Магнитная атомная структура

Наиболее распространённые типы магнитных атомных структур. [c.648]

В век-рых магнетиках, обладающих сложной магнитной атомной структурой, направление О. л. н. может изменяться с темп-рой. Так, напр., в соединениях ВСО( (В — редкоземельный металл) наблюдаются т. н. ориентационные фазовые переходы, при к-рых О. л. н. выходит из плоскости базиса и располагается по гексаго- [c.486]

Отмечая недостатки аморфных сплавов, авторы в первую очередь назвали два из них — низкую термическую стабильность и недостаточную временную стабильность. Первый из них связан с развитием процессов кристаллизации и расслоения, второй — с релаксацией атомной структуры аморфной фазы. Негативное влияние временной нестабильности в первую очередь сказывается на таких служебных свойствах, как магнитные. При этом временная нестабильность магнитных свойств во многом является отражением развития в аморфной фазе процессов композиционного направленного упорядочения, приводящих к стабилизации границ доменов. Повышение термической и временной стабильности свойств технически важных аморфных сплавов — одна из важнейших задач, стоящих перед исследователями аморфных сплавов. [c.22]

Дополнительную сложность представляет наличие в пермаллоях, кроме изотропного упорядочения, еще одного процесса упорядочения — направленного. Направленное упорядочение заключается в локальной перестройке под действием внутреннего магнитного поля атомной структуры твердого раствора путем перемещения атомов на малые расстояния. При направленном упорядочении энергия системы понижается из-за расположения одноосных дефектов (например, пары атомов Fe—Ni) вдоль направления внутреннего магнитного поля (вектора спонтанной намагниченности М ). Процесс направленного упорядочения происходит при температурах ниже точки Кюри и в пермаллоях стремится выстроить все пары Fe-Ni в одном направлении, заданном спонтанной намагниченностью. [c.549]

Концентрационные магнитные фазовые переходы происходят при неизменных значениях температуры, давления, напряженности магнитного поля. Такие переходы характерны для сложных магнитных соединений переменного состава и, как правило, неупорядоченной атомной структуры (аморфных магнитных диэлектриков, магнитных полупроводников, металлических стекол и др.). При изменении концентрации примесных магнитных ионов изменяется характер эффективного прямого или косвенного их взаимодействия. [c.85]

С классич. точки зрения при А. р. резко возрастает амплитуда вынужденных связанных колебаний векторов намагниченности подрешёток магнитных под действием магн. компонента эл.-магн. поля. Вид и частота связанных колебаний существенно зависят от магнитной атомной структуры АФ, к-рая может. меняться с темн-рой и величиной внеш. магн. поля. Собств. частоты колебаний, как правило, зависят от внеш. магн. поля. Эти зависимости наз, спектром А. р. Вид и частоты намагниченностей подрешёток в АФ находят из Ландау—Лифшица уравнений, написанных для намагниченностей Mj всех подрешёток [c.116]

М. д. с. может существовать и в веществах со спи-рально11. магнитной атомной структурой. Так, установлено сосуществование фаз с геликоидальным и веер- [c.655]

МАГИЙТНАЯ ЯЧЕЙКА — элемент структуры магнитоупорядоченного кристалла, параллельными переносами к-рого в трёх измерениях (трансляциями) можно полностью воспроизвести магнитную атомную структуру кристалла. Понятие М. я. во многом аналогично кристаллохимичоскому понятию элементарная ячейка кристалла (ЯЯК), но существуют и различия в их определении. В случае М. я. трансляции должны приводить к совмещению кристалла с самим собой с учётом атомных магн. моментов, а не только положений ато.мов и их хим. сортности, иак в случае [c.663]

МАГНИТНОЕ СТАРЕНИЕ — изменение магн. свойств ферро- и ферримагнитных материалов во времени, происходящее самопроизвольно или под воздействием различных внеш. факторов постоянных и переменных магн. полей, колебаний теми-ры, механич. ударов, вибраций, радиации. М. с. наиб, характерно для материалов с метастабильной магнитной атомной структурой и (или) магнитной доменной структурой. Напр., пост, магниты, находящиеся в состоянии остаточной намагниченности, могут частично размагничинаться за счёт изменения их доменной структуры. Изменения магн. свойств в результате М. с. в ряде случаев обратимы их первонач. значения могут быть восстановлены путём соответствующего воздействия магн. ноля. [c.666]

