Волны мелкие

Волны мелкой воды. При приближении к берегу глубина Я уменьшается, и реализуется условие Ш <1 (2%Н < X). Хотя частота волны остается прежней, однако дисперсионное соотношение примет иной вид [c.125]

С другой стороны, на глубине Н 5 км волны с длинами волн X > 30 км будут волнами мелкой воды. Эти волны имеют период колебаний Г > 2 мин, а их скорость с > 250 м/с. Такие волны двигаются со скоростью реактивного самолета и могут пересечь Атлантический океан примерно за 7 часов. [c.125]

Учтем, что (йИ = с, Х = сТ, = у[ Н — скорость волн мелкой воды. Тогда [c.126]

Для волновых чисел к Я (волны мелкой воды) в соответствии с (6.22) скорость стремится к значению Сд = у[ Н, а для произвольных значений к в соответствии С (6.20) можно записать выражение для скорости волн следующим образом [c.129]

Оно описывает распространение поверхностных гравитационных волн на мелкой воде. Здесь Сд = у[ Н — скорость волн мелкой воды, Н— глубина водоема. Отметим сразу, что по виду уравнение КДФ отличается от нелинейного уравнения (6.50) наличием до- [c.140]

Бэкус [62] рассматривал влияние вращения Земли на распространение волн малой амплитуды на большие расстояния и показал, что оно различно для волн мелкой и глубокой воды. В частности, он установил, что для мелкой воды действие вращения имеет порядок й , а для глубокой воды — порядок [c.141]

Таким образом, при We We или Bo Bo капля (пузырек) будет разрушаться короткими волнами -С а, которые должны дробить ее на мелкие капли (пузырьки) с размером При этом даже малая вязкость при достаточно малых 6 а должна сыграть свою роль, так как вязкость должна стабилизировать очень короткие волны. Поэтому при We -> оо будет -> [c.259]

Обратимся к анализу изменения температур газа и частиц поперек ударного слоя на оси симметрии течения. Как следует из пунктирных кривых на рис.2 (приведены результаты для = 0,4) частицы диа- " метра = ю мкм достигают теплового равновесия с газом. Ео всех рассмотренных случаях за ударной волной происходит повышение температуры газа. Для частиц мелкой фракции (в рассмотренном примере = [c.65]

Стремление познавать окружающий мир подобно жизни морских волн. Каждая из них разбивается о твердый камень, однако, откалывает и уносит с собой несколько мелких песчинок. Так рушатся скалы. Так же рушится наше незнание об окружающем мире благодаря упорству людей, которых мы называем учеными. [c.6]

Определить скорость звука в мелкодисперсной двухфазной системе пар с взвешенными в нем мелкими капельками жидкости ( влажный пар ) или жидкость с распределенными в ней мелкими пузырьками пара. Длина волны звука предполагается большой по сравнению с размерами неоднородностей системы. [c.355]

Решение. Ввиду указанной в тексте аналогии между гидродинамикой мелкой воды и динамикой сжимаемого политропного газа, поставленная задача эквивалентна задаче об устойчивости тангенциального разрыва в сжимаемом газе (задача I к 84). Отличие состоит, однако, в том, что в случае мелкой воды должны рассматриваться возмущения, зависящие лишь от координат в плоскости жидкого слоя (вдоль скорости V и перпендикулярно к ней), по не от координаты г вдоль глубины слоя ) . приближению мелкой воды отвечают возмущения с длиной волны X h. Поэтому найденная в задаче к 84 скорость Ий оказывается теперь границей неустойчивости разрыв устойчив при v>vk (и—скачок скорости на разрыве). Поскольку плотность и глубина жидкости по обе стороны разрыва одинаковы, то роль звуковой скорости по обе стороны от него играет одна и та же величина i — 2= /gh, так что разрыв устойчив при [c.571]

Зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны для таких более крупных частиц становится меНее заметной, т. е. рассеянный свет оказывается менее голубоватым, чем в случае мелких частиц. Рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации зависит от размеров и формы частиц. Распределение интенсивности рассеянного света по углам приобретает также более сложный характер диаграмма [c.581]

