Задача нерегулярная

В третьей главе обсуждается постановка граничных и начально-граничных задач теории упругости, доказывается их единственность. Рассмотрению двумерных задач предшествует формулировка принципа Сен-Венана и его доказательство в случае нагружения цилиндрического стержня. Далее вводятся общие представления смещений через гармонические и через волновые функции, позволяющие свести некоторые важные задачи теории упругости к одной или нескольким последовательно решаемым классическим краевым задачам. Обстоятельно рассмотрены качественные вопросы, связанные с понятием сосредоточенной силы, нерегулярных решений задач теории упругости, возникающих при наличии на границе угловых линий, конических точек и т. п. Указанные решения легли в основу постановок задач механики хрупкого разрушения. [c.7]

При решении краевых задач, естественно, возникает вопрос о разностной аппроксимации краевых условий. Допустим, что решается краевая задача для некоторой области, которая заменяется совокупностью узлов (среди них будут такие, которые окажутся расположенными на границе области и за ее пределами). Оставшиеся узлы делятся на две группы, называемые регулярными и нерегулярными. К первой относятся такие узлы, для которых образованные шаблоны будут состоять только из внутренних узлов, ко второй группе — остальные. В нерегулярных узлах следует получить разностные соотношения, приближенно эквивалентные краевым условиям. Наиболее простой и. [c.173]

Представляется естественным к точкам, в которых нарушается регулярность решения, относить и те точки, в которых происходит изменение характера краевых условий (даже, если сама граница гладкая). Указанные особенности нельзя выявить заранее, однако весьма важные сведения могут быть все же получены. В работе [122], относящейся к поведению решения общих эллиптических краевых задач (и, следовательно, задач теории упругости) в окрестности нерегулярных точек границы, установлены следующие результаты. Показано, что решение в окрестности этих точек представляется в виде асимптотического ряда и бесконечного дифференцируемой функции. Слагаемые этого ряда содержат специальные решения однородных краевых задач для модельных областей (для конуса, если на поверхности коническая точка, для клина, если угловая линия). Эти решения зависят только от локальных характеристик (величины телесного или плоского угла и типа краевых условий). В ряде случаев (они далее будут подробно рассмотрены) построение этих решений сводится к трансцендентным уравнениям. Величины же коэффициентов при них зависят от задачи в целом. [c.306]

Следует заметить, что из получаемого множества решений однородных краевых задач следует исключить решения, приводящие к неограниченности энергии. Можно при этом исходить из того соображения, что в случае сглаживания особенности ) энергия конечна и поэтому при переходе к нерегулярной поверхности физический смысл имеют лишь те решения, при которых ограниченность энергии сохраняется. В процессе проведения численной реализации наибольший интерес вызывает то слагаемое, которое (после отсечения решений с неограниченной энергией) содержит наиболее сильную особенность для производных и, следовательно, больше всего затрудняет реализацию расчетной схемы. Слагаемые же, дифференцируемые более одного раза, практически не влияют на реализацию, и нет нужды в их предварительном выявлении. Что касается вопроса о вычислении постоянных множителей, то он будет рассмотрен несколько позднее. [c.306]

Не составляет труда рассмотреть теперь условия смешанного вида, когда, например, при 0 = а сама функция равна нулю, а при 0 = —а равна нулю нормальная производная. Таким образом, с учетом изложенного можно утверждать, что решение гармонических задач (при достаточно гладких краевых условиях) для областей при наличии угловой точки с углом раствора 2а < я представляется всегда в виде дифференцируемой всюду функции. Если же 2а > я, то возникает нерегулярное слагаемое вида (8.15) или (8.16). [c.310]

Изложенный выше прием определения множителей при нерегулярных слагаемых можно распространить и на плоскую задачу ) [243]. Проведем рассуждения для случая, когда а = п.Иг рис. 23 представлена часть упругой среды, содержащая разрез. Считаем временно, что на разрезе заданы напряжения (далее будем полагать их равными нулю). Пусть Ur и U0 есть решение искомой задачи. Первые члены, входящие в решение (согласно (8.25), (8.26) и (8.30)), имеют вид [c.316]

