Симметрия магнитная

Случай, когда hi — h , представлен на рис. 2, в. Несложно убедиться, что он в отличие от представленных на рис. 2, а, б удовлетворяет условию симметрии магнитного рассеяния и с этих позиций представляет собой приемлемую модель вытеснения магнитных потоков на поверхности листа. Однако очевидно, что то же можно сказать и о дефектах второго типа, представленных на рис. 2, г. Более того, дополнительный анализ показывает, что именно случай сквозного дефекта наиболее близок к реальной модели магнитного рассеяния в трансформаторной стали. Действительно, чем больше отношение Sd/So (где Sd — экваториальная (наибольшая) площадь сечения дефекта Sq — площадь поперечного сечения листа), тем меньше должна быть, как известно, общая намагниченность листа /о, при которой над дефектом образуются поля рассеяния. В случае сквозных или поверхностных дефектов минималь- [c.187]

Чтобы ослабить вредное влияние электромагнитных сил в электролизере, магнитное поле токов ошиновки должно уменьшать магнитное поле объемных токов. Если это выполнить невозможно, то необходимо, чтобы напряженность магнитного поля токов ошиновки была минимальной, а оси электролизера служили осями симметрии магнитного поля. Это, как правило, достигается размещением шинопроводов по разным сторонам электролизера, например заменой одностороннего токоподвода (рис. 98) двусторонним (рис. 99), т. е. подводом и отводом тока небольшими частями. [c.254]

Рис. 122. Нарушение симметрии магнитного поля дуги при приближении катодного пятна к ферромагнитной стенке.

Схема другого прибора показана на рис. 267, б. Индуктируемые в катушках 3 я 5 вторичной обмотки трансформатора э. д. с. равны и направлены навстречу друг другу. Миллиамперметр, подключенный к цепи этих катушек через усилитель дает нулевое показание. Если на магнитопровод надеть испытуемую катушку МК с короткозамкнутым витком, симметрия магнитных потоков нарушится и стрелка миллиамперметра отклонится. [c.333]

На рис. 58 приведены конструкции ВТП с ферромагнитными сердечниками, электропроводящими экранами и короткозамкнутыми витками для локализации зоны контроля. Конструкции на рис. 58, л, б предназначены для непрерывных измерений зазоров в работающих машинах и механизмах и поэтому жестко закрепляются в посадочных гнездах конструкция на рис. 58, в предназначена для ручного контроля. Ферритовые сердечники 1 имеют зазоры 2. В зазоре 2 установлена медная вставка 3 (рис. 58, а) для локализации магнитного поля в зоне контроля. Вместо зазора со вставкой может быть применен короткозамкнутый виток 4 (рис. 58, б). Обмотка 5 параметрического ВТП охватывает сердечник так же, как и возбуждающая б и измерительная 7 обмотки трансформаторного ВТП (рис. 58, в). Для защиты от влияния внешних магнитных полей применяют специальные экраны 8, которые одновременно служат элементами корпуса. Обмотки с сердечником заливаются компаундом 9. ВТП, показанный на рис. 58, в, - дифференциального типа. В измерительной обмотке 7 при установке ВТП на однородный объект контроля напряжение равно нулю, так как магнитный поток, сцепленный с объектом, дважды пронизывает эту обмотку. Если объект неоднороден (например, имеет трещины), то симметрия магнитного потока в зоне контроля нарушается и в измерительной обмотке появляется напряжение. Подавление влияния перекосов ВТП относительно поверхности объекта контроля достигается шарнирным закреплением 10 сердечника 1 в корпусе 8. ВТП подобного типа имеют ширину зоны контроля 0,5. .. 1 мм. ВТП, показанный на рис. 58, б, можно применять при температуре до 120 °С, после старения В течение 10 ч- при температуре 150 °С. [c.403]

МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ-МАГНИТНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ [c.65]

Симметрия магнитного поля может быть нарушена за счет наличия вблизи ускорителя ферромагнитных масс. Поэтому в конструкции ускорителя почти полностью исключены магнитные материалы. [c.137]

