Зеркальная плоскость

В кристаллах число элементов симметрии ограничено. В них, как в конечных фигурах, различаются следующие основные элементы симметрии зеркальная плоскость симметрии, поворотная ось симметрии (простая и зеркальная), центр Симметрии, или центр инверсии. [c.14]

Зеркальная плоскость симметрии соответствует простому отражению в плоскости, как в зеркале. Такая плоскость делит тело на две равные части, совпадающие друг с другом все.ми своими точками при отражении в этой плоскости. [c.14]

Исследование всех возможных случаев симметрии в пространственной решетке показывает, что из следующих элементов — зеркальные плоскости, простые поворотные оси, центр симметрии, плоскости скользящего отражения, винтовые оси различных наименований — можно образовать только ограниченное число пространственных групп (пространственная группа — полная совокупность элементов симметрии, характеризующая симметрию решетки данного кристалла). Полный анализ привел Е. С. Федорова (1890) к выводу 230 пространственных групп симметрии, которые определенным образом распределяются по 32 классам точечной симметрии. Для перехода от пространственной группы к классу симметрии нужно все элементы симметрии пространственной группы провести через одну точку и считать винтовые оси поворотными осями одинакового наименования, а плоскости скользящего отражения — зеркальными. [c.16]

Фурье 186 Зеркальная плоскость 14 Зеркальное отражение 14 Зеркально-поворотная ось 14 Зона Бриллюэна 149, 154, 160 [c.382]

При этом не принимаются во внимание относительное положение элементов структуры, а также трансляции, связанные с плоскостями скольжения и винтовыми осями, т. е. учитываются только следующие элементы симметрии а) центр симметрии / б) зеркальная плоскость гп в) поворотные оси первого, второго, третьего, четвертого и шестого порядков г) инверсионные оси первого, второго, третьего, четвертого и шестого порядков. [c.35]

Моноклинная сингония — имеется только одна ось второго порядка (поворотная или инверсионная) или только одна зеркальная плоскость. [c.35]

Ромбическая сингония — имеются три взаимно перпендикулярные оси второго порядка (поворотные или инверсионные). Зеркальные плоскости, но нет осей более высокого порядка. [c.35]

Символ Я свидетельствует о наличии симметрии, определяемой поворотом вокруг оси на угол 360°/л и зеркальным отображением относительно вспомогательной зеркальной плоскости. На рис. Д.9 а, б показаны тела, обладающие зеркально поворотной симметрией (оси 4 и 2). В случае 2 симметрию можно трактовать как инверсию относительно центра симметрии. Символом последней симметрии является I. [c.608]

Многие изделия в машиностроении характеризуются симметрией криволинейной, или гомологией. В отличие от симметричных фигур с равными расстояниями между соответственными точками, гомологические фигуры имеют неравные расстояния между точками (отражение фигур искривленными поверхностями). Плоскостные и прямолинейные элементы симметрии представляют собой лишь частные случаи элементов криволинейной симметрии. Гомологические фигуры можно получить и другими способами, например, отражением фигуры в зеркальной плоскости -с помощью не перпендикулярных, а косых лучей в этом случае круг после отражения превращается в гомологический эллипс. То есть, может быть не только прямоугольная или ортогональная симметрия, но и косая — точки на линиях, наклонных к плоскости. Можно представить себе такие оси симметрии, вокруг которых точки фигур вращаются не в перпендикулярных, а в косо расположенных плоскостях, не по кругам, а по эллипсам, и т. д. Таким образом, симметрия, характеризуемая равенством расстояний между соответственными точками двух фигур 4 [c.51]

Интерференционные полосы лежат точно в пределах угла зеркального отражения, причем зеркало ориентировано таким образом, чтобы пучок R обратился в О. Следующие друг за другом зеркальные плоскости отстоят друг от друга на расстояние [c.198]

Ленточными группами (линейными мотивами) называются двумерные полосы, бесконечные в одном направлении и конечные—в другом. Зеркальные плоскости симметрии могут располагаться вдоль полосы или перпендикулярно к ней, а плоскости скользящего отражения возможны лишь вдоль полосы. Оси симметрии второго порядка могут быть только перпендикулярными к полосе. [c.8]

