Энергия механическая полная

Сумму кинетической Т и потенциальной П энергий механической системы называют ее полной механической энергией Е [c.67]

Су.мма кинетической и потенциальной энергий называется полной механической энергией системы. Из последнего равенства следует, что [c.140]

Насосы и гидродвигатели относятся к гидравлическим машинам, т. е. машинам, у которых жидкость служит рабочим телом для восприятия и отдачи механической энергии. Причем у гидромашин эта энергия оценивается полным напором, представляющим приращение удельной анергии жидкости между их входными и выходными патрубками. Взяв сечение 1—1 и 2—2 (рис. 94) в местах подключения измерительных приборов к патрубкам гидромашины и применяя уравнение Бернулли для установившегося потока жидкости, находим полный напор гидромашины [c.143]

Возвращаясь несколько назад, заметим, что время t может входить в явном виде в силовую функцию V. Аналитически совершенно безразлично, содержится ли время явно в коэффициентах кинетической энергии или силовой функции или не содержится система реономна в обоих случаях. Как будет показано ниже, существенное различие между реономной и склерономной системами заключается в следующем для склерономной системы имеется фундаментальная величина, интерпретируемая как полная энергия системы, которая сохраняется при движении. Полная энергия равна сумме кинетической и потенциальной энергий, при условии что потенциальная энергия механической системы определяется следующим образом [c.55]

Теорема о сохранении энергии как следствие принципа Гамильтона. Закон сохранения энергии, полученный раньше как следствие принципа Даламбера (см. гл. IV, п. 3), может быть теперь выведен из принципа Гамильтона. Попутно при этом выводе выясняются общие соотношения, существующие между полной энергией механической системы и функцией Лагранжа L. [c.145]

Сумма кинетической и потенциальной энергии называется полной механической энергией системы интеграл энергии в форме (31.42) выражает закон сохранения механической энергии системы. Если в последнее равенство ввести начальные данные, г. е. значения и Vq кинетической и потенциальной энергии для некоторого начального момента времени, то его можно переписать так [c.316]

Этим уравнением выражается условие стационарности полной потенциальной энергии механической системы в состоянии равновесия (не обязательно устойчивого ). Для того чтобы состояние [c.41]

Абсолютный к. п. д. дает меру превращения тепловой энергии в механическую (электрическую) и равен отношению количества тепла, превращенного в механическую (электрическую) энергию, к полному количеству тепла, затраченного на рабочее вещество в котельной (к полному расходу тепла). [c.41]

ЭНЕРГИЯ (механическая равна сумме кинетической и потенциальной энергий системы поверхностная — избыток энергии поверхностного слоя вещества на границе раздела фаз по сравнению с энергией такого же количества вещества внутри тела покоя — энергия тела в системе отсчета, относительно которой оно покоится, равная произведению массы покоя тела на квадрат скорости света полная — сумма энергии покоя и кинетической энергии движущегося тела потенциальная — величина, равная работе, которую совершают [c.298]

Закон сохранения полной механической энергии механическая энергия замкнутой консервативной системы не изменяется. При наличии неконсервативных сил, действующих навстречу перемещениям (например, сила трения), механическая энергия замкнутой системы уменьшается. [c.201]

Этот вид производственного использования энергии наиболее полно электрифицируется. Степень электрификации, т. е. доля электрической формы использования энергии на указанные цели достигла в Советском Союзе к 1940 г. по мощности — 82 7о, по потреблению энергии — 75%. Предельные значения степени электрификации механической обработки материалов и их перемещения, учитывая, что ряд [c.38]