АВТОР. Нет, не связана. ОППОНЕНТ. Я прихожу к мысли, что с волновыми представлениями следует обращаться осторожно. Как видно, волны бывают слишком разные. АВТОР. К сожалению, об этом иногда забывают. В представлениях о природе света когда-то господствовала точка зрения, согласно которой свет рассматривался как поток мелких корпускул. Потом победу одержала волновая концепция, причем сначала это были волны в некоей упругой среде, а затем уже электромагнитные волны. В течение столетия волновая концепция безраздельно господствовала в оптике. И вот в начале XX столетия оптикам пришлось снова обратиться к корпускулярной концепции. При этом волновые представления отнюдь не утратили своего значения они органически вписались в новую физическую картину. Конечно, картина усложнилась. Не обошлось без некоторых перегибов , проявившихся в том, что термин волновой стал слишком часто исполь- [c.124]

Картину преломления волн можно показать на волнах, распространяющихся по поверхности жидкости, воспользовавшись тем, что скорость распространения этих волн в мелких сосудах зависит от глубины сосуда и уменьшается с уменьшением глубины. Если на дно ванны, в которой вибратор возбуждает плоские волны, положить толстое стекло, уменьшив тем глубину слоя воды, то у границы стекла будет происходить преломление волн. Придав стеклу форму линзы, можно наблюдать действие на волны собирательной линзы (рис. 462). Поскольку законы преломления волн здесь такие же, как и в оптике, то и результаты получаются аналогичными. [c.716]

Таким образом, имея уравнение (3-1), можно узнать как историю движения частицы жидкости, так и ее будущее . Этот способ описания движения жидкости дан Эйлером, но известен в гидродинамике под названием способа Лагранжа, ввиду того что сам Эйлер мало пользовался им, а Лагранж применил его к своей теории распространения волн на мелкой воде. [c.43]

При определенных условиях образуется как бы слоистая двухфазная среда - турбулентная в ядре потока и вязкая возле стенки трубы при этом поверхность сред покрыта сложной системой волн. Предельная структура турбулентного движения в трубе, как пристенного движения, состоит из трех элементов 1) вязкой среды возле твердой поверхности 2/турбулентной среды в ядре потока, состоящей из мелких вих- [c.54]

Скорость волны на поверхности мелкой жидкости меньше, чем на поверхности глубокой жидкости . Этим объясняется известное явление разрушения морских волн на пологом по очертанию дна берегу. [c.142]

У 4,5 м/с 16 км/ч. Это фазовая скорость распространения длинных волн X 2пк на поверхности мелкого водоема. [c.142]

Движение несжимаемых аэрозольных частиц в плоской стоячей волпе для случая То > 1 (мелкие частицы и малые частоты), когда, в отличие от рассмотренного случая То < 1, главной меж-фазной снлой, действующей на частицу, является вязкая сила Стокса, исследовано в статье С. С. Духина (1960), где было установлено, что частицы должны собираться вблизи узлов первой моды скорости в стоячей волне. [c.371]

Необходимое количество газов дозируется газовыми клапанами и подается в смесительный блок, а оттуда — в рабочую камеру для снятия заусенцев. После наполнения газовой смесью рабочей камеры происходит ее воспламенение от свечи зажигания. При этом облой и заусенцы толщиной до 0,3 мм сгорают или оплавляются без повреждений отливок, так как сгорание смеси происходит в короткий промежуток времени (приблизительно 20 мс), и таким образом исключается прогрев отливок на большую глубину. Чтобы исключить перемещение отливок в рабочей камере под действием ударной волны, мелкие отливки укладывают в корзину или на специальные крепежные устройства крупные отливки можно укладывать без специального крепления на тарелке замыкания. Термоэнергетическим методом можно удалять облой и заусенцы толщиной до 0,5 мм на отливках из алюминиевых, цинковых, медных и медно-никелевых сплавов. [c.447]

В случае стоячей ультразвуковой волны в соответствующие формулах (V. 22) и (V. 24) фигурирует шoжигeль sin kx или sir 2kx, указывающий на пространственную периодичность сил радиационного давления. Эта периодичность (с изменением знака силы) приводит к тому, что в поле стоячей ультразвуковой волны мелкие частицы будут перемен1агься к некоторым равновесным положениям, в качестве каковых могут быть как узлы, так и пучности стоячей волны в зависимости от соотношения между плотностями частицы и среды. [c.114]

