Кристаллы магнитоупорядоченные

Диамагнитными и парамагнитными свойствами обладают вещества любых состояний (газ, жидкость, твердые тела). Только кристаллические вещества имеют магнитоупорядоченные структуры. В магнитном отношении кристаллы анизотропны, т. е. их свойства неодинаковы в различных кристаллографических направлениях, что определяет наличие осей легкого и трудного намагничивания. Степень анизотропии магнитных свойств зависит от совершенства кристаллической решетки. Кристаллы совершенной структуры (монокристаллы) отличаются большой анизотропией, а поликристал-лические материалы являются изотропными, т. е. их магнитные свойства одинаковы во всех направлениях. [c.24]

В полупроводниках обычно 1 i — ц [й Ю —10 при Н< 10 Э. Наиб, величины ([п —10 ) Ф. э. достигает в магнитоупорядоченных кристаллах (напр., ферромагнетиках), где он обусловлен не внеш. магн. полем, а спонтанной намагниченностью. [c.330]

ОПТИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДЫ В МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫХ КРИСТАЛЛАХ [c.538]

Взаимодействие света с такими магнитоупорядоченными кристаллами обладает рядом особенностей, которые связаны как с электронной структурой отдельных ионов, так и с коллективными свойствами возбужденных состояний, обусловленными магнитным упорядочением. Ниже будут рассматриваться анти-ферромагнитные диэлектрики, в состав элементарной ячейки которых входят ионы группы железа. [c.538]

Теоретическое исследование оптических спектров магнитоупорядоченных кристаллов обычно проводится в два этапа. Вначале находятся волновые функции и спектр возбужденных состояний парамагнитного иона, находящегося в сложном поле лигандов. Ниже мы будем предполагать, что эта задача уже решена. Пусть ф " —функция основного состояния ф , — функция и энергия /-го возбужденного состояния п-го иона в кристалле. [c.540]

Общей, или классической, акустикой называют раздел физики, имеющий дело с упругими колебаниями и волнами в классической сплои ной среде в случае, когда длины волн значительно больше расстояний между атомами и молекулами. Другими словами, общая акустика — это часть механики сплошных сред (гидродинамики и теории упругости), изучающая колебательные и волновые процессы. Если же среда характеризуется не только механическими, но и другими физическими свойствами (например, наличием пьезоэлектричества, фотоупругости, магнитных свойств и т. д.), то процесс распространения звука в такой среде может существенно зависеть от этих свойств. Для описания акустических явлений в этом случае уже недостаточно традиционных представлений механики сплошных сред. Необходимо использовать более общие модели, основанные на рассмотрении соответствующих явлений на макро- и микроуровнях. Это относится к взаимодействиям звука с тепловыми упругими волнами в кристаллах — фононами, взаимодействиям со светом — фотонами (акустооптика), со свободными носителями заряда — электронами (акустоэлектроника), с возбуждениями в магнитоупорядоченных кристаллах — магнонами. Когда длина волны становится сравнимой с параметром решетки кристалла, возникают специфические явления, которые также не могут быть описаны в рамках классической механики сплошных сред. [c.6]

ВОЛНЫ в МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫХ КРИСТАЛЛАХ [c.368]

Основные сведения о магнитоупорядоченных кристаллах [c.368]

Характерной чертой магнитоупорядоченных кристаллов, отличающей их от кристаллов диа- и парамагнетиков, является наличие у них упорядоченной ориентации магнитных моментов атомов, приводящей к существованию постоянного магнитного момента даже в отсутствие внешнего магнитного поля [1—81. Это обусловлено тем, что между атомами такого кристалла, которые, как и атомы парамагнетиков, обладают собственными магнитными моментами (последние имеют в основном спиновую природу), существует сильное обменное взаимодействие. В состояние магнитной упорядоченности в принципе может перейти любой парамагнитный кристалл, если значение энергии обменного взаимодействия превышает среднюю энергию теплового движения к Т. [c.368]

Все магнитоупорядоченные кристаллы принято подразделять на три группы — ферромагнетики, антиферромагнетики и ферри-магнетики (или ферриты). Ферромагнетики обладают наиболее простой структурой, так как магнитные моменты всех атомов ориентированы параллельно (рис. 14.1, а). Величина магнитного момента кристалла при этом равна арифметической сумме магнитных моментов атомов. Структура антиферромагнетиков сложнее. В простейшем случае магнитные моменты соседних атомов в них ориентированы антипараллельно друг другу и суммарный магнитный момент кристалла равен нулю (рис. 14.1, б) (обычно имеющийся остаточный, магнитный момент обусловлен слабыми [c.368]

