Ток фермиевский

В первом приближении туннельный ток не должен зависеть от температуры, так как в его формировании принимают участие в основном электроны с энергией ниже фермиевской. С повышением температуры лишь относительно небольшая часть таких электронов может увеличить свою энергию на величину kT. Однако так как вероятность туннелирования очень сильно зависит от высоты потенциального барьера, то даже относительно небольшое увеличение энергии электронов и, следовательно, уменьшение высоты барьера для них приводит к заметному изменению туннельного тока с температурой. Теория дает следующую зависимость тока от температуры при неизменном смещ,ении V. [c.278]

Возбуждения фермиевской ветви, несущие электрический заряд, обычно называются носителями тока. [c.155]

Причина этой связи совершенно очевидна в силу малости фононных частот по сравнению с фермиевской дополнительное поле, связанное с колебаниями решетки, действует на носители тока практически как статическое. [c.214]

Тогда нам остается учесть лишь возмущение, вносимое непрерывной, сравнительно малой по величине функцией от (к — к ). После дальнейшего сдвига нуля отсчета энергии разумно предположить (ср. с 10.4), что изменениями порядка в плотности состояний (10.6) или в фермиевской плотности тока (10.7) можно пренебречь. Сосредоточим на время внимание на переходах между состояниями, описываемыми простыми плоскими волнами (10.2) указанные переходы обусловлены недиагональными матричными элементами Т (г). Это рассеяние свободных электронов, вызванное атомной неупорядоченностью металла, определяет такие характерные кинетические коэффициенты, как удельное электрическое сопротивление р. [c.455]

Флори — Хаггинса 322 Ток фермиевский 510 Толщина блоховской стенки 46 Трансформанта Гильберта 409 [c.586]

Рассмотрим качественно вид ВАХ туннельной структуры. Так как туннелирование электронов может идти лишь на свободные уровни, то в отсутствие внешнего смещения участвовать в переходах удет лишь незначительная часть электронов, энергия которых близка к фермиевской. Эти электроны образуют встречные потоки равной величины. При приложении к структуре внешнего смещения V возможность туннелирования получает группа электронов отрицательного электрода с энергиями от до fx (рис. 10.6, б). При малых смещениях число таких электронов пропорционально смещению V. Так как прозрачность барьера для всех этих электронов практически одинаковая, то туннельный ток должен быть также прямо пропорционален смещению / F. При больших смещениях средняя высота и толщина потенциального барьера для туннелиру- [c.277]

Так же, как это было еделано выше, можно показать, что если ток задается однородным дрейфом и приложено магнитное поле, перпендикулярное ему, ток будет вращаться с циклотронной частотой (йс, отвечающей невзаимодействующим электронам. Если, с другой стороны, ток обусловлен возбуждением нескольких квазичастиц над равновесным распределением и снова приложено магнитное поле, мы найдем, что ток будет вращаться с циклотронной частотой, соответствующей фермиевской скорости дЕ (р, х Ло)/5р. Оказывается, что резонанс Азбеля — Канера очень тесно связан именно с таким типом возбуждения. Поэтому для правильной интерпретации каждого эксперимента нужно обязательно провести соответствующие вычисления. [c.399]

В методе линейного отклика, однако, вполне однозначно выясняется смысл величины ]р, входящей в формулы (10.17) и (10.37) приближения ПСЭ. Как видно из определения (10.116), фермиев-ский ток (10.7) всегда пропорционален фермиевскому волновому вектору кр, даже если электронный спектр имеет мало общего со спектром свободных электронов. В формуле (10.122) это значение выделяется положением пика квази-б-функции (10.121) кр есть то значение к [, при котором к = %р. Для любой системы, спектр которой можно рассматривать как возмущенный спектр свободных электронов ( 10.4 и 10.5), по-прежнему допустимо использовать обычный прием с подсчетом числа к-состояний внутри ферми-сфери радиуса кр, и величина ]р в очень хорошем приближении дается формулой (10.7). Как следует из выражения [c.510]

Итак, мы видим, что поток электронов от Р кР в этой упрощенной модели осциллирует при изменении Я, и эти осцилляции подобны осцилляциям де Гааза ван Альфена. Соответственно осциллирует и сопротивление, обусловленное током по открытым траекториям. Одна важная особенность, отличающая эти осцилляции от тех, которые обусловлены собственно эффектом дГвА, — их нечувствительность к температуре. Для циклических орбит площадь А зависит от энергии г и, как было показано ранее, влияние конечной температуры эквивалентно размытию фаз из-за различи площадей орбит для различных энергий г в пределах размытия фермиевской ступеньки. Поэтому основным параметром, описывающим размытие фаз и уменьшение амплитуды, является циклотронная масса, пропорциональная йА/(1е, В рассматриваемом же случае, как показано на рис. 7.18, траектории электронов, имеющий [c.435]

Последоват. квант, теория Г. в. ещё не построена. В системе ед. А=с=1 гравитац. постоянная С явл. размерной константой с размерностью обратного квадрата массы, поэтому квант, описанию Г. в. отвечала бы непере-нормпруемая теория. Точно такую же размерность пмеет фермиевская константа Ср эфф. вз-ствия слабых токов (0р= 0 т , где тр — масса протона). Согласно единой калибровочной теории слабого и эл.-магн. вз-ствий (т. н, электрослабому вз-ствию см. Слабое взаимодействие), величина Л= [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...