Волны осциллирующие

При нарушении С, интенсивности волн осциллируют вдоль оси г с пространственным периодом 21 достигая макс, изменения на длине называемой длиной когерентного взаимодействия. Макс, изменение интенсивностей волн пропорционально и при сильном нарушении С. очень мало. [c.528]

Точное решение на основе уравнений Максвелла задачи об излучении электромагнитных волн такой системой приводится в курсах электродинамики. Однако понять природу механизма испускания волн осциллирующим диполем и получить необходимые формулы можно с помощью предложенной Дж. Томсоном простой модели этого явления. [c.36]

Плотность энергии в плоской волне осциллирует от точки к точке по синусоидальному закону между нулем и значением Рро = pvl [c.114]

Рис. 6.4.4. Изменение температуры, )аза, радиуса пузырьков, давлений и скоростей фаз в стационарной ударно волне с осциллирующей структурой (Do = 51 м/с, = 3,3) в смеси рас вора 1 1 глицерина с водой с воздушными пузырьками (ао = 1,5 мм, го = 0,042, рц = 0,036 МПа)

ТОЙ К . Эти колебания процентного содержания К вокруг равновесного значения постепенно затухают с распадом компоненты Ks-На языке аналогии с маятниками (см. рис. 7.82) эти биения состоят в том, что если первоначально раскачать один маятник (К ), то со временем сильно раскачается другой (К, ), после чего начнется обратный процесс передачи энергии от второго маятника к первому. Аналогию можно сделать еще более полной, если ввести разные декременты затухания для синфазного (Ks) и противофазного (1< ) собственных колебаний. Тогда биения (передача энергии от одного маятника к другому) будут постепенно затухать, и система будет стремиться к состоянию собственного колебания с меньшим декрементом затухания (Ki). Так как пучок каонов движется, то биения проявляются в том, что процент К осциллирует вдоль пучка. По длине волны этих осцилляций была определена разность масс Ат (т. е. частот) Ks и Ki- Эта разность оказалась очень малой [c.413]

При проведении измерений на сверхвысоких частотах необходимо иметь в виду, что выражения для коэффициентов отражения и прохождения радиоволны для плоского однородного слоя, обладающего потерями, при нормальном падении представляют собой осциллирующие функции с амплитудой, убывающей по мере возрастания Л или отношения hiX. Период этой функции определяется длиной волны А, [c.222]

Для оценки плотности материала часто используют фазовый проходной метод в диапазоне радиоволн СВЧ. Этот метод базируется на взаимосвязи между контролируемым физическим параметром среды и ее диэлектрической проницаемостью. Если волна распространяется через изделие конечных размеров, то имеет место явление интерференции волн, претерпевших многократное отражение на границах раздела изделие — воздух. Вследствие этого изменение фазы 6 является осциллирующей функцией (е, I), где I — путь. При нормальном падении волны на слой диэлектрика величина осцилляции будет равна [c.246]

Таким образом, при малых скоростях деформирования U6распространение волн напряжений в образце не вызывает заметных отклонений от равномерного распределения напряжений по длине рабочей части образца. Напряжение на концах образца хотя и осциллирует с частотой 2/р/со, однако вследствие малой амплитуды достаточно точно описывает напряженное состояние образца. [c.77]

Расчет величины Рд, ах связан с необходимостью построения модели процессов в сверхзвуковом двухфазном диффузоре аппарата. Как было уже сказано, при рд > р (Тд) в диффузоре возникает полностью размытая ударная волна (скачок). Эта волна имеет осциллирующую структуру при течении не очень вязкой жидкости. Из-за особенностей истечения жидкости из диффузора конденсирующего инжектора (наличие дросселей, поворотов трубопровода, локальных сужений канала и т. д.) в нем могут возникнуть автоколебания, приводящие к продольным колебаниям скачка. Для обеспечения надежности работы аппарата, высокой устойчивости скачка в диффузоре рабочее значение Рд выбирают меньше значения Рд шх, так, чтобы начало зоны колебаний скачка распола- [c.145]

По отношению к резонансным частицам движение в волне стационарно поэтому обмен энергией меиаду ними и волной не обращается в нуль при усреднении по времени (как это имеет место для других яастии, по отношению к которым движение в волне осциллирует). Отметим также, что указанное направление обмена энергией отвечает стремлению к уменьшению градиента скорости течения, и в этом смысле отвечает учету сколь угодно малой вязкости. [c.243]