По магн. свойствам М. с. подразделяются на два технологически важных класса. М. с. класса ферромагнитный переходный металл (Ре, Со, N1, в количестве 75—85%)—н е м е т а л л (В, С, 81, Р— 15—25%) являются магнитно-мягкими материалами с незначительной коэрцитивной силой ввиду отсутствия магн.-кристаллич. анизотропии (наблюдаемая макроскопич, магнитная анизотропия обусловлена ири ненулевой магнитострикции внутр. или внеш. напряжениями, к-рые могут быть снижены при отжиге, а также наведённой анизотропией в расположении пар соседних атомов). Магнитная атомная структура осн. состояния таких систем может быть представлена в виде совокупности параллельно ориентированных локализованных магн. моментов при отсутствии трансляц. периодичности в их пространств, размещении, причём благодаря эффектам локального окружения магн. моменты ионов по своей величине могут флуктуировать (см. Аморфные магнетики). М. С. этого класса имеют почти прямоугольную петлю гистерезиса магнитного с высоким значением индукции насыщения В , что в сочетании с высоким уд. электрич, сопротивлением р ж, следовательно, низкими потерями на вихревые токи делает М. с. по сравнению с электротехн. сталями более предпочтительными при применении, напр., в трансформаторах [6]. [c.108]

Нек-рые М. при понижении Т переходят в магнито-упорядоченное состояние в ферромагнитное (напр., Ге, Со, N1), в антиферромагнитвое (Се, Мп) пли в состояние с геликоидальной магнитной атомной структурой (наир., Сг, табл. 1). При этом электроны проводимости играют существ, роль в формировании магн. структур (см. Ферромагнетизм, Антиферромагнетизм). Упорядочение магн. моментов при понижении темп-ры — необязат. свойство осе. состояния М, большинство непереходных металлов остаются парамагнетиками или диамагнетиками вплоть до Т = ОК. [c.118]

Описание ТЛ на основе разложения (1) требует учёта производных ф по координатам (градиентов) [напр., в виде (ф ) - - 02(ф )) , И2 > 0]. Такой случай имеет место при описании волн зарядовой плотности, магнитной атомной структуры типа спиновой волны и др. ФП 2-го рода из высокосимметричной фазы фв= О в однородную низкосимметричную фазу фо= onst О происходит при Я2 — о, а в неоднородную (несо- [c.16]

В большинстве РЗЛ металлов существуют перводич., магнитные атомные структуры, Период к-рых довольно часто является несоизмеримым с периодом кристал-лнч. решётки. Обменное взаимодействие между РЗЛ ионами является косвенным и осуществляется через электроны проводимости (см. РКП И-обменное взаимодействие). Волновой вектор периодич. магн. структур определяется топологии, особенностями фермиг поверхности и близок к диаметрам её экстремальных сечений. Магн. структуры и магнитные фазовые переходы зависят также от специфики косвенного обменного взаимодействия и влияния магн. анизотропии и магнитоупругого взаимодействия. В Се обнаружено антиферро-магн. упорядочение ниже Нееля точки Гдг = 12,5 К. [c.306]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

СПИНОВЫЙ ГАМИЛЬТОНИАН — оператор анергии спиновой подсистемы атомов, ионов, молекул и твёрдых тел, выражающийся через операторы спина электронов и нуклонов, составляющих эти физ. объекты (см. Гамильтониан). Полный С. г. можно разбить на два слагаемых — квазиклассический и обменный С. г. (не имеющий классич. аналога). С. г. широко применяется в физике магн. явлений для описания разл. свойств магнетиков, в т. ч. типов магнитных атомных структур, магн. ветвей спектра элементарных возбуждений, термодинамач. величин в упорядоченных магн. системах (включая описание магнитных фазовых переходов), разл, видов магнитного резонанса и т. И. (см. также Парамагнетизм). [c.641]

