Мода чистая

Углепластики типа Мод 3 при высоких температурах имеют хорошие механические характеристики, не уступающие характеристикам традиционных теплозащитных материалов из чистого графита, что следует из сопоставления характеристик углепластика типа Мод 3 с данными для поликристаллического графита [c.187]

Рис. 6.14. Зависимость коэффициента теплопроводности композиционного материала типа Мод 3 (-------) и чистого

Добротность резонатора. Реальные О. р. отличаются от идеальных О. р, прежде всего наличием потерь (в среде, заполняющей полость, в экранирующих стенках, а также в местах ввода и вывода энергии). Если потери в заполняющей среде распределены однородно, то они не вносят изменений в структуру отд. компонент полей, но превращают чисто действительные собств. частоты в комплексные -> - - ( соответствующие моды становятся затухающими -> [c.397]

Возбуждение О. р. осуществляют обычно с помощью штырей, петель, щелей, отверстий, к к-рым подводят извне ал.-магн, энергию, примерно так же, как в случае волноводов (см. Антенна), В теории такие возбуждающие устройства часто можно заменить на эквивалентные им сторонние электрич. и магн. токи с плотностями j exp(j(j i) и j( exp(iat). Для эфф. возбуждения О. р. требуется, чтобы ток был ориентирован вдоль поля В, а ток — вдоль поля Л нужной моды, т. к. соответствующие коэф. возбуждения пропорц. интегралам j(/< >E)dV и С чисто матем, позиций задача [c.398]

Автоколебания в "свистящем сопле"образуются при взаимодействии двух независимых резонансных механизмов характерного тона сдвигового слоя, вызванного нестационарным отрывным течением за обращенным по потоку уступом (в муфте), и резонанса подводящей ("органной ") трубы. При плавном изменении геометрических параметров "свистящего сопла"(например, длины Lo муфты) происходит скачкообразное изменение частоты автоколебаний, причем смежные ступени разделены "мертвыми зонами где невозможна одновременная реализация указанных выше двух резонансных механизмов. Частота и амплитуда генерируемого в сопле чистого тона зависит от длины трубы Lp, длины кольца Lo, высоты h, скорости истечения uq и диаметра трубы d. Частота тона сдвигового слоя кратна частоте Std в диапазоне Stj = 0,3 - 0,6 предпочтительной моды струи. [c.142]

Легкоплавкие сплавы, содержащие различные количества висмута, свинца, олова и кадмия, используются в спринклерных системах, приборах для обнаружения пожара и т. д., а также для низкотемпературной панки. Некоторые из этих сплавов используются для пробных отливок в тех случаях, когда имеет значение точность литья. При добавлении небольших количеств кадмия к меди получается сплав, обладающий почти такой же ысокой электропроводностью, как и чистая модь, большей прочностью и твердостью. [c.276]

При плавке никелевых жаропрочных сплавов в дуговых электропечах после загрузки никеля и кусковых отходов под электроды вводят шлакующуюся смесь (известь с плавиковым шпатом 1 1) в количестве 3—5 % от массы шихты. После расплавления добавляют лигатуры и чистые металлы (Мо, Nb, W и др.). После отбора проб на химический анализ расплав рафинируют и раскисляют. Для раскисления используют смесь извести с алюминиевым порошком (1 1) в количестве 3—4 кг на тонну расплава, марганец (0,25%), алюминий (0,3— 0,5%) и титан (0,01—0,15%). Моди- [c.307]

Из представленных на рис. 37 данных следует, что для каждого значения частоты Q дисперсионные уравнения (1.6) обладают некоторым конечным числом вещественных корней и бесконечным числом мнимых корней. Первые корни соответствуют распространяющимся модам, переносящим энергию. Средний по времени поток энергии через поперечное сечение волновода в этих модах положителен. В то же время для нераспространяющихся мод, соответствующих чисто мнимым корням, средний поток энергии равен нулю. [c.114]

Детальное изучение наклона и кривизны в узлах сетки дает возможность изобразить качественное поведение вещественных и чисто мнимых участков дисперсионных ветвей. На рис. 39 показан спектр продольных мод для коэффициента v = 0,31 [236]. Анализ антисимметричного деформирования слоя (изгибные моды), описываемого дисперсионным уравнением [c.126]

