Соотношение Эйнштейна

Первое замечание касается истолкования соотношения Эйнштейна Е = тс , которое дано автором недостаточно четко и не совсем правильно. Это соотношение впервые было установлено Эйнштейном как одно из следствий специальной теории относительности. В последние годы в связи с многочисленными исследованиями различных ядерных реакций его справедливость была [c.13]

На основании соотношения Эйнштейна для энергии фотона может быть получено уравнение для выражения зависимости длины волны от массы фотона [c.74]

Применяя соотношение Эйнштейна и гипотезу де Бройля к волнам частиц, получаем [c.75]

Коэффициент диффузии можно получить из соотношения Эйнштейна для диффузии малых сферических частиц в вязкой среде. [c.125]

Тейлор [788] видоизменил соотношение Эйнштейна для капель жидкости с вязкостью Цр [c.230]

Из этого соотношения Эйнштейн сделал следующие заключения [c.397]

Это и есть искомое соотношение между коэффициентом диффузии и подвижностью соотношение Эйнштейна). [c.332]

Согласно соотношению Эйнштейна, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия Мс в эргах, где с = = 3-10 ° см сек — скорость света в вакууме. Например, массе в 1 г соответствует энергия 9- 10 ° эрг. [c.26]

Современная физика установила взаимосвязь энергии и массы (знаменитое соотношение Эйнштейна Е=тс ). Установление этой взаимосвязи не оставляет никаких сомнений в том, что масса Солнца, как и любой другой звезды, непрерывно уменьшается в процессе излучения. Так что прав был Лукреций. [c.21]

Заметим, что соотношению Эйнштейна (4.23) можно придать довольно общую форму (имеющую аналоги в микроскопической классической и квантовой статистической теориях) соотношения, связывающего коэффициент переноса (коэффициент диффузии) с интегралом по времени от соответствующей временной корреляционной функции (скорости). [c.47]

Заметим, что следующее также из (4.49) известное соотношение Эйнштейна, связывающее коэффициент диффузии с температурой и коэффициентом вязкости, выше при выводе уравнения (4.46) мы получили из уравнения состояния идеального газа для осмотического давления брауновских частиц. [c.54]

Как мы видели раньше (см. (4.25), (4.26)), аналогичную форму можно придать соотношению Эйнштейна, записав коэффициент диффузии в виде интеграла от корреляционной функции скорости брауновской частицы. [c.60]

В общем случае, как например и для анизотропной трансляционной диффузии, это соотношение Эйнштейна имеет несколько более сложный тензорный вид. Подробнее см. приложение VII.) [c.88]

Самым главным для приложений выводом из теории относительности является знаменитое соотношение Эйнштейна [c.12]

Из теории относительности следует, что масса М и полная энергия рел любой физической системы связаны соотношением Эйнштейна (1.4). С помощью этого соотношения энергию связи, ядра [c.37]

Пожалуй, самым главным свойством элементарных частиц надо считать их способность рождаться при столкновениях других частиц. Возможность рождения новых частиц — релятивистский эффект, обусловленный соотношением Эйнштейна (1.4) [c.274]

Расчетные методы квантовой электродинамики успешно применяются и для расчета практически важных процессов взаимодействия Y-квантов с атомами и ядрами. В этих расчетах ядро трактуется просто как точечный, или размазанный по объему ядра, но жестко связанный, заряд Ze. Здесь, конечно, надо иметь в виду, что, кроме таких чисто электромагнитных взаимодействий, могут идти еще фотоядерные реакции (см. гл. IV, И), а также процессы, связанные с поляризуемостью ядер. Однако интерференция между этими разнородными процессами практически отсутствует. Поэтому все их можно рассчитывать независимо. В чисто электромагнитном взаимодействии у-квантов с атомами и ядрами практически важнейшими процессами являются фотоэффект и рождение пар. Фотоэффект состоит в том, что у-квант поглощается атомом, из которого вылетает электрон. Свободный электрон поглотить фотон не может, так как при этом нельзя одновременно соблюсти законы сохранения энергии и импульса. Очевидно поэтому, что фотоэффект в основном будет идти при энергиях, сравнимых с энергией связи электрона в атоме, и что основную роль (порядка 80% при has > /, где I — ионизационный потенциал) будет играть фотоэффект с самой глубокой /С-оболочки атома. И действительно, сечение фотоэффекта резко падает при увеличении энергии у-кванта. Закон сохранения импульса при фотоэффекте практически не действует, потому что ядру фотон может отдать большой импульс, практически не передавая ему энергии (из-за большой массы ядра). Закон сохранения энергии выражается соотношением Эйнштейна [c.339]

