Волновые движения жидкости

Нестационарные волновые движения жидкости с пузырьками газа [c.47]

Из приведенных соотношений следует, что волновое движение жидкости в канале представляет собой сумму двух плоских волн, распространяющихся в противоположные стороны со скоростями 1,2 = о(1 Щ- При постоянных скорости звука Gq и числе Мо скорость распространения W- 2 будет постоянной если скорость звука и число Mq переменны, то скорость распространения волн тоже переменна и форма волны искажается. [c.67]

ВОЛНОВЫЕ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ [c.85]

В заключение этой главы мы рассмотрим некоторые вопросы теории неустановившихся волновых движений жидкости. Из широкого круга таких вопросов мы выберем лишь два 1) эффект волновода — качественно новое явление, возникающее при неровном дне 2) проблема краткосрочного прогноза цунами на основе сейсмической информации. [c.309]

Волновое движение. Волновым движением жидкости, находящейся под действием силы тяжести и имеющей свободную поверхность, называется движение, при котором возвышение свободной поверхности над некоторой выбранной фиксированной горизонтальной плоскостью изменяется. [c.368]

При полете струи на нее действуют сила тяжести, сопротивление воздуха и силы внутри струи, связанные с турбулентностью и колебательно-волновым движением жидкости в струе. Совместное действие всех этих сил приводит струю к распаду. Капли, образовавшиеся после распада, находятся под действием еще и сил поверхностного натяжения. [c.246]

Разработан метод исследования динамики твердых тел (частиц), расположенных у границы сжимаемой вязкой жидкости, при прохождении акустической волны. Действие жидкости на тело (частицу) определяется средними по времени силами, представляющими постоянные во времени слагаемые гидродинамических сил. В связи с этим используется разработанный ранее метод вычисления давления в сжимаемой вязкой жидкости с сохранением слагаемых, квадратичных по параметрам волнового поля. Метод основан на использовании упрощенной (применительно к волновым движениям жидкости) системы исходных нелинейных уравнений гидромеханики. Оказалось возможным при вычислении напряжений в жидкости сохранить величины второго порядка, не решая систему нелинейных уравнений. Напряжения удается выразить через величины, определяемые с помощью линеаризованных уравнений сжимаемой вязкой жидкости. Для этого используются представления решений линеаризованных уравнений через скалярный и векторный потенциалы. На основе этого метода сформулирована задача для цилиндра у плоской стенки при падении волны перпендикулярно стенке, и рассмотрен конкретный пример. [c.342]

Уже приведенные примеры указывают на большое разнообразие волновых движений жидкости. Волны могут быть высокими или низкими, длинными или короткими они могут быть стоячими или могут перемещаться, при этом при перемещении они могут сохранять свою форму или изменять ее волна может быть одинокой или может быть целый ряд воли, следующих одна за другой, и т. д. [c.401]

До сих пор мы говорили об установившихся волнах, представляющих в основном математический интерес. Значительно большее прикладное значение имеет изучение неустановившегося волнового движения жидкости. Именно неустановившиеся проблемы являются основным объектом штурма специалистами, занимающимися волновыми движениями. Однако в этой области (если говорить о нелинейных задачах) строгие результаты практически отсутствуют. [c.62]

Гидромеханика. Волновое движение жидкости. Строительная механика, вып. 58. Изд-во АН СССР, 1962. [c.492]

Для описания волнового движения жидкости нам необходимо, во-первых, для заданной частоты ю найти к, то есть установить дисперсионную зависимость ю = (й(к) [c.121]

Влияние вибрации на кристаллическую структуру отливки. Принудительные колебания расплава очень эффективно измельчают кристаллы и существенно влияют на макроструктуру отливки. Предполагают, что главной причиной этого является наложение периодически изменяющихся при волновом движении жидкости давлений и разрежений. При этом происходит разрушение дендритных кристаллов с образованием дополнительных центров кристаллизации. [c.39]

В книге излагается общая теория волновых движений жидкости и содержится разбор специальных вопросов этой теории, относящихся к ряду задач геофизики и теории корабля. Значительное место в книге уделено вопросам теории волн, представляющим интерес для математиков, занимающихся нелинейными задачами теории уравнений в частных производных. [c.2]