Движение в этих модах на частотах запирания является чисто радиальным. [c.150]

Как отмечалось при анализе дисперсионных соотношений для слоя можно указать ряд собственных частот для определенных раз-M6f)0B прямоугольника — моды Ламе. Эти моды связаны с рассмотренным ранее случаем чистой SV-волны в слое, когда смещения частиц описываются выражениями (6.4) главы 4. Поскольку в данных модах касательные напряжения тождественно равны нулю во всем объеме, то оказывается возможным удовлетворять условия для нормальных напряжений на свободных торцах. Наложение бегущих навстречу друг другу волн (6.4) главы 4 образует систему стоячих волн в прямоугольнике. Вектор смещений имеет компоненты [c.177]

То, что все ветви третьего семейства порождаются определителем системы (5.2), на первый взгляд может служить основой для ожидания большой степени подобия в соответствующих формах колебаний. Однако оценка величины собственных частот этих мод и сопоставление спектра с дисперсионными кривыми служат основанием для того, чтобы выделить первую ветвь указанного семейства. Это единственная ветвь, которая частично расположена в той области частот, где в бесконечном слое существует только одна распространяющаяся мода (Q < Q ). Распространяющейся моде соответствуют резонансные частоты диска, определяемые на рис. 84 гиперболами ( -моды). Следовательно, первой ветви третьего семейства в области Q < Q соответствуют резонансы на неоднородных волнах — краевой резонанс. Важно, что в рассматриваемом случае v = О имеем чистое проявление краевой моды без связи ее G движениями на распространяющейся моде. Это свидетельствует о возможности существования резонансов в бесконечных областях типа полуполосы для случая v = 0. Более подробный анализ данного вопроса и подтверждение такого предположения приведены в главе 7. [c.217]

Не имея возможности остановиться на конкретных результатах расчетов, отметим следуюш,ее. Во-первых, в спектре собственных частот длинного цилиндра (зависимости Qa от h) для I > 2 при h > >> 2 существует горизонтальная прямая Qa = Qj, лежаш,ая ниже Q — частотного минимума (см. рис. 58 и 59). Собственные частоты в области й < Q, не связанные с распространяюш,ейся модой, наблюдались и в осесимметричном случае, где горизонтальная линия спектра, соответствующая краевой моде, состояла при v О из ряда участков — плато. Эти разрывы были связаны с наличием взаимодействия совокупности нераспространяющихся мод, образующей краевую моду, с низшей продольной распространяющейся модой. В случае I > 2 распространяющиеся моды при Q < Q отсутствуют (см. рис. 58 и 59), и для неосесимметричного деформирования имеем чистое проявление краевой моды. То, что краевая мода в длинном цилиндре является низшей из возможных, отмечалось в экспериментальной работе [221]. Эта работа, по существу, остается единственной, достаточно полно описывающей спектральные свойства неосесимметричных мод колебаний цилиндра. [c.240]

Таким образом, можно сделать вывод, что лазер всегда имеет тенденцию работать в многомодовом режиме. Прп однородном уширении линии усиления это является следствием пространственного выжигания дырок, а в случае чисто неоднородной линии — следствием только спектрального выжигания дырок, поскольку моды взаимодействуют с различными наборами атомов и механизм пространственного выжигания дырок не играет никакой роли. Следует, однако, заметить, что в случае однородной линии при генерации нескольких мод с частотами вблизи центра линии усиления явление пространственного выжигания дырок усредняется наличием указанных мод. В этих условиях однородный характер линии не позволяет генерировать модам, находящимся дальше от центра линии усиления. Поэтому в случае однородной линии (по сравнению с неоднородной) допустима генерация для меньшего числа мод, находящихся вблизи максимума контура усиления. [c.257]

Направлениями, вдоль которых распространяются чистые моды, являются оси симметрии высших порядков, что позволяет прозвучиванием монокристаллов в этих и других специально выбранных направлениях определять значения всех коэффициентов упругости по скоростям распространения соответствующих волн. [c.260]

Уравнения (7.4.7) представляют собой систему линейных уравнений в частных производных для амплитуд мод. Когда недиагональные матричные элементы AN 2 обращаются в нуль, связь между модами исчезает. Это отвечает случаю чисто фазовой модуляции. Будем решать уравнение (7.4.7) для этого случая чисто фазовой модуляции. [c.266]

