Упругие волны 561 и далее

Зависимости интенсивностей (34.39)—(34.41) от координаты х графически изображены на рис. 104. График показывает, что по мере продвижения возбуждающего света внутрь среды вдоль оси х происходит перекачка энергии из возбуждающего света в свет стоксовой компоненты Мандельштама — Бриллюэна и в упругую волну ). Далее компонента Мандельштама — Бриллюэна и упругая волна передают свою энергию возбуждающему свету и т. д. Другими словами, взаимодействия рассматриваемых волн носят характер пространственных биений. [c.430]

Объяснение образования колец во времена Ньютона представляло большие трудности. Гук видел причину образования колец в наличии двух отраженных пучков разной интенсивности. Ньютон подробно исследовал образование колец и установил зависимость размеров колец от кривизны линзы. Ньютону было ясно, что в указанном эффекте проявляются свойства периодичности света. В связи С этим он ввел понятие о приступах легкого отражения и легкого прохождения , испытываемых световыми частицами. В этом понятии заключается попытка компромисса между волновыми и корпускулярными представлениями, характерная для воззрений Ньютона. Лишь много позднее (1802 г.) Юнг, введя понятие интерференции, дал объяснение кольцам Ньютона. Юнг объяснил также наличие черного центрального пятна с помощью представления о потере полуволны вследствие различия условий отражения (исходя, конечно, из представления об упругих волнах) (1804 г.). Юнг подкрепил свое объяснение опытом, заполнив пространство между пластинкой из флинта (пз) и линзой из крона (я,) маслом с показателем преломления Пз, так что Пз > а > Пх, и получив вместо темного пятна светлое. [c.125]

Далее рассмотрим упругую волну с волновым вектором кЦ[110]. В этом случае [c.204]

Разгрузка начинается с упругой волны (упругого предвестника) LE, скорость которой (L) относительно вещества в состоянии L определяется углом е- Далее идет волна разгрузки ЕМ2 со скоростью и эта скорость относительно вещества в состоянии Е определяется гидростатической скоростью звука С (L). Так как участок диаграммы разгрузки где MiK — [c.258]

Эта порция, или квант энергии тепловых колебаний решетки, называется фононом. хю аналогии с квантом электромагнитного излучения — фотоном. Эта аналогия прослеживается и. далее. С точки зрения квантовой теории равновесное тепловое излучение рассматривается как газ, образованный квантами света — фотонами, обладающими энергией Е — hv = Н(л и импульсом р = йи/с = = к/Х, где с — скорость света. Точно так же поле упругих волн, заполняющих кристалл, можно трактовать как газ, образованный квантами нормальных колебаний решетки — фононами, обладаю-Щ.ИМИ энергией = hv = Лю и импульсом [c.131]

Допустим, одпако, что все трудности первого этапа преодолены и вклад каждой машины в акустическое поле помещения известен. Далее следует выяснить, по какой причине конкретная машина дает наибольший вклад в шумы и вибрации помещения в данном частотном диапазоне. Здесь возможны три случая либо внутри машины имеется сильный источник звука, либо по пути распространения от источника в точку наблюдения акустический сигнал слабо затухает или даже возрастает вследствие хорошей звуковой прозрачности прилегающих конструкций, либо то и другое вместе. На этом этапе нужно исследовать распространение вибраций по конструкциям, их излучение в воздух и выявлять источники звука внутри машины. Эти проблемы неизмеримо шире и сложнее, чем задача разделения источников. Первая из них требует знания законов распространения упругих волн по инженерным конструкциям и их излучения. При решении второй проблемы нуя<ио изучить физическую природу звукообразования внутри машины, составить акустическую модель машины как генератора звука и затем решить задачу разделения внутренних источников. [c.8]

В предыдущих главах при рассмотрении распространения волн в машинных конструкциях неоднократно использовалась их симметрия. Так, наличие плоскости зеркальной симметрии в тонкой упругой полосе дало возможность независимо изучать [c.244]

