Различные типы волн в жидкостях

Настоящая книга построена как обстоятельное введение в теорию волн в жидких средах (т. е. в жидкостях и газах) эта область исследований составляет существенную часть динамики жидкости, а также значительную часть общей теории волн и кроме того находит важные приложения в изучении окружающей среды и в технике. Указанная область механики необычайно широка. Различные типы волн в жидкостях, фундаментальные идеи, выдвигаемые для объяснения свойств волн, и разнообразные приложения этих свойств столь многочисленны, что создание введения в эту область в рамках одного тома потребовало тщательного отбора материала. [c.8]

Часть I. Различные типы волн в жидкостях [c.526]

Часть 1. Различные типы волн в жидкостях 527 [c.527]

В этой первой части эпилога было дано очень краткое описание различных типов волн в жидкостях. Это было сделано главным образом для того, чтобы показать широту круга проблем. Подробное описание любого из упомянутых типов волн смотрите в книгах, на которые даны ссылки в библиографических комментариях. [c.541]

Проведенные исследования различных типов волн в случае тонкого твердого слоя в жидкости могут представлять интерес в сейсмологии и сейсморазведке, особенно для вопросов образования и распространения головных волн в тонких слоях, а также в вопросах экранирования сейсмических волн. [c.120]

Все сказанное относительно различных типов волн относится в одинаковой мере как к продольным, так и к поперечным волнам в сплошной среде. Нужно лишь иметь в виду, что поперечные волны могут возникать только в упругих твердых телах. В жидкостях и газах могут возникать только продольные упругие волны. Но на поверхности жидкости или границе двух жидкостей могут возникать волны, по своему характеру близкие к поперечным волнам в упругих телах. [c.707]

Объем этой книги, как объяснялось в прологе, не позволяет провести подобное основательное рассмотрение всех систем волн в жидкостях. Однако он позволяет очень кратко описать в этой части эпилога различные типы анизотропных и диспергирующих систем волн и указать, как они могут быть исследованы методами гл. 4. Аналогичное краткое описание некоторых важных нелинейных эффектов в диспергирующих системах см. в части 2. [c.526]

В 3.1—3.4 показано, что эффективность массообмена, помимо других факторов (скорость течения пленки жидкости, коэффициент диффузии), существенно зависит от длины волны и амплитуды. Это впервые было теоретически доказано на основании решения уравнения конвективной диффузии в работах [12, 13]. Позже в работах [70—73] показано, что волновые характеристики при пленочном течении имеют статистическую природу. Это было доказано для гравитационного [72—74], нисходящего [73] и восходящего прямотоков [70, 71]. В работах [70,71,73] по спектральным плотностям установлено существование различных типов волн например, для восходящего прямотока [70, 71] доказано существование трех основных типов волн волн ряби, крупных волн и волн возмущения. Число волн возмущений мало по сравнению с другим типом волн, поэтому в ряде работ они остались незамеченными. [c.55]

Из закона преломления при известном значении угла падения волны (если имеются обе волны) можно определить угол преломления 5- или -волны. Условия одновременного возникновения - и 5-преломленных волн при всех углах падения возможны, когда скорости различных типов волн находятся в соотношении, указанном ниже и поясненном на фиг. 23. Сказанное справедливо при передаче энергии из большинства жидкостей в твердые тела, а также при передаче энергии из некоторых твердых тел в твердые тела, [c.44]

Измерения выполнялись для различных типов волн на поверхности раздела и имели целью установить, как состояние поверхности раздела влияет на закономерности изменения и и и к по сечению потока. В опытах изменялся Гг и поддерживалось постоянным истинное газосодержание, что обеспечивало устойчивость положения динамической оси газовой фазы и уровня жидкости в трубе и тем самым давало возможность сопоставить различные режимы. На рис. 3.39 приведены некоторые результаты измерений для ф = 0,8. [c.117]

