Скорость распространения звука

Влияние сжимаемости обеих фаз также можно учесть в уравнении (5. 3. 37) при условии (gH < 1.0 (где — скорость распространения звука в фазе у). Характеристиками уравнения (5. 3. 37) снова будут значения А=и, два значения л, определенные при помощи соотношения (5. 3. 41) и значения По+Со, где [c.202]

Выражение (5. 3. 45) было получено в [63] и имеет смысл скорости распространения звука в газожидкостной смеси в режиме расслоенного течения. Условие стабильности возмущений, распространяющихся вдоль межфазной поверхности, (5. 3. 43) в этом случае сохраняет свой вид. [c.202]

Определить время от выхода звука из А до возвращения его в если скорость распространения звука в воде с. [c.313]

Пример Т.29. При встрече судов дается звуковой сигнал судном, идущим сверху вниз. С судна, идущего снизу, начало подачи сигнала замечено по появлению пара из свистка. На каком расстоянии находился пароход, идущий сверху, если звук услышан через 3 сек после появления пара из свистка. Скорость распространения звука в воздухе равна 333 м./сек. [c.105]

Уравнения (141,5) и (141,6) определяют распространение звука в сверхтекучей жидкости. Уже из того факта, что этих уравнений — два, видно, что существуют две скорости распространения звука. [c.723]

Предположение о несжимаемости среды, в частности жидкости в гидродинамике и гидравлике, оправдываемое большой скоростью распространения звука в ограниченной области течения при сравнительно малых скоростях движения среды, приводит к бесконечной скорости распространения звука [c.153]

Условию (16.26) можно придать более обш,ий смысл. Двигаясь со скоростью D, пластина такую же скорость сообщает частицам газа в импульсе сжатия. Следовательно, сжатие в импульсе будет мало, пока скорость, которой обладают частицы в импульсе, мала по сравнению со скоростью распространения звука в газе. [c.582]

При давлении 7 , температуре 7 , компонентном составе С, из системы уравнений (4.1.1)-(4.1.44) рассчитываются плотность и число Пуассона струи. Из уравнения (7.20) находится скорость распространения звука в струе а. Кроме того, рассчитывается внутренний гидравлический диаметр полузамкнутой емкости по формуле [c.182]

При давлении температуре Т , компонентном составе С,в из системы уравнений (4,1.1) - (4.1.44) по алгоритму на рис. 4.1 рассчитываются плотность и число Пуассона к газа в струе. По формуле (7.20) рассчитывается скорость распространения звука в струе а, по (7.27) - внутренний гидравлический диаметр <7, полузамкнутой [c.254]

При скорости движения газа, приближающейся к скорости распространения звука в нем, изменения плотности газа становятся весьма значительными и его течение приобретает иной характер, резко отличный от течения жидкости (см. 36). [c.131]

Сжимаемость жидкости необходимо учитывать также в процессах, в которых скорость движения самой жидкости имеет величину порядка скорости распространения звука. (Такие случаи пока еще не реализованы в гидравлических процессах.) [c.18]

Подставив сюда величины К и р для воды = 20,3-10 и/ж и р 1 000 /г /жТ получим известную из физики скорость распространения звука в воде [c.139]

Если бы стенки трубы были аГ)Солютно жесткими, то скорость распространения ударной водны совпадала бы со скоростью распространения звука в жидкости последняя равняется, как об этом уже упоминалось, [c.263]

Скорость распространения звука определяется по формуле Лапласа [c.133]

Чтобы составить эмпирическое уравнение состояния какого-либо газа, можно воспользоваться опытными данными о зависимости между термическими параметрами р, Т и V (т. е. экспериментальными данными о сжимаемости газа) или данными о зависимости теплоемкостей от параметров состояния, или, наконец, значениями температурного эффекта дросселирования. В последнее время для этого стали применять также данные о скорости распространения звука. [c.202]

Показатель адиабаты связан со скоростью распространения звука с = [c.279]

Величина йр/р представляет собой, как будет показано ниже, квадрат скорости распространения звука с в газе. Поэтому неравенство принимает вид [c.293]

По своему значению с близка к скорости распространения звука в данной жидкости а так как знаменатель формулы [c.103]

Из физики известно, что акустические (звуковые) волны представляют собой последовательные малые сжатия и разрежения упругой среды, поэтому полученная формула выражает скорость распространения звука в газе. Заметим, что все рассуждения, из которых она выведена, справедливы и для любой другой упругой среды. Поэтому формула (11.22) выражает скорость звука в таких средах. В частности, если среда при малых сжатиях подчиняется закону Гука (см. гл. 1) [c.414]