Характеристики распространения волн в волноводах с металлическим покрытием, в которых подложка выполнена из меди, золота или серебра, можно получить приближенно, пренебрегая вещественной частью показателя преломления (или мнимой частью величины п ). Иными словами, мы можем предположить, что металлическая подложка является чисто диэлектрической с отрицательной диэлектрической постоянной. В этом приближении при рассмотрении волноводов с металлическим покрытием мы можем применить все модовые функции (11.2.3), (11.2.10) и условия распространения (11.2.5), (11. 2.11) для ТЕ- и ТМ-мод соответственно. Поскольку п отрицательная величина, металлическая подложка [c.511]

Заметим, что это выражение, полученное в геометрооптическом приближении, совпадает с выражением (11.11.14), которое было получено методами волновой оптики. Из (11.11.21) и (11.11.22) следует, что ТМ-волны затухают сильнее, чем ТЕ-волны, поскольку rij < И 3. Это прямо связано с тем фактом, что коэффициент отражения для волн ТМ всегда меньше (или равен), чем для волн ТЕ (т. е. R / ). Из выражений (11.11.21) и (11.11.22) следует, что моды высшего порядка (большие s) обладают большими потерями, чем моды низшего порядка. В случае когда n < < п , выражения (11.11.21) и (11.11.22) также справедливы, если мы исключим чисто мнимый член п - в квадратных скобках, который [c.527]

Причина такого свойства расстроенных характеристик заключается в том, что при комбинированной синхронизации мод активные среды могут компенсировать значительные расстройки резонаторов. Поглощающая среда вносит отрицательные задержки, а усиливающая — положительные. Отметим еще значительное повышение стабильности режима генерации по сравнению с чисто активной синхронизацией мод. [c.254]

По-видимому, наименее сложной является задача расчета кинетики генерации для кольцевого лазера, мода которого строго согласована с частотой излучения лазера накачки и активная среда которого обладает чисто нелокальным откликом. Однако и в этом случае потребуется учет изменения числа излучающих мод по мере развития генерации. [c.39]

Простые волны. Роль нелине1пюсти в чистом виде хорошо видна в предельном случае, когда и дисперсия, и диссипация полностью отсутствуют, т. е. все гармонич. моды бегут с одинаковыми скоростями. Если в ур-нии В. (2) считать скорость v зависящей от волновой переменной то его решение сводится к функциональному соотношению вида vp——i ( p)<], описывающему простую В. или волну Римана. Профиль её непрерывно дефор.мируется (рис. 14) так, что каждая [c.324]

Первоначальный технологический процесс выплавки стали 1Х18Н9Т был аналогичен процессу плавок прочих легированных марок сталей. Он предусматривал проведение полного окисления примесей и рафинирования ванны под белым шлаком. Основные положения этой технологии были разработаны в довоенное время для плавки стали в небольших печах (5—6-г). Шихту составляли из чистого углеродистого лома, никеля и передельного чугуна из расчета получения в первой пробе 0,7— 0,8% С, 0,6—0,7% Мп и 13,0—14,0% Ni. Окислительный период проводили до получения в металле не более 0,04—0,05°/с1Х—г1осле чего шлак начисто скачивали. Содержание марганца в процессе кипения ванны поддерживалось не менее 0,20% систематическими присадками ферррмарганца. Общая продолжительность окислительного-периода составляла около 2 ч. После скачивания шлака давали металлический марганец, сухой речной песок для образования под электродами тонкой пленки шлака для предохранения металла от науглероживания, а затем известь и плавиковый шпат. Через 8—10 мин от включения печи давали около I кг т А1, после чего в течение 30—40 мин жидкоподвижный шлак раскисляли молотым 75%-иым ферросилицием до получения спокойного металла. Кокс в период рафинирования не давали. Безуглеродистый феррохром марки ФХ 005 присаживали в несколько приемов в хорошо нагретый металл. Расплавление феррохрома длилось 1,5—2 ч. После расплавления феррохрома продолжали раскисление ванны мода [c.93]