Для увеличения объема информации при определении физикомеханических свойств измеряют скорости УЗ-волн различных типов. Для этого применяют ЭМА-преобразователи, обеспечивающие повышенную точность измерения ввиду отсутствия слоев контактной жидкости. При использовании ЭМ.А.-преобразователей можно излучать и принимать одновременно три волны — продольную и две поперечные. Измеряют скорости и коэффициенты затухания для каждой волны, в результате чего определяют упругие постоянные, главные направления кристаллических осей и текстуру материала (т. е. преимущественное направление кристаллитов). Измерение таким методом упругой анизотропии позволяет оценивать некоторые технологические параметры металлических листов (например штампуемость). Аналогичный способ применяют для определения модуля упругости покрытий. [c.418]

В зависимости от направления колебаний частиц по отношению к направлению распространения волны волны акустические бывают различных типов. В жидкостях и газах возникают только продольные волны (табл. 1.4), в которых направления колебаний частиц и волны совпадают. В твердых телах наряду с продольными возникают поперечные волны, в которых движение частиц перпендикулярно распространению волны. Кроме того, вдоль свободной поверхности твердого тела могут распространяться поверхностные волны (Рэлея), частицы в которых движутся по эллипсу в плоскости, перпендикулярной поверхности. В металле эти волны практически затухают на глубине 1,5 X. Скорости распространения перечисленных волн, зависящие от свойств среды, связаны между собой соотношениями [c.20]

В книге описываются закономерности волновых движений в няе- ально упругом теле. Основным отличием такой среды от идеальной сжимаемой жидкости в акустике и от эфира в электродинамике является существование в ней, а в случае наличия границ и постоянное превращение друг в друга, двух различных по свойствам типов волн — волн расширения и сдвига. Можно сказать, что все вопросы, рассмотренные в данной книге, должны раскрыть специфику волновых процессов в упругих телах, обусловленную взаимодействием этих двух типов волн при наличии граничных поверхностей. Таким взаимодействием обусловлен чрезвычайно широкий круг особых явлений в процессах колебаний упругих тел и распространения волн в них. В качестве примеров здесь достаточно упомянуть известное явление существования поверхностной волны в упругом полупространстве и менее изученные вопросы, относящиеся к специфике собственных колебаний упругих тел конечных размеров. [c.7]

Ультразвуковые волны, распространяясь в среде, поглощаются в ней и рассеиваются. Поглощение ультразвука в воздухе чрезвычайно велико, в жидкости примерно в 1000 раз меньше. В практике дефектоскопии поглощением ультразвука в жидких прослойках пренебрегают, считая жидкость идеальной упругой средой. В твердых веществах волны различных типов поглощаются неодинаково. Например, в пластмассах поперечные волны поглощаются, как правило, меньше, чем продольные. Это различие возрастает с частотой свыше 1. .. 2 Мгц. Поглощение в твердых телах происходит в основном за счет рассеивания энергии на мелких кристаллических зернах или структурных компонентах, аналогично рассеиванию света в мутной воде. Часть энергии переходит в тепло. Когда размер этих зерен или неоднородностей, приближается к длине ультразвуковой волны, поглощение увеличивается. Если и — размер зерна, а Я — длина волны, то при [c.300]

Поглощение и дисперсия ультразвука в жидкостях. Релаксационная теория. Распространение звука и особенно ультразвука в жидкостях сопровождается различного рода релаксационными процессами. С одним из типов релаксационного процесса, заключающегося в перераспределении энергии между внешними и внутренними степенями свободы молекул под действием ультразвуковой волны, мы уже встречались при распространении ультразвука в многоатомных газах, где таким процессом объяснялось наличие дисперсии и аномального (молекулярного) поглощения. В жидкостях положение дела обстоит гораздо сложнее, поскольку гораздо сложнее сама структура жидкостей по сравнению с газами и в жидкостях могут иметь место весьма разнообразные релаксационные процессы. [c.290]

Возникающие в межэлектродной полости волны распространяются с большой скоростью, захватывая газы, частицы металла и твердые продукты пиролиза. Двигаясь, жидкость захватывает на своем пути с местных складов частицы и перемещает их либо на новые склады , либо за пределы активной зоны. Можно представить несколько видов ударных волн, отличающихся происхождением и эвакуационным эффектом. Первый вид — ударная волна, порожденная разрядом, поразившим непосредственно основной металл заготовки это основной вид разряда, имеющий наибольшую эффективность по съему металла и создающий одновременно ударную волну, перемещающую как собственные , порожденные ею же частицы, так и частицы, находящиеся на пути движения. Последующие виды разрядов могут попадать на одну или группу частиц, свободно лежащих на поверхности или приваренных (частицы могут быть металлические, графитовые, покрытые сажей, лаками или чистые) разряды через частицы могут либо достигать основного металла, либо нет, съем при этом будет колебаться от нуля до величин, получаемых при разрядах первого вида. Соответственно этому ударные волны от разрядов различного типа будут иметь различную интенсивность. [c.58]

