Инерция жидкости

Уравнение (5-4.40) позволяет в принципе вычислить г] по измерениям величин б , б , и Ч . Эта методика довольно сложна, если не пренебрегать инерцией жидкости. В этом случае (5-4.40) сводится к соотношению [c.199]

Дроссельное отверстие в поршне имеет диаметр = 4 мм, его коэффициент расхода р = 0,6. Модуль упругости жидкости принять постоянным к = 12- 10 Н/м . Объем жидкости в ненагруженном цилиндре V = 5500 см . Диаметр штока О = 100 мм. Силами инерции жидкости и цилиндра, а также силами трения пренебречь. [c.334]

В ЭТОМ режиме, если можно пренебречь поверхностным натяжением и вязкостью жидкости, процесс определяется только инерцией жидкости или уравнением Рэлея [c.292]

В работах [226, 610] показано, что при росте пузырька из равновесного состояния температура его стенки быстро приближается к температуре насыщения, соответствующей внешнему давлению, а влияние инерции жидкости становится пренебрежимо малой. Приближенные решения для температуры стенки пузырька даны в работах [223,609]. Окончательно не решен вопрос, каким образом следует учитывать конвективный теплообмен, связанный со сферически симметричным движением жидкости [224, 905]. [c.134]

В связи с этим, считая инерцию жидкости единственным определяющим фактором роста пузырька, они показали, что если для максимального радиуса пузырька построить кривую Релея, то она достаточно хорошо согласуется с экспериментальными данными по росту и схлопыванию пузырьков [189, 297]. Сравнение проводилось для трех различных степеней недогрева от 20 до 83° С. [c.135]

Скорость увеличения объема пузырька при 7 i , в общем случае лимитируется сопротивлением расталкиваемой жидкости (динамические эффекты) и интенсивностью испарения жидкости на меж-фазной поверхности (энергетические эффекты). В свою очередь динамические эффекты обусловлены инерцией жидкости и ее вязкостью, а энергетические — условиями подвода тепла к межфазной поверхности и кинетикой процесса испарения. Все перечисленные эффекты действуют при росте парового пузыря одновременно, однако в практически важных задачах лишь некоторые или даже один из них могут стать преобладающими. Поэтому удобно рассмотреть четыре предельные схемы роста парового пузырька, каждая из которых соответствует лишь одному из упомянутых физических эффектов [c.246]

Эволюция радиального движения определяется радиальной инерцией жидкости и перепадом давлений в ней, который является частью перепада рг — Рс (между давлением газа и давлением жидкости вдали от пузыря). Часть этого перепада уравновешивается поверхностным натяжением и вязкостью жидкости, а остальная — радиальной инерцией жидкости. Давление газа в пузырьке обычно можно считать однородным рг = Рг ), см. 4 гл. 2). [c.64]

Истечение жидкости из отверстия или насадка при переменном напоре может служить примером неустановившегося движения жидкости. Ограничимся рассмотрением нескольких простейших случаев такого движения, когда силой инерции жидкости, обусловленной изменением скорости во времени, можно пренебречь ввиду ее малости. [c.139]

При ламинарном движении в цилиндрической трубе все частицы жидкости движутся по прямым линиям, параллельным оси трубы, с постоянной скоростью, т. е. с ускорением, равным нулю. Это движение жидкости в трубе называется течением Гагена—Пуазейля. Свойство инерции жидкости, представляемое параметром р, может сказаться только тогда, когда ускорения отличны от нуля ), поэтому при ламинарном движении сопротивление не должно зависеть от р. Следовательно, при ламинарном движении правая часть в равенстве (3.1) не должна зависеть от р, отсюда получаем, что при ламинарном движении плотность р в равенстве (3.1) должна сократиться, поэтому функция Ф (R) должна иметь вид [c.46]

Нетрудно видеть, что разность сил и равна силе инерции жидкости в сосуде. [c.86]

Если площадь поперечного сечения резервуара достаточно велика по сравнению с площадью выходного отверстия, то переменная скорость опускания уровня в резервуаре будет весьма малой в этом случае силами инерции жидкости можно пренебрегать, рассматривая процесс истечения за бесконечно малый промежуток времени как установившийся и определяя расход Q, по формуле [c.293]

Так как уравнение (И-З) получено без учета инерции жидкости в трубопроводе и резервуаре, то оно тем более точно, чем короче трубопровод, через который происходит [c.294]

Высота столба жидкости, соответствующая давлению в колпаке в положении равновесия, Н Инерцией жидкости в колпаке пренебречь, считая площадь поперечного сечения колпака значительно большей, чем площадь поперечного сечения трубы. [c.370]

Сила инерции жидкости (отнесенная к единице J du [c.651]

Кроме того, применяют коэффициент кинематической вязкости V, который учитывает отношение сил вязкого сопротивления к силам инерции жидкости. [c.15]

