Потеря полуволны

Следовательно, с учетом потери полуволны для оптической разности хода получим [c.86]

Итак, получено правило, которое в оптике обычно формулируется как потеря полуволны [c.74]

Итак, для отражения электромагнитной волны от оптически более плотной среды (по > ni) можно сделать следующие выводы если ф < фвр, то обе компоненты вектора Ej [т.е. (Ei)i и (El) II ] противоположны по фазе напряженности поля Е в падающей волне. Вспомним, что при решении частной задачи — отражении электромагнитной волны при нормальном падении на границу раздела — уже был получен исходный результат (см. 2.1). Теперь можно утверждать, что при отражении электромагнитной волны от оптически более плотной среды ( 2 > 1) происходит потеря полуволны (изменение на 71 фазы вектора Е в отраженной волне) не только при нормальном падении, но и при всех углах ср, меньших угла Брюстера. [c.91]

Очевидно, что при наблюдении колец Ньютона в отраженном свете центральное пятно будет темным, так как в этом случае геометрическая разность хода равна нулю и лишь теряется полуволна при отражении от плоской стеклянной поверхности. При истолковании колец Ньютона Юнг поставил красивый опыт. Между линзой, изготовленной из легкого стекла (крон), и плоской пластикой из тяжелого стекла (флинт) было введено масло, показатель преломления которого удовлетворял неравенству кр "фл В этом случае нет потери полуволны (вернее, [c.215]

Пусть на поверхность стекла, показатель преломления которого По нанесен слой диэлектрика оптической толщины п1 = Я/4. Показатель преломления п этого диэлектрика должен быть меньше о - Очевидно, что волны, отраженные от внешней и внутренней поверхностей такого слоя, находятся в противофазе, так как оптическая разность хода между ними составляет >./4 + Х/4 = Х/2, а изменение фазы на л ( потеря полуволны ) происходит на обеих поверхностях (рис. 5.32). [c.217]

При проведении расчета учтем, что первая отраженная волна / всегда находится в противофазе со всеми последующими. Это положение справедливо при любом п = п, и его просто проверить (см. рис. 5.52), например, при п < п. В данном с.лучае потеря полуволны происходит лишь при первом отражении, а при всех последующих отражениях от оптически менее плотной среды, которые приводят к возникновению волн 2, З. 4 никакого дополнительного сдвига фаз нет. Следовательно, амплитуда отра- [c.242]

Объяснение образования колец во времена Ньютона представляло большие трудности. Гук видел причину образования колец в наличии двух отраженных пучков разной интенсивности. Ньютон подробно исследовал образование колец и установил зависимость размеров колец от кривизны линзы. Ньютону было ясно, что в указанном эффекте проявляются свойства периодичности света. В связи С этим он ввел понятие о приступах легкого отражения и легкого прохождения , испытываемых световыми частицами. В этом понятии заключается попытка компромисса между волновыми и корпускулярными представлениями, характерная для воззрений Ньютона. Лишь много позднее (1802 г.) Юнг, введя понятие интерференции, дал объяснение кольцам Ньютона. Юнг объяснил также наличие черного центрального пятна с помощью представления о потере полуволны вследствие различия условий отражения (исходя, конечно, из представления об упругих волнах) (1804 г.). Юнг подкрепил свое объяснение опытом, заполнив пространство между пластинкой из флинта (пз) и линзой из крона (я,) маслом с показателем преломления Пз, так что Пз > а > Пх, и получив вместо темного пятна светлое. [c.125]

Принимая во внимание различия в условиях отражения от верхней и нижней поверхностей прослойки (потеря полуволны), найдем условие образования ш-го темного кольца [c.126]

Указание. Учесть многократное отражение принцип сохранения энергии или потерю полуволны при каждом отражении соотношение интенсивностей проходящего и отраженного света. [c.873]

Чтобы объяснить явление кажущейся потери полуволны при отражении, рассмотрим волну, распространяющуюся но а) ------------ [c.219]