Создание общей математической теории идеально упругого тела дало стимулы для развития учения о колебаниях и волнах и в других направлениях. [c.277]

При исследовании упругих свойств подобных стеклопластиков весьма важен выбор оптимальной частоты. На основании многочисленных экспериментов установлено, что указанные стеклопластики могут иметь локальную ориентацию волокна, т. е. зоны, в которых волокна, соединяясь с другими волокнами, образуют направленную структуру. Как правило, такие зоны не превышают размера, равного длине волокна. При исследовании образцов из таких стеклопластиков на высоких ультразвуковых частотах (выше 1 мгц) с длиной волны 0,6—3 мм в некоторых образцах наблюдалось явление распространения упругой волны по стекловолокну со скоростью 4900—5100 м/сек, причем скорость в остальных образцах составляла 2800—3200 м/сек. Это явление наблюдалось во всех типах стеклопластиков, кроме СНК-227. При снижении частоты до 40—60 кгц это явление полностью исчезало. Кроме того, статистические испытания образцов с высокой скоростью не дали такого заметного увеличения модуля упругости. Все это говорит о том, что скорость упругих колебаний с длиной волны, соизмеримой с размерами пряди, может дать неправильное значение модуля упругости. [c.104]

Виброизоляция является основным средством борьбы с распространением вибраций за счет понижения колебательной энергии по пути ее распространения к излучателю. Производственные агрегаты, в которых обычно возникают вибрации, вследствие различного рода дисбалансов, передают эти вибрации непосредственно основанию и фундаменту. Далее эти вибрации рассекаются в виде упругих волн от фундамента машины или станка по конструкции здания в помещения, где проявляются в виде щума. [c.82]

Если поделить длнну иглы на время ее образования, то это даст скорость роста мартенситного кристалла, равную 1000—7000 м1 сек и близкую к скорости звука (распространения упругих волн в стали). Разная методика измерения дала разное значение цифр скорости роста в пределах указанного разбега, но во всех случаях показала, что эти скорости не зависят от гемпературы. [c.187]

При изменении V от О до 0,5 фазовая скорость рэлеев-ской волны монотонно изменяется от 0,87 до 0,96 С . Нетрудно видеть, что рэлеевская волна не имеет дисперсии фазовой скорости, поскольку т]д и не зависят от частоты. Наконец, заметим, что здесь и везде далее под скоростями продольной, поперечной (сдвиговой) и рэлеевской волн и под упругими модулями твердой среды мы понимаем их адиабатические значения, поскольку практически на всех частотах (вплоть до 10 Гц) деформации в упругой волне происходят без теплообмена между различными участками твердой среды [3]. [c.10]

Здесь и далее амплитудные коэффициенты трансформации R снабжены индексами вверху первый указывает тип падающей волны, второй — трансформированной. Учитывая явный вид Д , Rfi, легко убедиться, что Pxi = Рхг. Коэффициенты трансформации энергии упругой волны в энергию электромагнитных волн имеют вид [c.86]

Затем проводится аналогичный расчет для момента времени 1 = О + + Ai (i = 2) и далее в том же порядке На рис 5, б приведены результаты расчета в виде зависимостей vj и о от номера шага i В момеит t — 4Д0 когда упругая волна, отраженная от левой свободной границы первого элемента, возвращается к плоскости контакта, Происходит отскок стержней В этот момент второй стержень не напряжен и имеет скорость v — v , [c.494]

Трудности, связанные с этим, состояли в том, что поперечные колебания и волны не могут иметь места в жидкостях и газах. Упругие же колебания в твердых телах еще не были исследованы к тому времени. Учение Френеля о поперечных световых волнах дало толчок к исследованию свойств упругих твердых тел. Применение полученггых знаний к оптике повело к ряду принципиальных затруднен1 й, связанных с несовместимостью механических законов колебаний упругой среды и наблюдае.мых на опыте законов оптических явлений. Эти затруднения были устранены только с появлением электромагнитной теории света. Однако для интересующего нас вопроса о поперечности световых волн механические теории света дали очень много, и плодотворность их для того времени стоит вне сомнения. [c.372]