А.— магнитоупорядоченное состояние кристаллич. вещества, в к-ром все или часть соседних атомщых магн, моментов направлены так (как правило, антипараллельно), что суммарный магн. момент элементарной магн. ячейки кристалла равен нулю или составляет малую долю атомного момента). Ось, вдоль к-рой ориентированы антиферромагнитно-упорядоченные атомные магн. моменты, наз. осью антиферромагнетизма. А. устанавливается при теми-рах Т ниже Нееля точки 1 л - В более широком смысле А. наз, совокупность физ, свойств вещества в указанном состоянии. На рис. 1 приведены простейшие примеры антиферро-магн. упорядочения. Вещества, в к-рых устанавливается антиферромагн. порядок, наз. антиферромагнетиками (АФМ). [c.108]

Возникновение Г. с. о. наблюдалось на молекулярных экситпнах [3], Ванъе — Мотта экситонах в полупроводниках (где /эпк//э 10 , [4, 51), на колебательных экситонах [6] и магнитных возбуждениях в магнитоупорядоченных кристаллах (71- Следствие Г. с. о.— короткие радиац. времена жизни ЭПК Трад /Гпи в прямозонпых полупроводниках 10- с, по- [c.459]

К.— М. э. по величине обычно мал и поэтому не находит широкого применения. Исключение составляют магнитоупорядоченные кристаллы, в к-рых К,— М. э, функционально связан не с напряжённостью внеш. магн. поля, а с намагниченностью подрешёток кристалла и может достигать чрезвычайно больших значений. Так, напр., в ферромагн. кристалле EuSe величина магн, липейного двупреломления Дге достигает 1,5-10 , [c.482]

Переменные ГЛЗ (с переменным значением г) н дисперсионные ГЛЗ (с т, зависящим от частоты) реализуются с применением магнитоупругих волн, возбуждаемых в магнитоупорядоченных кристаллах напр., в железоиттриевом гранате). Изменение задержки здесь достигается переносом областей возбуждения и приёма магнитоуиругих волн (т. е. переносом областей перехода спиновых волн в упругие на входе ГЛЗ и обратного перехода на её выходе), что достигается изменением напряжённостп внешнего постоянного магн. поля. Пределы изменения т в пере- ченных ГЛЗ составляют примерно 1 — 10 мкм, D — ок. 70 дБ на частотах до 3 ГГц, а Д/// обычно не превышает 0,05 0,1. В дисперсионных ГЛЗ на магнито-упругих волнах используется эффект дисперсии скорости волн при определённых значениях Н , В железо-иттриево.м гранате дисперсия составляет доли мкс в относит, полосе пропускания до 0,01. [c.595]

МАГИЙТНАЯ ЯЧЕЙКА — элемент структуры магнитоупорядоченного кристалла, параллельными переносами к-рого в трёх измерениях (трансляциями) можно полностью воспроизвести магнитную атомную структуру кристалла. Понятие М. я. во многом аналогично кристаллохимичоскому понятию элементарная ячейка кристалла (ЯЯК), но существуют и различия в их определении. В случае М. я. трансляции должны приводить к совмещению кристалла с самим собой с учётом атомных магн. моментов, а не только положений ато.мов и их хим. сортности, иак в случае [c.663]

Эффективность применения магнитооптич. методов к магнитоупорядоченным кристаллам определяется тем, что внеш. магн. поле, конкурируя с внутр. обменным полем (см. Обменное взаимодействие), способно повлиять на магн. состояние системы. Магнитооптич. исследования обменных взаимодействий, магн. фазовых переходов и магн. структуры упорядоченных кристаллов, требующие полей, сопоставимых по величине с эфф. внутр. полем ( 10 Э), часто проводятся с использованием мощных сверхпроводящих и импульсных магнитов. [c.703]

В однодоменном кристалле направление I задано и взаи.мная ориентация как т Е) и Е, так и р(Н) и Н полностью опрсдоляется величинами ,у, Из.иенение направления I на 180° соответствует др. магн. домену, в к-рои при неизменных относительно кристалла направлениях Е и Н векторы т(Е) и р(Н) будут направлены в противоположную сторону. Это обстоятельство используется в эксперименте для получения однодоменного состояния. Кристалл охлаждается ниже точки магн. перехода (см. Нееля точка) в присутствии пост, полей Е и Н, ориентированных так, чтобы вдоль направлений этих полей от(Е) О и р(Н) 0. В процессе перехода кристалла в магнитоупорядоченное состояние магнитоэлектрич. взаимодействия реализуют во всём объёме кристалла единственный магнитный домен, соответствующ,ий минимуму термодинамич. ио-тенциала Ф. [c.22]

Во многом аналогичная ДЕ-эффекту зависимость модуля сдвига С изотропных магнетиков носит назв. АС-эффекта. При исследовании упругих свойств монокристаллов магнитоупорядоченных веществ в зависимости от магн. поля рассматривается поведение или модуля Е вдоль данного направления в кристалле, или, чаще, упругих констант кристалла (см. Гука закон). [c.132]

