Способ малой картины

Если точка схода Р оказывается за пределами чертежа, применяют так называемый способ малой картины. На плане проводят новый след картины, расположенный ближе к точке зрения (в данном примере-посредине дистанции). Положение малой картины проецируют на фронтальную проекцию. [c.266]

СПОСОБ МАЛОЙ КАРТИНЫ [c.262]

Перспективные изображения, построенные по способу малой картины, дают возможность выполнять все построения в пределах рамки картины. Поскольку художнику приходится работать чаще всего именно в пределах рамки картины, то данный способ имеет для него весьма важное значение. [c.262]

Рассмотрим пример построения перспективы угла комнаты с применением способа малой картины. [c.266]

Контрольные вопросы. 1. Объясните сущность одного из способов построения перспективы прямой, параллельной заданной на картине прямой при недоступной точке схода. 2. Как построить перспективу вертикально стоящего прямоугольника, если на картине заданы его две стороны Дать теоретическое обоснование способа. 3. Для чего применяют способ малой картины В чем сущность этого способа 4. Нужно ли всегда на картине изображать рамку малой картины, если известны дробные точки схода [c.272]

По способу построения, приведенному на рис. 35 переносят проекции точек с фронтального следа Ки картины на перспективу не после совмещения картины с вертикальной плоскостью, а горизонтальными линиями связи непосредственно с наклонной картины на перспективу. При этом точку схода Fз и малую картину, если она используется, переносят после совмещения наклонной картины с вертикалью. [c.269]

Полученные результаты позволяют представить картину движения свободного твердого тела как непрерывную последовательность элементарных перемещений одним из следующих двух способов. Из первой формулировки теоремы Шаля вытекает, что движение свободного твердого тела можно рассматривать как слагающееся из поступательного движения, определяемого движением произвольно выбранного полюса, и из вращательного движения вокруг этого полюса, как вокруг неподвижной точки. В свою очередь движение вокруг неподвижной точки представляет собой непрерывную последовательность бесконечно малых поворотов вокруг мгновенных осей вращения, проходящих через эту точку. [c.154]

С другой стороны, если деформация или течение тела задается уравнением вида (1.125), то независимыми переменными являются координаты Xi и время t. Такой способ описания деформации и течения называется эйлеровым. Это описание позволяет проследить обратную картину развития деформации от конечного состояния Xi к начальному xj при U-В методе Эйлера материальная частица для деформированного состояния в момент времени t может быть выбрана также в форме прямоугольного параллелепипеда. Рассматривается бесконечно малое за время [c.31]

Проведенные рассуждения, основанные на понятии частичной когерентности световых волн, проходящих через щели 51, объясняют, разумеется, те же явления, о которых шла речь в начале параграфа, — уменьшение видимости интерференционных полос при увеличении угловых размеров источника света. Различие состоит лишь в способе рассуждений. В начале параграфа находилась интерференционная картина, обусловленная светом, испускаемым малым элементом протяженного источника света, и суммировались интенсивности в интерференционных картинах, вызванных светом от разных участков этого источника уменьшение видимости полос в результирующей картине возникало при этом способе анализа как следствие различного положения полос для разных участков источника. Во втором подходе предварительно рассматриваются световые колебания, происходящие в щелях 5,, 5а и обусловленные излучением всего протяженного источника света. Эти колебания оказываются не полностью когерентными, и уменьшение видимости полос интерпретируются как проявление этой частичной когерентности колебаний в 5х, 5 . Из сказанного ясно, что исходной причиной уменьшения видимости интерференционных полос служит конечный угловой размер источника света, и два сравниваемых способа рассуждений отличаются лишь тем, на каком этапе производится суммирование действий различных участков источника в первом способе это суммирование проводится на последнем этапе, т. е. в интерференционной картине, а во втором способе — на промежуточном этапе, в плоскости, где расположены щели 51, 5г. [c.86]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

Так как при разной ориентации в плоском полярископе скрещенных поляризатора и анализатора получаются изоклины для различных углов наклона, а изохромы от такой ориентации не зависят, то ранее предлагалось картину изохром фотографировать при вращении скрещенных поляризатора и анализатора, чтобы размыть изображение изоклин и сделать их незаметными. Такой способ осуществим, но он мало удобен. [c.46]