Когда электрический ток нагревает проводник, происходит переход электрической формы движения в тепловую, при этом совершается работа, которую можно подсчитать либо по тому, сколько израсходовано электрической энергии, либо по тому, насколько нагрелось тело, т. е. насколько возросла энергия беспорядочного движения атомов проводника. В ряде случаев работу можно подсчитать и другим способом, если известна сила взаимодействия между телами (системами), обменивающимися энергией. Например, если лел<ащий на столе брусок толкнуть, он будет скользить по поверхности стола. Однако через некоторое время в результате действия тормозящей силы трения скольжения брусок остановится при этом механическая форма движения бруска (поступательное движение) перейдет в беспорядочное движение молекул бруска и стола в колебательное движение частиц окружающей среды (воздуха), воспринимаемые нами в виде звука. Совершаемая при этом работа (согласно определению этого понятия) может быть подсчитана двумя способами а) по убыли кинетической энергии бруска б) по увеличению температуры бруска и стола с учетом энергии звуковой полны. Однако эту же работу можно подсчитать через силу трения и путь, пройденный бруском до остановки. Все виды расчета дают один и тот же результат. Поэтому в тех случаях, когда известны силы взаимодействия, очень удобно подсчитывать работу по силе, так как этот способ не требует знания того, в какие формы переходит движение данного вида. [c.133]

Вариационный подход в методе конечных элементов не исчерпывается поиском функционала Ф по уравнению Эйлера—Лагранжа. Например, для задач расчета на жесткость наибольшее распространение получил вариационный принцип Лагранжа, в котором функционалом Ф является полная потенциальная энергия механической системы 175]. [c.144]

Замечательным является то, что все найденные нами величины и законы полностью сохраняют свою силу для рассмотрения движений любых других тел, не относящихся к твердым. Законы Ньютона, уравнение моментов, законы сохранения количества движения и энергии с полным правом могут применяться к решению задач о движении жидких и газообразных тел, для расчета механических процессов в упругих средах. Во всех таких случаях к этим законам необходимо только добавлять уравнения, выражающие особые механические свойства этих сред, и учитывать особенности тех новых вопросов, которые могут возникнуть относительно движений в этих средах. [c.283]

Хотя все это очень ясно, такое разделение системы на механическую и термическую неудобно тем, что работу термической части над механической совершает не все поле, существующее в месте расположения заряда е , а только та его часть, которая создается связанными зарядами диэлектрика. Можно иначе провести границу между термической и механической частями нашей системы, так чтобы это неудобство исчезло. Определение термической части, в которой могут иметь место как видимые, так и скрытые движения, настолько широко, что в ее состав можно включать какие угодно механические системы. Требуется лишь, чтобы остающиеся (не включенные в ( ])) механические системы ограничивали скрытое движение в пространстве, не давая ему уходить в бесконечность. Кроме того, когда мы говорим о части системы, не нужно непременно иметь в виду какие-то частицы, составляющие эту часть. Система может и не состоять из частиц, и характеризует ее определенный вид движения. Поэтому в нашей системе, состоящей из внешних зарядов, поля и диэлектрика, можно взаимную потенциальную энергию зарядов е (т. е. энергию их поля) включить в термическую часть. Тогда энергия механической части будет только кинетической, а работа будет определяться полной электрической напряженностью, действующей на заряды е [c.13]

Изменение энергии механической системы при адиабатическом процессе можно измерять не по начальному и конечному значениям энергии (М), а последовательно измеряя работу термической системы над механической. Для этого нужно во все время процесса измерять силы д., действующие со стороны термической системы вдоль параметров qk. При малом изменении координат qk на dqk работа (см. 2) будет равна (/, ёд), а полная работа составит [c.18]

Это уравнение выражает закон сохранения механической энергии при движении системы в потенциальном силовом поле сумма кинетической и потенциальной энергий, называемая полной механической энергией системы, остается постоянной. [c.496]

Уравнение Бернулли (35) или (36) — математическое выражение закона сохранения механической энергии жидкости вдоль элементарной струйки. Сумма членов 2+p/(pg)+ V(2g) указывает запас полной механической энергии, которым обладает единица силы тяжести жидкости, проходящая через любое живое сечение струйки, относительно плоскости сравнения О—0. Такой запас энергии называют полным напором Н. Единица измерения напора Дж/Н = Нм/Н=м. [c.62]

Мощность реакций идеальных нестационарных связей согласно (2) не равна нулю. Тем не менее для реономных систем имеются аналоги теорем об изменении кинетической энергии и полной механической энергии в форме, не содержащей реакций идеальных связей. Приведём вывод этих теорем с помощью уравнений Лагранжа второго рода. [c.48]

