Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое

При Re = 10 — 10 распределение скоростей в турбулентном пограничном слое лучше описывается логарифмической зависимостью [c.332]

Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое [c.64]

Для турбулентного пограничного слоя интерполяционные выражения (6.3) и (6.4) для профилей температур и скоростей непригодны, хотя соответствующие граничные условия остаются в силе. Объясняется это тем, что такие выражения не аппроксимируют с необходимой точностью логарифмическое распределение скоростей в турбулентном пограничном слое и соответствующее ему распределение температур. [c.168]

Тст- Последнее и объясняет применимость логарифмического и степенного законов распределения скоростей в турбулентном пограничном слое. [c.169]

Если распределение скоростей в турбулентном пограничном слое подчиняется логарифмическому закону, то формула (7.28) дает закон трения. Для удобства расчетов вводят безразмерный местный коэффициент трения и числа Ке [c.171]

Если логарифмический профиль скорости (6.66) практически не зависит от Re и на этом основании используемые координаты ф=ы/у, и т)= у,/у называют универсальными , то в случае степенного представления распределения скорости в турбулентном пограничном слое указанная универсальность исчезает и для согласования формулы [c.175]

Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое на различных расстояниях от стенки описывается разными зависимостями, о чем свидетельствует расположение опытных точек на рис. 1.42. Однако для приближенного описания могут использоваться степенные или логарифмические формулы. [c.46]

Рис. 1-6. Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое на плоской пластине.

Рис. 4-8. Влияние диссоциации газа на распределение скоростей в турбулентном пограничном слое.

На рис. 7-7 приводится сопоставление предельных распределений скоростей с опытами различных исследователей, а на рис. 7-8 показано влияние сжимаемости газа на величину формпараметра Н. Как видно из графиков, предельные распределения скоростей в турбулентном пограничном слое сжимаемого газа находятся в удовлетворительном соответствии с опытными данными. [c.127]

Рис. 7-7. Сопоставление предельного распределения скоростей в турбулентном пограничном слое сжимаемого газа с опытными данными

Выще были проведены расчёты при частном задании распределения скоростей в турбулентном пограничном слое на пластинке. Но эти расчёты можно провести и при общем задании распределения скоростей в безразмерных величинах о и Т(, введённых в начале 6. Полагая [c.490]

Рис. 10-11. Универсальное распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления.

Фиг. 85. Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое трубы при различных значениях числа Р.

При произвольном числе Маха и согласуются с экспериментом лучше всего при Ме = 0, что можно было предвидеть при детальном сравнении основных предположений этих теорий. Можно заключить, что эти теории могли бы быть улучшены при сверхзвуковых числах Маха, если бы были возможны измерения распределений скоростей в турбулентном пограничном слое при сверхзвуковых числах Маха внешнего потока и различном тепло- и массообмене. Численные расчеты, использующие эти теории, весьма громоздки, и затраченная на это работа не оправдывается точностью, которая получается. [c.286]

Вопросу о влиянии массообмена на недиссоциирующий сжимаемый турбулентный пограничный слой посвящены п. 8.2 и 8.3. Было найдено, что довольно просто могут быть выведены полезные выражения для 2Сн/С/, г и f, включающие параметр массообмена, но содержащие также и параметр и Ые. Было указано, что данные по распределению скорости в турбулентном пограничном слое при наличии массообмена и при сверхзвуковых числах Маха могут внести некоторую ясность в параметр и Ые. [c.323]

Универсальный логарифмический закон распределения скоростей в турбулентном пограничном слое по Прандтлю. При течении около гладкой стенки при у = 0 и = и = 0 и / = 0. С увеличением у начинают появляться турбулентные пульсации и возрастает путь перемешивания [c.147]

Фиг. 2. Распределение скорости в турбулентном пограничном слое в координатах закона дефекта скорости на гладкой и шероховатой поверхностях при к = ОЛ мм в зависимости от точки отсчета у 1 - логарифмический закон распределения скорости 2 - отсчет у от вершины зерен шероховатости, 3 - от уровня, соответствующего половине высоты зерен, 4 - от основания зерен 5 - гладкая поверхность

На фиг. 2 приведено распределение скорости в турбулентном пограничном слое на шероховатой плоской пластине при А = 0.1 мм в координатах закона дефекта скорости (1.2). В логарифмической зоне слоя опытные точки вне зависимости от выбора точки отсчета у описываются единым законом. Отклонение опытных точек от профиля скорости, обусловленное влиянием шероховатости, наблюдается только в непосредственной близости от обтекаемой поверхности, причем это имеет место при отсчете у как от вершины зерен шероховатости, так и от их основания. В зависимости от выбора точки отсчета изменяется расположение опытных точек по отношению к распределению скорости в пограничном слое на гладкой поверхности. [c.40]

Фиг. 5, Распределение скорости в турбулентном пограничном слое на гладкой поверхности при наличии отрицательного (а) и положительного (6) градиентов давления / -П = -0,88,2 -(-0.67). -(-0,52), 4-(-().51),5-(-0.5). 6-3.3, 7 - 3.6,, S - 4.4, 9-4.9, /0-6.9. / / -7.4

Рис. 7-5. Распределение средней скорости в турбулентном пограничном слое вблизи точки отрыва по [Л. 352].