При настройке на полосы конечной ширины зеркала поворачиваются на малые углы, и на экране (при отсутствии неоднородности в просвечиваемой области) образуются прямые чередующиеся полосы (темные и светлые) равной ширины с расстоянием между ними В = /tg а = Х/а (здесь а — угол между сходящимися лучами X — длина волны излучения источника света). Картину фотографируют и нумеруют полосы. Оптическое изображение области течения с неоднородным полем плотности при этом способе настройки представляет собой чередование изогнутых полос, смещенных относительно своего первоначального положения (см. рис. 6.17). По смещению полосы Р х, у) в точке с координатами (д , у) определяется средняя по ходу луча плотность исследуемой среды [c.389]

Точно такие же соображения применяются в случае двухмерной решетки, т. е. решетки в форме двухмерной структуры, каждая точка которой имеет идентичную апертуру (разд. 2.6). В случае сборной решетки каждая апертура может быть, например, малым отверстием или группой отверстий. Дифракционная картина в этом случае представляет собой двухмерную решетку пятен освещенности, причем порядок дифракции каждого пятна определяется двумя целыми числами (сравните три числа в уравнениях (2.18) для трехмерной решетки). Рекомбинация, вторая стадия в формировании изображения, выполняется точно таким же способом, как и в одномерном случае. [c.95]

Зазоры, применяемые при пайке, лежат, как правило, в пределах от сотых до десятых долей миллиметра и зависят в первую очередь от пары припой — основной металл, а также от применяемой флюсующей среды и способа пайки. Так, при пайке железа и углеродистой стали медью в газовой атмосфере рекомендуются малые зазоры порядка 0,1 мм, так как в этом случае стойкость окис-ной пленки на основном металле и припое невелика, жидкотекучесть меди высокая и практически не меняется в процессе пайки. Иная картина наблюдается при пайке алюминия и его сплавов припоями на основе алюминия. В этом случае зазор должен быть не менее 0,2— [c.40]

В некоторых дисплеях эта проблема решается с помощью простого отсечения части изображения, выходящего за пределы экрана. Для задания изображения резервируется пространство, значительно большее, чем поверхность экрана, а точки и линии высвечиваются только в том случае, если они находятся в пределах экрана (рис. 7.2). К сожалению, при этом способе непродуктивно затрачивается время на прочерчивание невидимых частей изображения. Поэтому если даже видимая его часть содержит мало линий, то картина на экране будет мелькать. В идеальном случае информация, подаваемая на дисплей, должна содержать лишь то, что отображается на экране. Следовательно, необходимо иметь алгоритм отсечения для отбрасывания тех частей изображения, которые лежат за пределами экрана. [c.136]

Оптические способы визуализации течений основаны на использовании связи между плотностью газа и коэффициентом преломления луча света, проходящего через газовую среду. В различных точках области плоского течения давления различны и соответственно различными являются и значения плотности среды. При движении воздуха с большими скоростями легко получаются изображения картины течения. Для элементов пневмоники, работающих с малыми перепадами давлений и соответственно с малыми изменениями плотности среды, применяют для визуализации течений в элементах искусственные приемы впрыскивают в поток воздуха гелий, коэффициент преломления которого отличается от коэффициента преломления воздуха вводят подогрев для струи воздуха, вытекающей из сопла, благодаря чему изменяется плотность в области течения и т. п. [c.424]

Произведенные автором исследования показали, что нейтральная ось может смещаться, в зависимости от способа гнутья, в сторону внутренней части гиба (подобно тому, как это происходит при изгибе кривого бруса со сплошным поперечным сечением) или в сторону внешней части гиба.. Величина и направление смещения нейтральной оси при одной и той же толщине стенки зависят от ряда факторов, в том числе от величины и направления продольных сил. О величине смещения нейтрального слоя при гнутье труб до сих пор имеется мало данных. В связи с действием продольных сил, а также из-за сплющивания картина деформации при изгибе трубы иная, чем при изгибе кривого бруса. [c.12]

В обычной микроскопии, использующей для освещения препарата белый свет, стремятся теми или иными способами получить контрастную картину, которая позволяет обнаружить малейшие своеобразные детали исследуемого образца. Этот контраст может [c.576]

