхности тела и быстрое изменение мощности энерговыделения в объеме. При импульсных воздействиях, когда характерное время воздействия сравнимо с периодом релаксации при переносе тепловой энергии в материале тела (для металлов 10 с [25]) вместо (1.49) следует использовать обобщенный закон теплопроводности qi + t ji = —ЯТ, , который учитывает конечную скорость переноса тепловой энергии и запаздывание значения теплового потока относительно текущего значения градиента температуры. Тогда из (1.47) вместо (1.56) получим [c.21]

Сжимаемые жидкости. Влияние сжимаемости жидкой среды на сопротивление является важнейшим вопросом для газовой динамики и должно учитываться, когда относительная скорость потока приближается к скорости звука или превосходит ее. В этом случае энергия от тела уносится упругими волнами . При высоких дозвуковых и околозвуковых скоростях сопротивление зависит как от числа Рейнольдса, так и от числа Маха. При сверхзвуковых скоростях обычно допустимо пренебрегать силами вязкости и считать, что сопротивление является функцией геометрии тела и числа Маха, т. е, [c.394]

Если в кристалле существует направленный поток фононов, то этому потоку можно поставить в соответствие волновой вектор (вектор плотности распределения фононов). Тогда возбуждения, возникающие в фононном газе вследствие локального изменения энергии или температуры, могут переноситься в другие места кристалла такими потоками, что приводит к появлению гармонических температурных волн, аналогичных упругим волнам в газе или кристалле. [c.22]

Для расчета параметров потока энергии используем уравнения (36), (37), (43), (44). Поскольку поток энергии и его скорость зависят от скорости Vq рабочего режима и собственных частот р колебаний упругих звеньев системы, для их практического выявления удобнее использовать один параметр, а именно нормирующую фазовую скорость с волн в деталях. На рис. 9 приведены кривые изменения относительных потоков Г и (кривые 1,2) и их скоростей V/ и Vy/ (кривые 3, 4). Однако для определения этих параметров с помощью графиков необходимо вычис-тть относительную рабочую частоту со/р , что соответствует отношению [c.40]

Приведем еще один интересный пример, иллюстрирующий отличие процессов отражения упругих волн в кристаллах от изотропного случая. Пусть свободная граница кристалла расположена параллельно акустической оси, не являющейся направлением высокой симметрии. Для ряда таких осей возможна так называемая внутренняя коническая рефракция [2, 5, 6], заключающаяся в том, что при повороте поляризации распространяющихся вдоль них сдвиговых волн вектор Умова — Пойнтинга описывает конус (аналогичное явление известно и в кристаллооптике). Рассмотрим случай, когда волновая нормаль падающей сдвиговой волны ориентирована вдоль оси симметрии третьего порядка тригонального кристалла (ось 1), являющейся акустической осью, а вектор поляризации повернут приблизительно на 45° относительно поверхности (рис. 9.6) [12]. При этом вектор групповой скорости ориентирован под углом к поверхности и волна с ней взаимодействует. Решение соответствующей граничной задачи и экспериментальное исследование показывают [121, что вектор поляризации отраженной волны того же типа, что и падающая, поворачивается на 90° относительно первоначальной ориентации. Это соответствует тому, что нормальная составляющая вектора Умова — Пойнтинга меняет знак, т. е. поток энергии отраженной волны отходит от поверхности (рис. 9.6). Сказанное нужно иметь в виду при проведении акустических экспериментов, [c.226]

Второй член в (7 19) снова соответствует объемно-поверхностной волне, однако его вид цри переходе через границу звукового фронта изменяется скачком. Б частности, увеличивается амплитуда ( б<1, а не 6 , как при г <51), Отметим, что на поверхности кристалла смещение и и скорость ди д1, а следовательно, и поток упругой энергии объемно-поверхностной волны обращаются в нуль при г> st, и волна сосредоточена под поверхностью кристалла. При r>si и у х смещение в объемно-поверхност-ной волне вообще не зависит от времени и пропорционально х/г у. [c.224]

НОРМАЛЬНЫЕ ВОЛНЫ в пластинах и стержнях — гармонические упругие возмущения, распространяющиеся в пластинах и стержнях. В отличие от упругих волн в неограниченных твёрдых средах, Н. в. в пластинах и стержнях удовлетворяют не только ур-ниям теории упругости, но и граничным условиям на поверхностях пластины и стержня (в большинстве практич. случаев эти условия сводятся к отсутствию механич. напряжений на поверхностях). Из-за граничных условий характеристики Н. в., в частности их упругое поле (т. е. распределение смещений и напряжений по поперечному сечению пластины или стержня), существенно более сложны, чем у волн в неограниченных твёрдых средах. Вместе с тем Н. в. в пластинах и стержнях — это такие же элементарные волны, как продольные и сдвиговые в неограниченной среде, в том смысле, что любое сложное волновое движение в пластине и стержне распадается на сумму Н. в., а поток упругой энергии равен сумме потоков во всех Н. в. [c.235]