Для кристаллографических (упорядоченных) структур все известные тридцать два класса кристаллографических материалов получаются при помощи двенадцати различных преобразований из 8 . Пусть 0 — выделенная кристаллографическая группа. Однако свойства магнитных материалов из любого класса нельзя описать при помощи только кристаллографической группы , входящей в (8), так как решетчатая структура магнитно-упорядоченных кристаллов, таких, как ферромагнетики, характеризуется не только типом геометрической симметрии, если учесть, что атомы решетки имеют магнитные моменты. Обычные преобразования, такие, как поворот и поворот с отражением, могут, сохраняя геометрию решетки, изменить направление спинов на противоположное. Поэтому необходимо расширить трехмерную кристаллографическую группу Это обстоятельство наводит на мысль, чтО при рассмотрении свойств симметрии магнитных кристаллов мы должны исследовать свойства симметрии не только в пространстве, но и во времени. Таким образом, для адекватного описания физических свойств магнитных материалов нужна четырехмерная (пространственно-временная) группа [c.362]

Симметрично-гиперболическая система уравнений 288 Симметрия магнитная 362 [c.553]

Нарушение симметрии магнитного потока [c.216]

Из выражений (3. 5) со всей очевидностью вытекает, что в случае kxx=kyy=kzz, т. е. сферической симметрии магнитных свойств КА, возмущающий момент Л4м=0. Это важный вывод, который может быть использован для снижения Мм. [c.53]

Влияние анизотропии восприимчивости некубических кристаллов в большинстве случаев можно сделать малым либо путем тщательной ориентации монокристалла, либо применяя порошкообразный образец, хотя несферическая форма зерен порошка может вызвать нескомпенсированный магнитный момент и остаточную анизотропию. Осуществить тепловой контакт с образцом из порошка проще, чем е монокристаллом, поэтому в магнитной термометрии применяется удобная форма образца независимо от кристаллической симметрии соли. [c.125]

Благодаря сферической симметрии, согласно уравнениям электромагнитного поля Максвелла, магнитная индукция В равна нулю [378]. Условие неразрывности для множества твердых частиц [c.482]

Симметрия законов природы относительно частиц и античастиц, т. е. относительно изменения знака заряда частицы, называется принципом зарядового сопряжения. Согласно этому принципу, все частицы природы существуют парами. Каждой частице с положительным (отрицательным) зарядом соответствует античастица с отрицательным (положительным) зарядом и противоположным по знаку магнитным моментом. Частица и античастица имеют тождественные значения массы, спина и времени жизни. При встрече частицы со своей античастицей происходит их аннигиляция, сопровождающаяся образованием новых частиц и преобразованием энергии покоя обеих аннигилирующих частиц в другую форму энергии. [c.546]

Схема St7(3)-симметрии позволяет также получить соотношения между магнитными моментами различных частиц и связь [c.690]

В 5 /(3)-симметрии нельзя получить связь между магнитными моментами нейтрона и протона [так как они принадлежат к одному и тому же изотопическому дублету, мультиплетность которого недостаточна для определения коэффициентов а п Ь в формуле (86. 1)]. [c.694]

Наконец, (6)-симметрия позволяет предсказать связь между магнитными моментами нуклонов [c.696]

Схема SU (3)-симметрии позволяет также получить соотношения между магнитными моментами различных частиц и связь между электромагнитными расщеплениями масс. Так, например, для магнитных моментов барионов получается [c.314]

В основе SU (6)-симметрии лежит предположение об отсутствии в мире элементарных частиц спин-орбитального взаимодействия. В этом случае кварк должен характеризоваться уже не тремя, а шестью степенями свободы. SU (6)-симметрия — это симметрия относительно группы преобразований в шести измерениях. SU (б)-симметрия позволяет получить дополнительные результаты по сравнению с SU (3)-симметрией. В частности, она предсказывает связь между магнитными моментами нуклонов [c.326]

Возникновение астигматизма связано с нзг-рушением магнитной или геометрической сим-.метрии линзы. Уменьшение астигматизма достигается точной механической обработкой ее-магнитных деталей (прежде всего полюсного наконечника), а также внешней корректировкой с помощью специального стигматора, который обеспечивает восстановление симметрии магнитного поля линзы, В совре.менных микроскопах стигматорами снабжены объективная и вторая конденсорная линзы. [c.49]

