Баланс лучистой энергии

Закон Кирхгофа (1882 г.) устанавливает количественную связь между энергиями излучения и поглощения поверхностями серых и абсолютно черны Х тел. Этот закон можно получить из баланса лучистой-энергии для излучающей системы, состоящей из относительно большого замкнутого объема с теплоизолированными стенками и помещенных в него тел. Для каждого из этих тел в условиях термодинамического-равновесия энергия излучения равна поглощенной энергии [c.374]

Эту зависимость можно получить из теплового баланса. Лучистая энергия, поглощенная средой в слое толщиной dl, как и ранее, определяется величиной ha dl. [c.422]

По аналогии с уравнением (2-1) уравнение баланса лучистой энергии для монохроматического излучения будет [c.44]

Обозначим через Фо общее количество лучистой энергии, падающей на тело в единицу времени, через Фа, Фд, Фв — соответственно количество-лучистой энергии, поглощенной, отраженной и пропущенной сквозь тело (рис. 4. 19). Тогда уравнение баланса лучистой энергии будет следующим [c.185]

Баланс лучистой энергии [c.18]

Уравнение баланса лучистой энергии частоты , распростра- [c.369]

Полученные в предыдущем параграфе выражения для скоростей испускания, поглощения и рассеяния позволяют записать уравнение баланса лучистой энергии в следующем подробном виде [c.370]

Эту зависимость можно получить из теплового баланса. Лучистая энергия, поглощенная средой в слое толщиной сЦ, как и ранее, определяется величиной J Интенсивность собственного излучения среды можно выразить через интенсивность излучения абсолютно черного тела величиной Тогда изменение интенсивности излучения выразится разностью между поглощенной энергией и энергией, излучаемой средой в слое толщиной й1 [c.384]

Для его решения запишем дополнительные соотношения— баланс лучистой энергии [c.170]

Баланс лучистой энергии, отраженной от зеркала и сконцентрированной в фокальном изображении, имеет вид [c.458]

Покрытия с высоким значением степени черноты находят широкое применение в установках, использующих лучистую энергию Солнца. Практическая гелиотехника в настоящее время развивается бурными темпами. В энергетическом. балансе будущего энергии, полученной в результате преобразования солнечной радиации, отводится значительное место [182]. [c.216]

Закон Кирхгофа. Закон Кирхгофа устанавливает связь между излучательной и поглощательной способностями тела. Эту связь можно получить из рассмотрения лучистого обмена между двумя поверхностями. Пусть имеются две поверхности, одна из которых — абсолютно черная. Расположены они параллельно и на таком близком расстоянии, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. Температура, излучательная и поглощательная способности этих поверхностей соответственно равны Т, Е, А, То, Ео и Ло=1, причем 7 >7 о (рис. 5-5). Составим энергетический баланс. С единицы левой поверхности в единицу времени излучается энергия в количестве Е. Попадая на черную поверхность, эта энергия полностью ею поглощается. В свою очередь черная поверхность излучает энергию в количестве Eq. Попадая на серую поверхность, эта энергия частично в. количестве АЕ поглощается ею, остальная часть в количестве (1 — —А)Еа отражается, снова попадает на черную поверхность и полностью ею поглощается. Таким образом, для левой поверхности приход энергии равен AEq, а расход — Е. Следовательно, баланс лучистого обмена [c.156]

Составим уравнение баланса тепловой энергии с учетом неравномерности температурного поля в объеме газа. Пусть лучистый поток от поверхности dF [c.292]

В условиях наших экспериментов доля лучистой энергии в общем балансе переноса тепла составляла 2,5-5 .При обобщении в критериях подобия лучистая составляющая теплообмена вычиталась. [c.125]

Правая часть равенства (10-2) выражает результирующий лучистый теплообмен среды (отданная средой лучистая энергия минус поглощенная), левая — количество энергии, образовавшейся в среде путями, не связанными с излучением. Таким образом, уравнение (10-2) представляет собой уравнение баланса объема — носителя среды. [c.303]

Выражения (10-68) и (10-69) являются уравнениями переноса лучистой энергии для слоя. Составим уравнение баланса среды, заключенной в элементарной прослойке толщиной dz. Количество поглощенной в ней энергии найдем по формуле (10-61), если в ней коэффициент ослабления заменить коэффициентом поглощения. Получим [c.315]

