Турбулентный пограничный слой с градиентом давления

РАСЧЕТ ТУРБУЛЕНТНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ С ГРАДИЕНТОМ ДАВЛЕНИЯ [c.374]

С. помощью интегрального уравнения импульсов мы получим два приближенных решения уравнения ламинарного пограничного слоя, в том числе для течения с продольным градиентом давления, а также проведем приближенный анализ турбулентного пограничного слоя. Затем мы рассмотрим методы расчета турбулентного пограничного слоя с градиентом давления. Полученные решения справедливы только при ускоренном движении жидкости. Теория динамического пограничного слоя [c.102]

Еще в 1931 г. Бури [10] рассмотрел вычислительные методы для турбулентного пограничного слоя с градиентом давления и нашел критерий начала отрыва турбулентного потока. Изучая экспериментальные результаты Никурадзе [11], полученные ири течении воды в сужающемся и расширяющемся канале, он нашел, что безразмерный параметр [c.153]

Для применения этих методов необходимы, кроме эмпирических соотношений, полученных для простейших случаев течения, дополнительные экспериментальные данные. Поэтому при определении трения и теплообмена в условиях турбулентного пограничного слоя с продольным градиентом давления очень важное значение имеет наличие надежных экспериментальных результатов. В настоящее время опытные данные по турбулентным пограничным слоям с градиентом давления крайне ограничены. Все же интерес к турбулентному течению, как к важной физической задаче, возрастает по мере того, как трудности этой проблемы препятствуют удовлетворительному решению многих важных инженерных вопросов. Многочисленные работы по теории и методам расчета пограничного слоя в потоках с продольным градиентом давления распылены по многим советским и труднодоступным зарубежным изданиям, а выводы и ре- [c.5]

При турбулентном пограничном слое с градиентом давления на непроницаемой поверхности параметр К становится таким же, как формпараметр Г, введенный А. Бури [Л. 63] [c.514]

Для турбулентного пограничного слоя с градиентом давления иа непроницаемой поверхности выражение, стоящее в уравиении (14-32) в фигурных скобках, имеет вид 1,25 —(Я-Ь1)Г]. В случае турбулентного пограничного слоя на проницаемой плоской пластине это выражение переходит в 1,25(/- -С). В [Л. 20] показано, что для неизотермического турбулентного пограничного 34—37 517 [c.517]

Толстых А. И., Турбулентный пограничный слой с градиентами давления на пористой поверхности. Инженерный журнал, [c.552]

Турбулентные пограничные слои с градиентом давления при несжимаемом течении [c.601]

ТУРБУЛЕНТНЫЕ ПОГРАНИЧНЫЕ СЛОИ С ГРАДИЕНТОМ ДАВЛЕНИЯ [ГЛ, ХХП [c.608]

Предложен метод расчета осесимметричного пограничного слоя при турбулентном течении воздуха с градиентом давления в условиях теплообмена. [c.359]

Рис. 10-11. Универсальное распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления.

Тот факт, что уравнение (13-105) является обобщающим для всех рассматриваемых методов, указывает на возможность получения толщины потери импульса в турбулентном слое с градиентом давления из соответствующего выражения для турбулентного слоя без градиента давления при условии замены действительного расстояния X эквивалентным расстоянием X. При этом величина X должна быть вычислена по уравнению (13-106). Это означает, что отдельные методы могут отличаться друг от друга только выражением для толщины потери импульса на плоской пластине и видом функции Р М). За исключением метода А. Магера, во всех методах использованы эмпирические выражения для 0(М) на плоской пластине. При надлежащем выборе этой величины результаты расчета по отдельным методам могут отличаться только в меру различия аналитических выражений для функции Р(М). По существу показанные на рис. 13-11 значения 0(М) отражают выражения зависимости толщины потери импульса от числа Маха, принятые разными авторами для турбулентного пограничного слоя на плоской пластине. [c.504]

Для турбулентного пограничного слоя с поперечным потоком массы и градиентом давления можпо получить параметр, сходный по структуре с параметром В, если заменить в уравиении (14-21) А на 0 и Не на как [c.513]

Имеется небольшое количество опытных данных по влиянию на теплообмен вдува инородных газов в турбулентный пограничный слой с продольным градиентом давления. В [Л. 30 и 31] исследован дозвуковой турбулентный пограничный слой воздуха на пористой поверхности при вдуве воздуха, гелия, двуокиси углерода и фреона-12. Опыты проведены в плоском канале с раз- [c.528]

Простейший и в то же время практически очень важный случай турбулентного пограничного слоя мы имеем при продольном обтекании плоской пластины. С этим случаем мы встречаемся при вычислении сопротивления трения корабля, сопротивления крыла и фюзеляжа самолета, а также лопаток турбины или воздуходувки. Продольное обтекание плоской пластины характерно тем, что для него градиент давления вдоль стенки равен нулю, и поэтому скорость вне пограничного слоя остается постоянной. Правда, при обтекании только что перечисленных тел градиент давления не всегда равен нулю. Однако до тех пор, пока не возникает отрыва пограничного слоя, сопротивление трения во всех этих случаях, так же как и при ламинарном течении, мало отличается от сопротивления плоской пластины. Следовательно, закономерности пограничного слоя на плоской пластине являются основой для расчета сопротивления всех тел, у которых при обтекании не возникает резко выраженного отрыва. Распространение выводов, которые мы получим при изучении пограничного слоя без градиента давления, на пограничный [c.571]

