Температурные волны

Между обоими видами волн имеется и другое существенное отличие, видное из формул (141,11). В звуковой волне обычного звука амплитуда колебаний давления относительно велика, а амплитуда колебаний температуры мала. Напротив, в волне второго звука относительная амплитуда колебаний температуры велика по сравнению с относительной амплитудой колебаний давления. В этом смысле можно сказать, что волны второго звука представляют собой своеобразные незатухающие температурные волны ). [c.726]

Температурные волны в полуограниченном массиве (рис, 1.10). Если на поверхности полуограниченного массива заданы колебания температуры по гармоническому закону с периодом То [c.29]

ТО внутри массива будет распространяться затухающая по глубине температурная волна [c.29]

Подобные колебания происходят с суточным и годовым циклом в грунте Земли и других планет. Радиолокационные измерения параметров этих колебаний на Луне позволили оценить теплофизические свойства грунта вблизи ее поверхности. Мощное импульсное тепловое воздействие на стенки и, следовательно, возникновение температурных волн характерно для проблемы лазерных термоядерных реакторов. [c.29]

Длину температурной волны можно определить, принимая [c.381]

Приняв затухание колебаний температуры до 0,01 (1%), можно определить толщину слоя заметного проникновения температурной волны в тело, используя соответственно уравнения (31.33) и (31.36) [c.381]

Как видно из полученного выражения (31.38), с увеличением температуропроводности а и продолжительности периода колебания температуры на поверхности г глубина проникновения температурной волны увеличивается. [c.382]

Так, при совершении простых гармонических колебаний проникновение температурной волны в обшивку корпуса судна при суточных колебаниях температуры наружного воздуха (т = 24ч = 86 400 с) и а = 0,117 мм /с составляет 0,26 м, а в стенку цилиндра дизеля при частоте враш,ения 25 с и а=11 мм с (для чугуна)—1,7 мм. [c.382]

МЕТОДЫ ТЕМПЕРАТУРНЫХ ВОЛН [c.190]

Для исследования теплопроводности покрытий в интервале высоких температур (до 2600 К) может быть рекомендован метод плоских температурных волн [154]. [c.92]

Задачу (6.3), (6.8) или (6.4)... (6.6) будем решать в пространстве xyt обобщенным методом Вольтерра, при этом областью D будет полуплоскость г/ = 0, ограниченная кривой л = (/), а поверхностью 5 — геометрическое место точек фронта температурной волны St в пространстве xyt. [c.148]

Выражения (6.38), (6.39) определяют напряженно-деформированное состояние вязкоупругой среды, вызванное чисто температурной волной. [c.154]

Исходные дифференциальные уравнения (5-4-1)— (5-4-2) в процессе преобразования приобретают в некотором роде сходство с уравнениями, выражающими два связанных колебания поэтому по Генри физическая интерпретация их решений (5-4-15) заключается в том, что каждая температурная волна сопровождается диффузионной (массовой) волной , идущей с той же скоростью, величина которой пропорциональна температурной волне. Зависимость между этими волнами определяется только свойствами среды. Подобным же образом диффузионная волна сопровождается дополнительной температурной волной . Если даже одно из внешних условий, например потенциал массо-переноса, изменяется, тем не менее будет налицо законченная характеристика из двух массовых и двух температурных волн, хотя некоторые 3 них могут быть незначительными, если взаимодействие слабое. [c.182]

Температурная волна с течением времени затухает и все больше принимает стационарное периодическое состояние, характеризующееся уравнением [c.318]

Проникновение температурных волн в неограниченную пластину. [c.321]

Данная книга ни в коей мере не заменяет и не дублирует существующий справочник по теплотехнике и теплопередаче, так как, во-первых, методически она построена по иному принципу и, во-вторых, в основном рассматривает взаимосвязанные процессы тепломассопереноса и математическую теорию переноса, которая в одинаковой мере применима к переносу как тепла, так и массы вещества. Вследствие этого вопросы передачи тепла излучением, задачи чистого теплообмена и ряд других разделов теплопередачи в книге не рассматриваются. Большое внимание уделяется аналитической теории переноса тепла и массы, в частности нестационарным задачам теплопроводности (разд. 2), где путем введения обобщенных функций удалось одновременно описать одномерные температурные поля в телах классической формы, по-новому, в более простом виде, описать распространение температурных волн, дать обобщение регулярным режимам теплового нагрева тел и ряд других обобщений. На основе дальнейшего развития аналитической теории теплопроводности приведены последние работы по решениям системы дифференциальных урав- [c.4]

Дифференциальное уравнение (1-11-38) было решено для полупространства, когда ядра интегральных соотношений а (6) и X (9) являются степенными или экспоненциальными функциями времени б. Наличие интегральных соотношений в уравнении теплопроводности (1-11-38) не вносит больших трудностей при его решении методом интегрального преобразования Лапласа, поскольку интегрирование в этих соотношениях производится по времени в пределах от О до со [Л. 1-50]. Особый интерес представляют температурные волны в материалах с памятью, они имеют свою особенность, скорости их распространения и коэффициенты затухания отличны от аналогичных соотношений в классической теории теплопроводности. [c.92]

Величина Дт называется временем запаздывания температурной волны. Для заданной глубины время запаздывания прямо пропорционально корню квадратному из периода колебания температуры. [c.146]

Обозначим скорость распространения температурной волны через и, тогда [c.146]

Таким образом, в неизотермических жидкостях с градиентом температур, параллельным гравитационному полю (или антипараллельным, если р > 0), в направлении, перпендикулярном g и уТ, могут распространяться слабозатухающие температурные волны. [c.255]