Картина высокой контрастности наблюдается только после тщательной юстировки установки на перпендикулярность оси выходящего из коллиматора первичного светового пучка по отношению к плоской поверхности зеркала 3. С целью иллюстрации важности указанной процедуры, как это уже отмечалось выше в п. 1.4 (III), на рис. 1.25 приведены две интерферограммы. Первая из них (рис. 1.25А) получена при достижении необходимой перпендикулярности. Вторая (рис. 1.25Б) даёт вид того же поля зрения при тех же условиях опыта, но при единственном отличии, сводящемся к отклонению оси первичного коллимированного пучка относительно нормали к поверхности зеркала на малый угол 6(р = 10 рад (несколько угловых минут) посредством воздействия на регулировочный винт ВЗ (рис. 1.33). Способ юстировки прибора, позволяющий добиться необходимого результата, и последовательность юстировочных операций подробно описаны в п. 1.7.1. [c.55]

Если мы рассмотрим трубку тока достаточно малого поперечного сечения, то выводы, полученные для линии тока, можно приближенно перенести на течение жидкости в этой трубке. Так как, не изменяя картины течения внутри трубки, границы трубки тока можно сделать твердыми стенками, то интеграл Бернулли дает простой способ расчета трубопроводов и водопроводов. [c.271]

Изложенные в предыдущих параграфах способы расчета пограничного слоя при нестационарном движении позволяют проследить развитие течения только в продолжение очень небольшого промежутка времени после начала отрыва. В дальнейшем, когда отрыв уже произошел, течение вне пограничного слоя сильно изменяется, причем особенно сильно в случае тела с тупой кормовой частью, как, например, у круглого цилиндра. Это обстоятельство влечет за собой значительное отклонение действительного распределения давления от теоретического потенциального распределения, вследствие чего использование последнего распределения для продолжения расчета дает совершенно неверные результаты. Представление о действительной картине течения, возникающего позади круглого цилиндра после отрыва пограничного слоя, дает серия фотографий, изображенных на рис. 15.5. Первая фотографии (рис. 15.5, а) показывает, что в начальный момент разгона получается такая же картина линий тока, как при невязком потенциальном течении. Вторая фотография (рис. 15.5, б) снята в тот момент, когда в задней критической точке только что начался отрыв пограничного слоя. На третьей фотографии (рис. 15.5, в) точка отрыва уже успела переместиться далеко вверх по течению. Линия тока, отходящая от точки отрыва, окружает область, в которой скорости очень малы. Вихревая напряженность больше всего вне этой линии тока. Здесь образуется вихревой слой, который при дальнейшем развитии течения свертывается в два концентрированных вихря (рис. 15.5, г). В свободном течении позади этой пары вихрей, там, [c.394]

Общие данные. Расчет водосливов с боковым сжатием или про-0,642 странственных очень мало освещен 0,538 в литературе. Это объясняется 0.39 сложностью картины протекания жидкости через водослив со стойками, быками, устоями и дамбами. Обычно во всех курсах гидравлики, справочниках и нормативных документах рекомендуется учитывать влияние бокового сжатия на водосливах, в том числе и на водосливе с широким порогом, по способу Френсиса—Кригера, который правильнее было бы называть способом Базена, так как учет бокового сжатия по этому методу производится на основании опытных данных Базена по пространственным водосливам с острой кромкой, в которых действительно получается сжатие струи примерно на 0,1 напора с каждой стороны. Используя данные Базена и предложенные им рекомендации по учету бокового сжатия на водосливах с острой кромкой, Френсис и Кригер распространили этот метод и на расчет водосливов других форм, введя в расчет вместо фактической длины водослива эффективный его пролет или сжатую длину водослива. Относительная сжатая длина водослива или коэффициент сжатия Осж определяется по формуле Френсиса—Кригера следующим образом [c.376]

