Закон гидростатический

Завихренности движения вектор 231 Задачи статические определенные 114 Закон гидростатический 252 [c.342]

Отсюда следует закон гидростатического давления в тяжелой жидкости-. [c.140]

Основное уравнение гидростатики (2-11) обычно формулируют в виде так называемого закона гидростатического распределения давлений [c.28]

Действие гидравлического пресса основано на законе гидростатического давления Паскаля, который в 1698 г. указал, что сосуд, наполненный водой, является новой машиной для увеличения сил в желаемой степени (фиг. 1). Для целей ковки гидравлический пресс был впервые применён в середине XIX века. [c.424]

Уравнение (1-16) выражает собой закон гидростатического давления, говорящий о том, что в покоящейся жидкости давление равно сумме давлений давления на поверхности и столба жидкости с поперечным сечением, равным единице. Этот закон будет в дальнейшем неоднократно применяться. [c.18]

Давления, действующие на затворы и дно бункеров. Затворы, перекрывающие выпускные отверстия бункеров, испытывают нагрузки от давления расположенного над ними груза. В неглубоких бункерах давление сыпучего груза на дно бункера может быть приравнено к гидростатическому давлению и принято равным весу груза. В глубоких бункерах или силосах внутреннее трение между частицами груза и силы трения груза о стенки оказываются настолько значительными, что закон гидростатического давления здесь неприменим. [c.424]

Крупные поковки обрабатываются на гидравлических прессах. Гидравлические ковочные прессы (рис. 140), действие которых основано на законе гидростатического давления, характеризуются наибольшим усилием, передаваемым бойком пресса на обрабатываемый металл. [c.241]

Гидравлические ковочные прессы (рис. 142), действие которых основано на законе гидростатического давления, характеризуются наибольшим усилием, передаваемым бойком пресса на обрабатываемый металл. [c.247]

Действие гидравлического пресса основано на законе гидростатического давления Паскаля (1698 г.), заключающемся в том, что внешнее давление на жидкость передается ею во все стороны равномерно. [c.232]

По законам гидростатического давления имеем [c.328]

Шпангоуты могут нагружаться распределенными по контуру усилиями. В качестве примера рассмотрим нагружение усиленного шпангоута реакциями опор (ложементов), возникающими при установке самолета на транспортировочную тележку. Приближенно можно считать, что погонная нагрузка дшп на участке шпангоута, охватываемом углом 2р (рис. 10.71), изменяется по закону гидростатического давления, т. е. [c.360]

Шарнирно опертая прямоугольная пластина (а = 1 м й = 2 м м = 0,3) нагружена гидростатическим давлением (рис. 18) - случайная величина со следующим законом распределения [c.55]

Уравнение (2-8.9) показывает, что давление распределено по гидростатическому закону, как и в неподвижной жидкости. Тензор полных напряжений получается суммированием девиаторного напряжения с величиной —pi. [c.85]

Задача VI —15. Определить коэффициент сжатия струи при истечении из большого бака через внутренний цилиндрический насадок с тонкой стенкой, диаметр О которого мал по сравнению с напором Н. Пренебрегать потерями напора и считать, что по стенкам АВ м СЕ вследствие их удаленности от входа в насадок давление распределяется до гидростатическому закону. [c.139]

В сжатом сечении п—п (где давление распределено по гидростатическому закону) коэффициент сжатия е — 0,67 и коэффициент скорости ф = 0,97. [c.142]

Основоположником механики как науки является знаменитый ученый древности Архимед (287—212 гг. до н. э.). Архимед дал точное решение задачи о равновесии сил, приложенных к рычагу, п создал учение о центре тяжести тел. Кроме этого, Архимед открыл и сформулировал закон о гидростатическом давлении жидкости на погруженное в нее тело, который носит его имя. [c.4]

Давление р (отсчитываемое от атмосферного давления на свободной поверхности) меняется по глубине жидкости согласно гидростатическому закону p = pg(/i — z), где г —высота точки над дном. Полезно заметить, что если ввести величины [c.570]