Начиная с этого параграфа, мы будем изучать в настоящей главе плоскопараллельные волновые движения жидкости. [c.19]

Рассмотрим сначала простейшую задачу, полагая все коэффициенты 2 +1 в уравнении (20) 41 равными нулю. Найдем соответствующее волновое движение жидкости. [c.182]

Следовательно, функция IV (г), определяемая формулой (13), удовлетворяет обоим условиям рассматриваемой волновой задачи и дает, таким образом, некоторое волновое движение жидкости яад равномерно понижающимся дном. Уравнение поверхности жидкости запишется так [c.194]

Определение физического тела и его поверхностей как совокупностей (множеств) элементарных частиц (точек) делает плодотворным использование концепций и определений математической теории множеств [2]. Использование теоретико-множественных положений оказывается плодотворным при кинематическом анализе движений деформируемых (изменяемых) тел, волновых движений жидкостей п газов, сыпучих сред, при анализе массо-нереноса деформируемых тел и т. п. [c.12]

Последнее выражение устанавливает взаимосвязь между рей-нольдсовыми напряжениями и состоянием поверхности пленки, неровности которой характеризуются векторами х ж п. Из этого выражения следует, что при уменьшении неровности поверхности, и, следовательно, интенсивность распада пленки увеличиваются. При 8, вообще говоря, также могут существовать волновые движения жидкости, но в этом случае х div п тоже стремится к нулю. Последнее возможно при волнах большой длины движутся такие волны со скоростью, близкой к скорости жидкости на поверхности. В этом случае возможно образование воздушных пробок, отделяемых друг от друга кольцевыми волнами большой длины. Очевидно, что наименьшее значение равно толщине ламинарного подслоя. Если скорость жидкости на границе этого подслоя достаточно мала, то это значит, что наиболее интенсивен распад пленки при волновых возмущениях, имеющих свойства, близкие к свойствам стоячих волн. [c.132]

ВОЛНЫ ИОНИЗАЦИИ — см. Ионизационные еолны. ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ — волновые движения жидкости, существование к-рых связано с изменением формы её границы. Наиб, важный пример — волны на свободной поверхности водоёма (океана, моря, озера и др.), формирующиеся благодаря действию сил тяжести и поверхностного натяжения. Если к.-л. внеш. воздействие (брошенный камень, движение судна, порыв ветра и т. п.) нарушает равновесие жидкости, то указанные силы, стремясь восстановить равновесие, создают движения, передаваемые от одних частиц жидкости к другим, порождая волны. При этом волновые движения охватывают, строго говоря, всю толщу воды, но если глубина водоёма велика по сравнению с длиной волны, то эти движения сосредоточены гл. обр. в приповерхностном слое, практически не достигая дна (короткие волны, или волны на глубокой воде). Простейший вид таких волн — плоская синусоидальная волна, в к-рой поверхность жидкости синусоидально гофрирована в одном направлении, а все возмущения физ. величин, напр, вертик. смещения частиц (z, X, t), имеют вид 1=А z) os (i>t—kz), где х — горизонтальная, Z — вертикальная координаты, ы — угл. частота, к — волновое число, Л — амплитуда колебаний частиц, зависящая от глубины г. Решение ур-ний гидродинамики несжимаемой жидкости вместе с граничными условиями (ноет, давление на поверхности и [c.332]

В отличие от Эйлера, к-рый характеризовал движение жидкости, рассматривая изменение скоростей, давлений и др. параметров в фнксир. точках пространства, занятого жидкостью, т. е. определял поля этих параметров, Лагранж предложил изучать движение жидкости, наблгодая за траекториями индивидуальных частиц и определяя их координаты в зависимости от времени (см. Лагранжа уравнения в гидромеханике). Практич. значение приобрели разработанные в 19 в. теория волновых движений жидкости и теория звуковых волн (см. Акустика). [c.463]