Сущность этого способа состоит в том, что в плоскости, параллельной шкале, помещается зеркальная плоскость, отражающая стрелку указателя. Наблюдатель становится в такое положение, чтобы изображение указателя в зеркале и сам указатель совпадали. [c.60]

Если источник света (фиг. 131) не совпадает с фокусом объектива, но расположен в фокальной плоскости на расстоянии а от главной оптической оси, то один из лучей (центральный) от источника света пройдет по побочной оптической оси, а остальные лучи, преломившись, пойдут параллельно побочной оптической оси. Встретившись с зеркальной плоскостью, перпендикулярной главной оптической оси, лучи отразятся под углом у к главной оптической оси, пройдут параллельным пучком и, преломившись в объективе, соберутся в точке О, симметричной 0 носительно точки О. Величина а = Fig у. [c.116]

Если же источник света расположен в фокусе объектива, но зеркальная плоскость находится под углом а к главной оптической оси (фиг. 132), то лучи, отразившись, пойдут под углом 2 а к главной оптической оси, и преломившись в объективе, сойдутся в точке О , отстоящей от точки О на расстоянии [c.116]

Поверхностно активными веществами являются не только органические жидкости. Адсорбционные эффекты происходят также в присутствии поверхностно активных металлов, например, ртути и галлия. Например, если поместить кристалл цинка в ртуть так, чтобы он покрылся тонкой пленкой, а затем согнуть его, то свойственная цинку пластичность исчезает и кристалл оказывается очень хрупким. В этом случае происходит сильное понижение предела текучести. Уже при очень низких напряжениях кристалл ломается с возникновением зеркальных плоскостей спайности. [c.390]

Встретившись с зеркальной плоскостью, перпендикулярной к главной оптической оси, лучи, отразившись под углом к главной оптической оси, пойдут параллельным пучком и, преломившись в объективе, соберутся в точке 0 на расстоянии а от оси, но по другую сторону ее. Величина а = Р tgY. [c.49]

Рис. 9. Профили рабочей части матрицы а — с цилиндрическим пояском б — с конусом от рабочей (зеркальной) плоскости в — с двумя цилиндрическими участками г — с двумя конусами

Если же источник света расположен в фокусе объектива, но зеркальная плоскость находится под углом а к главной оптической оси (рис. 41, б), то лучи, отразившись, пойдут под углом 2а [c.108]

Другая часть лучей в точке В отражается от полупрозрачной плоскости I вправо и, отразившись затем в точках О и Я от боковых зеркальных плоскостей, попадает в точке К на зеркальную плоскость //. Отразившись вверх от этой плоскости, лучи дают второе изображение точки Л 2, занимающее относительно осей XV диаметр ально-противо-положное положение. [c.380]

Таким образом, если центр тяжести координат точек наблюдения смещен относительно направления строго назад на расстояние, значительно превышающее ре, то радиус когерентности отраженной зеркальной плоскостью сферической волны совпадает с радиусом когерентности волны, прошедшей трассу длиной 21 в прямом направлении, а радиус когерентности поля волны, рассеянной точечным отражателем, совпадает с радиусом когерентности сферической волны на трассе длиной Ь. [c.172]

Проводя аналогичный анализ отражения плоской и сферической волн от безграничной зеркальной плоскости на- [c.179]

Из (7.33), (7.35) следует, что усиление флуктуаций интенсивности по сравнению с трассой удвоенной длины в случае отражения от безграничной зеркальной плоскости проявляется лишь в асимптотически малых членах порядка При этом диспер- [c.179]