Цилиндрические вертикальные резервуары (рис. 1.1,а) - наиболее распространенный вид негабаритных емкостей и сооружений, предназначенных для хранения нефти, нефтепродуктов, сжиженных газов. Они занимают меньше площади, чем, например, горизонтальные, и на их изготовление требуется меньше металла, они достаточно удобны в эксплуатации Объем данных оболочковых конструкций составляет в настоящее время до 100000 в России и до 200000 за рубежом. Сжиженные газы хранят в изотермических вертикальных резервуарах с одной или двумя стенками при низких температурах (до 180°С). Гидростатическое давление на стенки резервуара распределяется по высоте согласно закону треугольника с основанием у днища, поэтому толщина стенок таких емкостей и сооружений с приближением к верхнему поясу заметно уменьшается. [c.5]

Для выяснения закона распределения гидростатического давления в покоящейся жидкости рассмотрим общий случай равнове- [c.24]

Это уравнение выражает гидростатический закон распределения давления и называется основным уравнением гидростатики. [c.26]

Из (2-26) видно, что давление распределяется по гидростатическому закону. [c.30]

В потоках с существенной и в общем случае неодинаковой кривизной линий тока, т. е. в потоках неплавно (резко) изменяющихся, давления распределяются не по гидростатическому закону [c.59]

Нарушение гидростатического закона в таких случаях вызвано тем, что частица движется уже не прямолинейно, и на распределение давления по живому сечению будут оказывать влияние ускорения, возникающие в криволинейном движении, в частности центростремительное ускорение где — кри- [c.60]

Рассмотри.м внешние силы, действующие на отсек потока АСОВ (рис. 6-й). По сечению АВ действует в направлении потока сила давления P =p Q (здесь допускается, что давление в сечении АВ распределено по гидростатическому закону). По сечению СО действует сила, направленная против движения, [c.65]

Учитывая, что сечения до и после прыжка взяты в условиях нла вно изменяющегося движения, можно принять распределение давления в сечениях по гидростатическому закону, т. е. полагать [c.223]

Рассмотрим для прямоугольного русла отсек между сечениями 1 — /и 2 — 2, условно допуская, что движение в этих сечениях плавно изменяющееся с распределением давления по гидростатическому закону. Поток вступает в [c.225]

Рассмотрим, можно ли применить уравнения (23-9), выведенные для совершенного прыжка, к случаю волнистого прыжка. Для этого уточним понятие второй сопряженной глубины к" в указанном уравнении. Из вывода уравнения (23-2) вытекает, что к" — это глубина после прыжка в ближайшем к прыжку живом сечении, в котором давление распределяется по гидростатическому закону. [c.232]

Плоскость сравнения А—А примем совпадающей с дном нижнего бьефа. В отмеченных сечениях движение будет плавно изменяющимся с распределением давлений по гидростатическому закону тогда имеем [c.261]

При выводе этого уравнения сделано допущение, что давление в сечении 1—1 и 2—2 распределяется по всей глубине по гидростатическому закону. [c.271]

Закон Паскаля. Из уравнения (1.22) видно, что в любой точке жидкости (на любой глубине к) гидростатическое давление р зависит от величины внешнего давления ро на свободной поверхности. При увеличении внешнего давления точно на ту же величину увеличится и давление в данной точке. Таким образом, жидкость обладает свойством передавать внешнее давление всем расположенным внутри ее частицам жидкости без изменения. В этом заключается закон Паскаля. [c.37]

Определим вид поверхности уровня и закон распределения гидростатического давления. Заметим предварительно, что, согласно принципу Даламбера, при любом движении тела можно [c.41]

Исходя из этих двух положений, он следующим образом выводит закон гидростатического давления. В силу первого полоягения поверхностный сосуд , заполненный водой, не будет иметь веса внутри воды, а если он пуст , то он испытывает давление вверх, равное весу воды, которая может его наполнить. Если же этот сосуд заполнен другим веществом, то в силу второго положения давление воды на него останется тем же самым. Следовательно, вес такого сосуда при погружении его в воду уменьшится на вес такого же объема воды. [c.95]