Изложенное выше относится к реализации решения интегральных уравнений, соответствующих основным задачам теории упругости, когда граничная поверхность является достаточно гладкой. Обратимся к случаю, когда поверхность является кусочно-гладкой, т. е. состоит из совокупности разомкнутых гладких поверхностей, имеющих общие границы вдоль определенных линий, которые в свою очередь могут иметь угловые точки. Внутри каждой из таких поверхностей задано краевое условие того или иного типа, краевые же условия на угловых линиях или в угловых точках следует рассматривать как предельные со стороны той или иной поверхности. Предполагается, что в нерегулярных точках не приложены сосредоточенные воздействия ). [c.581]

Допустим, ЧТО с уменьшением размеров элементарных областей наблюдается стабильность в плотностях и в напряжениях всюду, исключая непосредственную окрестность нерегулярных точек — зону, которая также уменьшается с уменьшением размеров элементарных областей. Тогда можно говорить об удовлетворительном решении соответствующей краевой задачи, если получаемые устойчивые значения напряжений в окрестности нерегулярных точек (исключая отмеченную выше малую область) будут асимптотически выходить на решения, определяемые уравнениями (8.34), (8.35), (8.52) и (8.53) гл. III в случае, когда краевые условия являются согласованными. В противном же случае асимптотика будет определяться из анализа решений для клиновидных областей. [c.582]

Основная причина отсутствия приложений метода конечных разностей к исследованию упругопластического поведения композитов не связана с механическими свойствами компонентов. Здесь имеют место трудности, носящие скорее геометрический характер и возникающие при любых применениях метода конечных разностей к решению задач в областях с криволинейной границей, т. е. с ограничениями на узлы сетки, лежащие на границе. Эту проблему нельзя обойти дал е при использовании нерегулярной сетки (см. Адамс и др. [4]). Применение же треугольных конечных элементов полностью решает указанную проблему, и именно благодаря этому обстоятельству метод конечных элементов является гораздо более гибким. [c.224]

Неравномерность процессов потребления продукции приводит к необходимости создания резервов и запасов, компенсирующих эту неравномерность, и заставляет при решении задач надежности учитывать нерегулярные колебания спроса на продукцию, изменения состава работающего оборудования в течение времени, различные по- [c.37]

Для анализа характерных областей О. т. можно использовать Навье— Стокса уравнения. Для ламинарного течения и ряда задач турбулентного течения получены численные решении. Однако сложность ур-ний п нерегулярное поведение параметров в зонах О. т. ограничивают возможность такого подхода для многих прак-тич. задач. Для их решения обычно используют полу-эмпирич. методики, постулирующие картину течения и использующие для турбулентных течений эмпирич. константы. [c.517]

Создание из каучука, наполнителей и других ингредиентов материала, обладающего максимальной механической прочностью и эластичностью, способного сохранять свои свойства в течение длительного срока эксплуатации, является основной задачей технологии резины [19, 25]. Кроме вулканизующего агента, на свойства резины оказывает влияние подбор активных наполнителей, поэтому механизму их действия посвящена специальная литература. По работам [4, 251 наполнитель способствует выравниванию перенапряжений в материале. Так как пространственная сетка резины построена нерегулярно, отдельные участки при деформировании резины оказываются перенапряженными по сравнению с остальными молекулами. Возникающие в них разрывы связей приводят к появлению первичных очагов разрушения, разрастающихся далее в трещины. В наполненных резинах, помимо химических связей цепных молекул, возникают адсорбционного характера связи каучука с наполнителем, которые выравнивают нерегулярность поперечных химических связей. В перенапряженных при деформировании детали участках пространственной сетки [c.57]

Метод конечных разностей преобразует систему дифференциальных уравнений и граничные условия в соответствующую систему алгебраических уравнений. Этот метод позволяет решать довольно нерегулярные задачи со сложной геометрией, граничными условиями и нагрузками. Однако метод конечных разностей часто оказывается слишком медленным из-за того, что требование регулярной сетки на всей исследуемой области приводит к системам уравнений очень больших порядков [3, 12]. [c.21]