Если имеется несколько различных структурных форм молекул жидкости (чистой или раствора), то существуют равновесные состояния, которые могут изменяться при изменении температуры и давления, вызванном звуковыми волнами в результате возникают релаксационные явления. Простейший подход к процессам этого типа обычно состоит в рассмотрении протекания в жидкости химических реакций, скорость которых невелика ). [c.180]

И Т. Д. В слабом растворе растворенные частицы практически не будут взаимодействовать друг с другом. Обладая большой длиной волны, они не будут локализованы в определенном месте жидкости. Взаимодействие примесей с атомами Не приведет к появлению дополнительных энергетических уровней. Состояние примесей можно классифицировать по значению непрерывной переменной импульса. Таким образом, каждой частице примеси соответствует некоторое элементарное возбуждение, характеризующееся энергией — функцией импульса. Логически возможны различные типы спектров. Однако фактически мы имеем дело с самым простым случаем, когда энергия е есть просто квадратичная функция импульса р с некоторой эффективной массой т [c.137]

Различные типы волн. В настоящей главе мы будем рассматривать волновые движения идеальной жидкости. Волновые движения характеризуются колебательным движением отдельных частиц жидкости. Яркими случаями волновых движений, наблюдаемых в природе, являются, например, морские приливы и отливы, морские волны, сейши в озерах и т. п. [c.401]

О других вариантах вынужценного рассеяния звука. Как уже говорилось, рассеяние на резонансных элементах - пузырьках - аналогично ВКР в оптике. Возможно, однако, и рассеяние на различных типах волн, не имеющих выраженных резонансов, но изменяющих скорость распространения звука. Такими модами могут быть в вязкой жидкости вихревые моды, тепловые волны и, наконец, гидродинамические моды - акустические течения. Все это - аналоги рассеяний рэлеевского типа в оптике. [c.197]

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

В последующих главах мы будем рассматривать распространение ультразвуковых волн в безграничной среде, которая обладает только объемной упругостью, но не имеет упругости формы и вязкости, т. е. является идеально текучей. В соответствии со сказанным в 6 гл. I, в такой среде, которой мы приписываем свойства идеальной сжимаемой жидкости, возможны лишь упругие деформации всестороннего сжатия, и, следовательно, в ней могут распространяться упругие волны только одного типа — волны сжатия (разрежения). Это существенно упрощает анализ возмущений и в то же время позволяет получить основные акустические соотношения для наиболее общего типа волн, которые могут существовать как в жидкостях (и газах), так и в твердых телах. В последних, как мы видели, возможны и другие упругие деформации, которым соотвег-ствуют иные типы волн, рассматриваемые ниже. Однако те соотношения, которые мы получим для волн сжатия в идеальной жидкости, будут справедливы и для других волн, поэтому в основных чертах они имеют общее значение для разных типов волн в различных средах. Реальные жидкости обладают некоторой упругостью формы. Такая упругость заметно проявляется лишь при очень больших скоростях деформации, значительно превышающих скорости, соответствующие ультразвуковым колебаниям самой высокой частоты, при которой они могут распространяться в жидкости без существенного затухания. Это дает основание считать скорости деформаций в ультразвуковой волне достаточно медленными, чтобы сдвиговой упругостью реальных жидкостей можно было полностью пренебречь. [c.29]