Выбор системы контроля. Аппаратуру для контроля методом эмиссии выпускают не в виде универсальной системы, а в виде типовых блоков, позволяюш,их обеспечить оптимальную систему контроля в зависимости от особенностей объекта испытаний и других условий (табл. 33 и 34). Выбирая систему контроля, ксследуют характеристики объекта испытаний с помощью имитатора источника сигнала, например излучающего преобразователя эхо-дефектоскопа, который перемещают по изделию. С помощью приемного преобразователя снимают характеристики ослабления сигналов с увеличением расстояния, что позволяет определить необходимую расстановку преобразователей. Далее определяют тип упругих волн, которые предполагается регистрировать, и скорость их распространения, что необходимо для выбора преобразователей и настройки системы локации источника сигнала. [c.318]

S поперечного сечения потока к смоченному периметру X, т. е. периметру части русла, находящейся под уровнем жидкости R=Slx. Г. р. служит обобщённой характеристикой размера сечения трубы некруглой формы или открытого русла. Для круглой трубы диаметром d Г. р. R dli, для прямоугольного открытого канала большой ширины он равен глубине воды, т. е. R=h для трапецеидальных каналов величина Г. р. изменяется от Л = А/2 в глубоких и узких каналах до в широких и мелких для течения между параллельными стенками с расстоянием Ь между ними R=b/2. ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ УДАР — резкое повышение дав-ЛСШ1Я в трубопроводе с движущейся жидкостью, возникающее при быстром перекрытии запорных устройств, к-рос распространяется по трубопроводу в виде упругой волны со скоростью а. Г. у. может вызвать разрыв стенок труб и повреждение арматуры трубопровода. Основы теории F. у. дал Н. Е. Жуковский (18У8). [c.460]

Скорости движения стержня 4 и диска 1 после удара груза при высоте падения груза 76,2 см достигали 6,37 м1сек (учитывая упругие волны в стержне), скорость падения груза в момент удара достигала 3,88 м1сек. Ускорения в момент удара груза достигали огромной величины в 100 000 g. Опыты, проведенные при давлении в резервуаре 0,33 ати при диске со скругленными краями, дали картину развития кавитации у верхней поверхности диска, показанную на рис. 7-12. Как видно, пока диск еще не вышел из состояния покоя (верхний снимок), кавитации не наблюдается, в момент удара при очень большом ускорении вся поверхность диска покрывается кавитационными пузырьками и уже намечается образование по краям зоны кавитации, имеющей вид тора затем, как видно из последующих кадров съемки, эта зона развивается и четко вырисовывается, а в остальных местах кавитация постепенно пропадает. Это объясняется автором с помощью упрощенной схемы рис. 7-13, согласно которой скорости частиц жидкости и падения давлений у концов диска будут больше, чем в других зонах, где давления выше и раньше разрушаются кавитационные пузырьки, [c.129]