УПРУГИЕ ВОЛНЫ — упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах. Напр., волны, возникающие в земной коре прп землетрясениях, звуковые п УЗ-вые волны в жидкостях, газах и твёрдых телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформации в отсутствии потока вещества (последний возникает только в особых случаях — см. Акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, частотой колебаний, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.351]

Основное, что позволяет учет структуры, это возможность обнаружить волны, уносящие часть энергии от края распространяющейся трещины или от фронта волны разрушения. Параметры этих волн и создаваемый ими поток энергии оказываются существенно зависящими от структуры среды и от скорости распространения разрушения. Учет мощности излучения позволил выразить макроскопические критерии разрушения - энергетический критерий Гриффитса и силовой критерий Ирвина - как функции скорости распространения разрушения, зависящие также от параметров структуры. Характерным для решеток является минимум трещиностойкости (минимум общей энергии, потребной для распространения трещины), достигаемый в районе половины критического значения скорости - скорости волны сдвига для антиплоской задачи и волны Рэлея для плоской. В работе [39, 40] установлено сильное влияние анизотропии на поток энергии, идущий в край трещины на макроуровне. Для армированного материала с относительно малой жесткостью связующего при распространении трещины разрыва волокон с собственно поверхностной энергией можно не считаться, так как ее вклад пренебрежимо мал по сравнению с энергией излучения, обусловленного структурой [58]. Это позволило выразить эффективную поверхностную энергию через прочностные, упругие и геометрические параметры композита. [c.236]

Если касательное напряжение в поперечной волне действует на малую сферическую полость,, то сфера растягивается в одном направлении и сжимается в перпендикулярном направлении. Вследствие этого пространство вблизи сферы разделяется на квадранты с чередующимся сжат 1ем и растяжением, поэтому температурный градиент возникает на расстояниях, примерно равных радиусу сферы. Поглощаемая тепловым потоком энергия на единицу объема характеризуется параметром 05, который приближенно пропорционален пористости- Как функция частоты, этот параметр имеет широкий максимум, если эффективная глубина примерно равна половине радиуса сферы. Для кварца, например, максимальное поглощение наблюдается при 100 Гц, если радиус сфер равен нескольким десяткам миллиметра. Удивительно, что в случае чистого сжатия пород, содержащих сферические полосы, каких-либо потерь энергии из-за температурного градиента не наблюдается, следовательно, объемный модуль (модуль всестороннего сжатия) К пористых сред является чисто упругим. Поглощение продольных волн полностью обязано неидеальной упругости модуля сдвига. Как было установлено, отношение 9р/9з зависит только от коэффициента Пуассона V для упругой среды и V для пористой среды. В любом случае параметры 0р и 0 прямо пропорциональны абсолютной температуре. [c.140]

Иногда полагают, что модели акустически жесткого и акустически мягкого тел являются крайними частными случаями и могут быть использованы для оценок в качестве границ, между которыми должны находиться результаты решения задач для реальных тел. В действительности это не так. В случае импедансных (или тем более упругих) тел при рассеянии волн возникают новые явления, например, возбуждение поверхностных волн вблизи поверхностей, обладающих импедансом гибкости, или периферических волн различных типов. Кроме того, при наличии потерь в материале рассеивающего тела (т. е. при ReZ ФО) возникают потоки энергии, направленные внутрь тела, которые не существуют для акустически мягких и жестких тел. Во всех указанных случаях результаты решения задач рассеяния звука для импедансных и упругих тел не будут являться промежуточными между результатами для акустически жестких и мягких тел аналогичных размеров и форм. [c.8]