В оригинальной схеме С.К. Годунова [7] для задачи Римана в качестве начальных параметров берутся величины из центров ячеек. Для того, чтобы обеспечить повышенный порядок точности для стационарных решений, кусочно-постоянное распределение параметров внутри ячейки на старом слое заменяется на кусочно-линейное. В этом случае для получения начальных данных для задачи Римана определяются параметры в центре грани со стороны каждой из двух соприкасающихся ячеек. Эти параметры находятся с помощью принципа минимальных производных [9] (или минимальных приращений) модифицированного в [10] на произвольные нерегулярные сетки. Принцип минимальных производных (или минимальных приращений) обеспечивает выполнение условия монотонности [11] для схемы повышенного порядка. Что касается приращений функций по времени, то в качестве начальных данных для задачи Римана относительно этих [c.392]

Оба метода при использовании вариационного принципа и соответ-ствуюш,их разностных схем могут быть сведены к одним и тем же уравнениям [9] и одинаково пригодны для решения задач подобного типа. С точки зрения практической реализации на ЭВМ МКЭ целесообразно использовать для задач с контуром сложного очертания, для которых необходима сильно нерегулярная структура сетки получающуюся при этом систему линейных алгебраических уравнений практически можно решать только одним из прямых методов. Метод конечных разностей для подобных задач требует сгущения сетки, однако структура уравнений в этом методе упрощается, и даже частичное использование регулярной сетки позволяет сильно уменьшить количество различных коэффициентов уравнений систему уравнений при этом можно решать как прямым, так и итерационным методом. [c.103]

Несмотря на существенное развитие механики деформируемых тел и создание эффективных численных методов анализа с применением ЭВМ, для исследования напряженного состояния на практике приходится использовать упрощенные расчетные схемы. Из существующих способов расчета наилучшее приближение к реальной работе конструкции удается получить с помощью метода конечных элементов. Однако и здесь возможности численных алгоритмов применительно к объектам нерегулярной структуры и сложной формы ограниченны. Для многих практически важных случаев, таких, как конструкции со сложными поверхностями перехода, существенной неоднородностью физико-механических свойств, отверстиями, галтелями и т. п., задача нахождения действительного распределения напряжений современными вычислительными средствами не может быть решена полностью. [c.83]

Для выполнения подобного расчета необходимо прежде всего знать вид профильной кривой контролируемой поверхности. Если на поверхностях с регулярным профилем поведение системы можно определить с известной степенью достоверности, то для нерегулярных поверхностей результат будет зависеть от характера профильной кривой и распределения неровностей на трассе измерения. Очевидно, что многообразие технологических обработок делает задачу в достаточной мере неопределенной. В связи с этим при разработке норм точности и технических требований на профилометры типа 740 мы применили несколько иной подход к решению задачи была сделана попытка характеризовать си стему определенным кругом параметров. Предполагалось, что при соответствующем нормировании по этим параметрам можно ожидать удовлетворительное совпадение в показаниях приборов на технических поверхностях. [c.98]

Определение напряженно-деформированного состояния в окрестности нерегулярных точек связано для нелинейных задач с существенными математическими трудностями. Дж. Райсом [17] был предложен метод приближенного анализа задач о концентрации напряжений вблизи нерегулярных точек, основанный на введении некоторого криволинейного интеграла, имеющего одинаковые значения для всех путей интегрирования, окружающих сингулярную точку. [c.69]

Если после того как задача решена и быстрые координаты заменены на медленные (2.6) оказалось, что в решение не входит параметр а, значит, решение годится для нерегулярной структуры. В следующей главе будут приведены примеры таких решений. [c.123]

Геометрические нерегулярности, рассмотренные в этой задаче, были довольно простыми. Вырезы имели прямоугольную форму, и на их поверхностях была задана постоянная температура, которая моделировалась с помощью больших значений теплопроводности. В следующем примере рассмотрим реализацию закругленной границы и более сложных граничных условий. [c.145]

Аналитические методы качественного изучения особенностей и гладкости решений также весьма важны для отбора и конструирования численных алгоритмов решения соответствующих задач, которые надежно описали бы возникающие нерегулярности решений. Априорное знание таких нерегулярностей особенно важно при построении адаптирующихся алгоритмов, о которых речь будет идти далее. [c.15]