Над большими глубинами океана амплитуда цунами обычно составляет немногие метры, а длина может достигать нескольких сотен километров, так что уклоны поверхности пренебрежимо малы и нелинейные эффекты можно не принимать во внимание. В этой работе Кэрриер игнорирует дисперсию, поскольку рассмотрел ее в более ранней статье [106]. Таким образом, его работа [107] посвящена распространению монохроматической гравитационной волны в океане с переменной глубиной и использует для этого теорию волн мелкой воды. Кэрриер [107] заключил, что очень небольшое количество энергии цунами в любом участке спектра задерживается нерегулярностями глубоководной топографии на пути к любому данному пункту. Это согласуется с выводами Катца [313]. [c.112]

Конечно, добиться параллельности нескольких интерферен-ционьп 1х полос можно только в относительно небольшом спектральном интервс1ле, так как по мере продвижения в сторону длинных волн расстояние между полосами должно увеличиваться (Л == тХ). Интерференционные полосы высоких порядков, возникающие при большой разности хода, не параллельны нулевой полосе. Это легко проверить непосредственным наблюдением, вводя в один из пучков плоскопараллельную стеклянную пластинку толщиной менее 1 мм. Тогда появляется система мелких наклонных полос (рис. 5.41,6). На рис. 5.41,а для сравнения показана группа полос вблизи т = О, наблюдаемая в подготовленном к работе интерферометре. [c.226]

Экспериментальное открытие электрона, радиоактивности, термоэлектронной эмиссии (испускание нагретыми металлами электронов), фотоэффекта (вырывание электронов из металлов под действием света) и других явлений — все это указывало на то, что атом вещества является сложной системой, построенной из более мелких частиц. Перед физикой встала проблема строения атома. Как устроен атом Первая (статическая) модель атома была предложена в 1903 г. Дж. Дж. Томсоном, согласно которой положительный заряд и масса распределены равномерно по всему атому, имеющему форму сферы радиуса 10 м. Отрицательные электроны расположены внутри этой сферы, образуя некоторые конфигурации, и взаимодействуют с отдельными ее элементами по закону Кулона. Электроны в атоме пребывают в некоторых равновесных состояниях. Если электрон получает малое смещение, то возникает квазиупругая сила — и электрон начинает совершать колебания около рав1Ювесного положения и излучать световые волны. Хотя модель Томсона объясняла некоторые явления, все же вскоре выяснилась ее несостоятельность. [c.10]

Было предложено несколько способов получения довольно больших поверхностей, покрытых мелкими, одинаково ориентированными кристалликами герапатнта и представляющих, таким образом, поляризационное приспособление с большой площадью. Листы целлулоида, обработанные по такому методу, были выпущены в продажу в 1935 г. под названием поляроидов. В настоящее время существует несколько разновидностей дихроичных пластин, изготовленных по типу поляроидов, с использованием как герапатита, так и других соединений, а также в виде больших (с линейным размером до 60 мм) кристаллических пластинок герапатита и т. д. Недостатком дихроичных пластин является меньшая по сравнению с призмами из исландского шпата прозрачность и некоторая ее селективность, т. е. зависимость поглощения от длины волны, так что современные поляроиды пропускают фиолетовую, а также красную области спектра поляризованными лишь частично. Эти недостатки, однако, для многих практических целей искупаются возможностью пользоваться в качестве поляроида дешевым поляризационным приспособлением не только с апертурой, близкой к 180°, но и с очень большой поверхностью (в несколько квадратных дециметров). Одно из применений поляроиды нашли в автодорожном деле для защиты шофера от слепящего действия фар встречных машин (см. упражнение 150). [c.388]

Пусть пучок почти параллельных лучей от источника проходит через кювету с водой. Если вода очень тщательно очищена, то пучок почти не виден при наблюдении сбоку, т. е. в стороны от первоначального пучка свет Практически не рассеивается но если капнуть в кювету каплю одеколона, то возникает интенсивное рассеяние пучок света явственно виден со всех сторон, и если толщина кюветы достаточна, то практически весь свет рассеивается в стороны и за кюветой мы уже не будем иметь ясно очерченного первичного пучка, а лишь диффузное поле рассеянного света. Конечно, введение капли одеколона не изменяет существенным образом свойств громадной массы молекул воды, находящейся в кювете, но содержащиеся в одеколоне в растворенном видё вещества выпадают в водном растворе, образуя эмульсию — мелкие капельки, взвешенные в воде. Наличие таких неоднородностей создает совсем иные условия для взаимной интерференции вторичных волн. В результате первичный пучок дифрагирует на этих неоднородностях и дает картину рассеяния, характерную для мутной среды. [c.577]