При прохождении ультразвука через плоскопараллельный слой жидкости толщиной й ж с акустическим сопротивлением < 2, расположенный между средами с сопротивлениями 21 (протектор) и 2з (изделие), в нем возникают многократно отражен- ые колебания. Они накладываются (интерферируют) на колебания, проходящие прямо в изделие, и в зависимости от соотношения фаз усиливают или ослабляют амплитуду зондирующего импульса. Такая же картина наблюдается и при обратном прохождении ультразвука, поэтому коэффициент прозрачности слоя для ультразвуковых волн осциллирует при изменении ж. Велиг чина осцилляций зависит от отношения и соотношенич акустических сопротивлений всех сред, формирующих слой. [c.44]

В дифференциальном уравнении или в граничном условии источник волн, осциллирующий с частотой (Оо и движущийся со скоростью —V,fможно представить вынуждающим членом [c.482]

Дробление ультразвуком. Образование капель жидкости при возбуждении поверхности жидкости ультразвуком исследовалось Кроуфордом [1321, Маккаббином [530] и Лэнгом [458]. Последний получил частотную зависимость размера капель, подтвержденную экспериментальными данными. Пескин [604] исследовал поведение жидкой пленки под действием осциллирующей инерциальной силы, уделив особое внимание условиям, приводящим к неустойчивости типа капиллярных волн. Он установил связь между толщиной пленки б, амплитудой а и частотой <а возбуждающей силы радиус образующейся капли при больших б дается выражением [c.148]

Необходимо разобраться еще в одном вопросе как учесть неизбежное затухание колебаний осциллятора Физические причины, приводящие к затуханию излучения и связанному с ним уши-рению спектральной линии, были обсуждены выше (см. гл.1). Они сводятся к потере энергии вследствие излучения, к столкновениям, тушащим колебания осцилляторов, и к хаотическому тепловому движению атомов эффект Доплера). При феноменологическом описании можно объединить все эти разнородные процессы, вводя убывающую во времени амплитуду затухающей волны (что эквивалентно использованию комплексного показателя преломления). При составлении уравнения движения осциллирующего электрона для учета затухания нужно ввести тормозящую силу. Запишем ее в виде -gr, где g — некий коэффициент частное от его деления на массу электрона обозначают у и называют коэффициентом затухания. [c.140]

Пусть Нвнеш направлено вдоль оси Z и в этом же направлении распространяется световая волна. Напряженность ее электрического поля Е и смещение электрона г лежат в плоскости XY, перпендикулярной оси Z. Дифференциальное уравнение осциллирующего электрона в этом случае [c.162]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

На рис. 9-3 показана зависимость фазовой скорости звука а от частоты п. При и—v fl в рассматриваемой системе нельзя возбудить прогрессивной волны каждый пузырек осциллирует со своей собственной частотой, и попытка возбудить бегущую волну приводит только к резонансным колебаниям пузырьков. [c.252]

Оценить условия, нри которых существуют ударные волны с осциллирующей структурой, можно исходя из рассмотрения асимптотического поведенйя решения уравнения (9-57) при z—v—оо, [c.259]

В процессе образования особенности формируется аксиально-сим.мотрк шая блинообразная каверна — область пониженной плотности плазмы, в к-рой заперто осциллирующее электрич. поле, имеющее максимум в центре. Йитеграл в процессе эволюции каверны сохраняется. Когда размер каверны уменьшается до неск. гд, энергия ленгмюровских волн передаётся наиб, быстрым частицам плазмы. [c.314]