В более общем, т. е. не низкочастотном случае, следует учитывать пульсацию пузырьков и соответствующее радиальное движение жидкости в их окрестности. Инерция жидкости приводит к зависимости скорости звука от частоты колебаний, т. е, к дисперсии акустических волн. В этом параграфе мы рассмотрим такую диспер сию в смеси идеальных л идкостей без учета действия вязкости. [c.250]

Определенное этим выражением Т оказывается той же формы, как живая сила самого твердого тела только его масса и мо.менты инерции относительно осей координат кажутся увеличенными вследствие наличия жидкости. Задача об определении его движения в жидкости также и в случае действия произвольных сил такова же, как задача об определении его движения в пустоте. Пусть тело — шар тогда увеличение момента инерции жидкости не имеет места увеличение массы, если R означает радиус, на основании уравнения (26) предыдущей лекции и вследствие уравнения (9) будет равно [c.206]

Высота столба жидкости, соответствукзщая давлению в колпаке в положении равновесия, И . Инерцией жидкости в колпаке пренебречь, считая площа,дь поперечного [c.366]

Безант в 1859 г. сформулировал задачу о схлопывании сферической полости [49]. Релей учел влияние инерции [768]. Следующим шагом был учет поверхностного натяжения [160]. В работе [607] исследовано влияние инерции жидкости на кавитационные пузырьки и решены уравнения количества движения для перемещения стенки пузырька, включая эффект поверхностного натяжения, для случая постоянного внутреннего и меняющегося по времени внешнего давления. Рост паровых пузырьков в кипящей жидкости, определяемый одной лишь теплоотдачей, изучен в работе [62]. [c.134]

Схемы вязкоупругой жидкости п идеальной сжимаемой жидкости для описания пузырьковых смесей. Рассмотрим еще одну унрощевиую по сравнению с (1.5.4) схему смеси жидкости с пузырьками, которая соответствует ситуациям, когда не существенна радиальная инерция жидкости, и разница между давлениями фаз уравновешивается вязкими сплами в жидкости, но, в отличие от (1.5.16), учтем сжимаемость несущей жидкости. Такие ситуации реализуются в смесях с очень мелкими пузырьками в очень вязких жидкостях, когда [c.105]

Таким образом, описание движения смеси жидкости с пузырьками газа, когда пренебрегается инерцией жидкости в мелкомасштабном движении вокруг пузырьков и тепловыми эффектами, соответствует вязкоупругой среде с замороженной или динамической скоростью звука С/ п объемной вязкостью определяемыми физическими свойствами жидкости ( i, jii) и текущей объемной концентрацией пузырьков аа. Кроме указанных величин, свойства такой среды зависят от исходной плотности жидкости рю, исходной объемной концентрации пузырьков азо и их исходного размера ад. Уравнения, близкие к (1.5.21), для описания трехфазных сред (грунт, жидкость, пузырьки газа) были предложены Г. М. Ляховым (1982). [c.107]

Представленное уравнение кинетики теплообмена приближенно учитывает влияние тенлонроводпостп, радиальной конвекции и тепловой инерции жидкости. Оно позволяет существенно упростить расчеты благодаря замене нелинейного уравнения с частными производными и граничными условиями на межфазной [c.205]

В цитированной работе Тейлор приводит некоторые опытные данные, которые не подтверждают последнего вывода. Зто обстоятельство привело к необходимости усовершенствования и видоизменения теории применительно к случаю больших пульсаций. При больших пульсациях основное значение приобретает обмен количествами движения между перемеши-ваюгцимися массами жидкости. В этих процессах главную роль играет свойство инерции жидкости. [c.144]

Распреде 1ение скоростей в трубе тесно связано с явлением турбулентного перемешивания, благодаря которому происходит обмен количеством движения между соседними слоями жидкости. Выравнивание скоростей, обусловливаемое переносом количеств движения, определяется свойством инерции жидкости. [c.154]

J — сила инерции жидкости, заключенной в объеме V(J = paVO [c.79]

В этом случае поршень Пр, приведенный в движение, будет выводить жидкость, находящуюся в трубе, из состояния покоя постепен-н о. Такое положение обусловливается, с одной стороны, сжимаемостью жидкости и упругостью стенки трубопровода и, с другой стороны, наличием сил инерции жидкости. Для некоторого момента времени t (после начала движения поршня) будем иметь граничную вертикаль W-W, которая разделяет жидкость, заполняющую трубу, на два разных объема (см. чертеж) [c.357]

Величины называются коэффициентами присоединенных масс. Матрица присоединенных хмасс Х.г 1 , характеризующая более сложные, чем свойства инерции твердого тела, свойства инерции жидкости, имеет более общий, чем матрица (15.7), вид. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...