Истинная нормальная мода колебаний и фонон, который является ее квантом энергии, распространяются, не меняясь, сквозь кристалл. Если, однако, в кристалле с конечной теплопроводностью имеется температурный градиент, то должны быть взаимодействия, которые приведут к уменьшению энергии колебаний движение атомов тогда уже не соответствует чисто нормальным модам. Тепловая энергия переносится волновыми пакетами, образованными из почти нормальных мод, которые локализованы и распространяются с групповой скоростью фононов urp = = d aldq. Поглощение учитывается за счет изменения числа фононов в различных местах. Величина Л (д) дает число квантов моды q, которые входят в состав 90ЛНОВОГО пакета. Пайерлс [185] рассмотрел условия [c.36]

МПО Точлитмаш разрабатывает и изготовляет КИК мелкими сериями. На машине мод. СЭ7ПБ08 установлены КИК, выполняющие чисто информационную функцию. Они измеряют среднюю скорость движения пресс-плуНжера в диапазоне от 0,001 до 0,999 с, информация выдается в цифровом виде. В шкафу управления машины мод. ДУПВ08 установлены следующие КИК (индикаторы) модуль индикатора скорости модуль индикатора времени нарастания давления три модуля индикатора давления. Модуль индикатора скорости используется не только для информации о скорости движения пресс-плунжера, но и для регулирования скорости в зависимости от заданной программы. Информация выдается в цифровом виде. Цифровой индикатор измеряет время нарастания давления в полости гидроцилиндра в диапазоне от 0,001 до 0,999 с. Имеется возможность перестройки измерения уровней давления для регулирования времени нарастания давления. Информация выдается в цифровом и аналоговом виде предусмотрена возможность записи светолучевым осциллографом переходного процесса и хранения информации. [c.180]

Уравнения (2.16) инвариантны по отношению к замене величины f на — . В связи с этим во втором квадранте плоскости ( , Q) строятся участки ветвей, соответствующие чисто мнимым = tr значениям постоянной распространения. Несмотря на то что с мнимыми и комплексными корнями дисперсионных уравнений (2.16) распространяющиеся моды бесконечного волновода не связаны, они играют важную роль при решении краевых задач для полубесконечных волноводов и при изучении вынужденных движений бесконечных волноводов. Конкретное определение мнимых и комплексных корней выполнено в работах [155, 217, 236]. [c.119]

Формирование плато в спектре собственных частот прямоугольника порождает в нем участки, отражающие взаимодействие между различными типами движения. Такие участки в спектре подробно рассматривались для случая симметричных мод. Соответствуюш,ие этим участкам спектра (Q 1) собственные формы колебаний являются суперпозицией чисто изгибных движений в первой рас-пространяюш,ейся моде и толш,инно-сдвиговых движений во второй. Количественно вклад различных типов движений в форме колебаний в соответствуюш,их участках спектра значительно зависит от геометрии, т. е, от величины L. В связи с тем что в рассмотренном диапазоне изменения L плато еш,е не полностью сформировались, нет оснований надеяться на выделение мод колебаний с преимущественным толщино-сдвиговым движением. [c.192]

Говоря о краевом резонансе, мы постоянно имеем в виду тий движения, симметричного относительно срединной плоскости диска (планарные движения). Использованный для расчетов метод в одинаковой мере пригоден и для исследования антисимметричных (из-гибных) движений [40, 41, 49]. Наиболее интересным выводом из анализа расчетных данных в этой области частот, где имеем только одну распространяющуюся моду, является вывод об отсутствии краевого резонанса, связанного с изгибной деформацией пластины. Обращая внимание на это различие в структуре спектра конечного тела для двух типов симметрии движения, естественно обратить внимание и на различие в характере дисперсионных кривых для симметричных и антисимметричных волн в бесконечном слое. Существенное различие между указанными случаями проявляется в том, что во втором из них в рассматриваемом диапазоне частот существует чисто мнимый корень дисперсионного уравнения Это замечание следует рассматривать не как объяснение принципиального различия в динамическом поведении диска при растяжении и изгибе, а лишь как указание на возможные причины такого различия. [c.208]