Используя соотношение Эйнштейна, связывающее скорость v направленного при диффузии дрейфа дефекта с силой F-. [c.157]

Подвижность границы зерна как дефекта, точнее скорость ее миграции, может быть определена из соотношения Эйнштейна [c.170]

Энергия тела неразрывно связана с его массой всякому изменению массы тела соответствует вполне определенное изменение его энергии и, наоборот, всякое изменение энергии тела связано с изменением его массы. Зависимость между массой и энергией тела выражается соотношением Эйнштейна [c.28]

Здесь D — коэффициент диффузии носителей, связанный с их подвижностью соотношением Эйнштейна [c.173]

Величину эффективного заряда иона, мигрирующего в процессе электропереноса, можно определить из экспериментальных данных с помощью известного соотношения Эйнштейна [7] [c.204]

Под действием силы / ц точечные дефекты, закрепляющие сегмент наибольшей длины будут двигаться в направлении этой силы, причем скорость v такого дрейфа определяется соотношением Эйнштейна [15] [c.167]

При малых Хп формула (9-2) переходит в известное соотношение Эйнштейна для вязкости суспензии. [c.239]

Формула (15) отражает закон сохранения и превращения энергии. Оно содержит разность значений величин внутренней энергии. В настоящее время, безусловно, ясен вопрос и об абсолютном значении энергии, которое определяется соотношением Эйнштейна И = тС . В общем случае масса т непостоянна и она зависит от состояния системы. Энергия также зависит от состояния, но в отличие от массы энергия— быстро изменяющаяся функция. В дальнейшем определение абсолютной величины энергии не потребуется и поэтому начало отсчета может быть принято произвольно. [c.20]

С точки зрения теории относительности М. т тела характеризует его энергию покоя согласно соотношению Эйнштейна [c.50]

Из ур-ний (7) и (8) следует, что если тело имеет нулевую М., то оно движется всегда со скоростью света и не может находиться в покое, и наоборот, если тело движется со скоростью света, его М. должна равняться нулю. В пределе vie — О из этих ур-ний следует, что S- Q= тс , р mv, Тр /2т, т. е. воспроизводятся соотношение Эйнштейна (1) и нерелятивистские выражения (2) и (5) для импульса и кинетич. энергии. [c.51]

Отсюда имеем соотношение Эйнштейна между коэффициентом Ь и коэффициентом диффузии D [c.460]

Показать, что подвижности электрона и дырки связаны с соответствующими коэффициентами диффузии соотношениями Эйнштейна [c.80]

Соотношения (13.17.4) и (13.17.5) носят название соотношений Эйнштейна. [c.347]

Диффузионный форезис 45 Диффузия, мелкие сферические частицы, соотношение Эйнштейна 125 [c.527]

В принципе абсолютным уровнем отсчета энергии могла бы служить масса покоя системы, связанная с ее энергией соотношением Эйнштейна. Однако практически на этом пути возникают непреодолимые трудности, пото- [c.41]

Так как энергия, выделяемая или гюглощаемая в ядерных реакциях, в миллионы раз превосходит энергию химических реакций, то удается экспериментально измерить изменение масс частиц и ядер, вступающих в реакцию. Экспериментальные данные по этому вопросу дают возможность для проверки справедливости релятивистского соотношения Эйнштейна S = tri d. [c.266]

Смена устойчивостей 145 Соотношение Эйнштейна 332 Сопло Лаваля 504 Спиновая дето1ьчция 684 Струя вязкой жидкости, затопленная 118 [c.732]