Изменение плотности потока мощности (W) падающей и восходящей упругих волн определяется, в основном, сферическим расхождением фронта волны при ее распространении в геосреде и в меньшей мере поглощением и рассеянием. Все эти факторы, влияющие на уменьшение W, определяют в своей совокупности затухание энергии сейсмической волны, которое наиболее наглядно проявляется в общем уменьшении амплитуд отраженных сигналов во времени (при увеличении времени регистрации). Для устранения эффекта затухания при обработке сейсмических материалов используют процедуры амплитудной нормировки или АРУ. Поэтому величина W может быть условно принята за постоянную. Если учесть изменение значений G и с, то можно считать, что энергия рассеянной волны (Ерв) линейно зависит от параметров к, пп oi, т.е. определяется пара- [c.106]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНО-АКУСТИЧЕСКОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ (ЭМЛП) — превращение части энергии эл.-магн. волн на границе проводника в энергию упругих колебаний той же или кратных частот, меньших дебаевской частоты (см. Дебая теория). Характеристиками ЭМЛП служат амплитуда возбуждаемого ультразвука и и эффективность преобразования Т1, определяемая отношением потоков энергий в упругой и эл.-магн. волнах. Обычно г iO -lO" , причём наиб, интенсивная генерация ультразвука происходит в присутствии пост. магн. поля Но. В случае генерации продольного ультразвука вектор Но направляют вдоль границы проводника (рис. 1, а), а в случае генерации поперечного ультразвука (см. Упругие во.ты) — по нормали к ней (рис. 1, б). Эл.-магн. поле создаётся катушками индуктивности, расположенными вблизи поверхности (при работе на высоких частотах образец помещают в объёмный резонатор). Преобразователем эл.-магн. и упругой энергий в задачах ЭМЛП выступает собственно приповерхностный слой проводника. Формируя разл. конфигурации и эл.-магн. полей у поверхности проводника (рис. 2), можно возбуждать в нём не только объёмные упругие волны, распространяющиеся иод любым углом к поверхности, но и разл. типы поверхностных акустических волн. [c.538]

Условия (5.1) и (5.3) по существу являются правилами выбора знака фазовой скорости гармонических волн [84]. Во многих практически важных случаях для задач акустики, упругости и электродинамики выбор из двух возможных волн той, у которой фазовая скорость направлена в бесконечность, действительно отражаег физический факт, что на бесконечности нет источников энергии. В связи с этим отметим, что запись условий излучения в виде (5.1) и (5.3) связана с предположением одинаковой направленности фазовой скорости и скорости переноса энергии в гармонической волне [84, 86, 88]. Чтобы более полно раскрыть следствия такого предположения, необходимо кратко остановиться на понятиях потока мощности и групповой скорости. Они особенно важны и необходимы при формулировке условий излучения для областей с уходящими в бесконечность границами. [c.38]

На границах сред с диссипацией, как показывает анализ формул 4, модуль коэффициента отражения V может быть больше единицы. Реальность этого явления до сих пор оспаривается некоторыми авторами, ошибочно видящими здесь противоречие с законом сохранения энергии (о дискуссии такого рода см., например, работу [287], где обоснована возможность того, что I КI > 1 для звуковой волны, падающей из поглощающей жидкости на границу идеально упругого твердого тела). В жидкости отражение звука с I КI > 1 не нарушает закон сохранения энергии благодаря неаддитивности потоков энергии в отраженной и падающей волнах. Действительно, пользуясь формулой (2.11), легко убедиться, что в звуковом поле с гармонической зависимостью ехр[/( лг - со )] от горизонтальных координат и времени при вещественных со и вертикальная компонента 2 вектора плотности потока мощности равна разности значений 4 в падающей и отраженной волнах и, следовательно, пропорциональна величине 1 - I К р только при вещественном, т.е. в непоглощающей среде. [c.146]

Поток энергии в волне сжатия или растяжения. Рассмотрим стер-1жень, по которому бежит упругая волна. Моментальные снимки смеще- [c.192]

Исходя из этих выводов прокомментируем плоскую задачу о динамике трещины в сплошной линейно-упругой среде. В дорэлеевском диапазоне скорости трещины а = Р = - 1/2, 0 = 0 и при Ооо существует положительный поток энергии. В диапазоне между скоростями волны Рэлея и волны сдвига а = - 3/2, Р = 1/2, Л = - 1 и при Ъд Ф О поток энергии отрицательный - из особой точки. В межзвуковом диапазоне индекс дробный и поток энергии отсутствует. Тот же вывод сохраняется и для сверхзвуковой скорости, так как при этом Л = - 1/2. [c.262]

При распространении упругих волн в среде возникают механические деформации сжатия и сдвига, которые переносятся волнами из одной точки среды в другую. При этом происходит перенос энергии упругой деформации в отсутствие потока вен1ества. [c.155]

