Волна электрическая

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Если на среду падает свет, то наибольший показатель преломления будут иметь волны, электрический вектор которых направлен вдоль линии максимальной поляризуемости, т. е. вдоль внешнего поля. Так как направление внешнего поля играет по отношению к среде роль оптической оси, то, следовательно, волна с наибольшим показателем преломления есть волна необыкновенная (колебание вдоль оси), т. е. Нг > 0 и В > 0. [c.533]

Если рассматривать оптические колебания при малых значениях к (длинные волны) и считать заряды атомов поочередно различными, то их колебания в противофазе вызовут смещение ионов, которые приведут к изменению электрического дипольного момента ячейки. В результате вдоль цепочки будет распространяться волна электрической поляризации с волновым числом к. [c.157]

Если на такую среду падает поток света, то наибольший показатель преломления будут иметь волны, электрический вектор которых совпадает с направлением максимальной поляризуемости молекул, т. е. вдоль внешнего поля. Так как направление электрического поля играет по отношению к среде роль оптической оси, следовательно, волна с наибольшим показателем преломления является необыкновенной волной (колебание происходит вдоль оптической оси), т. е. Пе>По и постоянная Керра В>0. [c.67]

В линейных резонансных ускорителях частицы разгоняются прямолинейно переменным электрическим полем. Ускоряющая камера электронного ускорителя представляет собой волновод, Б котором возбуждается волна электрического типа, т. е. такая, у которой электрическое поле имеет компоненту, направленную по оси камеры. Фазовая скорость этой волны подбирается так, чтобы она все время совпадала со скоростью частиц, а частицы подаются в камеру в такие моменты, чтобы они все время сидели близко к максимуму электрического поля. Таким образом, сгустки частиц движутся на гребнях волн. Имеются и другие варианты линейных резонансных ускорителей. Например, у ускорителей протонов и других тяжелых заряженных частиц фазовая скорость волны может быть бесконечной. В этом случае в камеру вставляются металлические дрейфовые трубки, размеры и расположение которых таковы, что частицы прячутся внутрь трубок, когда поле направлено против движения. Трубки экранируют поле, так что внутри них частицы движутся свободно (рис. 9.1). В линейных ускорителях удается получать прирост энергии до 10—15 МэВ на метр длины. Теоретически можно, построив достаточно длинный ускоритель, получить пучок сколь угодно большой энергии. Практические ограничения связаны с конструктивной сложностью и высокой стоимостью длинных ускорителей. Линейный резонансный ускоритель является импульсным. Средний ток обычно составляет несколько мкА (иногда до 20—30 мкА), а ток в импульсе — до 50 мА. [c.471]

Решение уравнений (1-6) для условий падения на частицу плоской линейно поляризованной электромагнитной волны производится в сферической системе координат по методу Фурье путем введения потенциалов электрических и магнитных колебаний. Общее решение задачи дается в виде бесконечных рядов по амплитудам парциальных волн электрических j и магнитных колебаний. [c.15]

Амплитудные коэффициенты парциальных волн электрических и магнитных колебаний запишутся при этом а виде [c.16]

В этом случае, следуя [Л. 73], можно ограничиться рассмотрением лишь одной парциальной волны электрических колебаний с амплитудой 2 [c.150]

Входящие в эти формулы амплитудные коэффициенты парциальных волн электрических с и магнитных Ь колебаний являются, в свою очередь, сложными функциями величин р и т [c.47]

Под частицами малых размеров подразумеваются такие частицы, для которых параметр дифракции р< 1, a /njp<парциальной волны электрических колебаний [c.48]

Во всем диапазоне изменения угла падения отражательная способность тем больше, чем больший угол с плоскостью падения составляет плоскость колебаний электрического вектора падающей волны. Отражательная способность максимальна для волны, электрический вектор которой перпендикулярен плоскости падения. [c.36]

С другой стороны, отражательная способность минимальна для волны, электрический вектор которой колеблется в плоскости падения, а при угле падения, равном 60°, она равна нулю. Этот угол называется углом Брюстера, и его легко определить из выражения [c.36]

Для этого будем исходить из полученных в 5 и 6 выражений для полей. Для магнитных волн, электрическое поле которых имеет только составляющую в волновой зоне согласно [c.49]

На поверхность стекла (/7 = 1,65) под углом 35° из воздуха падает линейно поляризованная волна, Электрический вектор которой колеблется в плоскости, образующей угол 30° с плоскостью падения. Найти коэффициенты отражения и пропускания. [c.115]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