В рамках данного класса течений можно решать ряд важных газодинамических за дач в частности, задачи о дифракции плоских ударных волн на выпуклом угле и задачи о нерегулярном отражении плоских ударных волн от косых стенок. В предлагаемой заметке выводится замкнутая система уравнений для функций p ui u2) s ui u2) в плоскости годографа. Эти уравнения могут быть использованы для проведения раз личного рода линеаризации и построения приближенных теорий. Получен класс точных решений при наличии ударных волн. Система уравнений для p ui u2) и s(111,112) используется также для вывода приближенной системы уравнений коротких волн (см. [1]), справедливых в узкой зоне за криволинейной ударной волной, в которой гра диенты и и J9 велики. [c.109]

Подавляющему большинству практических задач, возникающих в инженерном деле и прикладных науках, присуща чрезвычайная нерегулярность границ областей, отвечающих изучаемым объектам, так что при их количественном исследовании трудно рассчитывать на получение аналитических результатов и решения, как правило, приходится так или иначе искать численно. Наиболее распространенные численные методы основываются на достаточно мелком подразделении изучаемой области либо путем введения линейных сеток с неизвестными значениями переменных в узлах, как в конечно-разностных методах, либо путем разбиения области на большое число дискретных элементов простой структуры, как в методах конечных элементов. [c.9]

Наличие нерегулярных границ в большинстве практических задач не позволяет построить аналитическое решение дифференциальных уравнений, и численные методы стали единственным возможным средством получения достаточно точных и подробных результатов. [c.12]

В более общей ситуации, изображенной на рис. 2.4 и являющейся аналогом задач для областей нерегулярной формы, не так просто найти даже основные функции влияния, и поэтому построение решения посредством указанной выше техники обычно оказывается неудобным. Эффективные методы решения более сложных проблем, использующие должны опираться на иной подход. [c.27]

Для реальных задач построить аналитическое решение зачастую не удается. Даже когда определяющие дифференциальные уравнения в частных производных линейны, область R может оказаться неоднородной, геометрия—нерегулярной, а граничные условия — трудно описываемыми простыми математическими функциями. В таких случаях, используя численные методы, при помощи вычислительных машин можно найти приближенное решение. Численные методы решения краевых задач можно разделить на два отчетливых класса класс, который требует использования аппроксимаций во всей области R, и класс, который требует использования аппроксимаций только на границе С. В первый класс входят методы конечных разностей и конечных элементов, во второй — методы граничных элементов. [c.10]

Некоторые аналитические выражения коэффициента интенсивности напряжений для типичных трегцин в оболочках могут быть взяты из опубликованной литературы и справочников [160, 209, 237. Однако, при расположении трегцин в нерегулярных зонах — вблизи отверстий, патрубков или жестких фланцев — задача определения коэффициентов интенсивности напряжений сугцественно усложняется и для ее региения в этом случае используют либо численные, либо экспериментальные методы. В основе последних методов лежит расчет или измерение полей перемегцений в окрестности трегцин. [c.226]

Все попытки механического объяснения свойств газов с самого начала столкнулись с принципиальными трудностями. Для расчета движения частиц газа потребовалось бы составить и решить фантастически большое число уравнений, поскольку даже в 1 см газа содержится примерно 10 частиц. Если же учитывать столкновения частиц между собой, то все эти уравнения оказываются взаимосвязанны .ш. Задача приобретает такую невероятную математическую слозшость, что ее решение не под силу даже самым современным ЭВМ. Одноко дело не только и не столько в возможностях вычислительных машин. Существует и иная принципиально важная особенность явлений в газах задание начальных положений и скоростей всех частиц газа абсолютно невозможно. Это можно представить хотя бы из того, что стенки сосуда, содержащего газ, имеют совершенно нерегулярный микрорельеф, и поэтому столкновения частиц газа со стенками будут всякий раз неконтролируемым образом менять характер их движения. Механическое описание систем, состоящих из громадного числа частиц, оказывается принципиально невозможньгм. Перед учеными появились задачи разработки математического аппарата, адекватно описывающего свойства коллективов частиц. Пионером создания нового метода, получившего в дальнейшем название статистического, стал Дж. К. Максвелл. [c.73]