Уравнение Эйнштейна (177.1) (его можно также записать в виде = h (v — Vq) = eV), подтвержденное опытами Милликена, подвергалось и в дальнейшем разнообразным экспериментальным проверкам. В частности, частота падающего света варьировалась в очень широких пределах — от видимого света до рейтгеновских лучей, и во всем интервале опыт оказался в превосходном согласии с теорией. В опытах с рентгеновскими лучами проверка упрощается благодаря тому, что v очень велико по сравнению с Vq. Поэтому соотношение Эйнштейна принимает вид hv — eV и позволяет определить V, если измер ёно V. Таким приемом пользуются даже для определения длины волны очень жестких у-лучей, для которых метод дифракции на кристаллах невозможно осуществить с достаточной точностью из-за малости соответствующей длины волны. [c.640]

Из соотношений Эйнштейна (211.13) легко видеть, что при прочих равных условиях поглощение сильнее в тех спектральных линиях, для которых большее значение имеет коэффициент Атп-В случае, например, серии Бальмера в спектре атомарного водорода (рис. 38.1 и 38.3) поглощение должно быть слабее у старших членов серии, поскольку для них, согласно приведенным выше данным, коэффициенты Атп меньше. Соотношения (211.13) подтверждаются измерениями без всяких исключений. Поэтому, измеряя коэффициенты поглощения и опираясь на (211.13),- можно определять численные значения первых коэффициентов Эйнштейна Атп- [c.737]

Глубочайший результат Любое тело, обладающее массой покоя, уже имеет энергию только благодаря факту своего существования. Например, энергия покоя 1 г любого вещества равна 9.1013 д. Закон сохранения энергии теперь приобретает новый смысл — это объединенный закон сохранения массы-энергии. При этом необходимо четко понимать, что соотношение Эйнштейна (90) нельзя noHHiviaTb как возможное превращение массы в энергию или наоборот, это всего лишь основание для количественного сопоставления этих величин. Масса и энергия — совершенно независимые по своей физической сущности понятия. Энергия строго сохраняется, меняется лишь форма, в которой она проявляется. Закон (90) позволил ученым понять много новых явлений в физике атома и аюмного ядра, физике элементарных частшл и т. д. [c.137]

Фотоны. Гипотеза Эйнштейна о существовании фотонов встретила, как мы уже знаем, сильные возражения. Это и не удивительно, ибо ряд явлений (интерференция, дифракция) нашел объяснение в волновой теории света. л]аализу подвергалось и само соотношение Эйнштейна E=hv. О какой частоте колебаний идет речь, если свет состоит из частиц Как можно связывать энергию и частоту Во шы, набегающие на морской берег с одной и той же частотой, приносят разную энергию в зависимости от силы шторма. Лишь автор гипотезы А. Эйнштейн ни на секунду не сомневался в том, что свет действительно обладает и корпускулярными, и волновыми свойствами, имеет двойственную кор-пускулярно-волновую природу. Глубоко аргументированно он пишет Волновая теория света... прекрасно оправдывается при описании чисто оптич хких явлений и, вероятно, едва ли будет заменена какой-либо иной теорией. Но все же не следует забывать, что оптические наблюдения относятся не к мгновенным, а средним по времени величинам. Может оказаться, что теория света придет в противоречие с опытом, когда ее будут привлекать к явлениям возникновения и превращения света [84]. [c.159]

Длина диффузии. Длина диффузии Ld — расстояние, характеризующее пространственный спад неравновесной концентрации носителей до равновесного значения. Значение Ld определяется через коэффициент диффузии D и время жизни т с помощью соотношения Lo=l Коэффициент диффузии и подвижность связаны соотношением Эйнштейна D = kT i. e (в невырожденном полупроводнике). Максимальная длина диффузии характеризует степень совершенства и чистоты кристалла. При Г = 300 К Z.d =0,5 см в Ge, Lo 0,3 см в Si, 10 - 10 см в InSb [162]. [c.455]

Внесистемная единица, равная кинетической энергия, которую приобретает электрон при перемещении в электрическом поле между двумя точками с разностью потенциалов один вольт 1 мегаэлектрон-вольт (МэВ) = 1,6-Дж= 1,6-10" эрг. На основании соотношения Эйнштейна эта единица используется также и для измерения масс элементарных частиц. [c.36]

П. электронов н ионов связана с их козф. диффузии О в газе соотношением Эйнштейна [c.665]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.332 ]

Основы теории металлов (1987) -- [ c.45 ]

Шум Источники описание измерение (1973) -- [ c.85 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.222 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.222 , c.272 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...