Вместе с тем наиболее типичным и у рабочих колес с консольными лопатками остается формирование канала обратной связи через неконсерватив-пое силовое взаимодействие различных лопаток, колеблящихся в движущемся потоке газа. При увеличении жесткости диска упругое взаимодействие консольных лопаток через него ослабевает, что отражается в сближении собственных частот единой упругой системы, соответствующих формам колебаний ее с различным числом волн. В предельном случае (абсолютно жесткий диск) эти собственные частоты совпадают, и каждая из одинаковых лопаток при отсутствии газодинамического взаимодействия между ними получает возможность колебаться независимо от других. Это способно влиять на возникновение и развитие автоколебаний. Каждая лопатка, совершая, например, колебания по первой изгибной форме и будучи независимой в упругом отношении от других, но взаимодействуя с ними через поток, способна находить такую свою относительную фазу колебаний, при которой энергия, поступающая из потока на развитие автоколебаний всей совокупности лопаток, становится максимальной. Можно ожидать, что уменьшение эффекта упругой связанности в колебаниях лопаток, при прочих равных условиях, будет способствовать дестабилизации рабочего колеса в потоке газа (по крайней мере в рамках концепции строгой поворотной симметрии), приводя одновременно к возможности более энергичного развития автоколебаний во времени, если сложились условия для их возникновения. [c.201]

В предыдущих главах рассматривались волновые процессы в бесконечных упругих телах, причем основное внимание уделялось особенностям распространения волн. При этом были изучены характерные резонансные явления, связанные с наличием границ. К ним относится распространение поверхностных вели Рэлея и Стоунли и нормальных мод в слое и цилиндре. Для всех рассмотренных ситуаций характерно то, что для них граница играет направляющую для потока энергии роль. При этом, конечно, происходят элементарные процессы отражения от границы, но они не связаны с изменением направления общего потока энергии. [c.157]

Снижение компенсатором ударного давления происходит в результате поглощения при деформации упругим его элементом некоторой части энергии ударной волны, поступающей в компен сатор в виде потока жидкости, соответствующего приращению скорости в ударной волне над начальной скоростью. Поскольку доля поглощенной компенсатором энергии будет тем большей, чем больше будет деформация упругого его элемента, характеристика упругости этого элемента в пределах возможной деформации должна быть по возможности постоянной. Для этого объем газовой камеры компенсатора (см. рис. 47, б) следует выбирать таким, чтобы изменение давления воздуха в процессе поглощения ударной [c.113]

В гидроимпульсно.м прессе для передачи энергии упругой волны используется твердое тело—плунжер со штампом, который находится в контакте с обрабатываемым материалом [см. (42.10)1. Для гидроимпульсных автоматов удобна схема В, в которой упругая волна может разветвляться на несколько потоков, воздействуя на поршни исполнительных механизмов. [c.539]

Нужную последовательность их работы можно получить расчетом вре.мени распространения упругой волны, которое прямо пропорционально длинам гндролиннй в разветвлениях [см. (42.8) ]. Энергия положительной полуволны складывается из потенциальной энергии П упругой деформации жидкости и трубы и кинетической энергии К потока жидкости [c.539]

Как вцдим, потоки энергии слагаютм из объемных потоков Рх , Рх и интерференционных Р , Р . Последние обязаны своим существованием СПК. При ж = —h Р%= О, и весь втекающий в кристалл поток электромагнитный, при х— з Рх = х , Рх = Рх , т. е. происходит частичная трансформация электромагнитного потока в упругий. Подчеркнем, что преломление волн в слоистой системе из двух пьезоэлектриков, разделенных вакуумным зазором, возникает вследствие взаимной трансформации потоков в пограничных областях и существует поэтому всегда. Напротив, полное прохождение волн возможно лишь при некоторой вполне определенной структуре пьезотензоров. Так, в кристаллах классов 6mm, 622, 4mm, 422 ДаД. всегда больше нуля, и полное прохождение при конечных зазорах невозможно. [c.71]

Дискретные Г. а. состоят из отдельных электроакустич. преобразователей. У непрерывных Г. а. колебательная скорость поверхности меняется непрерывно от точки к точке (примером таких Г. а. может служить набор преобразователей, излучаюш,их или принимаюш,их звук через упругий слой — накладку). У фокусируюш,их Г. а. формирование пространственной избирательности осуществляется посредством отражения звуковой волны — т. н. рефлекторные или зеркальные Г. а.— или её преломления нек-рыми поверхностями или средами — линзовые Г. а. (см. Рефлекторы акустические, Зеркала, Линзы). Рупорные Г. а. также имеют в своём составе отражающие поверхности, но в отличие от рефлекторных эти поверхности находятся в непосредственной близости от преобразователя и лишь направляют (канализируют) поток звуковой энергии в определённом направлении, не производя преобразова- [c.78]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКА в кристаллах имеет более сложный характер, чем в изотропной среде. Физич. свойства кристаллов, в т. ч. их упругость, анизотропны, т. е. зависят от направления в кристалле, при этом симметрия кристаллич. решётки обусловливает определённую симметрию физич. свойств кристалла. Скорость и поляризация звуковой волны в кристалле, затухание звука и направление потока энергии зависят от направления распространения волны относительно кристаллографич. осей. Раздел акустики, изучающий законы распространения ультразвуковых волн в кристаллах, называется кристаллоакустико й. [c.292]