Ближе к существу физической проблемы, рассмотренной Дэвисом и Гопкинсоном, были результаты опытов, проводившихся в условиях симметричного свободного удара, показанные на )ис. 4.174. Часть докторской диссертации Хартмана (Hartman 1967, 1], [1969, 1]) посвящена измерению динамических деформаций с помощью дифракционных решеток в поликристаллах отожженной а-латуни. Измеренный квазистатический предел упругости этой отожженной латуни составил У=14 500 фунт/дюйм (10,2 кгс/мм ). Значение динамического предела упругости, определенное по фронту начальной волны с помощью измерений профилей волны деформаций двумя дифракционными решетками, изображенных на рис. 4.174, было равно У=27 700 фунт/дюйм (19,5 кгс/мм ) увеличение произошло почти в два раза. Путем сопоставления результатов эксперимента (сплошные линии) с расчетными, основанными на снижении скоростей волн и наибольших деформаций, выраженных через предел упругости У, я установил, что поведение образцов не описывается правильно ни квазистатическим значением 10,2 кгс/мм , ни более высоким динамическим значением 19,5 кгс/мм . Скорости распространения волн и наибольшие деформации, по экспериментальным наблюдениям, как и в любых твердых деформируемых телах, для которых рассматривались профили волн конечных деформаций, соответствовали пределу упругости У=0. На рис. 4.175 продолжительность перемещения (темные кружки) от одной позиции до другой и максимальные де юрмации для обеих позиций согласуются с полученными на основании расчета, в котором использована параболическая аппроксимация при г=3. Таким образом, приходим к типу поведения материала, который характеризуется графиком, показанным на рис. 4.176. Эксперименты с образцами поликристалли-ческого магния, для которого легко добиться существенного изменения предела упругости У, дали результаты (Bell [1968, 1]), идентичные с полученными для образцов из алюминия и а-латуни. [c.275]

В подлинной работе Нейманна деформации все время предполагаются очень малыми, и некоторые использованные им формулы, например, прогиб балки (нагруженной сосредоточенным грузом), несомненно гипотетически предполагают совершенную упругость. Он далее принимает, что скорость волн отличается от скорости в материале, не находящемся в состоянии деформации, на величины, квадратами которых можно пренебречь. [c.164]

В этой главе и гл. 3 будут рассмотрены процессы нелинейного искажения и взаимодействия упругих волн. Нели-вейное искажение волн (изменение формы профиля волны конечной амплитуды) происходит из-за того, что к скорости распространения волны добавляется скорость смещения частиц, а также из-за того, что локальная скорость звука в разных точках волны различна. Это приводит к тому, что сжатия движутся быстрее, чем разрежения еслп волна имела первоначально синусоидальную форму, то постепенно передние фронты ее становятся все более и более крутыми. При некоторых условиях, рассмотренных далее, возможно образование чрезвычайно узкого фронта волны, который может рассматриваться как слабый разрыв место образования разрыва, таким образом, можно считать периодическим источником слабых разрывов. Такая волна со слабыми разрывами на каждой длине волны, занимающими весь фронт, иногда называется пилообразной. В спектральных терминах искажение волны может быть интерпретировано как появление, рост и взаимодействие в процессе распространения гармонических составляющих (обертонов) волны. [c.48]

Скорость упругих волн в образцах из параплекса постепенно уменьшалась по мере их распространения, как показывает изменение наклона волнового фронта на рис. 6. Для вычисления Ео использовалось среднее значение скорости волны следовательно, фактический волновой фронт опережал соответствующее положение фронта, полученное расчетом на ЦВМ, вплоть до мгновения, когда фронт уходит из поля зрения и далее. Следовательно, мгновенное распределение механических переменных следует сравнивать не для одного и того же момента времени, а для одинаковых положений фронта упругой волны. [c.225]

Первое теоретическое определение скорости звука — скорости распространения упругих волн малой амплитуды—дал Ньютон, показавший, что скорость распространения звз ка в воздухе, если рассматривать этот процесс как изотермический, пропорциональна корню квадратному из отнощения давления воздуха к его плотности. На самом деле, как показал значительно позднее Лагьпас, процесс распространения звуковых колебаний приближается к адиабатическому, что привело Лапласа к формуле, применяемой и в настоящее время. Формула эта, данная Лапласом в первом десятилетии прошлого века, отличается от формулы Ньютона коэффициентом под знаком корня, равным отнопшнию теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. [c.28]