Такое возмущение тока нарушает азимутальную симметрию магнитного поля и приводит к резонансам магнитных линий. В случае цилиндрической симметрии одна винтовая мода приводит к образованию только одного резонанса, и конфигурация магнитного поля остается регулярной. Однако с учетом тороидальности появляются новые резонансы. Например, винтовая мода с / = 2 и я = 1 приводит к образованию одного резонанса второй гармоники на магнитной поверхности I = л. Тороидальность же добавляет к нему резонанс третьей гармоники при I = 2я/3. В токамаках обычно обе резонансные поверхности расположены в области, занятой плазмой. Структура магнитных поверхностей в этих условиях, полученная путем численного моделирования для стационарной винтовой моды, показана на рис. 6.26. В данном случае область стохастических магнитных линий оказалась незначительной. Однако если присутствует еще и винтовая мода с / = 2, и = 2, то область стохастичности резко увеличивается. Результаты численного моделирования эволюции двух этих мод путем решения самосогласованных уравнений для частиц и поля показаны на рис. 6.27 для четырех моментов времени. На первом кадре ясно видны резонансы с I = к и I = 21г/3. На втором кадре виден результат взаимодействия между резонансами — большая часть магнитных линий в в районе резонанса I = к стала стохастической. На третьем кадре стохастичность распространяется и на область резонанса I = 2л/3. И наконец, на четвертом кадре показана заключительная стадия эволюции, которая привела практически к полному разрушению магнитных поверхностей. Связанное с этим резкое изменение распределения тока по сечению камеры считается причиной неустойчивости срыва в токамаках. [c.404]

При замыкааиях в статорной обмотке нарушается симметрия магнитного потока и ротор подвергается одностороннему притяжению. Это происходит потому, что в одной из частей активной стали, охватываемой короткозамкнутыми витками, магнитный поток будет ослаблен размагничивающим действием короткозамкнутой части обмотки и поэтому в этой части магнитной цепи притяжение между ротором и статором будет слабее, чем в диаметрально противоположной части. Это наблюдается также и при неправильном соединении некоторых катушек. [c.34]

Основным элементом датчика момента (рис. 17) является цилиндрическое ферромагнитное тело /, выполненное в виде проволоки (или трубки), намагничиваемое протекаю щим через него в продольном направлении током. Если магнитное поле рас-полож /о в рабочем теле по кольцевым концентрическим линиям, то деформация не происходит. При нарушении симметрии магнитной проводимости вдоль оси тело скручивается, и в обмотке 2 наводится ЭДС. [c.126]

Приведенные результаты показывают, что стационарный динамопроцесс невозможен при высокой пространственной симметрии магнитного поля и ноля скоростей, и делают весьма правдоподобным утверждение, что гидромагпитное динамо должно быть существенно трехмерным Подчеркнем, однако, что это утверждение строго не доказано, так как не доказано, что в рассмотренном выше общем случае двумерного магнитного поля ток в нулевых точках не может поддерживаться электростатическим полем зарядов, возникающих при магнитогидродинамическом движении. [c.33]

Электромагнитное поле ЭМП распределено в объеме с различными средами (магнитопровод, воздушные зазоры, электропроводящие материалы и диэлектрики и т. п.), которые имеют сложную геометрическую конфигурацию поверхностей раздела. Учитывая это, а также нелинейность свойств магнитной среды и трехмерность объема ЭМП, можно представить, что расчет электромагнитного поля с помощью (4.8) в полном объеме ЭМП практически невозможен даже при использовании наиболее мощных современных ЭВМ. В связи с этим обычно осуществляется декомпозиция электромагнитного поля на отдельные составляющие и достаточно простые участки. Так, например, в активном объеме ЭМП при определенном-удалении от торцов имеется значительная средняя область, в которой трехмерное поле можно расматривать как совокупность идентичных распределений плоскопараллельных полей, плоскость которых перпендикулярна оси вращения. Наоборот, в зоне лобовых частей ЭМП свести трехмерное поле к двухмерному не удается, но и здесь возможны определенные упрощения при учете симметрии относительно оси вращения. [c.89]