В [Л. 3] метод температурных волн используется при электронном обогреве опытного образца. Металлический образец выполняется в форме диска диаметром 7—8 мм с толщиной 0,2 мм, являющимся одновременно анодом. Над анодом помещается катод, изготовленный из вольфрамовой проволоки в форме плоской спирали. Катод является эмиттером электронов. Его накал осуществляется постоянным током. Расстояние между анодом и катодом составляет 4—6 мм. Система анода с катодом помещается в вакуумную камеру. Условия теплообмена образца характеризуются величиной критерия Био от 0,001 до 0,01. Создавая необходимую разность потенциалов между анодом (образцом) и катодом, можно получить направленный поток электронов с катода на анод. Энергия электронов, бомбардирующих анод, пропорциональна этой разности потенциалов. Изменение разности потенциалов в пределах 300—I ООО в позволяет получить температуру образца от 1 600 до 3 000° С. [c.98]

Они не имеют, разумеется, иичего общего с затухающими температурными волнами в обычной теплопроводящей среде ( 52), [c.726]

Первый звук. После открытия температурных волн в жидком Не И стало общепринятым в отличие от второго звука говорить об обычных звуковых волнах, т. е. о распространении колебаний плотности, как о первом звуке. Впервые скорость первого звука измерили в 1938 г. Финдли, Питт и др. [123] на частоте 1,338 мггц. Измерения проводились от точки кипения гелия (4,2° К) до 1,76° R. [c.849]

Глубина проникновения годовых колебаний температуры составляет в низких широтах около 5—10 м, а в средних и высоких 8—24 м, доходя до 30 м. Глубина проникновения вековых изменений больше 50 м и сохраняется надолго вследствие запаздывания температурной волны по фазе с глубиной. Вечная мерзлота, распространяющаяся местами до нескольких сотен метров, является реликтом ледникового периода, минувшего несколько десятков тысяч лет назад. Наблюдения в шахтах и буровых скважинах показывают постепенное увеличение температуры с глубиной. На глубине около 2800 м в Калифорнии температура достигает 400 К, в разведочных скважинах на Северном Кавказе зарегистрирована температура около 430 К на глубине 3200 м. Скорость изменения температуры с глубиной характеризуется геотермическим градиентом или обратной ему величиной геотермической ступени. Значения dTjdh изменяются от 0,1 до 0,01 К/м. На дне океана [c.1187]

Метод температурных волн может быть комплексным и динамическим. Исследования в этом случае должны проводиться в ароцессе монотонного изменения средней температуры образца во времеин (см. рис. 3-1). [c.190]

Результаты термометрирования шоказали, что температурное поле втулки в каждом цикле имеет вид набегающего фронта , причем идущая впереди (вверх по втулке) температурная волна постепенно возрастает, растут максимальная темшература tHM и, соответственно, температурные [c.234]

Исследование аналогичных задач в вязкоупругих средах или при распространении температурных волн с конечной скоростью в сплошных средах сводится к решению иитегродифференциальных уравнений типа (1.36), (1.37). Изложим вначале обобщение 38] способа Вольтерра применительно к интегродифференциальным уравнениям, в которых оператор Лапласа зависит от двух переменных д и у. [c.28]

При выборе теплоизоляционного материала мы руководствовались не только его теплопроводностью, но еще и температуропроводностью чем она меньше, тем менее глуб0)С0 проникают внутрь материала наружные температурные волны. Для нашего материала это число мало оно порядка 5 10" м час, т. е. значительно ниже, чем, скажем, для стеклянной ваты, являющейся первоклассным теплоизолятором. Этим путем мы повысили термическую инерцию камеры и ожидали, что режим камеры будет более или менее независим от условий помещения. [c.203]

В изотермической жидкости, в которой не учитываются силы тяжести, как известно [Л. 3-59], поперечные и температурные волны являются сильнозатухающими. На расстоянии, равном длине волны, амплитуда этих волн уменьшается в ехр (2я) 540 раз. По существу это апериодическое движение, которое было бы правильней назвать не волновым, а iipo To колебательным. [c.252]

В отличие от других больщих систем энергетики и крупных трубопроводных систем режим функционирования тепловых сетей характеризуется двумя различными по своей физической сущности параметрами динамические характеристики по трактам передачи давления (изменение расхода) и температуры резко отличаются друг от друга. Расходы воды в сети практически меняются безынерционно. Процесс же прохождения температурной волны по разветвленной тепловой сети, определяемый скоростью движения теплоносителя, может длиться часами [34]. Помимо общих и специфических особенностей СЦТ отличают также [c.11]

Метод температурных волн применяется для исследования температуропроводности как хороших [Л. 1—3], так и плохих проводников тепла 1[Л. 4—7]. Применительно к металлам и другим проводникам в твердом состоянии опытным образцам придается форма стержней постоянного поперечного сечения. На одном конце осуществляется периодическое нагревание. Металлы в жидком состоянии помещаются в тонкостенные трубки. В Л. 1] для этой цели применяются трубки из нержавеющей стали длиной 2Э0 мм и диаметром 8,6 мм. В оба конца трубки ввариваются пробки. Жидкий металл заливается в трубку через отверстие, сделанное в верхней пробке в условиях вакуума. Между уровнем жидкого металла в трубке и верхней пробкой оставляется некоторый компенсационный объем. На верхнем конце образца помещается обмотка импульсного электрического нагревателя, в цепь которого включается прерыватель. Питание импульсного нагревателя осуществляется через стабилизатор напряжения. Температура образца измеряется с помощью двух термопар, спаи которых привариваются точечной сваркой к поверхности опытной трубки. Постоянная составляющая ТЭДС измеряется потенциометром ППТН-1 переменные составляющие записываются электронным потенциометром типа ЭПП-09. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...