Диспергирующая система

Каждая диспергирующая система характеризуется угловой дисперсией и областью спектра, где данная система может быть использована. [c.18]

В настоящее время в качестве диспергирующей системы призменных спектральных приборов используется одна, две, чаще всего три отдельных призмы (не склеенные). [c.160]

Оптическая схема прибора изображена на рис. II.6, где 1 — источник света 2 — линза-конденсор 3 — входная щель 4 — объектив коллиматора 5 — диспергирующая система прибора, состоя- [c.130]

Дифракционная решетка в простейшем случае представляет собой стеклянную прозрачную пластинку, на которой нанесены на одинаковом расстоянии друг от друга штрихи равной ширины. Такая решетка может быть использована в спектральной установке обычного типа вместо призмы как диспергирующая система . Она, как и призма, устанавливается в параллельных пучках, выходящих из коллиматора. Дифракционная картина наблюдается, как и в случае призменного спектрального устройства, в [c.80]

На аналогичных преобразованиях световых имяульсов, происходящих в диспергирующих средах, основана фурье-оптика волновых пакетов. Здесь особый интерес представляют новые методы преобразования коротких импульсов в искусственных диспергирующих средах. Сильно диспергирующие системы, представляющие собой комбинации дифракционных решеток и призм, позволяют развернуть частотный фурье-спектр в пространстве и управлять амплитудами и фазами компонент частотного спектра — совершенно аналогично тому, как это делал Аббе с фурье-компонентами углового спектра. [c.33]

В работах [84, 85] была продемонстрирована возможность прямого детектирования ЧМ-светового пучка, промодулирован-ного СВЧ-частотами, без преобразования в АМ-сигнал. Для этого использовались фотоэлемент с поперечной волной и диспергирующая система. Поскольку такие приборы еще не выпускаются промышленностью, уместно привести краткое описание их конструкции и работы. [c.513]

Совокупность монохроматических параллельных пучков, выходящих из диспергирующей системы, попадает далее в камерный объектив. которь]й фокусирует отдельные параллельные пучки и образует в его фокальной плоскости совокупность изображений входной щели в свете различных длин воли. Мы здесь слово изображение поставили в кавычки, так как даже в случае щелевых спектральных приборов можно говорить об истиино.м (в рамках геометрической оптики) й С У(ажени щели при [c.17]

Пусть в излучении имеются две бесконечно близкие длины волны п Я,, различающиеся на ( л = Яд — Если по выходе из диспергирующей системы угол между параллельными пучками с этпмп длинами волн равен (си. рпс. 1.1). то отношение называется угловой дисперсией диспергирующей системы. Величина угловой дисперсии зависит от типа диспергирующей системы. Обычно угловая дисперсия интерферометров больше, чем у дифракционных решеток, а у решеток — больше, чем у призм. Угловая дисперсия является важной характерпстикой спектрального прибора — она влияет на точность измерения длин волн спектральных линий, светосилу п разрешающую способность. [c.18]

На рис. 1.2 приведены принцппиальпая схема спектрального прибора с одномерной дисперсией (для определенности в качестве диспергирующей системы изображена призма), а также обозначения различных параметров прибора, которыми мы будем пользоваться в дальнейшем. [c.19]

Параметры, относящиеся к части оптической схемы до диспергирующей системы, будем снабжать индексом 1, к части после диспергирующей системы — индексом 2, Примем с.ледующпе обозначения 0 и О., — объективы входного коллиматора и камеры, п /2 — их фокусные расстояния. и /г — ши])ина и высота [c.19]

Рпс. 1.7. Ход лучей в плоскости дпсперспп. ДС — диспергирующая система. [c.24]

Вернемся к соотношению (1-8). Как уже отмечалось, при разложении излучения в спектр параллельные пучки различных длин волн выходят из диспергирующей системы под различными углами и. следовательно, они имеют различную ширину, т. е. ширина пучка является функцией длины волны. А поскольку ширина параллельного пучка спектрально неразложеиного излучения постоянна для всех длин волн, то из (1.8) следует, что угловое увеличение такл о зависит от длитты волны, т. е. Г Г (/. . Это и приводит к зависимости ширины изображения 5-2 от длины волны. Если же фокальная плоскость не перпендикулярна к оптической оси объектива камеры (е < 90°. см. рис. 1.5). то. как пока-зрлвает (1.3). на ширину изображения А влияет зависимость от длины волны как Г. так и /,. [c.25]

Мы рассмотрели образование изображения щели в спектральном приборе при ее освещении монохроматическим излучеппем с длиной волны /,. Пусть теперь в излучении содержатся две близкие длины волны /. II . — dh. Тогда в фокальной плоскости камерного объектива образуются два смещенных друг относительно друга изображения щелп в каждой из длин волн (рис. 1.10) шириной S (см. (1.3)). Если угол между параллельными пучками с длинами волн Лид — dl по выходе из диспергирующей системы равен f/ f, то dl = /о / f. а расстояние dl между центрами изображений щелп в фокальной плоскости F равное// = dl sin е = [c.27]