Первоначальные попытки молекулярного толкования оптической активности имели, по существу, формальный характер и сводились к предположению, что связи, существующие в асимметричной молекуле, обусловливают винтообразные траектории электронов, смещаемых под действием световой волны. Борн (1915 г.) показал, то, исходя из более общей модели молекулы, пригодной для истолкования явлений молекулярной анизотропии вообще, можно объяснить и вращение плоскости поляризации асимметричными молекулами, т. е. молекулами, не имеющими ни центра симметрии, ни плоскости симметрии. При этом оказалось, как мы уже упоминали в начале главы, что при решении задачи о взаимодействии световой волны и молекулы в данном случае нельзя пренебрегать эффектами, зависящими от отношения с(/А,, где с1 — размер молекулы, а X — длина волны. В. Р. Бурсиан и А. В. Тиморева существенно дополнили теорию, показав, что необходимо принять во внимание не только электрический, но и магнитный момент, возбуждаемый в асимметричной молекуле полем световой волны. [c.618]

Направление вращения для каждого тела связано с направлением магнитного поля и не зависит от направления распространения света в отличие от естественного вращения, имеющего разные направления в зависимости от того, смотрим ли мы вдоль или навстречу пучку света. При, естественном вращении основная причина, обусловливающая явле Ние, состоит в действии поля световой волны поэтому симметрия картины зависит от расположения ее векторов и //, т. е. от направления света. В случае магнитного вращения плоскости поляризации основная причина лежит в действии магнитного поля, так что направление вращения задается направлением внешнего поля и не зависит от направления света. [c.620]

С помощью понятия f7- inHHa можно также легко проанализировать возможные и запрещенные электромагнитные переходы. Действительно, с точки зрения Sf/(3)-симметрии все члены данного С -мультиплета имеют одинаковые электромагнитные свойства (не только величину заряда, но и его пространственное распределение, магнитный момент и другие характеристики). Поэтому для них электромагнитное взаимодействие одинаково. Таким обра зом, электромагнитное взаимодействие строго сохра- [c.688]

Этим открытием впервые было экспериментально показано, что симметрия в свойствах нуклонов и антинуклонов распространяется и на составные системы из этих частиц — атомные ядра и антиядра Очень интересно проследить экспериментально, как выражается и сколь далеко простирается эта сиМ метрия при сравнении различных свойств ядер и антиядер в области всех видов взаимодействий (сильных, электромагнитных, слабых). Каковы, например, магнитный и квадрунольный электрический моменты антидейтона, стабилен ли он относительно Р-распада, чему равны его энергия свйзи, длина рассеяния и эффективный радиус взаимодействия Важность получения ответов на эти вопросы очевидна хотя би из того, что возможность существования других антиядер определяется параметрами N—7V)-взаимодействия. [c.227]

С помощью понятия U-спина можно также легко проанализировать возможные и запрещенные электромагнитные переходы. Действительно, с точки зрения SU (3)-симметрии все члены данного и-мультиплета имеют одинаковые электромагнитные свойства (не только величину заряда, но и его пространственное заспределение, магнитный момент и другие характеристики). Лоэтому для них электромагнитное взаимодействие одинаково. Таким образом, электромагнитное взаимодействие строго сохраняет U-спин, а значит, фотону надо приписать LJ-спин, равный нулю. Отсюда получаются следующие разрешенные и запрещенные по U-спину электромагнитные процессы [c.311]

При таком представлении реальная область существования поля заменяется сеточной моделью, ячейки которой отвечают элементарному объему тела и имеют параметры, зависящие от размеров объема (Лх, Лу, Дг) и свойств его материала. Элементы тепловой (рис. 5.3, д), магнитной (рис. 5.3, б) и деформационной (рис. 5.3, в) сеток приведены для случая двумерного тела (симметрия относительно оси г) и прямоугольных координат, а выражения для их эквивалентных параметров — в табл. 5.2, в которой электрическим проводимостям и gy поставлены в соответствие тепловые g ,gJy, магнитные му и деформационные дху> gp.yx[c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...