Примером такой среды может служить смесь при определенных соотношениях бензола и сероуглерода с погруженными в нее мелкими крупинками стекла. Граница раздела в такой среде перестает быть заметной — среда становится однородной. Свет через нее проходит не ослабляясь. Но поскольку стекло и жидкость обладают различной дисперсией, такая смесь оказывается оптически однородной средой только для света относительно узкого интервала длин волн. Именно эта спектральная область пройдет через среду без ослабления, а другие испытают значительное рассеяние. Этот принцип положен в основу изготовления дисперсионных светофильтров, которые пропускают свет узкого епектраль-ного состава (Л 1 30ч-50 А). [c.114]

У многих вспышечных фосфоров стимуляция свечения при комнатной температуре начинается под действием ИК-света с длинами волн 1,5—2,0 мкм. Охлаждение фосфора приводит к расширению области ИК-чувствительности в сторону меньших энергий. Так, ИК-чувствительность к вспышке у цинк-сульфпдных фосфоров начинается при температуре жидкого азота 77 К с 3,5 мкм, а при температуре жидкого гелия 4 К даже с 30 мкм. Охлаждение кристаллофосфора приводит к тому, что электроны могут находиться на мелких уровнях захвата, с которых при более высоких температурах они освобождаются термически. [c.222]

Таким образом, при We>We или Во>ВО капля (пузырек) будет разрушаться короткими волиад1и <С а, которые должны дробить ее на мелкие капли (нузыръкп) с размером порядка При этом даже малая вязкость при достаточно малых Ь < а должна сыграть свою роль, так как иязкость должна стабилизировать очень короткие волны. Поэтому при We о° будет b - femin,a время разрушения будет больше, чем это следует из формул (2.2.11). [c.164]

Режим взрывного дробления, реализующийся при значительных числах Вебера и наблюдавшийся в достаточно силт.пых ударных волнах. В этом случае, случае сильного возде гствня потока на каплю, обдирка практически не наблюдается, исходная капля сразу распадается иа большое число мелких каиелек. [c.167]

Следует иметь в виду, что экспериментальная регистрацня РШ-волны при отражении ударной волпы от свободной поверхности возможна только с помощью очень точной измерительной техники, а для выявления ее в расчетах требуется высокая точность счета с достаточно мелким шагом. [c.299]

В случае малого влияния калиллярных аффектов (Sg l), что всегда реализуется при не очень мелких пузырях (яо > 0,1 мм) и не очень малых давлениях (ро 0,01 МПа) из этих соотношений следует выражение для скорости волны Do = = —Vq через ее интенсивность р, [c.68]

Расчеты выявили более причудливые осцилляции давления газа в различных фракциях. При э ом пузырьки мелкой фракции (t = 2) лучше следят за дав ением в жидкости, а крупной (i = 4)— раскачиваются значите тьно сильнее, чем пузырьки средней фракции (i = 3) или пузы])ьки в соответствующей моно-дисперсной смеси. Если же сравни ь эпюры давлеиия смеси или жидкости (р Pi) в волне (а именно р и измеряется в опытах), то в плане сравнения с эксперим штом полидисперсность типа (6.4.33), когда размеры пузырьков разных фракций различаются примерно в 2—3 раза, слабо влияе г на эту эпюру. Это означает, что волны в таких полидисперсны к смесях можно описывать в рамках модели монодиоперсной сре ] ы. [c.85]

Крайним проявлением потери сферической формы пузырьков является их дробление. Реализация дробления ] ардинально влияет на структуру волны в пузырьковой среде. В частности, интенсивное дробление исходных пузырьков па мелкие, происходящее в достаточно сильных волпгх, как правило, уже при первом сжатии пузырьков на переднем фронте волны приводит к тому, что в релаксационной зон волны находятся мелкие пузырьки, имеющие много меньшие, чем у исходных пузырьков, период пульсаций и время охлаждения. Это во много раз сокращает толщину релаксационной зсны волны. В результате может стать достаточной равновесная схема смеси, сводящаяся к модели идеальной баротронно сжимаемой жидкости с заранее определяемым (см. (1.5.26)) уравнением состояния р(р). [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...