Несвободную систему получим путём введения идеальных связей, при наличии которых постоянными являются полная механическая энергия механической части (первое уравнение в системе (3)) и переменная Т]. [c.200]

Здесь р = дЬ/дд — обобщенный импульс, а функция Гамильтона Н = рд - Ь— полная энергия механической системы. Его результаты были частично получены еще ранее французскими математиками. Пуассон уже в 1809 г. сделал первый шаг в этом направлении, он ввел в рассмотрение величину ) [c.8]

Следовательно, полная энергия точки убывает, что, конечно, не означает исчезновения энергии механическая энергия Е убывает, превращаясь в определенное количество теплоты, но это превращение уравнение (2.44) не отражает. [c.72]

Так как при сохранении полного теплосодержания и росте энтропии 5 тело испытывает сопротивление при движении в газе, то возникновение тяги связано в общем случае с ростом Ао при относительном движении газа, т. е. с подводом к газу энергии—механической или тепловой. [c.121]

С точки зрения технических применений различают пять видов энергии механическую, электрическую, магнитную, тепловую, химическую. Каждый из этих видов может переходить в другой. Такие переходы основаны на различных физических явлениях и эффектах некоторые из них рассмотрены ниже. Полный обзор или даже про-88 [c.88]

Из явлений, возникающих при электрогидравлическом разряде в жидкости (ионизация и разложение молекул в плазме канала, световое, магнитное и ультразвуковое излучение, пульсация парогазового пузыря и возникновение ударной волны), наиболее полное технологическое использование получила трансформация электрической энергии в энергию механическую. Это процессы электрогидравлической штамповки, диспергирования, очистки, поверхностное упрочнение металлов путем ударной термомеханической обработки и т. д. [c.454]

Таким образом, п этом последнем случае характеристическая функция Н есть полная энергия механической системы. [c.292]

ПОЛНАЯ ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.56]

Сумма Е кинетической и потенциальной энергий называется полной механической энергией системы, и равенство (22) можно записать так = onst. [c.76]

Материгильная точка массы т вынуждена двигаться по кольцу, вращающемуся вокруг вертикального диаметра длины 2 Д с постоянной угловой скоростью д. Действует сила тяжести. Выписать обобщенный интеграл энергии Якоби. Выписать выражение для полной механической энергии. Почему полная механическая энер1 ия не сохраняется при движении точки [c.300]

Остановимся еще на физической интерпретации равенств (6.57) и (6.58). Выражение Г + П представляет полную механическую (плектролгеханическую) энергию. При полной диссипации мопцюсть Л" < О, а функция Ре-лея F 0. Поэтому [c.175]

Сумму кинетической и потенциальной энергии называют полной механической энергией частицы уравнение (18.43) Ёыражает собой постоянство механической энергии частицы и носит название закона сохранения механической энергии. Силы, при которых имеет место закон сохранения механической энергии, носят название консервативных сил. [c.166]

Уравнение (5.9) фиксирует, что полное изменение энергии рассматриваемой механической системы равно нулю или сумма работ всех внешних сил равна изменению кинетической энергии при полном отсутствии диссипативных потерь в бесконечно малой окрестности dxi точки х,. Это озна- [c.98]

Частный к. п. д. комбинированной установки по произвоОству электроэнергии. Абсолютный к. п. д. дает одностороннюю оценку тепловой экономичности процесса производства механической (электрической) энергии на комбинированной Становке, так как определяет отношение количества тепла, превращенного в механическую (электрическую) энергию, к полному расходу тепла на раоочее вещество, включающему дополнительный расход, связанный с отпуском тепла внешнему потребителю. Для характеристики тепловой экономичности каждого из процессов комбинированной установки в отдельности — процесса производства электрической энергии и соответственно тепловой энергии служат частные к. п. д. комбинированной установки по производству электрической и соответственнотепловой энергии. [c.43]

Общее использование тепла при комбинированной выработке энергии характеризуется полным к. п. д., учитывающим отпуск обоих видов энергии—механической (электрической) я тепловой—внешнему потребителю и дающим оценку суммарного использования тепла по обоим видам отпускаемой энергии — электрической и тепловой. Полный к. п. д. идеального комбинированного цикла определяется отно-, шением суммарной величины производимой механической энергии, выраженной в тепловых единицах, и тепловой энергии, отпускаемой потребителю, ко всему расходу тепла на установку. Таким образом, выражение полного к. п. д. идеального комбинированного цикла с турбиной КО имеет вид [c.48]