В оптиметрах используется принцип автоколлимации и оптического рычага (рис, 5.7). Если в фокальной плоскости объектива ОБ (рис. 5.7, а) расположить светящийся объект, например, шкалу, изображение каждого штриха А этой шкалы, расположенного на расстоянии п от оптической оси О, пройдя объектив и отразившись от зеркальной плоскости 377, расположенной под углом 90° к оптической оси, и снова пройдя объектив ОБ, спроецируется также на фокальную плоскость симметрично точке О на расстоянии п = п. Если зеркальную плоскость ЗП повернуть на угол ср к оптической оси, каждое изображе 1ие штриха, например точка О, сместится на расстояние t, определяемое двойным углом отражения 2<р t = F-2 tg rp, где F — фокусное расстояние объектива, В оптиметрах (рис. 5.7, б) перемещение h измерительного наконечника ИН приводит к повороту зеркала ЗП на плече а, поэтому передаточное отношенне оптического рычага (при малых угла ср) [c.120]

Принцип работы устройства для определения точки росы заключается в определении момента появления росы на зеркальных плоскостях призмы, установленной внутри равновесного сосуда, по изменению освещенности фоторезистора световыми лучами, отраженными от этих плоскостей. Источник освещения и фоторезистор располагаются снаружи равнолесного сосуда. [c.59]

Применяя операции симметрии к кристаллам, относящиеся к различным кристаллографическим классам , можно получить вид матрицы Xijk 2. Вид этой матрицы для всех кристаллографических классов, не обладающих центром инверсии, приведен, например, в [8]. Ниже приводится вид этой матрицы (в сокращенной записи) для двуосных кристаллов моноклинной и ром 1ческой сингоний, к которым относятся по гги все молекулярные кристаллы. Класс 1 (триклинный) не содержит элементов симметрии, и матрица имеет вид (19). Моноклинные классы 2 и w содержат одну ось второго порядка или одну зеркальную плоскость соответственно. Принято считать, что в этих классах ось симметрии параллельна, а плоскость симметрии перпендикулярна оси у. Класс 222 содержит три взаимно перпендикулярные оси второго порядка, класс т г2-ось второго порядка (ось z) и две проходящие через нее плоскости симметрии. [c.14]

В параэлектрической фазе материалы со структурой вольфрамовых бронз содержат зеркальные плоскости, перпендикулярные оси с. Все атомы, следовательно, точно располагаются в плоскостях z = О и 1/2. Симметрия про-тотипной решетки соответствует 4/mmm. Для ниобата бария-стронция х = 0,5) фаза выше 408 К, по-видимому, имеет эту структуру. Смещение атомов металла относительно кислородных плоскостей вызывает спонтанную поляризацию в вольфрамовых бронзах. Например, в ниоба-те бария-стр1яция полярная ось направлена вдоль оси четвертого порядка NbOe-октаэдра. Атомы Nb, находящиеся в положениях В vi В 2, смещены из симметрия- [c.101]

Процитируем ряд работ, в которых наиболее выпукло проиллюстрированы чисто аналитические возможности решения конкретных задач. В работе [2] аналитически решено кинетическое уравнение для РГ в бесси-ловом пространстве между двумя параллельными плоскостями с заданным температурным полем T-iiy, t) T iy, t) при произвольном значении коэффициента отражения падающих молекул pi,2 отражение предполагается зеркальным плоскости имеют координаты z= a. В частном случае Т у, f)= onst взаимосвязь, между давлением р и молекулярной концентрацией п вблизи поверхности выражается зависимостью [c.50]

Остановимся те]иерь на развитии применений гироскопа. С работами Эйлера по механике твердого тела примерно совпадает по времени первая отмеченная в литературе попытка использования свойств волчка в практических целях. Единственным средством для определения месга корабля в открытом море служил в те времена секстант, позволявший измерять угол возвышения небесного светила над линией видимого горизонта. Когда же горизонт был покрыт дымкой или море сильно волновалось, пользование секстантом делалось невозможным. В 1742—1743 гг. английский механик Серсон построил прибор р, который по замыслу должен был заменить в работе с секстантом видимый горизонт (рис. 1). В этом приборе перевернутая металлическая чаша могла вращаться, опираясь на шпиль в точке, расположенной немного выше центра тяжести. Наружная поверхность дна чаши была выполнена в виде плоского полированного зеркала. Когда чашу с помощью навитого на нее шнура приводили в быстрое вращение, ее зеркальная поверхность через некоторое время устанавливалась в горизонт и, несмотря на качку корабля, совершала относительно этого положения лишь небольшие медленные колебания. С помощью секстанта наблюдали угол возвышения светила над зеркальной плоскостью чаши. [c.140]

