Диффракция света

Диффракцией света называется явление огибания световыми волнами препятствий, стоящих на пути распространения света, Диффракция имеет место только в том случае, если размер препятствия или отверстия соизмерим с длиной волны [c.228]

Диффракция света. Диффракцией света называется явление огибания световыми волнами препятствий, стоящих на пути распространения света. Диффракция имеет место только в том случае, если размер препятствия или отверстия соизмерим с длиной волны света. Для видимых лучей света длина волны лежит в пределах десятых долей микрона. В этом случае препятствия или отверстия, измеряющиеся в миллиметрах, уже относительно велики по сравнению с длиной волны. Поэтому диффракцией во многих случаях можно пренебрегать и считать, что свет распространяется прямолинейно, как это и делается в геометрической оптике. [c.317]

Дистилляция 364 Дифманометры И, 611 Дифференциальные манометры 611 Дифференциальные уравнения термодинамики 56 Диффракция света 317 Диффузоры 95 — Сила действия потока 662, 663 [c.709]

Перейдём теперь к рассмотрению упругого рассеяния частиц поглощающими ядрами. Соотношения, полученные в 17, показывают, что поглощение вызывает дополнительное возмущение падающей волны и, следовательно, приводит к дополнительному упругому рассеянию частиц, которое не связано с образованием составного ядра и последующим испусканием частиц. Это упругое рассеяние, обусловленное наличием поглощающего рассеивателя, в случае малых. длин волн частиц / —радиус ядра) аналогично диффракции света от абсолютно чёрного шара и может быть поэтому названо диффракционным рассеянием Чтобы сделать более ясной эту аналогию, напомним, что диффракционные явления в оптике наблюдаются в том случае, если на пути распространения света стоит непрозрачный, поглощающий свет экран. Диффракционные явления, характеризующиеся отсутствием резкой границы между областями света и тени, представляют собой отклонения от геометрической оптики и непосредственно связаны с, волновой природой света они проявляются тем сильнее, чем меньше размеры непрозрачных тел по сравнению с длиной волны света. Так как ядра в определённой области энергии поглощают падающие на них частицы, т. е. ведут себя по отношению к ним как непрозрачные, поглощающие экраны, то, наблюдая в таких условиях упругое рассеяние частиц, мы должны получить диффракционную картину. [c.186]

Феноменологическая трактовка ядра как непрозрачного, поглощающего частицы экрана возможна в тех случаях, когда энергия частиц не превосходит нескольких десятков MeV для лёгких ядер и нескольких сотен MeV для тяжёлых. Если мы имеем дело с нейтронами, т. е. электрически нейтральными частицами, причём длина волны их значительно меньше радиуса ядра, то следует ожидать полной аналогии между упругим рассеянием таких частиц и диффракцией света от непрозрачного тела, имеющего форму и размеры ядра. [c.186]

Кроме того, необходимо было объяснить волновой и одновременно корпускулярный характер некоторых явлений, Классическая волновая теория объяснила явления интерференции и диффракции света и рентгеновских лучей, а для объяснения фотоэлектрического эффекта уже существовала теория световых частиц или фотонов. [c.24]

Диффракция света 2 — 228 Диффузионный отжиг 5 — 668 Диффузия металлов в металлах 2 — 313 Диффузоры 2 — 486 [c.416]

Другим важным явлением, представляющим собой следствие волновой природы света, является диффракция. Она заключается в том, что свет или проходя через узкие отверстия около краев непрозрачных экранов, или отражаясь от них, распространяется затем не по законам прямолинейного распространения. Схематически явление диффракции света при прохождении через узкое отверстие в непрозрачном экране изображено на рис. 16. 9. Свет от источника I падает па отверстие в экране Э. Если бы свет распространялся строго по прямым линиям, то после прохождения отверстия он имел бы направление и шел бы [c.329]

Опыты Фуко производились в лаборатории, и атмосферные влияния были исключены. Тест объекты освещались достаточно хорошо, и угол а оказался в больших пределах независимым от освещения объекта. Следовательно, перечисленные нами причины не могут объяснить результатов Фуко, и существует еще одно явление, вызывающее нерезкость изображений, даваемых оптическими системами. Это явление — [диффракция света в оптических системах. [c.47]

Вследствие диффракции света на отверстии оптической системы (системы линз и 1 ) вместо резких изображений 5 или 5" щели 5 получается диффракционная картина с распределением интенсивности, показанным на фиг. 188,6. При этом угловое расстояние а между главным максимумом и первым минимумом тем меньше, чем меньше длина световой волны и чем больше диаметр объектива, или, точнее, используемой части объектива. Поскольку для получения изображения 5" используется часть объектива диаметром йу, а определяется выражением [c.161]

Фиг. 205. Оптическая установка для наблюдения диффракции света на ультразвуковых волнах.

Явления диффракции света на ультразвуков вых волнах могут быть объяснены следующим образом. Бегущая ультразвуковая волна в жидкости представляет собой следующие друг за другом на определенном расстоянии сжатия и разрежения среды. Расстояние между двумя сжатиями определяет длину звуковой волны в жидкости. Таким образом, мы имеем дело со средой, плотность которой, а следовательно, и коэффициент преломления меняются периодически в направлении распространения звуковой [c.169]

Фиг. 208. Диффракция света на ампли-тудно-модулированных звуковых волнах.