Как правило, апертурной диафрагмой спектрального прибора, ограничивающей сеченпя пучков, участвующих в образовании изобра кенпя щелп. служит диспергирующая система. Поэтому необходимо рассмотреть дифракцию пучков, прошедших через коллплгатор и падающих на эту систему. [c.29]

Заметим, что если рассматривать дифракцию непосредственно па входной гранп диспергирующей системы шириной L (см. рпс. 1.13, а) при наклонном падении на нее параллельного пучка под углом г[-. то получается точно такое же дифракционное распределение (1.27). но разность хода в (1.26) равна А = L (sin if — sin ij) ). Прп этом направлением на центр главного максимума, опреде.ляе-мым из условия А = О, будет г[ = ij-, т. е. оно совпадает с направлением падающего пара.ллельного пучка. Вообще можно показать, что прп дифракции Фраунгофера на отверстии направление на центр главного максимума всегда определяется законами геометрической оптики. [c.33]

Итак, в результате дифракции па входной апертурной диафрагме (входной грани диспергирующей системы) в диспергирующую систему входит не параллельный, а расходящийся пучок с дифракционным распределением (1.27). Соответственно и при выходе из диспергирующей системы пучок также имеет дифракционное распределение, но величины всех углов его изменены в результате углового увеличенпя системы. В частности, угловая ширина главного дифракционного максимума будет определяться не (1.33), а соотношением [c.34]

Поток излучения, вошедший через щель в коллиматор, пройдя через его объектив, дпспергирующую систему и объектив камеры, концентрируется в изображении щели в данной длине волны. При этом его величина несколько уменьшается за счет потерь на отра-женпе от поверхностей коллиматорпого и камерного объективов и дпспергпрующей системы, а также за счет поглощения и рассеяния в материале фокусирующей оптики п диспергирующей системы. Эти потери мы будем учитывать введением коэффициента пропускания оптической системы спектрального прибора т п (л) < 1, зависящего от длины волны. Отметим, что у современных спектральных приборов величина Тсп (Я) может колебаться в интервале от (1.3 до 0,7, причем она зависит от поляризации излучения. [c.55]

Относнтельная величина и роль отдельных нещелевых уширяющих членов в (1.66) зависит от ширииы щели 1, разлюров диспергирующей системы (Во , величины /д. качества фокусирующей онтики (ад) и характеристики фотослоя (аф). Мы рассмотрим сначала общий случай с учетом всех членов в (1.66). [c.59]

Отметим также, что для устранения виньетирования пучков различных длпн волн камерный объектив должен располагаться возможно ближе к выходной поверхности диспергирующей системы. [c.119]

В силу упомянутой выше специ([щки использования зеркальной оптики при наклонном падении пучков зеркальный камерный объектив располагается достаточно далеко от диспергирующей системы. Поэтому для устранения виньетирования зеркалом расходящегося из диспергирующей системы веера параллельных пучков различных длин волн линейные размеры камерпого зеркала в направлении дисперсии должны быть больше действующей высоты зеркала. [c.122]

В дальнейшем (см. ниже 2.5) мы покажем, что для диспергирующей системы, состоящей из нескольких призм, результирующая кривизна в общем случае не равна сумме кривизн, вызванных отдельными призмами. Лишь в случае, когда все призмы установлены в положении минимума отклонения, крпвизпа изображения, созданного системой прпзм, равна сумме кривизн, вызванных отдельными призмами. [c.151]

Здесь величина dijd /. — начальная дисперспя падающего на призму пучка, еслп на ее входную грань пучки с различными длинами волн падают под различными углами = (/.). Это имеет место, если па призму падает пучок света пз какой-либо другой диспергирующей системы призмы, дифракционной решеткп. [c.157]

Возможность усиления звука звуком, т.е. прямого преобразования частоты акустических колебаний без участия электромагнитных полей, представляет значительный принципиальный интерес. Как уже отмечалось, эффективность такого процесса для заданных частот не может быть высокой в отсутствие дисперсии. Позтому если, например, в радиотехни-ке сверхвысоких частот и оптике параметрические усилители и генераторы давно реализованы и неоднократно использовались, то в акустике преобразование частоты осуществляется, как правило, электроакустическим способом. Исключение составляют, пожалуй, лишь параметрические антенны (причем, как отмечалось, термин параметрические для них не соответствует принятому в теории колебаний и радиофизике), но эффективность преобразования в них чрезвычайно мала. Вместе с тем в диспергирующих системах возможны существенное параметрическое усиление и эффективная параметрическая генерация звука. [c.156]

Смотреть страницы где упоминается термин Диспергирующая система : [c.657] [c.62] [c.73] [c.225] [c.113] [c.16] [c.17] [c.19] [c.20] [c.21] [c.21] [c.24] [c.27] [c.29] [c.34] [c.58] [c.74] [c.75] [c.76] [c.119] [c.130] [c.132] [c.181] [c.263] [c.445] [c.460] [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...