Если П2>П, то происходит потеря полуволны при отражении, что соответствует отрицательному знаку при — и, наоборот, при [c.24]

При использовании такой системы обозначений указанная поверхность раздела в рассматриваемом нами случае нормального падения имеет амплитудные коэффициенты отражения Я и пропускания где R = (п — 1)/(п +1) знаки + и у коэффициента отражения соответствуют случаям падения света на Н слева и справа (известно, что при отражении от оптически более плотной среды происходит, как говорят в оптике, потеря полуволны - фаза изменяется на тг). [c.135]

Кроме всего сказанного, необходимо также учесть, что в силу того, что на металлической поверхности зеркала напряженность поля должна быть равна нулю, происходит так называемая потеря полуволны, т. е. фаза волны, бегущей в зазеркалье , должна быть противоположна по отношению к фазе исходной волны. Такое следствие общих положений электродинамики, в общем, представляется достаточно естественным — мы привыкли к тому, что в зазеркалье все должно быть наоборот. Учитывая это обстоятельство, необходимо изменить знак колебаний, т. е. точку а трансформировать в точку а", точку Ъ в точку Ь" и т. д. [c.34]

Оптическая разность хода с учетом потери полуволны при отражении от первой поверхности (га > /ij [c.26]

При пч>п знак амплитуды Е в (3.12) противоположен знаку о- Это значит, что векторы напряженностей электрического поля падающей и отраженной волн на границе раздела совершают колебания в противофазе. Об этом обычно говорят как о потере полуволны при отражении от оптически более плотной среды (отметим, что векторы индукции магнитного поля падающей и отраженной волн при этом колеблются синфазно). Амплитуда Е преломленной волны в (3.12) всегда (при любом соотношении между п [c.146]

Знак минус в выражениях для амплитуд учитывает потерю полуволны при отражении на одной из поверхностей пластинки. Такую потерю полуволны не надо было учитывать при расчете амплитуды прошедшей волны, так как там все отражения происходят на границе стекло — воздух. В случае же отражения от пластинки луч 2 претерпевает отражение на границе воздух — стекло, а все остальные лучи — на границе стекло — воздух. Результирующая амплитуда отраженной волны представится геометрической прогрессией [c.245]

Если П2> 1, амплитуды А имеют разные знаки, другими словами, между электрическими полями падающей и отраженной волны имеется на границе раздела сдвиг фаз магнитные же поля падающей и отраженной волны колеблются на границе раздела синфазно — щА имеет тот же знак что А ). В этом случае, как обычно говорят (обращая внимание только на фазовые соотношения электрических полей), отражение происходит с потерей полуволны. Если наоборот, электрические поля в падающей и отраженной волне колеблются на границе раздела синфазно, магнитные поля —в противофазе. Здесь, как принято говорить, отражение происходит без потери полуволны. [c.271]

ЧТО отличается по знаку от результата, полученного в п. 2. Это связано с тем, что здесь иначе выбрано положительное направление вектора Е теперь при одинаковом знаке А , А тангенциальные слагающие Е , имеют противоположные направления, т. е. отражение происходит с потерей полуволны. [c.275]

При отражении волны от границы с более плотной средой (рис. IV.3.9) фаза изменяется на л и происходит потеря полуволны . Сдвиг по фазе на л соответствует изменению фазы колебаний за промежуток времени TI2, в течение которого бегущая волна распространяется на расстояние, равное Я/2. [c.329]

Таким образом, фаза ультразвуковой волны меняется на л (происходит потеря полуволны ), если ультразвук отражается от среды с большим акустическим сопротивлением. Отражение от среды с меньшим акустическим сопротивлением не приводит к изменению фазы отраженной волны. Наконец, как показывают формулы (30), на границе раздела двух сред с одинаковыми акустическими сопротивлениями вообще не происходит отражения и ультразвук полностью переходит из одной среды в другую. [c.41]