Можно продолжить перечисление технических трудностей, появляющихся при наблюдении сигнала биений, возникающего при освещении интерферометра уширенной спектральной линией, но они ничего не меняют в принципиальной постановке проблемы. Бесспорно, задав тем или иным способом корреляцию между двумя исследуемыми волнами, можно наблюдать их интерференцию. Если частота о>2 задается равномерным движением зеркала, от которого отражается часть исследуемого излучения, то будет происходить интерференция любой волны с частотой roi, лежащей в пределах контура спектральной линии, с другой волной частоты (02, отличающейся от частоты первой на разностную частоту 2л/. Тогда будет наблюдаться сигнал биений, который позволяет определять сколь угодно малую скорость движения зеркала, так как можно зарегистрировать очень малые изменения интерференционной картины. Та минимальная скорость v, которую еще можно измерить, определится условиями опыта. Е1о, конечно, это будут значения на много порядков меньше, чем те громадные скорости, о которых шла речь ранее. Приведенная выше оценка точности астрономических измерений лучевой скорости по эффекту Доплера (и 1 км/с) соответствует сравнению никак не скоррелированных источников света, которыми являются исследуемая звезда и какой-то земной источник света, излучающий ту же спектральную линию. [c.397]

Возможности дифракции света могут быть использованы для контроля объектов и их поверхностей с прнмене- нмем эталона объекта. При этом на малом расстоянии от поверхности исследуемого объекта устанавливается поверхность эталона с заранее известной конфигурацией и формой. Зазор между поверхностями образует щель, которая освещается монохроматическим излучением от источника типа лазера. В результате на экране или в плоскости анализа наблюдается дифракционная картина, по виду которой и расположению колец или полсс судят о состоянии исследуемой поверхности, Такой способ применим для контроля профиля, плоскостности, ЦИ-линдричности и других геометрических параметров круглых и плоских, подвижных и неподвижных изделий. [c.95]

Для реализации малой угловой расходимости торцы активного элемента наклонялись на 2— 3° по отношению к оси резонатора, что позволяло избавиться от порождаемых френелевским отражением сходящихся волн. По тем же причинам вывод излучения из резонатора осуществлялся одним из двух способов, изображенных на рис. 4.2. Необходимость принятия подобных мер была доказана демонстрационным опытом, заключавшимся во внесении внутрь резонатора устанавливавшейся строго перпендикулярно к его оси стеклянной пластинки с просветленными поверхностями, остаточное отражение от которых не превьппало 0,3%. Этого было достаточно, чтобы картина генерации разительно изменялась и угловая расходимость возрастала в десятки раз, приближаясь к значению, характерному для плоского резонатора. [c.211]

В предыдущих главах рассматривались основные причины, влияющие на вид интерференционной картины, наблюдаемой с ИФП. При этом предполагалось, что источник излучения испускает свет в виде цугов бесконечно большой длины, т. е. анализируемое излучение обладает временной когерентностью. Пространственная когерентность реального газоразрядного источника. может быть определена с помощью теоремы Ван-Циттера — Цернике [5] или, для объемных источников спонтанного излучения типа полого катода, с помощью обобщения теоремы Ван-Циттера— Цернике, выполненного в работе [17]. До появления лазеров ИФП обычно освещался светом с очень малыми разме-)ами области пространственной когерентности (10 —10 см). Использование ИФП совместно с лазерами в качестве селекторов излучения, применение ИФП в перестраиваемых лазерах для сканирования и монохроматизации излучения, измерение АК ИФП с помощью одночастотного лазера и другие способы их применения приводят к необходимости развития теории, описывающей вид интерференционной картины при прохождении через ИФП полностью или частично пространственно-когерентного излучения. В то же время появление импульсных лазеров с малой длиной излучаемого светового цуга, а также исследование спектральных линий, испускаемых атомами и ионами с малым временем жизни возбужденного состояния, ставят вопрос о влиянии на вид наблюдаемой с ИФП интерференционной картины временной когерентности излучения. Число работ, посвященных этим проблемам, в настоящее время невелико [29, 38, 47], хотя пространственная и временная когерентность анализируемого излучения, конечно, оказывают решающее влияние на формирование АК идеального и реального ИФП. [c.78]

Как показал в одной из своих работ [151] Д. Габор, свойства картины лазерной пятнистости или спекл-картины зависят от способа ее образования. В соответствии с введенной им терминологией спекл-каргану, наблюдаемую или регистрируемую на некотором расстоянии (обычно во френе левской зоне) от диффузно рассеивающей поверхности, называют объективной, а формируемую в плоскости изображения оптической системы -субъективной (рис. 54). Существенное различие между зтими структурами состоит в том, что любая малая область объективной спекл-картины получает излучение от всей рассеивающей поверхности, а такая же область субъективной спекл-картины - от малой области поверхности, что является прямым следствием формирования сфокусированного изображения. [c.103]