В работах X. Хоттеля [75] переизлучение энергии граничными поверхностями учитывается путем использования детерминантов системы линейных алгебраических уравнений балансов лучистой энергии для каждой зоны. В работах А. С. Невского [39 ] переиз- [c.213]

В статье выводятся формулы для вычисления баланса лучистой энергии в атмосфере исходя из решения уравнения переноса лучистой энергии. Распределение температуры с высотой предполагается заданным. Сначала решается задача о балансе лучистой энергии в атмосфере, рассматриваемой как чисто поглош аюш ая среда. Во второй части работы делается обобш епие па случай поглош аюш ей и одповремеппо рассеиваюш ей атмосферы. [c.262]

Нри помогци этого точного уравнения мы выведем сначала уравнение баланса лучистой энергии в частном случае, когда атмосфера рассматривается как чисто поглогцаюгцая среда, после чего перейдем к основной задаче этого исследования — учету рассеянной радиации. [c.263]

Отметим, что формулы (23) и (24) (без членов, соответствующих прямой радиации Солнца) обычно и кладутся в основу численных оценок баланса лучистой энергии. Величиной F и формулой (23), выведенной геометрически, пользовался в своей работе О. Робертс. Величину divF фактически вычислял Ф. Альбрехт, хотя и не без помогци формулы (24), а исходя из формул Эмдена, основанных на некоторых неточных допугцениях относительно изменения Ijy (г, 0) в зависимости отт ). [c.270]

Опыт показывает далее, что Е (равно как и Е ) в сильной степени зависит от температуры испускающего тела, так что испу-скательная способность v,г есть функция частоты и температуры. Тот факт, что v,г зависит от температуры излучающего тела и не зависит от температуры окружающих тел, есть физическое выражение идеи Прево о динамическом равновесии между телами, обменивающимися лучистой энергией. Нагретое до температуры Т тело излучает в единицу времени одинаковое количество энергии, независимо от того, окружено ли оно нагретыми или холодными телами, но тепловое равновесие установится на уровне, обусловленном балансом энергии между всеми этими излучателями. [c.688]

Эксергетический баланс Земли определяется прежде всего его приходной частью. Поток лучистой энергии, поступающей от Солнца, характеризуется высокой эксер-гией, составляющей примерно 0,93 его значения. Следовательно, поступающий на Землю поток эксергии составляет около 0,93-170-10 Вт= 158-10 Вт, из которых 34 % сразу отражается в космос. Таким образом, до поверхности Земли доходит эксергетический поток Е = = 158-10 -0,66= 104-10 Вт. Покидающий Землю поток эксергии относительно мал. С точки зрения земной энергетики его можно не учитывать, так как для нее средняя температура окружающей среды составляет примерно 300 К (использовать в качестве теплоприемника температуру равновесного излучения космоса можно с определенными ограничениями только вне Земли). Таким образом, пропуская всю энергию, получаемую от Солнца, Земля оставляет себе ее эксергию. Величина Е пред- [c.244]

Внутри звёзд происходит интенсивное освобождение энергии в термоядерных реакциях. При Л, р. звёздных недр поглощаемая лучистая энергия уже не равна в точности испускаемой излученная энергия немпого превышает поглощённую — ровно настолько, нтобы отвести излишек энергии, выделенной в термоядерных реакциях. В результате абс. величина Н уже не постоянна, как во внеш. слоях звезды, а изменяется с расстоянием от центра звезды дивергенция Н (div Н) в точности равна энергии, выделяемой посредством термоядерных реакций в единицу времени в единице объёма. При этом звезда находится одновременно как в механич. равновесии (баланс между силами давления и силами гравитации), так и в тепловом равновесии (точное равепство между скоростями выделения и отвода энергии). [c.617]

Если величину 4асгоТ —а " пад исключить из уравнений (10-2) и (10-9), то получим уравнение (10-10), представляющее собой уравнение баланса энергии реального физического объема, включающего в себя объем — носитель лучистой знергии и содержащуюся в нем среду. Таким образом, уравнения (10-9), (10-2) и (10-10) являются уравнениями баланса первое — уравнение баланса энергии объема — носителя лучистой энергии, второе — уравнение баланса материальной среды, заключенной в объеме, и третье — уравнение баланса реального физического объема. Из трех уравнений баланса самостоятельны только два, третье является следствием двух других. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...