Теория ударных волн в жидкости с пузырьками, основанная на уравнении БКдВ, несмотря на ее ограниченность (слабые волны, распространяющиеся только в одном направлении, отсутствие отраженных волн, огрубление эффектов теплообмена), позволила получить следующий очень важный и красивый результат. Эволюция импульса заданной исходной формы в зависимости от его амплитуды и длительности, в зависимости от походного давления и физических характеристик пузырьковой среды определяется только двумя безразмерными параметрами Re и о. Указанная теория выделила различные типы возмущений волновой пакет (рис. 6.6.2,5), солитон (рис. 6.6.2, а), размазывающиеся волны типа тепловых, треугольные волны с крутым фронтом (рис. 6.6.1), реализация которых определяется параметрами Re и о. В настоящее время благодаря накопленному материалу каждому типу волн можно отнести ориентировочную область на диаграмме Re, а. Такая диаграмма (V. Kuznetsov et al, 1978 [c.78]

Для определения скорости звука в жидкостях широко применяются различные оптические методы. Чаще всего для этой цели используется явление диффракции света на ультразвуковой решётке. В жидкости, в которой распространяется акустическая волна, возникают чередующиеся уплотнения и разрежения. Благодаря зависимости коэффициента преломления жидкости от её плотности периодическим изменениям плотности жидкости будет соответствовать периодическое изменение коэффициента преломления. Сказанное справедливо как для стоячей, так и для проходящей волны. Таким образом, если получить акустическую волну в жидкости, налитой в прозрачную кювету с плоскопараллельными стенками, то по отношению к световому лучу подобное устройство будет являться квазидиффракциоиной решёткой. Роль постоянной этой решётки играет длина волны ультразвука X. Ультразвуковая решётка является объёмной решёткой слоистого типа. То обстоятельство, что в случае проходящей ультразвуковой волны диффракционная решётка движется, не имеет значения, поскольку скорость звука ничтожно мала по сравнению со скоростью света. Теория диффракции света на ультразвуковой решётке подробно развита в работах Рытова [300, 301,311]. [c.73]

Уравнение (1.1.1) получено для возмущений типа двумерного волнового пакета (1.1.2), исходя из метода многих масштабов идеи Мандельштама - представление суммы гармонических волн в виде квазимонохроматической волны. Это позволило учесть растущие и взаимодействующие возмущения на разных масштабах. При определенных упрощениях ОНПУ приводится к уравнению Гинзбурга-Ландау, а для консервативных сисч вм физики плазмы и гидродинамики идеальной жидкости - к нелинейному уравнению Шредингера. Уравнение, подобное (1.1.1), широко применяется для исследования различных гидродинамических (9-131, физических [14] и химических процессов [6-8, 11]. [c.11]

Расчеты выявили более причудливые осцилляции давления газа в различных фракциях. При э ом пузырьки мелкой фракции (t = 2) лучше следят за дав ением в жидкости, а крупной (i = 4)— раскачиваются значите тьно сильнее, чем пузырьки средней фракции (i = 3) или пузы])ьки в соответствующей моно-дисперсной смеси. Если же сравни ь эпюры давлеиия смеси или жидкости (р Pi) в волне (а именно р и измеряется в опытах), то в плане сравнения с эксперим штом полидисперсность типа (6.4.33), когда размеры пузырьков разных фракций различаются примерно в 2—3 раза, слабо влияе г на эту эпюру. Это означает, что волны в таких полидисперсны к смесях можно описывать в рамках модели монодиоперсной сре ] ы. [c.85]

Вибрационные воздействия гогут существенно ускорять процессы, протекающие в жидкой нес щ..й среде на 1раничных поверхностях различных фаз, т. е, в смесях типа суспензий, эмульсий и потоков пузырьков газа в жидкости. В этих целях находят применение различные способы вибрационного воздействия. Так, можно внутрь жидкости, находящейся в камере аппарата, ввести устройство, вызывающее распространение волн в объеме жидкости. Иногда такой способ называют озвучиванием, поскольку обычно используют частоты звукового диапазона. Согласно другому способу весь объем жидкости в камере аппарата приводят в медленное колебательное движение со значительной амплитудой перемещения (см. также гл. V). [c.409]