Кубическая гранецеитрированиая структура является,одной из немногих простых трансляционных структур. Это значит, что всю структуру можно построить трансляциями одной исходной частицы и, следовательно, привести структуру к базису 2=1. Для этого соединим вершину куба с центрами ближайших граней. Получим три одинаковых по длине вектора, симметрично расположенных около тройной оси. Элементарная ячейка, построенная на этих векторах, будет представлять собой примитивный ромбоэдр с координатными углами а = 60° (задача 5). Слойность структуры в направлении ромбоэдрических осей Пгл=1. Естественно, возможен и обратный переход. Отсюда следует, что структура, элементарная ячейка которой—примитивный ромбоэдр с углами при вершине -60°, обладает кубической симметрией. Структура кубической плотной упаковки получается бесконечной линейной цепочкой трансляций одного шарового слоя. На это, собственно, и указывает символ упаковки. .АВСАВС... Этот символ не является зеркально симметричным, что говорит об отсутствии в ромбоэдре и в кубе зеркальных плоскостей симметрии, перпендикулярных к тройным осям симметрии. [c.75]

Рис. 29.49. Сечение структуры магнетоплюмбита М с осью с, направленной вертикально [5]. Стрелки — направление спинов вертикальные линии — оси симметрии третьего порядка крестики — положения центров симметрии через слои, содержащие ионы бария, проходят зеркальные плоскости, обозначенные буквой т изображенная структура состоит из шпинельных блоков S, разделенных блоками, содержащими ионы бария звездочки — поворот данного блока вокруг оси с на 180°

Если отражающая зеркальная плоскость расположена перпендикулярно оптической оси, то изображение шкалы сместится отно- [c.51]

Оптиметры (рис. 6.8) выпускают с ценой деления шкалы 0,001 мм. В их схеме использован принцип автоколлимации - свойство объектива ОБ превращать пучок расходящихся лучей, исходящих из точечного источника света О, расположенного в фокусе объектива ОБ, в пучок параллельных лучей, который после отражения плоским зеркалом собирается в том же фокусе объектива. Если источник света О расположить не в фокусе объектива, а в его фокальной плоскости на расстоянии а от главной оптической оси (рис. 6.8, а), то один из лучей (центральный) пройдет по побочной оптической оси, а остальные, преломившись, пойдут параллельно побочной оптической оси. Встретившись с зеркальной плоскостью ЗП, перпендикулярной к главной оптической оси, лучи возвратятся параллельным пучком и, преломившись в объективе, соберутся в точке Oi, симметричной точке О и находящейся на расстоянии а по другую сторону от главкой ОиТичсСКОй оси. [c.92]

Часть лучей проходит вверх по тому же направлению и, отразившись от зеркальных плоскостей в точках С и О, снова в точке Е встречает на сюем пути полупрозрачную плоскость I. Здесь снова часть лучей проходит по своему направлению вниз, а часть, отразившись влево, попадает в точке Р на зеркальную плоскость II, наклоненную под углом 45 к огуической оси, отразившись вверх от которой, дает первое изображение точки А . Это изображение занимает прежнее положение относительно осей XV. [c.379]

Автоколлимационный нивелир предназначенЗдля точной установки зеркальных плоскостей и для измерения небольших угловых отклонений зеркальной плоскости от заданного направления и от отвесного положения. Предел визирования — от 3 до бесконечности, увеличение трубы 41. Поле зрения трубы при бесконечности по вертикали 60, по горизонтали 40. Труба снабжена цилиндрическим уровнем. На поверхности ампулы уровня нанесена шкала, со-стоящ,ая из 25 делений и двух штрихов, средняя точка между которыми определяет положение нуль-пункта. Цена деления шкалы 4" на 0,8 мм. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...