Ближайшая к отражателю пучность отстоит от него на расстояние, равное половине расстояния между любыми соседними пучностями или узлами, т. е. на расстояние четверти длины ультразвуковой волны. Следовательно, в плоскости отражателя расположен узел смещений стоячей волны. Но в этой плоскости интерферируют две волны (падающая на отражатель и отраженная им), имеющие разность хода, равную нулю. Согласно теории интерференции в точках, где разность хода между волнами равна нулю, расположен максимум интенсивности интерференционной картины, а у вас в опыте получается узел, т. е. минимум. Такой результат можно объяснить только тем, что при отражении звука от акустически более плотной среды фаза волны меняется на л или, как говорят, происходит потеря полуволны. Сопоставьте результат этого наблюдения с тем, что вы обнаружили, делая опыты по интерференции ультразвуковых волн, в бумажном листе и в пластинках. Сделайте соответствующие выводы. [c.91]

В отличие от поперечной ЗН-волны, при Арр > О происходит отражение с потерей полуволны, так как оба вектора ин и un направлены в одну и ту же сторону, а волны распространяются в противоположные - ин вниз, а un -вверх. Волна ин, несущая, например, сжатие на переднем фронте, порождает отраженную волну un с растяжением на переднем фронте. [c.30]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Следовательно, при углах падения, меньших угла Брюстера (ф < ФБр). отражении от оптически менее плотной среды (П1 > П2) отраженная и падающая волны совпадают по фазе, т.е. нет потери полуволны при отражении. Рассмотрение больших углов (заметим, что для случая ni n < 1, т.е., например, при переходе волн из стекла в воздух, фвр < 45°) затруднено тем, что существует такой угол ф = ф ред, при котором ф2 = я/2, т.е. весь световой поток отражается и преломленная волна отсутствует. Ранее считалось, что формулы Френеля теряют смысл при Ф Фпред. но впоследствии было выяснено, что использование комплексных величин для амплитуд и углов позвол.яет получить достаточно полное описание и этого частного случая отражения и преломления электромагнитных волн (явления полного внутреннего отражения), представляющего самостоятельный интерес. [c.92]

В соответствии с изложенным электрический вектор электромагнитной волны нередко называют световым вектором. Когда говорят, что световая волна потеряла при отражении полволны, то имеют в виду именно потерю полуволны световым (электрическим) вектором. Такая потеря имеет, например, место при отражении света, падающего нормально на границу воздух — стекло. Наоборот, на границе стекло — воздух световой (электрический) вектор не испытывает потери полуволны, и стоячие волны образуются вследствие потери полуволны магнитным вектором. [c.118]

Если П1>П2 (следовательно, е1>б2), то знаки амплитуд отраженной Ею и падающей Яоо волн совпадают. Следовательно, реализуется тот случай, который представлен на рис. 16.8, т. е. на границе раздела двух диэлектриков векторы) Е и Е колеблются в одной фазе (синфазно), а фазы векторов Н и Н1 отличаются на я. Если П]<,П2 (следовательно, 8 <е2), то знаки Ею и Яоо различны, т. е. происходит изменение на я фазы вектора Е) по отношению к вектору Е. Векторы Н] и Н в данном случае колеблются в одной фазе. Этот результат формулируется в оптике как потеря полуволны Я/2 при отражении света от второй среды (см. 2.5). Если В2>ъи то теряет полволны электрический вектор, а еСЛИ 62< 61, то теряет полволны магнитный вектор. [c.16]

Рис. 13. Образование стоячей волны в пространстве перед зеркалом, а — процесс отражения волны от зеркала. Падающей волне распространяющейся в реальном пространстве А, в зазеркалье В соответствует ее зеркальное изображение. Вследствие потери полуволны на поверхности зеркала Z фазы зеркальной волны следует сменить на противоположные (волна Wz). Выходя из зазеркалья, волна Wz образует отраженную от зеркала волну W". й — результирующая картина колебаний поля в пространстве перед зеркалом, полученная посредством сложения амплитуд падающей и отраженной волн. На рис. end — изображена аналогичная рис. а II Ь, соответственно, картина колебаний поля в какой-то следующий момент времени, характеризующийся тем, что точка а падающей волны сместилась ближе к зеркалу Z. е — стоячая волна, образованная в результате положения всех последовательных фаз взаимодействия волны W с зеркалом Z. Амплитуда колебаний стоячей волны меняется в пределах от кривой, изображенной жирной сплошной линией, до кривой, изображенной пунктиром (см. рис. е). Из рисунка следует, что в узлах стоячей волны — в точках с н rf —- амнлит) да колебаний поля всегда равна нулю, а в пучностях точках е и / —размах колебаний максимален