В работах [9.133, 9.134] был предложен иной способ преодоления нежелательной высокой угловой селективности объемных фильтров Вандер-Люгта в плоскости падения. Для этого на стадии восстановления второе из обрабатываемых изображений освещается полихроматической плоской волной. Благодаря известной зависимости брэгговского угла дифракции от длины волны каждая спектральная компонента считывающей волны дифрагирует на какой-то своей пространственной частоте записанной голограммы. При этом каждая из них приведет к восстановлению достаточно малого фрагмента выходного изображения, ограниченного угловой селективностью объемной голограммы и расположенного в строго определенном месте выходной плоскости. Все вместе они и образуют искомое выходное изображение, являющееся результатом свертки и корреляции входных картин. Отметим, что последнее при этом окажется окрашенным, а его масштаб—измененным в соответствии с длиной волны, на которой произошло восстановление данного его фрагмента. [c.258]

За последние 10—15 лет значительно расширилась область Приложений многолучевой интерференционной спектроскопии. Развитие фотоэлектрического метода регистрации интерференционной картины, разработка многослойных диэлектрических слоев с высоким коэ( ициентом пропускания и малой величиной поглощения, применение электронно-оптических преобразователей, создание широкой номенклатуры узкополосных интерференционных фильтров для видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной областей спектра, разработка способов сканирования интерференционной картины и устройств для их реализации, теоретическое обоснование и экспериментальное осуществление муль-типлекс-эталона существенно расширили экспериментальные возможности спектрометра Фабри-Перо во всех областях оптического спектра. Следует заметить при этом, что важной причиной успешного применения эталона Фабри-Перо является его высокая свето--сила, превосходящая светосилу обычных спектральных приборов с призмой или решеткой, имеющих одинаковую тэлором Фаори-Перо величину разрешающей сйлы, [c.5]

Принцип дифракционной (голографической) микроскопии был описан в предыдущей статье(цитируемой далее как статья 1 ), в которой была подробно обсуждена одна из возможных схем его практического применения (так называемый проекционный метод). В этом методе микроскопический предмет освещается пучком света или электронов, испускаемых малым отверстием, либо непосредственно, либо через систему линз, причем между предметом и фотографической пластинкой, на которой формируется дифракционная картина, называемая голограммой, не помещается более ни одной линзы. Было показано, что если эта фотография, обработанная подходящим способом, освещается затем копией первоначальной освещающей волны, то в пространстве восстанавливается изображение исходного предмета совместно с его двойником , вообще говоря, размытым и искаженным. Теоретически и экспериментально было доказано также, что влияние этой побочной части на восстановленное изображение не велико, если выбраны предметы подходящего типа с достаточно больщим прозрачным пространством между темными частями. [c.270]

С физической точки зрения возникновение спеклов является шумовым эффектом. Этот эффект может иметь полезные применения. С его помощью можно измерять малые смещения твердой поверхности, например в направлении, параллельном поверхности. Для этого делаются две последовательные фотографии спеклов. Если между моментами фотографирования поверхности не смещалась, то спеклы на обоих снимках накладывают друг на друга. При наличии смещения на фотографии видны две совершенно одинаковые картины спеклов, сдвинутые друг относительно друга. Зная расположение фотоаппарата относительно поверхности в моменты фотографирования, нетрудно по относительному сдвигу изображений спеклов на фотографии рассчитать перемещение поверхности. Аналогичным способом можно определить поворот поверхности вокруг некоторой оси. Известны также другие применения опеклов. [c.321]

Способ графический. Изложим этот способ в применении к тому же кривошипно-шатунному механизму (фиг. 599). Если мы хотим выяснить влияние ошибки в длине шатуна на положение шатуна, то закрепим кривошип в заданном положении, а шатуну дадим возможность ходить во втулке, шарнирно соединённой с ползуном тогда мы получим четырёхзвенный механизм (фиг. 600), который Н. Г. Бруевич называет преобразованным . Малое перемещение ползуна этого механизма будет зависеть от изменения расстояния АВ так, как зависит его скорость от скорости скольжения шатуна вр втулке (с точностью до величин 2-го порядка малости) поэтому строим картину скоростей для преобразованного механизма, которая будет вместе с тем (с указанной точностью) картиной малых перемещений (фиг. 601). [c.432]