Первая задача — это определение шума турбулентного пограничного слоя в волновой зоне, вдали от самих источников шума. В этом случае можно считать, что генерация шума происходит за счет нестационарного турбулентного потока в пограничном слое. Для нахождения интенсивности этого шума следует воспользоваться основным уравнением (11.1) теории аэродинамической генерации звука при наличии твердых тел в потоке. При этом конкретные условия постановки этой задачи значительно различаются в зависимости от того, как ведет себя поверхность тела под действием приложенных со стороны жидкости сил, имеющих случайный характер. Эта поверхность может быть акустически жесткой и, таким образом, не будет совершать колебания под действием этих сил поверхность может быть акустически мягкой, и тогда пульсации давления в турбулентном пограничном слое будут переизлучать-ся ею в виде истинного звука наконец, поверхность может быть упругой и в ней (например в оболочке) будут распространяться под действием сторонних сил различные типы упругих волн (см. 1 этой главы). [c.444]

Это в точности составляет среднюю энергию, заключенную в объеме юс пространства, занятого волной (И). Па первый взгляд такой результат может показаться тривиальным. Можно аргументировать тем, что за каждую единицу времени образуются новые волны, занимающие в трубе участок длины с, и тем, что поршень, разумеется, должен предоставить соответственное количество энергии. Однако следует помнить, что для образования бесконечно длинной волны типа (11) потребуется бесконечно долгое время, а в случае конечного ряда волн представленное соображение приведет к необходимости исследовать, что происходит вблизи фронта волны. В данном случае результат действительно не изменится, но если скорость движения волн будет различной для волн различной длины, как, например, в диспергирующей среде и оптике, для волн па поверхности бесконечно глубокой жидкости в гидродинамике и для изгибных волн на длинном прямом стержне ( 45), результат будет другим. Таким образом, существует различие между скоростью гармонической волпы (для одной определеннон длины волны) и грун-повоп скоростью , определяющей скорость распространения энергии. [c.214]

До сих пор мы рассматривали распространение ультразвуковых волн в среде без границ. На границах раздела сред волна частично отражается, интерферируя с падающей волной, частично проникает во вторую среду. В этой главе мы выявим критерии отражения и прохождения плоских волн при различных условиях косого и нормального их падения на границы раздела сред, а также рассмотрим структуру интерференционного поля, образующегося при сложении отраженной волны с падающей. При этом ограничимся пока рассмотрением сред, в которых могут распространяться только продольные волны, т. е. жидкостей и газов, имея в виду отмеченную ранее общность полученных результатов для разных типов волн. На границах раздела твердых сред наряду с отражением и преломлением происходит еще и трансформация волн из одного вида в другой (см. далее), однако общий энергетический баланс и законы отражения и преломления для каждой волны остаются теми же. Далее мы ограничимся рассмотрением монохроматических плоских волн бесконечно малой амплитуды, учтя роль немонохроматич-ности, нелинейных эффектов, а также затухания волны в граничащих средах дополнительно. Результаты, которые мы получим для этих волн, в общих чертах сохраняют свое значение и для волн других конфигураций (сферических, цилиндрических и т. д.) по отношению к их лучам, т. е. нормалям к фронту волны. Поэтому специально прохождение сферических, цилиндрических и волн других конфигураций через границы раздела мы рассматривать не будем, учтя те возможные поправки, которые могут быть связаны с различием в углах падения. Анализ прохождения плоских волн через границы раздела сред начнем с наиболее простых случаев, обобщая их затем па более сложные ситуации. [c.141]

Поясним различные свойства обоих типов течения еще следующим примером пусть в точке А неограниченного пространства, в котором движется жидкость со скоростью т, имеется очаг возмущения течения в виде точки. Мгновенное возмущение распространяется в жидкосги в форме шаровой волны, центр которой движется со скоростью гечения гу. Если скорость течения меньше с, то шаровая волна по истечении промежутка времени т после мгновенного возмущения занимает относительно точки А положение, изображенное на фиг. 70. Если возмущения исходят из очага возмущений все время, то их можно рассматривать как быструю последовательность мгновенных возмущений тогда в жидкости по-. учается семейство шаровых волн, изображенное на фиг. 70. Из этой фигуры видно, что действие возмущения сказывается во всех направлениях, но в различных направлениях—в различной степени. [c.122]

