Одномерная модель Хаббарда

Спектр возбуждений в одномерной модели Хаббарда.—Ж- эксп теор. физ, т. 57, № 6, с. 2137—2143. [c.339]

Одномерная модель Хаббарда [c.229]

В книге детально изучаются свойства моделей в пространствах различной размерности — сначала трехмерных, затем плоских и, наконец, одномерных. Математическим аппаратом исследования трехмерных моделей является регулярная теория возмущений — диаграммная техника для спиновых операторов. Подробное ее изложение и многие применения в теории магнетизма были даны авторами монографии ), написанной около пятнадцати лет назад. В настоящей книге кратко излагаются основы этой техники и даются применения, выполненные уже в последующие годы, главным образом в микроскопической теории фазовых переходов, в частности, к проблеме критической динамики ферромагнетиков. Впервые излагается диаграммная техника для операторов Хаббарда, являющаяся нетривиальным обобщением техники для спиновых операторов, и с ее помощью рассматриваются магнитные и электронные фазовые переходы в модели Хаббарда. [c.6]

Одномерная модель Хаббарда. Гамильтониан одномерной цепочки Хаббарда (см. Зонный магнетшм) записывается в виде [c.153]

Использование квантового метода обратной задачи в одномерной модели Хаббарда позволяет продвинуться в решении более сложной задачи — определения асимптотики корреляи. ф-ций на больших расстояниях и вычисления соответствующих критич. показателей. Корреляц. ф-ции системы, находящейся в точке фазового перехода, т. е. при темп-ре абс. нуля для одномерной модели Хаббарда, могут быть найдены с помощью методов конформной теории поля. [c.153]

Рабочая схема метода иллюстрируется на примере анизотропной гейзенберговской цепочки с тем, чтобы видеть все связи с изложенным выше решением по методу Бете. С помощью КМОЗ дано точное решение двух фундаментальных физических задач — одномерной модели Хаббарда и эффекта Кондо. Задача об эффекте Кондо — исходно трехмерная, но при весьма общих предположениях сразу же сводится к эффективно одномерной задаче, которую удается решить излагаемыми методами. [c.184]

Установление вида 5-матрицы. После модели Гейзенберга одномерная модель Хаббарда была второй точно решенной задачей в теории магнетизма. Ее решение было дано Либом и Ву [121] на основе анзатца Бете, который, однако, потребовал в этой проблеме определенного усложнения по сравнению с описанным нами в 17 простейшим вариантом. Решению этой задачи пепосрс Д-ственно предшествовало точное решение Янгом [172] пробл( мы [c.229]

Итак, точное решение показывает, что одномерная модель Хаббарда обладает антиферромагнитным диэлектрическим основным состоянием. Перехрда Мотта по параметру V в системе нет. [c.235]

Важным этапом было точное решение задачи об одномерном газе частиц с отталкиванием, данное Янгом в 1967 г. [172]. В этой работе впервые анзатц Бете был применен к системе частиц с внутренней симметрией, когда состояние частицы определяется не только ее пространственным положением, но и дискретным индексом (цветом). Это немедленно позволило Либу и Ву [121] решить задачу об одномерной модели Хаббарда. В эти же годы впервые были разработаны методы термодинамического описания одномерных систем при конечных температурах. Впервые термодинамика бозе-газа была рассмотрена Янгом и Янгом в 1969 г. Опираясь на их результаты, в 1971 г. Годен [97] и Такахаши [149] построили термодинамическую теорию для изотропной гейзенберговской цепочки. [c.250]

Антиферромагнетизм II 286, 309—311 восприимчивость II, 315, 332 (с) в модели Гейзенберга II 317, 318 в модели Хаббарда II 300 одномерная цепочка (решение Бете) II 318 свободных электронов II 299 (с) теория молекулярного поля II 332 (с), 338 энергия основного состояния II 317, 337 Аппроксиманты Паде II 326 (с) [c.392]

Ниже будет рассмотрено два примера применения обобщенной схемы КМОЗ к задаче об одномерной системе электронов с локальным взаимодействием (модель Хаббарда) и к задаче об электронном газе, взаимодействующим с примесным магнитным моментом (проблема Кондо). Мы увидим, что в первом случае решение уравнения Шредингера для двух частиц сразу определяет двухчастичную матрицу рассеяния, автоматически удовлетворяющую локальным уравнениям Янга — Бакстера. Схема КМОЗ в этой задаче необходима, главным образом, для учета периодических граничных условий (диагонализация -матрицы). Во второй задаче — о проблеме Кондо — из решения уравнения Шредингера для двух частиц (электрон и примесный спин) находится -матрица. Ее зависимость от спектрального параметра определяется из обобщенных на два сорта частиц (электрон и примесь) уравнений Янга — Бакстера. [c.229]

Систематически изложено современное состояние исследования основных моделей магнетизма Нзинга, Гейзенберга, Хаббарда и 5 — -модели. Используется диаграммная техника для спиновых операторов и метод континуального интегрирования. Для двумерных систем дано точное решение моделей Изин-га, а также исследуются топологические структуры — вихри и инстантоны. Описываются точные решения для одномерных магнитных систем на основе анзатца Бете. [c.2]

Большая глава (гл. 5) посвящена одномерным точно решаемым магнитным системам, которые являются предметом интенсивного исследования в самые последние годы. Впервые в монографической литературе детально изложен стандартный анзатц Бете и его алгебраический вариант — квантовый метод обратной задачи рассеяния — со многими приложениями в теории магнетизма в моделях Гейзенберга, Хаббарда и 5 — -моделп. В результате того, что многие последние работы этого направления носят сугубо математический характер, ряд специалистов, занимающихся вопросами магнетизма, испытывает определенные трудности при осмыслении физических результатов таких исследований. В связи с этим последняя глава нашей книги, написанная, как и другие главы, для физиков, поможет преодолеть высокий барьер понимания и послужит введением в эту бурно развивающуюся область теоретической и математической физики. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...