Разрешающая способность оптических приборов и, в частности, микроскопов ограничивается явлением дифракции. Предельный размер частицы, изображение которой правильно передает ее форму или структуру, соизмерим с длиной волны и составляет величину порядка 0,5 (для видимого света). Изображение частиц меньших размеров будет иметь вид дифракционного кружка, форма которого практически не зависит от формы частиц. При специальном способе наблюдения эти дифракционные картины, однако, могут быть замечены и, следовательно, факт существования частиц, их иоложение и движение могут быть установлены. Вопросы наблюдения и исследования таких малых частиц в коллоидных растворах и аэрозолях и составляют предмет ультрамикроскопии. [c.733]

Достоинством знаменитого опыта Юнга является ясность идеи, наглядность результата и простота исполнения. Эти свойства позволяют отнести его к основополагающим интерференционным опытам. Но как учебный опыт он не получил широкого распространения. Существенный его недостаток в этом плане сводится к малой светосильности расположения, в результате чего систему полос Юнга легко наблюдать только в индивидуальных условиях. В современной практике точечный вариант опыта обычно заменяют щелевым . В качестве полезной иллюстрации ниже приведены фотографии картин дифракции от регулируемой двойной щели при френелевском (рис. 3.2) и фра-унгоферовском (рис. 3.4, 3.5) способах наблюдения. Снимки рис. 3.2 получены в сходящихся лучах по схеме рис. 3.1 при X — В — [c.90]

Первой звездой, у которой удалось определить угловой диаметр, была Бетельгейзе (а Ориона), относящаяся к красным гигантам. Он оказался равным 0,047". Зная расстояние до Бетельгейзе, рассчитанное по параллаксу, можно найти линейный диаметр звезды. Он равен примерно 4-10 км, что почти в 300 раз больше диаметра Солнца и превышает диаметр земной орбиты (3-10 км). Таким способом были измерены угловые диаметры нескольких звезд. Все они, подобно Бетельгейзе, гиганты, во много раз превосходящие Солнце. Подавляющее большинство звезд мало отличается по своему диаметру от Солнца. На расстоянии до ближайшей звезды солнечный диск был бы виден под углом лишь 0,007", что соответствует области когерентности размером 20 м. Постройка интерферометра с такой базой (расстоянием между внешними зеркалами) представляет собой крайне сложную техническую задачу. Кроме того, при большой базе наблюдения осложняются турбулентностью атмосферы, хотя на работе интерферометра это сказывается меньше, чем при наблюдении в телескоп. Изменения показателя преломления воздуха перед зеркалами влияют на разность фаз лучей и лишь смещают интерференционную картину, не сказываясь на ее видности, так что полосы остаются различимыми, если эти изменения происходят медленно. [c.245]

В общем единственный способ оценить результат динамического взаимодействия большого числа пучков в кристалле — это выполнить большое количество подробных п-волновых вычислений для разных кристаллов, имеющих набор по толщине и ориентациям, и попытаться проанализировать результаты. Существуют, однако, специальные случаи, для которых результат п-волновой дифракции можно понять из сравнения с более простым аналогичным результатом для относительно малого числа пучков. Существуют случаи высокой симметрии в дифракционной картине, когда некоторые пучки из набора пучков эквивалентны в том смысле, что имеют равные ошибки возбуждения и взаимодействуют через эквивалентные значения структурного фактора Способ, в котором такие ряды эквивалентных пучков могут соединяться, давая для каждого ряда один характерный пучок, продемонстрировал Йённес [158], использовавший представление с помощью интегрального уравнения этот подход применял Фишер [137]. Другое приближение, через матричную формулировку уравнения (10.8), дал Фукухара 151 ]. [c.225]