Пьезоэлектрические свойства горных пород находят практическое использование в геофизике. В настоящее время разработана методика поисков жильного кварца и пегматитовых жил, скрытых под наносами. Суть этой методики сводится к следующему. При помощи груза копра или взрыва создаются упругие волны, которые, достигнув породы, обладающей пьезоэлектрическим эффектом, возбуждают электромагнитные волны электрическая составляющая последних регистрируется посредством специальной аппаратуры. [c.172]

Волновой вектор к перпендикулярен поверхностям постоянной фазы и характеризует направление волны, а его модуль к (волновое число) обратно пропорционален длине волны Х=2л/к. В пределах элемента объема, малого по сравнению с длиной волны, электрическое поле волны (2.10) можно считать однородным и изменяющимся со временем по гармоническому закону [c.76]

Таким образом, граничные условия не связывают между собой поляризации, так что действительно, волны электрического и магнитного типов могут существовать независимо. Если в падающем поле содержится только одна из них, то при дифракции второй тип волн не возникнет. [c.67]

Ультразвуковые импульсы, возбуждаемые кварцевой пластинкой, проходят через исследуемую среду, отражаются от рефлектора и вновь попадают на ту же кварцевую пластинку, которая одновременно является и приемником ультразвуковых волн. Электрические импульсы усиливаются приемником и поступают на вход синхроскопа С1-5. [c.169]

На рис, 13.9, а для первых четырех электрических парциальных волн приведены проекции иа плоскость уг их магнитных силовых линий, которые расположены па одной из полусфер, находящихся с любой стороны плоскости уг. В волновой зоне электрические силовые линии ортогональны к магнитным линиям, так как, согласно (58), для каждой парциальной волны (электрической [c.598]

Из теории Максвелла следует, что свет является поперечной элект )Омагнитной волной — электрический и магпнтиь1н секторы в световой волне колеблются перпендикулярно направлению распространения. Поперечность световых волн была известна, однако, еще до появления элек.тромагп итной тео[)ии Максвелла. Уже в опытах по обнаружению двойного лучепреломления в кристалле исландского [c.224]

Интересно сравнить применительно к частицам углерода приближенную зависимость (5-13) для малых частиц, учитывающ,ую только первое парциальное электрическое колебание, с результатами расчета спектральных коэффициентов ослабления на ЭВМ по формулам (1-10) и (1-11), в которых суммирование бесконечных рядов производится по всем основным парциальным волнам электрических и магнитных колебаний. Такое сравнение наряду с оценкой сходимости расчетов позволяет установить также предельное значение параметра р, до которого справедлива зависимость (5-13) для малых частиц углерода, дисперсия оптических параметров которых описывается формулами (4-3) и (4-4). [c.148]

В случае распространения света в одноосных кристаллах показатели преломления можно также определить непосредственно из уравнения (4.5.1). Подставим в это уравнение = п(и/с)со5в, = О, к = [(ш/с)л] - к . Тогда, приравнивая первый множитель нулю, получаем уравнение (4.6.4), а приравнивая нулю второй множитель, имеем обыкновенный показатель преломления п . Направление поляризации для необыкновенной волны электрического поля определяется из (4 2.9) [c.96]

В лампах СВЧ-диапазона длина электродов, в том числе и катодов, не должна превышать 0,2—0,6 длины волны электрического сигнала. С целью выполнения указанного условия применяют параллельное включение большого числа нитей катода малого поперечного сечения. Этот путь не всегда обеспечивает решение проблемы, поскольку уменьшение расстояния между параллельными нитями катода увеличивает вероятность коротких замыканий между ними, а увеличение диаметра цилиндра катода приводит к появлению азимутальной неоднородности электрического поля. Решением задачи является применение в качестве катодов полосок переменного сечения — большой ширины в центральной части и малого поперечного сечения по краям. При такой геометрии может быть обеспечена достаточно высокая равномерность температуры по длине при малых размерах электродов. Максимальную однородность температуры обеспечивают геометрией катода с плавно изменяющимся поперечным сечением. Технология изготовле-иня таких катодов весьма сложна, поэтому используют катоды составной конструкции с широкой и однородной по длине центральной частью н тонкими концевыми участками (рис. 4.4). Для удобства крепления катода на держателях крайние отрезки концевых участков делают той ширины, что и центральная часть. [c.63]

Резонансная частота пьезорезонатора [р определяется его размерами и скоростью распространения упругих волн в. материале (акустический резонанс возникает, когда геометрические раз.ме-ры резонатора кратны половине длины упругой волны). Электрическая перестройка пьезорезонатора Л/ происходит, очевидно, потому, что скорость упругих волн Vo изменяется в управляющем поле на некоторую величину At (электрострикционным изменением размеров пьезорезонаторов обычно можно пренебречь, так как относительное изменение размеров параэлектрика в электрическом поле не превышает 10 ). Таким образом, относительная электрическая перестройка частоты резонатора обусловлена относительным изменением скорости звука [c.158]