Для металлов характерны те же эффекты, что и для полупроводников, но из-за большого затухания Г. эти эффекты становятся заметными лишь при темп-рах ниже 10К, когда вклад в затухание за счёт колебаний решётки становится незначительным. Распространение упругой волны в металле вызывает движение положит, ионов, и если электроны не успевают следовать за ними, то возникают электрич. поля, к-рые, воздействуя иа электроны, создают электронный ток. В случае продольной волны изменения плотности создают пространственный заряд, к-рый иепосредственпо генерирует электрич. поля. Для ноперечных воли изменения плотности отсутствуют, но смещения положит, ионов вызывают осциллирующие маги, поля, создающие электрич. поле, действующее на электроны. Т. о., электроны получают энергию от упругой волны и теряют её в процессах столкновения, ответственных за электрич. сопротивление. Электроны релакснруют путём столкновений с решёткой положит, ионов (примесями, тепловыми фононами и т. д.), в результате чего часть энергии возвращается обратно к упругой волне, к. рая пе-реносшсн решёткой положит, ионов. Затухание Г. в чистых металлах при низких темп-рах пропорционально частоте. Если металл — сверхпроводник, то при темп-ре перехода в сверхпроводящее состояние электронное поглощение резко уменьшается. Это объясняется тем, что с решёткой, а следовательно, и с упругой волной взаимодействуют только нормальные электроны проводимости, число к-рых уменьшается с понижением темп-ры, а сверхпроводящие электроды (объединённые в куперовские пары — см. Сверхпроводимость), число к-рых при этом растёт, в поглощении Г. не участ. вуют. Разрушение сверхпроводимости внеш. маги, полем приводит к резкому возрастанию поглощения. [c.477]

Т. к. волновая ф-дия валентных электронов ортогональна волновым ф-циям нижележащих состояний, она сильно осциллирует вблизи атомных остовов. Поэтому вклад в энергию валентных электронов от области атомного остова мал и истинный сильны потенциал может быть заменён более слабым сглаженным п с е в-д о н о т е н ц и а л о м, что соответствует включению в (9) лишь матричных элементов Vgg> с небольшими. q— u—s - Для расчёта пссвдонотенциала предложен ряд методов, из к-рых наиб, часто используют методы оргогонализованных плоских волн (ОПВ) и присоединённых плоских волн (ППВ). При этом в обоих методах псевдопотенциал оказывается нелокальным, т, е. включает и компоненты 7gg, зависящие от g и g по отдельности [6, 9]. [c.91]

Кроме излучателей монопольного типа важное значение имеют излучатели, не создающие объёмной скорости, напр, осциллирующие тела, струнг1[. Поле таких излучателей танже является полем сферич. волн [c.106]

Матричные ялементы а,- (6") являются нек-рыми функционалами потенц. энергии и зависят от энергии. Из осциллирующих при Z -> 00 решений (68), (69) можно составить волновые пакеты, имеющие конечную норму. Поэтому никаких ограничений на значения энергии в области (I) не возникает, спектр энергий непрерывный, а движение инфипитно (неограниченно) в обе стороны. Каждое значение энергии при этом двукратно вырождено в соответствии с существованием в области (I) двух физически разл. движений. Первое из них отвечает движению частицы слева направо и выделяется граничным условием С4=0 (т. е. требованием, чтобы при х -j- существовала только прошедшая слева волна), второе (выделяемое условием i=0) — движению справа палево. Отношение плотностей вероятности прошедшего и падающего потоков наз, коэф. прохождения (23), а отношение отражённого к падающему — коэф. отражения (if). Для первого из упомянутых движений [c.286]

Для К. — де Ф. у. найдены точные решения разл. вида, одно из осн.— солитон, или уединённая волна, и 2к h (к x—A-K l — амплитуда солитона и положение его центра xq — произвольные постоянные. Убывающее при х оо нач. возмущение, эволюционируя согласно К.— деФ. у., распадается на ряд невзаимодействующих солитонов, распространяющихся влево, и на осциллирующий и затухающий фон, распространяющийся вправо. Поведение решения при t- oo вычисляется по нач. данным. При помощи обратной задачи рассеяния метода можно найти для К,— де Ф. у. бесконечные наборы точных решений, простейшим является jV-солитовное и 2дЧиА/дх , где Д — определитель матрицы Д// = % + -Щ (х/ + ку)-1 ехр [— (я,- + xj) X +8х г], [c.468]

Смотреть страницы где упоминается термин Волны осциллирующие : [c.200] [c.277] [c.56] [c.259] [c.265] [c.31] [c.45] [c.60] [c.259] [c.260] [c.13] [c.346] [c.309] [c.82] [c.46] [c.52] [c.93] [c.360] [c.673] [c.678] [c.75] [c.107] [c.107] [c.245] [c.131] [c.132] [c.221]

Механика трещин Изд.2 (1990) -- [ c.254 ]

ПОИСК

Внутренние волны, генерируемые осциллирующим источником

Общая теория осциллирующих источников волн

Осциллирующий шар

Ударные волны в пузырковой жидкости с осциллирующей

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...