Для решения поставленной выше задачи — понять особенности Т0ЛШ.ИНН0Г0 резонанса — также важно установить, взаимодействие каких типов движения определяет представленный на рис. 85 характер спектра. Из опыта расшифровки взаимодействия планарных колебаний с краевой модой следует, что для классификации типов движения необходимо проанализировать формы колебаний вдали от областей их сильного взаимодействия, т. е. областей типа выделенных кривой L. Для восходящих участков на рис. 85 точки спектра, соответствующие ожидаемым наиболее чистым формам колебаний, отмечены кружками, для нисходящих — треугольниками. [c.218]

Поворот зерна как целого может фиксироваться и при отсутствии риски на поверхности образца. Так, на фото 24 значительный поворот зерна А виден по развороту разошедшихся границ зерен в вершине, указанной стрелкой. На фото 25, а, где представлена лобовая встреча вершин двух поворачивающихся зерен, о повороте зерна свидетельствует разворот его вершины на угол 80°, срезаемой вершиной встречного зерна В. При этом последняя экструдируется со значительным локальным поворотом. Во. всех случаях четко выражены указанные выше -характерные признаки одна система, скольжения в активном зерне, эффекты экструзии — интрузии, на границах поворачивающегося зерна (или смежных зерен). В исследованных условиях (ползучесть при 55°С, постоянное напряжение о = 0,4 кгс/см , время жизни до разрушения 480 ч, общая деформация удлинения е = 10%) величина поворота отдельных зерен как целого достигает 20—25°. Такие эффекты характерны только для сплавов в.близи предела растворимости. При уменьшении концентрации малорастворимого элемента видимые эффекты поворота резко уменьшаются и в случае чистого свинца практически пе обнаруживаются. В обычных условиях деформирования поворотные моды деформации связаны с движением элементов субструктуры и требуют специального наблюдения за поведением внутренних дислокационных границ раздела. [c.78]

В предыдущем разделе мы рассматривали некоторые общие свойства мод диэлектрического волновода и, в частности, получили решения для локализованных мод, распространяющихся в волноводном слое. Волноводные моды могут быть возбуждены и распространяться вдоль оси (г) диэлектрического волновода независимо друг от друга при условии, что диэлектрическая проницаемость е(х, у) = е п (х, у) сохраняется постоянной вдоль оси z. В случае когда имеется возмущение диэлектрической проницаемости Де(г, v, z), обусловленное несочершенствами волновода, искривлением оси, наличием гофра на поверхности и т. п., собственные моды оказываются связанными между собой. Иными словами, если на входе волновода возбуждается чистая мода, то некоторая часть ее мощности может перейти в другие моды. Существует большое число экспериментов и устройств, в которых намеренно создают взаимодействие между такими модами [2—5, 7]. Два типичных примера относятся к преобразованию мод ТЕ ТМ электрооптическими методами [4, 5], с помощью акустооптического эффекта [2] или взаимодействия прямой и обратной мод из-за наличия гофра на одной из границ волновода. В данном разделе для описания такого взаимодействия мод мы используем теорию связанных мод, развитую в гл. 6. Некоторые из важных результатов можно кратко описать следующим образом. Возмущение диэлектрической постоянной представляется небольшим возмущающим членом Ле(х, у, г). Тогда тензор диэлектрической проницаемости как функция пространственных координат запишется в виде [c.459]

Отметам еще, что все наше последующее рассмотрение будет по-преж-нему относиться к основной моде неустойчивого резонатора. Вопрос об имеющих большие потери модах высшего порядка более обсуждать не будем в следующем параграфе станет очевидным, что эта моды не могут участвовать в процессе генерации, и их анализ представляет лишь чисто академический интерес. [c.161]

При изучении спектра чистых мод объекта все усилия должны быть сосредоточены на возбуждении объекта только на одной моде и в определенное время путем регулировки положения возбудителя и обеспечения линейности возбуждения. (Следует заметить, что в случае магнитного возбуждения насыщение возбудителя или возбуждаемого материала легко может вызвать негармонические колебания и колебания на нежелательных модах.) Для таких объектов, как музыкальные инструменты или магнитные приборы, в которых имеет месго гармоническое возбуждение, на голограммах с усреднением по времени обычно отмечаются узловые области даже при сложном возбуждении, а стробоскопические голограммы можно использовать для выделения некоторых мод вибрации. Эти случаи очень трудно поддаются расшифровке, и часто при таких исследованиях удается достичь немногим больше, чел получение очертаний областей узлов и пучностей, [c.543]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...