В проволоке. Как показано выше, в действительности этого не происходит, так как в конце удара вдоль проволоки распространяется волна разгрузки. Когда волна разгрузки достигает фронта пластической волны, она уменьшает амплитуду последней и отражается обратно к концу проволоки. Происходит ряд таких отражений, и в результате окончательное распределение пластических деформаций позади фронта пластической волны изображается гораздо более пологой кривой, чем в момент прекращения удара. Далее, надо ожидать, что кривая распределения деформаций по длине будет иметь ступенчатую форму, причем каждая ступень соответствует точке, в которой упругая волна разгрузки догоняет фронт пластической волны. Дюве нашел экспериментально, что распределение пластических деформаций на фронте пластической волны в действительности более полого, чем он ожидал, и последующие расчеты с учетом многократного отражения волн разгрузки дало лучшую согласованность с экспериментальными результатами. [c.163]

Причины, обусловливающие волновые движения жидкости, также могут быть разного типа. Укажем главнейшие из таких причин. Гравитационные волны происходят под действием силы тяжести например, если каким-либо образом поверхность жидкости будет выведена из горизонтального положения, то сила тяжести будет стремиться вернуть эту поверхность в ее равновесное положение и заставит каждую частицу колебаться. Мелкие волны, так называемая рябь, происходят под действием капиллярных сил поверхностного натяжения жидкости. Приливные волны происходят под действием притяжения жидкости к Солнцу и Луне. На волновые движения оказывают влияние также силы трения как внутренние, так и внешние. Далее, волны могут образовываться вследствие движения твердого тела в жидкости таким образом, например, возникают корабельные волны. Наконец, в сжимаемых жидкостях, например в воздухе, могут иметь место упругие волны, состоящие в попеременном расширении и сжатии каждой частицы жидкости. Главное отличие упругих поли от предыдущих типов волн состоит в том, что упругие олтл имеют место во всей массе жидкости, в то время как все нрсдидунще типы волн развиваются, главным образом, на поверхности жидкости и лишь отсюда передаются внутрь жидкости. [c.401]

Наблюдение показывает, что когда стержень сделан из стали или из алюминия, резонанс получается очень острым достаточно незначительно изменить частоту генератора,, как амплитуда колебаний, видимая на осциллографе, резко падает. Для стержня из свинца или эбонита резонанс гораздо менее резок. Причина этого состоит в том, что в стали и алюминии продольные волны ргспространяются с очень малым затуханием, в свинце же и в эбоните затухание достаточно велико. Различные твёрдые тела обладают различной способностью поглощать упругие волны. Колокол, сделанный из меди, стали или чугуна, после удара звучит продолжительное время. Такого звучания не получится, если сделать колокол, например, из свинца резиновый колокол не дал бы вообще никакого звучания. Из металлов меньше всего звук поглощается в алюминии. В железе поглощение продольных упругих волн примерно в 12 раз больше, чем в алюминии, в стали в 50 раз, в меди — в 70, в стекле — в 130, в пробке — в 8500 и в резине— в 13 000 раз. [c.364]

Ударная волна, достигшая торца трубы, сжимала центральный составной стержень. При этом по стержню снизу вверх распространялась упругая волна сжатия, под действием которой на верхней и нижней поверхностях диска 1 из пьезокерамики ВаТ10з возникали электрические. заряды. Толщина диска I была равна 1,5 мм, а диаметр — 10 мм. Образовавшийся импульс напряжения через цинковые стержни 2 и < и обратный коаксиальный провод 5, изготовленный из меди, подавался на вход катодного повторителя и далее кабелем РК-50 на осциллограф ОК-17. Упругая акустическая волна, пройдя пьезокерамику, уходила вверх по цинковому стержню. [c.61]

Рассмотрим падающую могюхроматическую плоскую световую волну с угловой частотой (О и длиной волны в веществе причем волновая нормаль лежит в плоскости ху и составляет угол 6 с осью у (рис. 12.1). Далее пусть ф обозначает угол, который дифрагирсванишй луч образует с осью у. Так как скорость V упругих волн всегда значительно меньше скорости света, можно в первом приближении принять, что слоистая структура вещества, вызванная [c.549]