Заметим, что разработан метод определения указанных коэффициентов для общего случая эллиптических краевых задач [154, 155]. Для них получены явные интегральные представления, в которые входят исходные краевые условия и некоторые специальные решения вспомогательной однородной краевой задачи. Указанные решения зависят только от конфигурации области и характера краевых условий. Они определяются однозначно главными членами своей асимптотики и так же, как функции (8.17), имеют особенность в нерегулярной точке границы. Реализация этого метода представляется особенно эффективной тогда, когда требуется для одной и той же области решить совокупность однотипных краевых задач, поскольку потребуется лишь один раз решать вспомогательную задачу. В [162] приведены примеры, иллюстрирующие применение метода в задачах теории упругости. [c.312]

Применительно к рассматриваемой задаче оценки прочности в условиях сочетания малоциклового и многоцикловОго, в том числе и случайного по характеру нагружения с наложенными кратковременными перегрузками, справедливость деформационнокинетического критерия разрушения не очевидна. С целью обоснования справедливости критерия (1.1.12) для указанных случаев проводились испытания при мягком и жестком типах нагружения, а также программном нагружении как с регулярным, так и нерегулярным изменением напряжений или деформаций в процессе испытания. Во всех случаях форма цикла регулярного нагружения была симметричной синусоидальной, и общая долговечность всех испытанных образцов не превосходила 5 10 циклов. Частота испытаний выбиралась из условий соблюдения требований ГОСТ 2860—65 Металлы. Методы испытаний на усталость об исключении саморазогрева образца до температуры более 50° С в процессе повторных нагружений при нормальной температуре. В зависимости от уровня напряжений (деформаций) частота составляла 0,5—50 Гц. [c.58]

Представленный выше вариант структурной модели среды предназначен для качественного и количественного описания деформационных свойств циклически стабильных (стабилизированных) материалов при различных типах регулярного и нерегулярного нагружения. Исключение из рассмотрения эффектов, связанных ( процессом изотропного циклического упрочнения, позволило обеспечить обозримость полученных качественных результатов, простоту решения задачи идентификации модели. Изотропное [c.225]

Во всех рассматриваемых задачах перепад температуры в теле д R, х) асимптотически изменяется на начальной стадии от Ь R, 0) = О до некоторого предельного значения (R, со) = ftpgp (R), соответствующего установившемуся, квазистационарному режиму опыта. Степень отклонения текущего перепада (/ , т) от квазистационарного рег (Я), иначе степень нерегулярности на начальной стадии, удобно характеризовать безразмерным параметром [c.13]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

Иллюстрирование схемы КМОЗ на примере A yZ-моде-ли показало, что для этой задачи было необходимо ввести S-матрицы вида (20). Существенно отметить, что для этой задачи введённая 5"-матрица не является физической, но представляет нек-рую абстрактную 5-матрицу, использование к-рой в схеме КМОЗ приводит к диагонализации гейзенберговского гамильтониана. Для др. физ. задач, напр, о цепочке Хаббарда или об эффекте Кондо, частицы имеют внутр. симметрию и их состояния характеризуются дискретным индексом, конкретно—проекцией спина, поэтому физ. 5-матрица в этих задачах является матрицей по этим индексам. Она должна удовлетворять ур-нию Янга — Бакстера, и с её помощью вводятся описанные выше ма-тем. конструкции КМОЗ — матрица монодромии Т и трансфер-матрица Т. Однако этих величин недостаточно для полного рещения задачи. Особую проблему составляет учёт периодических граничных условий. В рамках КМОЗ эта проблема нахождения импульсов сводится к диагонализации трансфер-матрицы Т на т. н. нерегулярной решетке. [c.153]

Мастер не может автоматически создавать сетку на произвольном твердом теле. В некоторых случаях геометрия, которую достаточно сложно импортировать, может иметь нерегулярности, с которыми автоматическая процедура не всегда справляется. Если после импорта геометрии вы не увидите информации о количестве узлов и элементов в левом нижнем углу главного окна, это означает, что данная деталь не может быть автоматически разбита сеткой конечных элементов. В данном случае нужно выйти из Мастера и получить сетку, используя средства меню Mesh. После того как сетка будет получена, можно вернуться к решению задачи в Мастере. [c.354]