Необходимость учета запаздывания сказывается и в электронике СВЧ. Например, за счет конечного времени пролета электронов между электродами лампы, мгновенные значения анодного тока не являются мгновенной функцией значений напряжений на управляющей сетке лампы. Пролетные эффекты искажают форму анодного тока, когда период колебаний становится соизмеримым со временем пролета электронов в системе. Большую роль играет запаздывание в акустических системах из-за относительно небольшой скорости распространения звука в газообразных, жидких и твердых средах. [c.225]

Выражение (5.29) известно как формула Н. Е. Жуковского, которым было показано, что скорость распространения ударной волны при абсолютно жестких стенках трубопровода равна скорости распространения звука в воде (1425 м/с). В общем случае скорость распространения ударной волны с зависит от рода жидкости, материала, диаметра и толщины стенок трубы и может быть определена по формуле [c.68]

Известно, что скорость распространения звука в среде с параметрами р, V равна [c.109]

Из физики известно, что скорость распространения звука в сжимаемой среде равна [c.225]

Определить величину ударного давления Д/ и скорость распространения звука с в нефти, заполняющей трубопровод. [c.108]

Тогда скорость распространения звука в упругой системе нефть — трубопровод будет [c.186]

Скорость распространения звука (ири / = 20°С) в воздухе составляет 330 м/с, в углекислом газе —261, в воде— 1480 м/с. [c.14]

Звуковые колебания вызываются давлением малой амплитуды, т. е. очень малыми изменениями давлений и плотности. Поэтому при оценке скорости распространения звука можно принимать, что рх—Ро)/(р —Ро) = = с1р/(1р и р1/рол 1, и подсчитывать ее пользуясь формулой [c.114]

Определим теперь скорость распространения звука в жидкой среде, являющейся упругим телом. Зависимость приращения давления Ар от упругого изменения объема [c.114]

Уравнение для скорости распространения звука в жидкости, находящейся в круглой тонкостенной трубе, с учетом деформации ее стенок при гидравлическом ударе, приобретает следующий вид [c.369]

Поскольку скорость распространения звука в жид- [c.369]

Повышение предела выносливости с увеличением частоты циклов можно объяснить тем, что пластические деформации совершаются с малой скоростью (в сотни раз меньшей скорости упругих деформаций, равной, тсак известно, скорости распространения звука в данной среде). Повышение частоты циклов подавляет пластические деформации в микрообъемах металла, предшествующие появлению y rano THbix трещин. [c.288]

По определению г зв= lA o/Po- Тогда для воздуха, например, (y=1,41 ()()= 1,293 кг/м- Ро=Ю Па) изв = 332 м/с. Полученны11 результат хорошо согласуется с известной скоростью распространения звука в воздухе. Это является свидетельством того, что уиро-ш,ающие иредиоложения, которые сделаны в данном параграфе, хорошо моделируют действительность. [c.276]

Процесс распространения сжатия или разрежения в газе происходит в результате столкновений молекул газа, поэтому скорость распространения звука в газе примерно равна скорости теплового движения молекул. Средняя скорость теплового движения молекул уменьшается с понижением температуры газа, поэтому уменьшается с понижением температуры газа и скорость распространения звука. Например, в йодороде при понижении температуры от 300 до 17 К ско- [c.223]

Замечая, что величину dpjdp можно принять за характеристику сжимаемости среды — роста плотности с давлением,—заключим, что чем больше сопротивляемость среды сжатию, тем больше скорость распространения звука в ней. Приведем округленные значения скорости распространения звука в разных средах в воздухе — 340 м/с, в воде—1500 м/с, в твердом теле — 5000 м/с (вопрос о распространении малых возмущений в твердых телах представляет особые трудности, так как требует рассмотрения уравнений динамики упругого тела с характерными для него двумя скоростями распространения возмущений). Очень малые скорости распространения звука наблюдаются в легко сжимаемых жидких пенах. [c.153]

Важной характеристикой, определяющей зависимость изменения плотности газа при изменении давления в цвижущемся потоке, является скорость распространения звука с. В однорсдной среде скорость распространения звуковых колебаний определяется из ныражения [c.18]

Известно также, что местная скорость распространения звука а= V кр1р. Разделив уравнение (2.91) на квадрат скорости звука, получим [c.127]

В момент времени / фронт волны повышенного давления оказался на расстоянии х от запорного устройства (рис. 9.2). До торможения давление было ро, а скорость течения Ио. В массе жидкости, заторможенной между сечением 1—1 и запорным устройством, давление стало р-ВДр. В течение времени Д/ оказывается заторможенной масса жидкости рсоДл . При этом фронт волны повышенного давления продвигается на расстояние 1 х. Скорость распространения фронта повышенного давления Др является скоростью распространения звука в жидкости [c.364]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...