Соответственно формам движения рассматриваются следую1цие виды энергии механическая, внутренняя, электромагнитная, химическая, ядерная и др. В ю. ирован-ной системе при любых процессах полная ч пср-гия системы не изменяется. Передача ii ep-гин от одного макроскопического тела к другому возможна двумя качествег но различными способами—в форме работы и в форме теплоты (путем теплообме> а). Если материал1,ная точка под действием силы F перемещается на dr. то сила F совершает элементарную работу [c.84]

Для начала рассмотрим весьма простую задачу, которая, хотя и не имеет непосредственного отношения к статистико-механическим системам, весьма ярко демонстрирует фантастическую сложность поведения тривиальных на первый взгляд систем. Эта задача рассматривалась в пионерской работе Хенона и Хейлеса (1963) она касается движения в пространстве одиночной точки под влиянием цилиндрически симметричного потенциала. (Такая задача моделирует движение звезды в среднем поле галактики.) После учета тривиальных интегралов движения, таких, как полная энергия и полный момент количества движения, задача сводится к движению частицы в плоскости, т. е. в четырехмерном фазовом пространстве. Для такой редуцированной задачи имеется дополнительный изолирующий интеграл [c.365]

Эксергетический баланс компрессорпых холодильных и теплонасосных установок удобно составить при помощи термодинамического ящика Грассмана (рис. 3-5). Установки, рабочие тела которых ие замыкаются через окружающую среду (аммиачные, фреоновые и т. п.), отличаются тем, что в ящик вводится лишь организованная энергия (механическая или электрическая), а выводятся эксергетические потери и эксергия охлаждаемого объекта ( полезный холод ). В воздушных холодильных установках в термодинамический ящик наряду с организованной энергией вводится эксергия потока воздуха, всасываемого в компрессор, а выводится, кроме эксергетических потерь и полезного холода, отработавший воздух, выбрасываемый в окружающую среду. Для составления полного эксергетического баланса следует вычислить потоки эксергии, проходящие через все узлы установки. Сделаем это для воздушной установки глубокого холода Л. 40], схема, цикл и диаграмма эксергия—анергия которой изображены на рис. 3-13. [c.154]

Наконец (см. (4.83)), если потенциальная энергия механической системы во внешних г олях стационарна, диссипативные силы (внутренние и внешние) отсутствуют, а неинерциальная систе ма отсчета движется относительно инерциальной с постоянной угловой скоростью и постоянным ускорением начала, то полная энергия механической системы относительно неинерциальной системы отснета будет сохраняться, т, е. [c.193]

Получили распространение пьезоэлектрические материалы монокристаллического типа (кварц, значительно реже дигидрофосфат аммония, сегнетова соль и др.) и поликристаллического типа (пьезокерамика на основе титанатов бария, кальция и кобальта, ниобатов бария и свинца и др.).Наиболее удобными являются пьезоэлементы, изготовленные из пьезокерамики с последующей поляризацией ее в сильном электрическом поле при температуре точки Кюри. Основной параметр пьезоэлементов — коэффициент электромеханической связи К = AJA (А — часть энергии, преобразуемая в механическую потенциальную энергию А — полная энергия приложенного электростатического поля) — может достигать значений [c.195]

ЭНЕРГИЯ (от греч. епег е а — действие, деятельность) — общая количественная мера движения и взаимодействия всех видов материи. Механическая энергия — мера механического движения. Ее измеряют в Дж. Полная механическая энергия системы равна сумме кинетической и потенциальной энергий механической системы. [c.542]

Совмесгим начала координат инерциальяоп и равномерно вращающейся систем отсчета в одной точке (рис. 46.1). Согласно (46.21) полную энергию механической системы в системе отсчета К (Wq, = 0) можно представить в виде [c.264]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.322 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.8 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.232 , c.400 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.165 , c.316 , c.319 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.221 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.427 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...