В связи с движением тел в жидкости возникают кавитационные задачи различных типов. К наиболее распространенным относятся 1) стационарные задачи, 2) задачи о нестационарных кавернах, которые образуются, например, на двилсущихся телах при пересечении поверхности раздела между газообразной атмосферой и жидкостью, и 3) задачи, связанные с недостаточной глубиной погружения тела, в которых существенное влияние оказывают волны на свободной поверхности. [c.587]

В аналитических целях используется ряд явлений, заключающихся в том, что оптически активные среды в зависимости от свойств и структуры при взаимодействии с поляризованным светом могут изменять плоскость поляризации света (поляриметрический метод), изменять угол вращения плоскости поляризации для излучений различных длин волн (спектрополяриметрический метод), осуществлять вращение плоскости поляризации в присутствии внешнего магнитного поля (метод магнитного вращения). Возможно появление разности коэффициентов поглощения в исследуемой жидкости, помещенной в продольное магнитное поле, для лево- и правоциркулирующего поляризованного света — эффекта, используемого в методе кругового дихроизма, и разности в скорости распространения света, поляризованного по кругу вправо и влево, — эффекта кругового двулучепреломления. В зависимости от состава и структуры среды при помещении жидкости в поперечное магнитное поле возникает разность в показателях преломления обыкновенного и необыкновенного лучей ортогонально поляризованного света (метод магнитоуправляемого двулучепреломления). Оптическая активность веществ обусловливается двумя факторами — особенностью кристаллической решетки вещества и особенностями строения (асимметрией) молекул вещества. Для веществ первого типа характерна потеря оптической активности при разрушении кристаллической решетки плавлением или растворением. Вещества второго типа проявляют активность только в растворенном или [c.118]

В различных отраслях промышленности успешно применяется ультразвуковой метод очистки, основанный на преобразовании высокочастотного электрического тока в высокочастотные колебания жидкости. Высокая скорость колебаний ускоряет химические и физические процессы, происходящие в растворителях, и тем самым значительно ускоряет процесс обезжиривания и очистки деталей. Для этих целей могут быть применены генераторы тина УЗГ с магнитофрикционными преобразователями типа ПМС в сочетании с ультразвуковыми волнами типа УЗВ. [c.310]

Вообще, несмотря на то, что звуковые волны в газах и жидкостях и электромагнитные волны (в частности, световые) пе только совершенно различны по своей природе, но принадлежат к разным типам волн (первые — продольные, а вторые — поперечные), в отражении и преломлении звуковых волн на границе раздела двух газов или жидкостей и электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектриков (или магпитодиэлектриков, когда х > 1) много общих черт. Конечно, явления поляризации, сопутствующие отражению и преломлению электромагнитных волн на границе двух диэлектриков, не имеют аналога при отражении и преломлении звуковых волн на границе газов и жидкостей, поскольку эти волны — продольные и поляризация им не свойственна. Однако если рассматривать два частных случая отражения и преломления плоскополяризованных электромагнитных волп, ие сопровождающихся изменением характера 19 [c.563]

Основными примерами диспергирующих волн в гл. 3 и 4 являются гравитационные волны, движение которых определяется взаимодействием между инерцией жидкости и ее стремлением вернуться под действием силы тяжести в состояние устойчивого равновесия в случае, когда более тяжелая жидкость располагается ниже более легкой. В гл. 4 рассматриваются волны такого типа внутри жидкости, плотность которой в невозмущенном равновесном состоянии непрерывно уменьшается с увеличением высоты это так называемые внутренние гравитационные волны. Метеорологами установлено, что стратификация плотности внутри различных частей атмосферы такова, что появляются внутренние гравитационные волны, существенно влияющие на некоторые наблюдаемые процессы. Океанографы в свою очередь показали, что в частях океана с существенной стратификацией плотности внутренние гравитацонные волны имеют важное значение. Поскольку сила тяжести, как возвращающая сила, действует в одном фиксированном направлении, нет оснований для изотропии (т. е. равноправия всех направлений ) при распространении гравитационных волн, и было найдено, что внутренние гравитационные волны являются заметно анизотропными. [c.255]

Ультразвуковые волны большой интенсивности в жидкостях обычно получают с помощью электромеханических преобразователей различного типа. Их немонохроматич-ность определяется главным образом флуктуациями радио- [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...