С. в. в Пластинах, параметрич. возбуждение С. в. эл.-магн. полем, а также неупругое рассеяние света Мандельштама — Бриллюэна рассеяние). Каждый из методов не универсален, но в совокупности они позволили с большой полнотой определить спектр С. в. мвогвх магнитоупорядоченных кристаллов. [c.640]

Синус-Гордона ур-ние (2), в частности, применяется для описания распространения дислокаций в кристаллах, движения Блоха стенок в магнитоупорядоченных средах и доменных стенок в сегнетоэлектриках, распространения квантов магн. потока (флаксонов) в длинных джозефсонов-ских контактах (см. Джозефсона эффект) и т. д. [c.135]

Измерение, температуры. Мерой температуры служит резонансная частота в магнитоупорядоченных кристаллах с максимальной чувствительностью вбли.чн точки Нееля (для антиферромагнетиков) или точки Кюри (для ферромагнетиков). Например, узкий сигнал от ядер в МпР. — одноосном антиферромагнетике с точкой Нееля -- 67,3 К применяется для диапазона температур 10 40 К (точность f град при 20 К). По узкой линии 51МГ от ядер Fe в слабом ферромагнетике FeBOg (Av [c.191]

Г. Магнитоупорядоченные кристаллы со спиральными структурами. У ряда кристаллов (редкоземельные элементы, МпОз, МпАпг и др.) расположение спинов в решетке характеризуется винтовой симметрией. Большое разнообразие в расположении СПИНОВ в таких структурах затрудняет их единое описание. [c.103]

Для описания малых энергий возбуждения магнитоупорядоченных кристаллов оператор Гамильтона кристалла, содержащий в качестве потенциальной энергии только энергию кулоновского взаимодействия электронов и ядер, заменяется феноменологическим — га зенбергобс/с лг гамильтонианом, в котором явно учитываются только взаимодействия, ответственные за ориентацию спинов. [c.105]

Кроме чисто электронных возбуждений парамагнитных ионов в магнитоупорядоченных кристаллах возможна другая ветвь возбужденных состояний, связанная с одновременным возбуждением электронных состояний (возбуждение экситонов) и колебаний магнитных моментов (возбуждение магнонов). Такие возбуждения получили название экситон-магнонных. Они проявляются в виде широких сильно поляризованных полос —спутников, отделенных от полос чисто электронных переходов интервалом энергии порядка АГуу, которая соответствует предельной энергии [c.551]

Среди магнитоупорядоченных кристаллов кристаллы молекулярного кислорода при температуре ниже 23 °К (альфа-модификация) занимают особое место. Будучи типичным молекулярным кристаллом, альфа-кислород является идеальным дву.хподреше-точным антиферромагнетиком. [c.569]

Обсудим в заключение еще один пример — цепочку, состоящую из маленьких магнитных стрелок — осцилляторов с неупругой связью (рис. 4.11). Цепочка находится во внешнем магнитном поле, каждая стрелка может свободно вращаться в плоскости чертежа вокруг своего неподвижно закрепленного центра основные обозначения вынесены на рисунок. Будем предполагать, как мы и делали в большинстве случаев, что магнитное взаимодействие имеет место лишь между полюсами ближайших стрелок. Распространение волн в такой цепочке рассматривалось М.Пароди при изучении ферромагнитных кристаллов [2], а недавно вновь анализировалось в [4] в связи с исследованием магнитостатических волн в магнитоупорядоченных средах. [c.69]

В настоящей главе мы кратко рассмотрим некоторые особенности распространения волн в магнитоупорядоченных кристаллах. Интерес к этой проблеме связан, во-первых, с тем, что изучение магнитных и упругих колебаний атомов в таких кристаллах представляет собой физическую основу многочисленных методов возбуждения звука магнитным полем. Во-вторых, некоторые свойства различных типов волн в магнитоупорядоченных кристаллах перспективны для использования в устройствах обработки сигналов. Хотя главное внимание ниже мы уделим квазиакустическим волнам, т. е. волнам, переносящим в основном механическую энергию, будут затронуты и основы теории спиновых волн. Ознакомление с особенностями этого специфического вида волнового движения в магнитоупорядоченных кристаллах необходимо для понимания свойств акустических колебаний. [c.368]

Смотреть страницы где упоминается термин Кристаллы магнитоупорядоченные : [c.650] [c.293] [c.538] [c.703] [c.17] [c.19] [c.21] [c.21] [c.22] [c.22] [c.213] [c.469] [c.469] [c.94] [c.557] [c.289] [c.298] [c.369] [c.705] [c.705] [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...