По Бергману 1230—2321, явление диффракции света на ультразвуковых волнах может быть [c.170]

Крайне важно, что метод косвенного наблюдения ультразвуковых волн при помощи диффракции света может быть применен как к бегущим, так и к стоячим волнам. В первом случае мы имеем дело с ультразвуковой решеткой, движущейся со скоростью звука перпендикулярно к направлению распространения света. В этом случае будет иметь место эффект Допплера для света. Если луч света частоты v , падающий перпендикулярно на звуковую волну, отклоняется при этом на угол то первоначальная скорость света С изменяется на величину где с—скорость звуковой волны. Частота света к-го диффракционного порядка определяется вследствие эффекта Допплера следующим выражением [c.171]

Фиг. 211. Схематическое изображение частотных соотношений при диффракции света на стоячей звуковой волне.

При изучении диффракции света на ультразвуковых волнах особый интерес представляют отдельные вопросы, имеющие большое значение для теоретического истолкования всего явления в целом. Прежде всего обращает на себя внимание то обстоятельство, что диффракционные спектры высших порядков часто имеют значительно большую интенсивность, чем это можно было бы ожидать согласно законам диффракции на оптической решетке. Затем можно отметить нерегулярное изменение распределения интенсивностей в спектрах высших порядков при изменении направления падения лучей света или длины световой [c.174]

Дебай и Сирс [496] пытались вначале объяснить появление спектров высших порядков тем, что кварц колеблется на гармониках и излучает звуковые волны более высоких частот, т. е. меньшей длины волны. Но это объяснение не- верно, поскольку в общем случае колебания на гармониках, если они вообще имеют место, значительно ниже по интенсивности, чем основное-колебание, и не могут вызвать ярко выраженных спектров высших порядков. Кроме того, заметную интенсивность в этом случае могли бы дать только гармоники нечетного порядка. Предложенные позднее Бриллюэном [368] и Дебаем [491] теории диффракции света на ультразвуке также не могут объяснить ни появления спектров высших порядков, ни изменения распределения интенсивности в них, поэтому мы не будем более подробно останавливаться на этих работах. [c.174]

Бергман 1242] и позднее Рау [16881 экспериментально доказали возможность многократной диффракции света на ультразвуковых волнах в жидкости. На фиг. 214,а дана диффракционная картина, относящаяся к случаю прохождения монохроматического света через ультразвуковую волну с частотой Д =1465 кгц в ксилоле. Интенсивность ультразвуковых колебаний была выбрана таким образом, чтобы на спектре были видны линии второго порядка. На фиг. 214,6 дана аналогичная картина, полученная для звукового столба такого же поперечного сечения и частоты /з =9760 кгц. Если теперь в том же [c.175]

Фиг. 213. Диффракция света на бегущих звуковых-волнах при различной силе звука.

Фиг. 214. Многократная диффракция света на двух ультразвуковых волнах (по Бергману).

Фиг. 215. Многократная диффракция света на двух ультразвуковых волнах (по Бергману). а—диффракция на звуковой волне с частотой Ь = 9760 кгц, б—диффракция на звуковой волне с частотой /2=7210 кгц, в—диффракция на двух звуковых волнах с частотами fl и /г-

Фиг. 218. Диффракция света на ультразвуковых волнах в ксилоле. Снимок получен методом скрещенных спектров (по Бергману).

Возможность диффракции света на ультразвуковых волнах в воздухе была впервые доказана Бэром [148] при частоте ультразвука [c.178]

Фиг. 219. Диффракция света на ультразвуковых волнах в воздухе. а—угол падения света приблизительно равен прямому углу, б—угол падения света равен углу Брэгга /=4280 кгц.

До сих пор мы рассматривали явления диффракции света на звуковых волнах только в жидкостях и газах. Однако совершенно ясно, что диффракционные явления могут наблюдаться также на звуковых волнах в твердых прозрачных [c.178]

До сих пор мы рассматривали только случаи бегущих звуковых волн. Раман и Нат [1660] применили свои расчеты также к диффракции света на стоячих звуковых волнах. Представим себе последние состоящими из двух распространяющихся навстречу друг другу бегущих волн тогда формула (150), определяющая фазовую модуляцию световой волны, примет вид [c.182]

Диффракция света 228 Диффузия металлов в мегаллих М. , Диффузоры 486 [c.538]

Одной из важнейших характеристик микроскопа является его разрешающая способность. Разрешающая способность микроскопа ограничена вследствие диффракции света и зависит от численной апертуры объектива и длины волны света. В результате диффрак-дии изображение бесконечно малой светящейся точки, рассматриваемой в микроскоп, имеет вид круглого светлого диска, окруженного несколькими слабыми светлыми кольцами. Освещенность первого кольца равна 1,75% освещенности диска. Диаметр диска [c.7]