ИЛ И комбинационной частоты ВДеДение на входе резонансного усилителя (резонанс на частоте исследуемой гармоники или комбинационной волны) электрических фильтров — пробок на частоты первой и других нежелательных гармоник или комбинационных частот, т. е. фильтров, пропускающих только исследуемую частоту. [c.141]

В оптических и инфракрасных спектрах антиферромагнетиков имеются особенности, обусловленные магнитным упорядочением и участием магнонов в поглощении (или рассеннии) электромагнитных волн. Электрически-дипольное поглощение в длинноволновой инфракрасной области, связанное с одновременным [c.602]

Явление Брюстера. Из йнализа хода лучей, показанных на рис. 6 6, можно заключить, что у волны, электрический вектор которой лежит в плоскости падения npi угле падения g, отраженная волна полностью отсутствует. Это явление было открыто экспериментально в 1815 г., Д Брюстерсм (1781— 1868) и называется явленигм Брюстера Угол 0g находится по формуле (16.43а) из условия ( от/ пд)н =0, т.е. когда знаменатель правой части равенства обращается в бесконечность. Таким образом, этют угол находится из условия 0g +0r,pg = [c.102]

На поверхность стекла (и = 1,6) под углом 25° из воздуха падаег линейно поляризованная волна, электрический вектор которой колеблется в плоскоста падения. Определить коэффициенты отражения и- пропускания. [c.115]

Для объяснения явления Керра надо принять во внимание два физических фактора. Неполярные молекулы в электрическом поле приобретают дипольный момент в направлении поля, а сама молекула при этом переориентируется так, чтобы дипольный момент совпадал с направлением наибольшей поляризуемости молекулы. Следовательно, наибольший показатель преломления оказывается у волны, электрический вектор которой колеблется коллинеарно внешнему электрическому полю, т. е. у необыкновенной волны [c.285]

Наконец, в приведенном выше рассмотрении не учитывалось влияние пьезоэлектрических свойств кристаллов, которое выражается в том, что волна упругой деформации в них может сопровождаться волной электрическою поля, а последнее, в свою очередь, вызывает дополнительные механические напрял<ения, что может повлиять на эффективную жесткость для соответствующей пьезоактивной волны, т. е. на скорость ее распространения. Пьезоэлектрическим эффектом обладают кристаллы, не имеющие центра симметрии, т. е. подавляющее большинство кристаллов [105, 10G]. Поскольку же пьезоэффект влияет иа результаты измерений люду-лей упр гости кристаллов ультразвуковыми методами, то на этом вопросе стой г коротко остановиться в отдельном заключительном параграфе, который можно рассматривать как приложение к последней главе дайной книги. [c.267]

Отметим, что любое решение системы уравнений (1 14) (1-17) обязательно удовлетворяет волновым уравнениям (1.20), (1,21), но обратное утверждение неверно, т. е, не всякое решение волноных уравнений дает электромагнитное поле, которое может существовать. Поясним ато на простом примере. Волновое уравнение всегда имеет тривиальное нулевое решение, поэтому волновые уравнения допускают, например, решение в виде бегущей волны электрического поля без магнитного поля. Уравнения Максвелла такого решения не допускают. [c.15]

У льтразвуковой метод контроля основан на способности ультразвуковых колебаний проникать в толщу металла на значительную глубину и отражаться от неметаллических включений и других дефектных участков шва. Ультразвуковые дефектоскопы )аботают по следующему принципу. Чластинка из кварца или сегнетовой соли под действием переменного электрического поля высокой частоты дает ультразвуковые колебания, которые с помощью щупа направляются на проверяемое сварное соединение. На границе между однородным металлом и дефектом эти волны частично отражаются и воспринимаются второй пластинкой. Под действием переменного давления ультразвуковой волны на гранях этой пластинки появляется переменная разность потенциалов, зависящая от интенсивности отраженной волны. Электрические колебания от граней пластинки усиливаются и направляются в осциллограф. На экране осциллографа одновременно изображаются импульсы излучаемой и отражаемой волн. По относительному расположению этих импульсов и по Интенсивности отраженного импульса можно судить о местонахождении и характере дефекта в сварном шве. В настоящее время выпускают ультразвуковые дефектоскопы, работающие на одной пластинке, которая подает короткими импульсами ультразвуко- [c.159]

Для рассмотренных двух классов решений электрическое и магнитное полй являются соленоидальными (или вихревыми), т. е. такими, которые можно записать как ротор некоторого другого вектора. Для третьего класса решений, интерфейсных (межгран и чных) волн, электрическое поле является по- [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...