Далее в работе [29] показано, что при равенстве фазовых скоростей упругих волн в граничных полупространствах (Сц = С 2, Сц = tz), но при Р1 Р2 волны Стоунли всегда существуют. Волны существуют также, если соответствующие фазовые скорости достаточно близки между собой. [c.33]

Закон Брэгга ). Брэгг [4] дал простое объяснение наблюдаемому в кристалле изменению наиравлеиия лучей, испытавших дифракцию 2). Предположим, что падающие волны зеркально отражаются от параллельных атомных плоскостей, причем от каждой плоскости отражается лишь очень малая доля падающего излучения, как при отражении от слегка посеребренного зеркала. Наблюдение дифрагированных пучков возмолаю лишь тогда, когда отраженные от параллельных атомных плоскостей пучки интерферируют с взаимным усилением, как это показано на рис. 2.2. Мы рассматриваем только упругое рассеяние, при котором длины волн фотонов или нейтронов не изменяются при отражении. Неупругое рассеяние (рассеяние, сопровождающееся возбуждением упругих волн в кристалле) рассмотрено в гл. 5. [c.63]

Магнитострикция и пьезомагнетизм — магнитные аналоги электрострикции и пьезоэлектричества. Первый эффект соответствует появлению деформации, не зависящей от знака приложенного магнитного поля (следовательно, это — квадратичный эффект по полю), второй — появлению в некоторых нецентросимметричных кристаллах намагниченности при их деформации.. Естественный пьезомагнетизм редко наблюдается для него необходимо редко встречающееся сочетание подходящих кристаллографической и магнитной симметрий. Магнитострикция, которую имеют многие ферромагнетики (например, никель, иттрий-железные гранаты), находит применение в магнитострикционных преобразователях. Магнитострикция является причиной многих интересных взаимодействий одним из них является влияние-внутренних деформаций вследствие структурных дефектов на кривую намагничивания ферромагнетика. Другое важное явление в магнитоупорядоченных кристаллах (ферромагнетиках,, ферримагнетиках), которое будет далее рассматриваться в гл. 6,. состоит в появлении связи между колебаниями в поле деформации кристалла и в спиновой системе. Этот эффект взаимодействия между упругими и спиновыми волнами называется магнон-фононным взаимодействием, так как на языке физики твердого тела фононы — это воображаемые частицы, связанные с акустическими или упругими волнами соотношением де Бройля волновой механики. Возможность такого взаимодействия следует из того, что, как показывается в квантовой статистической физике, как фононы, так и магноны подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна. Вероятность встретить такое взаимодействие-увеличилась после открытия в 1956 г. нового типа ферромагнитных материалов — редкоземельных железных гранатов, среди. которых иттрий-железный гранат — наиболее хорошо известный представитель. [c.55]

Рассмотренные выше моды продольных колебаний по существу являются прототипом других более сложных мод с направлением распространения упругих волн, перпендикулярным- или параллельным направлению электрического поля. С точки зрения электрических граничных условий большинство мод относится к этим двум категориям. В дополнение к электрическим граничным условиям механические граничные условия также оказывают большое влияние на моды колебаний. В двух рассмотренных выше случаях колеблющееся тело имело свободные боковые грани( ы (постоян-но( Т) иследствие малости поперечных размеров по сравнению с длиной. Теперь мы рассмотрим другую систему боковых граничных условий, для которых характерно закрепление боковых границ (постоянное 5). Эти граничные условия имеют место в тех случаях, ко1 да боковые размеры значительно больше, чем размер в направлении, вдг>ль которого распространяется упругая волна, как, например, в широко применяемом в ультразвуковой технике преобразователе, работающем с использованием колебаний по толщине. Следует отметить, что проводимый далее анализ в равной мере применим такн е и к сдвиговым модам колебаний по толщине. [c.277]