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ СКОРОСТИ В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ [c.225]

ПОТОКОМ аэродинамического профиля. Примерный вид распределения скоростей в сечении пограничного слоя показан на рис. 53.1, а. Скорость течения в пограничном слое по мере удаления от стенки приближается к скорости внешнего потока асимптотически. За толщину пограничного слоя в данном сечении (на рис. 53.1, а при данном значении криволинейной координаты х, отсчитываемой от некоторой начальной точки) обычно принимают такое расстояние у, отсчитываемое по нормали от стенки, при котором скорость течения отличается на 1% от скорости внешнего потока. Течение в пограничном слое может быть ламинарным, турбулентным или смешанным. Важной особенностью течения в пограничном слое является постоянство давления в любой из точек его, расположенной на нормали, проведенной к стенке при данном значении х это давление равно давлению на внешней границе пограничного слоя. [c.469]

Рис. 10-8. Распределение средней скорости в турбулентном пограничном слое вблизи отрыва по данным [Л. 252].

В [Л. 222] показано, что при наличии теплообмена на поверхности обтекаемого тела связь между распределением температуры и скорости в турбулентном пограничном слое сжимаемого потока в диапазоне турбулентного числа Прандтля = ii = 0,6-e- 1,0 вырази [c.484]

Рис. 9.4. Характер распределения (в логарифмическом масштабе) скоростей в турбулентных пограничных слоях над пластинами

Из опыта известно, что распределение скоростей в турбулентной части пограничного слоя удовлетворительно описывается степенным законом [c.330]

Чтобы найти распределение скоростей в турбулентном пограничном слое, рассмотрим обтекание плоскоиараллельным потоком бесконечно тонкой пластины, лежащей в плоскости ХОУ, перпендикулярно которой действует постоянное внешнее магнитное поле. Магнитное число Рейнольдса считается значительно меньшим единицы. [c.660]

Сжимаемый пограничный ело й. Анализ опытных данных по распределению скорости в турбулентном пограничном слое на плоской пластине при сверхзвуковом течении газа показал, что в диапазоне 2,6-10 профиль скорости можно выразить законом дефекта скорости ири замене истинной скорости обобщенной скоростью по Bail Дрийсту [c.252]

Рис. 10-3, Универсальное логарифмическое распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления. Экспериментальные точки по данным 1,2— Шубауэра н Клебанова (Л. 209] 3, 4 — Фейджа [Л. 102] 5, в — Беглея и Бребнера [Л. 58] 7, В, 9 — МЛТИ [Л, 20] для формпараметра градиента давления Г, равного соответственно (—0,0990), (-0,0443), (—0,00823). Кривая / ф=П кривая II ф=5,75 lg Т1- -5,5.

Рис. 10-3, Универсальное <a href="/info/202022">логарифмическое распределение скорости</a> в <a href="/info/19796">турбулентном пограничном слое</a> с <a href="/info/203935">положительным градиентом давления</a>. Экспериментальные точки по данным 1,2— Шубауэра н Клебанова (Л. 209] 3, 4 — Фейджа [Л. 102] 5, в — Беглея и Бребнера [Л. 58] 7, В, 9 — МЛТИ [Л, 20] для формпараметра <a href="/info/410">градиента давления</a> Г, равного соответственно (—0,0990), (-0,0443), (—0,00823). Кривая / ф=П кривая II ф=5,75 lg Т1- -5,5.

Кривая Ф =-п соответствует распределению скорости в ламинарном подслое. Кривая Ф —5,751gт)-Н5,5 соответствует распределению скорости в турбулентном пограничном слое согласно уравнению (10-62). [c.350]

Рис. 23.9. Измерения распределения скоростей в турбулентном пограничном слое на продольно обтекаемой плоской пластине при сверхзвуковой скорости. По Р. М. О Доннелу [ . Маоо = 2,4 6, — толщина потери

Рис. 23.9. Измерения <a href="/info/20718">распределения скоростей</a> в <a href="/info/19796">турбулентном пограничном слое</a> на продольно обтекаемой <a href="/info/204179">плоской пластине</a> при <a href="/info/26585">сверхзвуковой скорости</a>. По Р. М. О Доннелу [ . Маоо = 2,4 6, — толщина потери

Рис. 23.10. Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое на плоской пластине, обтекаемой сверхзвуковым потоком, при различных числах Маха. По измерениям Мэттинга,

Рис. 23.10. <a href="/info/20718">Распределение скоростей</a> в <a href="/info/19796">турбулентном пограничном слое</a> на <a href="/info/204179">плоской пластине</a>, обтекаемой <a href="/info/21861">сверхзвуковым потоком</a>, при различных <a href="/info/2679">числах Маха</a>. По измерениям Мэттинга,

Рис. 23.11. Универсальное распределение скоростей в турбулентном пограничном слое на плоской стенке канала при сверхзвуковом течении с теплопередачей на стенке. По измерениям Р. К. Лобба, Е. М. Винклер и Дж. Перша [ ]. Физические константы текущей среды взяты при тевтературе стенки,

Рис. 23.11. <a href="/info/203569">Универсальное распределение скоростей</a> в <a href="/info/19796">турбулентном пограничном слое</a> на <a href="/info/109669">плоской стенке</a> канала при <a href="/info/19876">сверхзвуковом течении</a> с теплопередачей на стенке. По измерениям Р. К. Лобба, Е. М. Винклер и Дж. Перша [ ]. <a href="/info/265490">Физические константы</a> текущей среды взяты при тевтературе стенки,

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...