Синтез диагностических признаков технического состояния непрерывно функционирующих объектов — одна из важнейших операций. От способа ее построения и конкретизации перечня эгих признаков существенно зависит успех последующей классификации технических состояний объекта. Прямое использование в качестве диагностических признаков текущих значений измеряемых параметров (без предварительной обработки) практически мало эффективно. Основная причина этого — отсутствие детерминизма взаимосвязи между возможными техническими состояниями объекта контроля и значениями измеряемых параметров, как правило, нерегулярно изменяющихся во времени. Кроме того, при таком способе распознавания процедуры классификации технических состояний оказываются чрезвычайно перегруженными по входам. Реальный путь преодоления этих трудностей состоит в специализации исходной информации, т. е. в выделении таких характеристик виброакусти-ческого сигнала, которые обладают повышенной чувствительностью к определенным видам технических состояний н инвариантны к другим состояниям. Эти характеристики представляют собой так называемые характерные диагностические признаки, значения которых являются исходными для решения задачи классификации. [c.381]

С целью разработки метода расчета скорости роста трещины для общего случая нагружения в ряде работ разрабатывалась математическая модель закрытия трещины и производились ее проверки при регулярном и нерегулярном нагружении. Напряжения раскрытия трещины, полученные по этой модели, использовались для расчета скорости роста треггщн при нерегулярном нагружении. Следует отметить, что измерение напряжений раскрытия трещины является очень сложной задачей. [c.435]

Академик Ю. Н. Работнов отмечает, что хотя нельзя всю механику разрушения сводить только к теории трещин, однако изучение тех условий, при которых в среде распространяется трещина или система трещин, несомненно, является чрезвычайно важной и интересной стороной проблемы разрушения. В математической теории разрушения можно выделить два основных направления. Одно направление состоит в изучении различных непрерывных распределений поврежденной среды. Это изучение осуществляется посредством введения функций, определяющих степень повреж-денности. Указанные функции добавляются к традиционным характеристикам сплошной среды. Другое научное направление, к которому и относится настоящее псследование, заключается в изучении напряженно-деформированного состояния среды в окрестности изолированных особых точек. Следует, однако, отметить, что строгое решение краевых задач при наличии в области нерегулярных точек связано с определенными математическими трудностями. В линейной постановке существует решение модельной задачи [c.5]

Описание приложения программы ONDU T к решению нестационарной задачи показывает, что дополнительные усилия, необходимые для этого класса задач, невелики. В то же время можно получать обширную и интересную информацию о поле температуры, зависящем от времени. В этом примере не рассматриваются какие-либо нерегулярности геометрии, однако нет причин, из-за которых вы бы не смогли применить технику, описанную в предыдущих примерах, для анализа нестационарной теплопроводности в областях сложной геометрической формы. Мы использовали граничные условия, которые остаются постоянными с течением времени. Если граничные температуры или тепловые потоки будут постоянно меняться, [c.159]

Для описания входных данных (количества и типа размещаемых объектов, размеров прямоугольников, координат вершин объектов и др.) используется специальный язык. Пакет ориентирован на решение трех классов задач (регулярное размещение, нерегулярное, компоновочные задачи) и может быть сгенерирован на решение любой из них. Пакет реализован на ЭВМ БЭСМ-6 и ЕС ЭВМ. Язык программирования ФОРТРАН-4. Время решения задачи двухрядного раскроя (с поворотом полосы) для заготовки средней сложности около 20 мин. [c.395]

Необходимо отметить, что метод достаточно эффективен для нерегулярных конструкций и областей сложной формы, когда непосредственное решение (или даже составление) дифференциальных уравнений задачи затруднительно. В других случаях, по-видимому, следует предпочесть непосредственное применение того или ишго численного метода, ие требующего физической дискретизации. Укажем также, что реализация метода конечных элементов требум, как правило, использования ЭЦВМ с большой памятью и быстроде твием. [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...