Этим продиктовано такое построение курса механики от механики материальной точки (главы 1 и И) к механике системы материальных точек (глава III) и далее к механике твердого тела (глава IV) и сред (главы V и VI). Специальные главы посвящены законам механики в неинерциальных системах отсчета (глава VII) и изучению механических колебаний (глава VIII) и упругих волн (глава IX). [c.17]

Упругие волны, частоты которых находятся приблизительно в диапазоне частот 20Гц< v< 20000Гц, воспринимаются человеческим ухом и называются звуковыми. Монохроматическая волна соответствует чистому тону, а ее частота определяет в ы-с о т у звука чем больше частота, тем "выше" звук. При звучании свободной струны, когда в окружающей среде распространяются волны с частотами, представленными в колебании струны (см. (42.17) и (42,19)), собственное колебание с п= / дает основной тон, а колебания с п-2JA,... называются обертонами. Соотношение амплитуд А , с которыми представлены основной тон и обертоны в звучащей волне, определяет "окраску" звука - его тембр. Интенсивность волны, с которой непосредственно связана громкость звука, в случае монохроматической волны пропорциональна квадрату амплитуды и частоты (см. далее формулу (45.5)). [c.140]

Оба эти свойства аналогичны свойствам волн на мелкой воде в соответствии с этим было обнаружено, что дисперсия, так же как и для скачка в открытом канале, препятствует образованию ударных волн. Далее, динамические уравнения этой упругой системы можно преобразовать в уравнение Кортевега — де Фриза (см. [14], 7), которое описывает распространение длинных волн на воде. Поэтому вопрос об устойчивости периодических волн в этой новой системе решается немедленно ссылкой на исследование возмущений, которое Уизем применил к периодическим решениям (т. е. кноидальным волнам) уравнения Кортевега — де Фриза его результаты показывают, что в обеих физических системах однородные цуги волн устойчивы. Однако для волн растяжения с большими волновыми числами неустойчивость заведомо остается возможной, в частности, ввиду того, что функция f"(k) дважды меняет знак при увеличении к от нуля. (Но при к-> оо стационарные цуги волн постоянной амплитуды становятся невозможными, поскольку / ( )->- onst и дисперсия волн исчезает.) Заслуживает исследования также [c.103]

Влияние температуры на скорость и затухание упругих волн в кристаллических и осадочных породах зависит от их состава, пористости и типа флюидонасыщения. В целом это влияние аналогично внутрипоровому давлению - с увеличением температуры уменьшается скорость и увеличивается затухание, а с уменьшением - происходят противоположные изменения. При этом, чем выше пористость образца, тем больше диапазон изменений. Например, для глин и высокопористых известняков при повышении температуры до 150-160°С уменьшение скорости продольных волн составляет 10% при газовом насыщении пор и до -30% при нефтена-сыщении. Для водонасыщенных образцов отмечается интервал температур 90-150°С, когда уменьшение скорости продольных волн (при увеличении температуры) идет с наибольшим градиентом. При этом, в глинах и известняках градиент максимальный, далее он уменьшается в песчаниках и алевролитах и становится минимальным в кварцевых песчаниках [6]. [c.27]

На третьем этапе (от 13 мин и далее) отмечается общее возрастание давления, на фоне которого наблюдаются локальные падения давления. При сопоставлении графиков (рис. 5.1) наглядно видно, что локальным уменьшениям давления предшествуют максимальные выбросы энергии упругих волн, обусловленных образованием трепщн, вероятно, горизонтального типа, по которым резко возрастает фильтрация флюида от зоны с повьпденным пластовым давлением. Максимум СЭ (I 21 мин) связан с образованием магистрального канала, обеспечивающего хорошую гидродинамическую связь скважины с пластом (за пределами околоскважинной зоны). [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...