Некоторые возможные варианты выбора обобщенных координат, характеризующих волновые движения жидкости. В ряде работ (см. [23, 26, 28]) используютсч обобщенные координаты s, соответствующие отсчету аппликат свободной повер -ности не от плоскости, перпендикулярной вектору /, как s , а от фиктивной жесткой крышки , ориентированной перпендикулярно продольной оси полости. Система уравнений возмущенного движения, аналогичная (34), приведенная к центру масс системы Со, имеет в этих координатах вид [c.70]

Для учета волновых движений жидкости в несущих баках последние, как показано в работах [21, 35], могут быть заменены жесткими цилиндрическими отсе ками, поворачивающимися вместе с сечениями корпуса, близкими к свободной поверхности жидкости (рис. 14, б), которая предполагается мало вязкой, так что при- <енима концепция пограничного слоя изложенная выше. В схеме с помощью эквивалентных маятников моделируется основной (первый антисимметричный) той коле аний жидкости в каждом из баков. [c.85]

Если участок горизонтальной поверхности жидкости подвергается малому отклонению от равновесия, то под действием восстанавливающих сил (массовых и поверхностного натяжения) этот участок приходит в движение, проходит состояние равновесия, снова попадает под действие восстанавливающих сил, таким образом, возникает волновое движение жидкости. Большинство задач гидродинамики, связанных с образованием волн на поверхности жидкости, рассматривается в предположении, что жидкость идеальная несжимаемая, а движение ее потенциальное. Для таких волновых движений справедливо уравнение Лапласа (1.72), а поле давлений описывается интегралом Лагранжа — Кощи (1.39). Если плоскость хОу совпадает с горизонтальной поверхностью жидкости, а ось z направлена вертикально вверх, то волновая поверхность может быть представлена уравнением [c.85]

В настоящей главе, применяя теории волнового движения жидкости и длины пути перемешивания, псследуем гидродинамику двухфазных потоков с разделом фаз, т. е. раздельного и кольцевого осесимметрического течения. [c.72]

Главы 6—14 образуют законченное целое в них делается попытка дать подробное описание двумерного движения с единой точки зрения функций комплексного переменного при этом широко применяется конформное отображение, теорема Чаплыгина — Блазиуса и ее обобщения. В главе 6 исследуются потенциальные течения в главе 7 рассматривается простое крыло Жуковского, глава 8 посвящена источникам и стокам. В главе 9 подробно рассматривается движение цилиндра и дается обобщение теоремы Кутта — Жуковского, охватывающее случай ускоренного движения (п. 9.53). Глава 10 содержит изложение теоремы Шварца — Кристоффеля о конформном отображении и ее некоторые непосредственные приложения в главах 11, 12 даются дальнейшие приложения с целью изучения прерывных течений с отрывом струй и образованием каверн в потоке за цилиндром, сюда включено также описание изящного метода Леви-Чивита. Глава 13 посвящена рассмотрению прямолинейных вихрей, вихревой дорожки Кармана и сопротив.1с-нию, вызванному вихревым следом за телом. В главе 14 рассматривается. 1вумерное волновое движение жидкости. [c.10]

Причины, обусловливающие волновые движения жидкости, также могут быть разного типа. Укажем главнейшие из таких причин. Гравитационные волны происходят под действием силы тяжести например, если каким-либо образом поверхность жидкости будет выведена из горизонтального положения, то сила тяжести будет стремиться вернуть эту поверхность в ее равновесное положение и заставит каждую частицу колебаться. Мелкие волны, так называемая рябь, происходят под действием капиллярных сил поверхностного натяжения жидкости. Приливные волны происходят под действием притяжения жидкости к Солнцу и Луне. На волновые движения оказывают влияние также силы трения как внутренние, так и внешние. Далее, волны могут образовываться вследствие движения твердого тела в жидкости таким образом, например, возникают корабельные волны. Наконец, в сжимаемых жидкостях, например в воздухе, могут иметь место упругие волны, состоящие в попеременном расширении и сжатии каждой частицы жидкости. Главное отличие упругих поли от предыдущих типов волн состоит в том, что упругие олтл имеют место во всей массе жидкости, в то время как все нрсдидунще типы волн развиваются, главным образом, на поверхности жидкости и лишь отсюда передаются внутрь жидкости. [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...