ДОПУСТИМАЯ ВЫСОТА ШЕРОХОВАТОСТИ ОБТЕКАЕМОЙ ПОВЕРХНОСТИ В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ С ПРОДОЛЬНЫМ ГРАДИЕНТОМ ДАВЛЕНИЯ [c.37]

В Л. 92] сделаны обобщения на турбулентный пограничный слой с градиентом давления и тепло- и массооб-меном при несжимаемом и сжимаемом течениях. [c.202]

В потоках с турбулентным пограничным слоем на обтекаемой поверхности чисто аналитический расчет трения и конвективного теплообмена в настоящее время невозможен. Однако разработаны различные полуэмпи-рические методы, позволяющие с достаточной для практики точностью рассчитать поверхностное трение и теплообмен. В случае изотермического пограничного слоя в области существенных градиентов давления можно надежно рассчитать динамические характеристики турбулентного слоя и определить положение места отрыва. Меньше разработаны теория и методы расчета турбулентного пограничного слоя с градиентом давления в условиях интенсивного тепломассообмена и при больших скоростях движения газов. В некоторых случаях применение модифипированной аналогии Рейнольдса процессов переноса тепла и количества движения позволяет распространить полуэмпирические методы расчета изотермического пограничного слоя на расчет турбулентного пограничного слоя в условиях интенсивного теплообмена, влияния сжимаемости, поперечного потока массы и других факторов. [c.5]

Описанный метод определения х(у) в турбулентном пограничном слое с градиентом давления нельзя признать достаточным, так как он не учитывает постепенного затухания касательных. напряжений. на внешней границе слоя и не позволяет определить касательное напря- кение на стенке Ху,- [c.387]

Аналитическому определению влИянйя йДува йа teil лообмен в двумерном турбулентном пограничном слое без градиента давления посвящен ряд работ [Л. 135, 163, 292, 293J. Исходными предпосылками являются теория длины перемешивания Ji. Прандтля в сочетании с течением Куэтта, пренебрежимо малые изменения зависимых переменных в уравнениях пограничного слоя по координате X, по сравнению с их изменениями по координате у. Для установления зависимости коэффициентов трения, теплоотдачи и восстановления температуры от расхода вдуваемого газа, чисел Mi, Pr и Re, а также используются интегральные уравнения количества движения и энергии. К ним присоединяются уравнения баланса массы и энергии пористой поверхности. [c.380]

Пограничный слой с градиентом давления. Максимальными эффектами, которые может вызвать градиент давления, воздействуя на турбулентный пограничный слой, являются его отрыв, когда градиент давления положителен, а при достаточно большом отрицательном значении градиента давления — реламинаризация пограничного слоя. Рассмотрим, что даст уравнение для турбулентной вязкости в приложении к этим явлениям. [c.559]

Рис. 17.11. Измерения точки перехода ламинарного течения в турбулентное в пограничном слое с градиентом давления. По Гренвилу [Щ. Построенная кривая изображает зависимость разности числа Рейнольдса 02,пер = ( m 2/v)nep Для точки перехода и числа Рейнольдса Рвб,,н = Д я

В основе изложенного способа расчета Э. Труккенбродта лежит допущение, что распределение скоростей в пограничном слое описывается степенным законом. Более точные законы распределения скоростей в пограничном слое с градиентом давления выведены В. Шаблевским путем применения обобщенной гипотезы о пути перемешивания [ ], I ]. Другой способ расчета несжимаемого турбулентного пограничного слоя на гладкой и шероховатой стенке, также основанный на теореме импульсов и теореме энергии, недавно предложил И. Ротта [ ]. Уточнение, вносимое способом И. Ротты по сравнению со способом Э. Труккенбродта, в основном состоит в следующем в способе И. Ротты профиль скоростей в пограничном слое составляется из двух частей из части, близкой к стенке, и из внешней части, поэтому он может быть описан посредством не одного только формпараметра Hi2, но и посредством местного коэффициента трения с/. Способ расчета И. Ротты подробно изложен в практически удобной форме и с приложением большого числа трафаретов для записей в работе [ ]. [c.615]

Рис. 10-3, Универсальное логарифмическое распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления. Экспериментальные точки по данным 1,2— Шубауэра н Клебанова (Л. 209] 3, 4 — Фейджа [Л. 102] 5, в — Беглея и Бребнера [Л. 58] 7, В, 9 — МЛТИ [Л, 20] для формпараметра градиента давления Г, равного соответственно (—0,0990), (-0,0443), (—0,00823). Кривая / ф=П кривая II ф=5,75 lg Т1- -5,5.

Рис. И-7. Распределение локального коэффициента тренпя в турбулентном пограничном слое с продольным положительным градиентом давления по длине обтекаемой поверхностн.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...