Дебай и Сирс [490, 496] и независимо от них Люка и Бикар [ 1241—1244] обнаружили в 1932 г. диффракцию света на ультразвуковых волнах в жидкости. Это открытие привело в настоящее время к развитию большого количества новых методов исследования ультразвука. Поводом [c.168]

Аналогичные опыты, доказавшие, что кварц может быть возбужден также на четных гармониках, были выполнены Партхасаратхи, Панде и Панчоли [1502, 1520, 1538]. В опытах Бергмана были использованы два различных ламповых генератора для одновременного возбуждения кварца на двух частотах. Упомянутым выше трем авторам [1502] удалось, ограничиваясь одним генератором, получить колебания кварца сразу на второй и третьей гармониках и обнаружить эти колебания при помощи диффракции света на ультразвуковых волнах. [c.170]

Несколько иначе обстоит дело в случае диффракции света на стоячих ультразвуковых волнах. Если рассматривать стоячую волну как результат интерференции двух распространяющихся навстречу друг другу бегущих волн, то в диффракциоином спектре к-го порядка должны присутствовать обе частоты = > к1. Поэтому описанную выше установку Дебая, Сака и Кулона можно использовать также в случае стоячей волны, но без стробоскопического освещения. При этом должна быть видна система полос, получающихся в результате интерференции световых лучей двух спектров одного порядка, которые, как известно, когерентны между собой. Это и было подтверждено в работе Дебая, Сака и Кулона [495]. При этом авторы указали, что полученная система полос является изображе- [c.171]

Люка и Бикар [1241] и позднее Партхасаратхи [1520] исследовали вопрос о том, является ли диффрагированный свет поляризованным, и получили отрицательный результат. Это вполне согласуется с теорией, по которой нельзя ожидать поляризации диффрагированного света ввиду изотропности жидкостей по отношению к изменениям показателя преломления. Однако в случае диффракции света на звуковых волнах в твердых телах дело обстоит иначе. [c.174]

Очень существенным является предположение о многократной диффракции света, высказанное впервые Бриллюэном [368] и уже упомянутое нами выше при объяснении появления частот, обусловленных э4к )ектом Допплера. Представим себе еще раз, основываясь на схеме фиг. 211,, как световой луч при диффракции переходит из нулевого порядка в плюс и минус первый порядок, а затем после вторичной диффракции частично переходит опять в нулевой, а частично в плюс и минус второй порядок. Таким образом может быть объяснено как возникновение спектров высших порядков при диффракции на решетке с синусоидальным распределением пропускае-мости света, так и большая интенсивность этих спектров. Однако многократная диффракция возможна лишь в том случае, когда свет проходит достаточно большое расстояние I в ультразвуковом поле, или, другими словами, при достаточно больших значениях отношения ИХ. Это условие выполняется в большинстве опытов. На фиг. 212 приведены два диффракционных спектра,, полученные Бэром [1431. Для случая, изображенного на фиг. 212,6, расстояние, проходимое лучом света в ультразвуке, сокращалось в верх- [c.174]

Теоретическим рассмотрением вопроса одновременной диффракции света на нескольких звуковых волнах занимались Фюс [2421 и позднее Pao [1671]. Легко видеть, что углы, соответствующие диффракциошЦим максимумам, опре- [c.176]

Хорошей иллюстрацией явления многократ ной диффракции света могут служить фотогра фии, приведенные на фиг. 250,6 и на фиг. 251 Подробнее мы остановимся на них несколько ниже. Здесь можно отметить, что на фиг. 251 имеются такие же, появившиеся в результате повторной диффракции, окружности вокруг максимумов первого и второго порядков, как и около центрального максимума. [c.176]

Прекрасные фотографии диффракции света на ультразвуковых волнах в воздухе при частоте 585 кгц получил Голлмик [722]. Он применил сильный источник света (ртутную лампу высокого давления HgB мощностью 500 вт) и, закрыв экраном центральное изображение щели, наблюдал спектры до 15-го порядка. Одна из его фотографий показана на фиг. 220 на оригинале заметны спектры еще более высоких порядков. Для измерения интенсивности линий спектра с правой стороны от главного максимума помещен ослабляющий клин. Глубина звукового поля, пересекаемого светом, составляла б см. [c.178]

В упоминавшихся до сих пор исследованиях, проведенных для проверки теории Рамана—Ната, диффракция света осуществлялась на звуковых волнах в жидкостях. Голлмик [722] первым измерил интенсивность света в диффракционных максимумах разных порядков при диффракции на звуковых волнах в воздухе (см. выше в этом пункте). При этом он не нашел совпадения с теорией ни для стоячих, ни для бегущих волн. Напротив, в обоих случаях наблюдалось равномерное спадание интенсивности света с увеличением порядкового числа соответствующего диффракционного спектра. Причину, вероятно, надо искать в слишком большой глубине (/=6 см) звукового поля. При большой глубине звукового поля не выполняется предположение о прямолинейном распространении света (см. ниже в этом пункте). [c.184]

Техника в ее историческом развитии (1982) -- [ c.368 , c.369 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.228 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.317 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.228 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.328 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.168 , c.228 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...