Разл. магн. подрешётки, образующие ФМ, содержат ионы одного и того же элемента с разл. валентностью, ионы разл. металлов или одинаковые ионы с разл. кристалло-графич. окружением. Атомные магн. моменты ФМ создаются электронами незаполненных d- или /-электронных оболочек ионов переходных металлов, входящих в состав ФМ. Между магн. ионами существуют обменные взаимодействия (ОВ) (см. Обменное взаимодействие в магнетизме), к-рые, наряду с магнитной анизотропией, определяют магнитную атомную структуру ФМ и обычно носят косвенный характер, при к-ром отсутствует прямое перекрытие волновых ф-ций (см. Косвенное обменное взаимодействие, РККИ-обменное взаимодействие). В ферритах наиб, сильным является ОВ между ионами разл. подрешёток, стремящееся установить магн. моменты подрешёток антипараллельно друг другу. [c.286]

Схематическое изображение основных типов магнитной атомной структуры в кристаллах а — простая ферромагнитная б—простая антиферромагнитная в — ферримагиитная (по Неелю) г — слабоферромагнитная д — слабонеколлинеарная антиферромагнитная е — треугольная (по Яфе-ту—Киттелю) ж — простая винтовая э — ферромагнитная винтовая. [c.68]

НЕСОРАЗМЕРНАЯ МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА (несоизмеримая структура др. названия винтовая, спиральная, геликоидальная, длиннопериодическая, модулированная) — тип магн. упорядочения в кристаллах, при к-ром периоды магн. упорядочения хотя бы в одном направлении несоизмеримы с периодами кристал-лич. решётки. Существование Н. м. с. связано с тем, что значения магн. периодов зависят от внещ, условий (теми-ры, давления и др.) и пробегают при изменении этих условий нек-рый непрерывный интервал значений как несоизмеримых, так и соизмеримых с периодами кристаллич. решётки (описание магн. структур, в г. ч. и Н. м. с., на языке волиавих векторов к дано в ст. Маг-нитная атомная структура). [c.334]

Магнитная структура ферримагиетиков. Вид магн. упорядочения характеризуется магн. атомной структурой, симметрия к-рой описывается точечными и пространств, группами магнитной симметрии, элементарная магн. ячейка может совпадать с кристаллографической или иметь боль- [c.286]

Необычные свойства валентных электронов металла, обус- ловленные появлением у них эффективных масс и возможностью изменения знака массы, позволяют рассматривать эти электроны не как обычные свободные частицы, а как квазича-.стицы, свойства которых значительно отличаются от свойств свободных электронов. К квазичастицам относят также квантованные термические возбуждения атомной и магнитной (спиновой) структуры кристалла фононы, магноны и др. [c.54]

Пусть, для определенности, создающий внешнее магнитное поле ток течет в катушке, внутри которой находится магнетик. Магнетик поляризуется и создает свое магнитное поле (поле его магнитных токов). Отделение механической системы от термической может здесь показаться трудным. В проводах катушки, несомненно, есть скрытое движение, так как там постоянно выделяется джоулево тепло, да и создающие ток заряды частицы микроскопические. Кроме того, ток поддерживается сторонними силами. Однако мы должны отвлечься от всяческих усложнений, не связанных с существом дела. Ведь всегда можно связать с механической системой сколь угодно сложные внешние тела, которые будут влиять на механическую систему и через нее — на термическую. Для поведения термической системы существенно только движение механической системы, с которой термическая непосредственно связана. В нашем случае несущественно как раз наличие сторонних сил и сопротивления проводников. Сторонние силы потому и нужны, что не будь их, сопротивление проводников погасило бы ток. Энергия, передаваемая сторонними системами зарядам е , сейчас же снова отбирается от них проводником (переходит в джоулево тепло). Все это для нас несущественно. Если бы сопротивления не было, кинетическая и магнитная энергия зарядов могла бы оставаться постоянной и без сторонних систем и изменялась бы только за счет воздействия термической системы. Внешние воздействия на термическую часть не изменились бы, если бы вместо тока в проводниках двигалась без сопротивления не имеющая атомной структуры электронная жидкость . Ясно, что механической системой следует считать не микрозаряды в проводнике, а их макродвижение, которое можно представлять как движение фиктивной электронной жидкости. Координаты ее макрочастиц будут механическими параметрами нашей системы, а работа термической части над механической [c.14]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитная атомная структура : [c.113] [c.115] [c.421] [c.630] [c.9] [c.633] [c.639] [c.656] [c.660] [c.678] [c.679] [c.691] [c.699] [c.18] [c.214] [c.469] [c.531] [c.558] [c.629] [c.292] [c.295] [c.299] [c.391] [c.67] [c.69] [c.694] [c.18] [c.3] [c.222] [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...