Следовательно, по теории Гассманна пористая среда движется как однофазная, ее реальная гетерогенность сказывается лишь на величинах упругих коэффициентов. Подобный подход был предложен также Г. М. Ляховым [133—135] (см. также 8), однако если у Гассманна учитывался эффект жесткости самого скелета среды (конгломерата шаров), то у Г. М. Ляхова твердые частицы сжимаются так же, как и жидкие — по законам гидростатического сжатия. [c.55]

Исследования, проведенные Б. А. Бахметевым, Сметаной, Эйнвахте. ром, А. Н. Ахутиным, Н. И. Павловским и другими, показали, что основное уравнение совершенного прыжка (Х /П.12) отвечает опытным данным при отношении сопряженных глубин /12/ 12 2. При отношении сопряженных глубин /12/Й1<2, что соответствует значениям параметра кинетичности Як1<СЗ, уравнение совершенного прыжка не отвечает опытным данным, так как переход потока из бурного состояния в спокойное осуществляется в виде ряда волн, постепенно затухающих по направлению движения жидкости. Такая форма сопряжения бурного потока со спокойным получила название прыжка-волны (см. рис. ХУП.7). Структура прыжка-волны отличается от обычного совершенного прыжка здесь отсутствует завихренная водоворотная зона, а имеются лишь волновые колебания, при которых нарушается закон гидростатического распределения давлений в поперечных сечениях потока. Последними исследованиями установлено, что под первой наибольшей волной наблюдается искривление струи в таких масштабах, когда надо учитывать влияние центробежной силы. Все эти обстоятельства вызвали необходимость изыскать особую зависимость для сопряженных глубин прыжка-волны. [c.339]

Вертикальная подпорная стенка высоты Л = 5 м постоян- ного сечения толщины а == 1,1 м нагружена гидростатическим давлением воды, уровень которой может быть различным. Плотность материала стены составляет 2,2 т/м . Считая высоту Н уровня воды от основания стенки случайной величиной с гауссовским законом распределения, с математическим ожиданием шн = 3,0 м и средним квадратическим отклонением сгн = 0,5 м, определить вероятность опрокидывания стенки. Определить также минимально допустимую толщину стенки, исходя из требования, что вероятность ее опрокидывания не должна превышать 3-10 [c.443]

Уравновешивание осевой силы крыльчатки. У открытых крыльчаток на спинку действует полная силяТидростатического давления, создаваемого на выходе (в нашем случае р = 5 кгс/см ). Сила, действующая в противоположном направлении, значительно меньше, так как давление на диск крыльчатки со стороны Лопаток изменяется по квадратичному закону, начиная от вакуума, создающегося во всасывающем патрубке, до 5 кгс/см На выходе крыльчатки. В результате возникает направленная в сторону всасывания осевая сила, достигающая в рассматриваемом случае примерно 1000 кгс. Эту силу можно ликвидировать установкой закрытой двухдисковой крыльчатки с двухсторонним уплотнением и введением разгрузочных отверстий между полостями всасывания и нагнетания (рис. 15). При этом гидростатическое давление на крыльчатку полностью уравновешивается, так как с обеих сторон действует одинаковое давление (5 кгс/см ). [c.88]

В случае всестороннего сжатия (или растяжения), наприг ер при гидростатическом сжатии, закон Гука имеет вид [c.124]

В реальных потоках вязкой жидкости при наличии перелгешиваиия частиц происходит нарушение гидростатического распределения давления по живому сечению. Обычно принято считать, что это нарушение незначительно и им можно пренебречь. Поэтому примем в дальнейшем, что в установившемся потоке реальной жидкости с плавно изменяюш,имся движением давление в плоскости живого сечения распределяется по гидростатическому закону, т. е. [c.59]

Применяя к рассматриваемому случаю истечения жидкости уравнение Бернулли для потока, мы должны помнить, что последнее справедливо для сечений с гидростатическим распределением давлений. В качестве таких сечений можно выбрать сечение на свободной поверхности лпщкости в сосуде и сжатое сечение струн. [Во втором сечении давления не подчиняются закону 2- - =со1151, так как/7=сопз1. [c.97]

При плавно измеияюш,емся движении гидродинамическое давление распределяется по гидростатическому закону, и потому для любой точки М илгвого сечения имеем (рис. 15-3) [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...