Пучности давления расположены на расстоянии полуволны друг от друга, а узлы давления делят эти расстояния пополам. Пучности колебательной скорости совпадают с узлами давления и наоборот. Фазы давления и колебательной скорости сдвинуты друг относительно друга на четверть перрюда. Средний поток энергии вдоль трубы за период равен нулю в отличие от бегущей волны С. в. не передают энергии, к-рая только колеблется между соседними пучностями давления и скорости, причём кинетич. энергия колебаний переходит в упругую (потенциальную) энергию и обратно. [c.336]

Здесь мы рассмотрим два типа граничных задач. Цервый из них касается коэффициентов отражения некоторых нормаль- ных волн в пластинке или цилиндре от свободной поверхности, перпендикулярной оси z. Второй тпи задач относится к механизму потока упругой энергии в цилиндре от поверхности, перпендикулярной оси Z, иа которой приложен кратковременный импульс сжатия. Что касается первой задачи, то Земанек [34] нашел приближенное решение для механизма отражения на свободном конце цилиндра упругого сигнала, распространяющегося в виде наинизшей нормальной волны L (О, 1). Простой расчет показывает, что в общем случае комбинация из падающей и отраженной волн L (О, 1) не удовлетворяет условию отсутствия напря- [c.178]

Высокочастотные линии задержки (250 Мгц) на кварцевых кристаллах разработаны Меркуловым и Яковлевым [31 ]. Они сконструированы таким образом, что учитывают отклонение потока энергии от нормали к волновому фронту (см. гл. 1) кристалл возбуждается высоким напряжением с помощью металлических электродов, нанесенных непосредственно иа поверхность кристалла. Другой метод генерирования упругих волн очень высоких частот с помощью преобразователей с ободиенн1.1М и диффузионным слоями, рассматривается в т. I, Б настоящей серии. [c.583]

Чтобы установить роль потоков флюида в поведении пористой породы, в теории Био скелет не обязательно считать изотропным и упругим. В связи с этим уместно отметить работу, где исследованы флюидоиасыщенные среды, в которых пустой скелет ведет себя как изотропное почти упругое тело [148]. Для такой среды константы. М и j, з еняются комплексными константами, чьи мнимые части М и х малы и не зависят от частоты. Твердый материал сам по себе является чисто упругим (в частности, параметр Ле является вещественным). Вязкость флюида бралась в виде комплексной функции частоты, как и при выводе уравнения (4.41). Решение модифицированного дисперсионного уравнения для плоской волны в безграничной среде дает скорость и затухание продольных волн. Полученное решение позволяет сделать общее заключение, что поглощение, обусловленное свойствами скелета, преобладает на низких частотах, а поглощение, обусловленное течением флюида, — на высоких. В частности, в рыхлом песке поведение флюида контролирует поглощение волн на частоте 1кГц, причем поглощение в скелете доминирует на тех же частотах, что и в тонкозернистых осадках. Таким образом, граница между высокими и низкими частотами может варьировать в широких пределах, от сотен герц до сотен килогерц. Авторы работы [148]. сделали вывод, что опубликованные данные по затуханию волн в осадках океанического дна находятся в согласии с модифицированной теорией Био, включающей параметр Q, характеризующий потери энергии в скелете. [c.115]

Поток энергии, который несут упругие волны, заключенные в частотном интервале отй до Q+ (10 , через единичную площадку, перпендикулярную направлению потока 1, лежащую внутри телесного угла 0, обозначим через ЛйМо. Для волн рассматриваемой частоты излучательная способность кристалла является функцией температуры в данной точке и не зависит от производных Т по координате, которые следовало бы учитывать для более высокочастотного спектра упругих волн. [c.403]

В работе [21] проведены исследования механизмов переизлучения энергии трубных волн по скважинной жидкости в пласт, связанные с пульсационными потоками жидкости в перфорационных каналах на продуктивном интервале обсаженной скважины. Определены частоты оптимальных режимов обработки продзтстив-ных интервалов упругими колебаниями, связанные с геометрическими характеристиками перфорационных отверстий и каналов, радиусом скважины, мощностью пласта и свойствами скважинной жидкости, которые обеспечивают эффективный ввод энергии упругих колебаний из скважины в пласт. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...