Из сопоставления уравнений (VH.21) и (VH.23) следует, что узлы или пучности давления и скорости в стоячей волне смещены по оси X на величину Дх — Л,/2. Что при этом происходит на отражающей границе Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, давление или скорость в отраженной волне изменяют знак у границы, что соответствует скачку фазы на 180°. Если волна падает из акустически более жесткой среды на границу раздела с менее жесткой средой, т. е. >-22, то, как следует из формул (Vn.8), скачок фазы на границе испытывает волна давления, которая, таким образом, отражается с потерей полуволны . Следовательно, на границе раздела сред в этом случае будет располагаться узел давления стоячей волны или минимум полного давления, которое в силу равенства действия и противодействия целиком передается второй среде в виде проходящей волны. При тех же условиях знак скорости при отражении не изменяется, отражение происходит без потери полуволны . Следовательно, фаза отраженной волны не изменяется у границы, где таким образом возникает пуч1юсть стоячей волны скорости или максимум полной волны скорости. В силу условия неразрывности, эта скорость передается частицам пограничной среды, где формируется бегущая (проходящая) волна, в которой, согласно уравнениям (VH.9), фазы скорости и давления совпадают. В предельном случае z-i или О, который осуществляется, например, при отражении волны, распро- [c.149]

Если же волна падает из менее жесткой среды на границу раздела с более жесткой средой (г сг ), например из газа на границу с твердым телом или с жидкостью, то картина меняется на противоположную на границе раздела этих сред изменяется фаза колебательной скорости, давление же не испытывает скачка фазы и отражается без потери полуволны. Таким образом, при на отражаюш.ей границе образуются пучность давления и узел колебательной скорости (смеш.ения). Физически это соответствует тому, что граница жесткой среды должна оставаться неподвижной, следовательно и частицы прилегаюш.ей к ней среды не могут испытывать смеш.ения, при этом смеш.ение соседних частиц будет при- [c.150]

При расчете резонансных частот кольцевого резонатора следует учитывать два специфических момента. Во-первых, длина оптического пути, соответствующего фазовому резонансу собственных волн, оказывается равной Еко- Во-вторых, при нечетном числе зеркал, образующих полость, приходится считаться с потерей полуволны при отражении на каждом зеркале. Для четносимметричных волн это обстоятельство несущественно, [c.125]

В заключение отметим некоторые особенности явлений интерференции поляризованных лучей. На рис. 29.8 показан результат действия скрещенных поляризатора и анализатора. Обозначения на рисунке остаются прежними. Как видно из рисунка, при прохождении световой волны через кристаллическую пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи приобретут добавочную разность фаз, равную я, так как векторы fio и а е составляют между собой угол 180°. Особенно интересным является то обстоятельство, что при использовании белого света потерю полуволны будет испытывать каждая пара лучей монохроматических составляющих белого света. Такой эффект нельзя получить ни в одной из обычных интерференционных схем, т. е. без участия лучей, поля-зизованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.226]

Пусть на границу падает квазипоперечпая волна. При нормальном падении отражается лишь зеркальная волна Яг = О, / 1 = —1, причем фаза отраженной волны сдвинута на я. Иными словами, отрагкение происходит с потерей полуволны . По мере уменьшения угла 0 Яг возрастает, а / 1 убывает, обращаясь в нуль при скольжении под углом скольжения Брюстера 0в< для квазипоперечных волн. Значение 0в( находится из уравнения [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...