Для реализации коноскопического способа наблюдения в ход лучей в микроскопе вводится вспомогательная линза Амичи—Бертрана 9 (рис. 4.5.1), которая вместе с окуляром 11 образует вспомогательный микроскоп малого увеличения, позволяющий наблюдать интерференционную картину в задней фокальной плоскости объектива 5 основного микроскопа. Это обеспечивает возможность исследования характеристик коноскопической фигуры (картины полос равного наклона), соответствующей различным углам прохождения лучей через объект наблюдения. Для возможности фокусировки вспомогательного микроскопа на заднюю фокальную плоскость основного [c.301]

Поскольку в данном случае самопоглощение должно быть мало, приходится иным способом объяснять отсутствие равновесия для вращательных уровней ОН в атомарном пламени. На фиг. 5 изображена интенсивность в функции вращательного квантового числа. Сравнение кривых фиг. 5 с кривой фиг. 2 показывает наличие тенденции к образованию второго максимума, существование которого невозможно при равновесном распределении. Аналогичная картина имеет место для небольц-мановского распределения, наблюдаемого у радикала ОН [c.351]

Построение угловой перспективы. На рис. 307 построена угловая перспектива объекта. Построения аналогичны предыдущему примеру, однако при построении перспективы точек, определяя картинные следы прямых, оказывается необходимым вычертить дополнительную фронтальную проекщ1ю объекта в повернутом положении. Положительное качество радиального способа состоит в компактности построений и отсутствии удаленных от поля чертежа точек схода. К числу недостатков следует отнести малую графическую точность построений в средней части изображения вбли- [c.232]

Влияние амплитуды колебаний акустической системы в зоне резания на технологический эффект от ультразвуковых колебаний. Под технологическим эффектом от наложения ультразвуковых колебаний на процесс резания металлов мы будем понимать падение усилий резания от введения ультразвуковых колебаний. На рис. VI. 56, е показана характеристика изменения технологического эффекта от усилий резания при сверлении пруткового материала. Сравнение экспериментальных данных показывает, что наибольший эффект получается при таком способе возбуждения колебаний, когда получается большая стабильность амплитуды колебаний в зоне резания. Характеристики показывают также, что эффект от ультразвуковых колебаний в зоне резания имеет резко нелинейный характер. Первая зона, зона малых усилий, имеет наибольший эффект. Однако здесь он неустойчив. Небольшое случайное увеличение усилий приводит к резкому и труднообратимому падению эффекта. Следует отметить, что зона наибольшего эффекта совпадает с зоной непонятного, казалось бы, падения добротности акустической системы. Падение добротности акустической системы характеризует наличие в этой области усилий поглощения энергии в каком-то месте системы. В связи с тем что падение добротности системы совпадает с увеличенным технологическим эффектом, можно сделать вывод, что здесь имеет место поглощение акустической энергии в зоне резания, которая и совершает работу по уменьшению усилий резания. Какова физическая картина этого поглощения, определить пока трудно, но скорее всего в этой области имеется какое-то относительное колебание обрабатываемой детали и режущего инструмента за счет ультразвуковых колебаний. Следует отметить, что с увеличение.м амплитуды колебаний эта область расширяется, и наоборот. [c.428]

РАДИОИНТЕРФЕРОМЕТР — прибор для измерения различных физ. величин методом интерференции радиоволн-, по наблюдению результата интерференции двух или более когерентных колебаний или его изменению определяют искомую величину, к-рая к.-л. способом связана с характеристиками этих колебаний. Для измерения расстояний, скорости распространения радиоволн и исследования условий их распространения служат радиодальномер с неподвижной интерференционной картиной, радиозонд, интерференционный радиодальномер, дисперсионный Р. и др. Для измерения малых времен возбуждения (10 сек — 10 сек) флуоресцирующих веществ применяется флуорометр. В радиоастрономии Р. применяют для измерения угловых координат источников радиоизлучения и разделения излучения от различных источников, а также для исследования пространственного распределения излучения и его природы. [c.288]

Общие данные. Расчет водосливов с боковым сжатием или пространственных очень мало освещен в литературе. Это объясняется сложностью картины протекания жидкости через водослив со стойками, быками, устоями и дамбами. Обычно во всех курсах гидравлики, справочниках и нормативных документах рекомендуется учитывать влияние бокового сжатия на водосливах, в том числе и на водосливе с щироким порогом по способу Френсиса — Кригера, который правильнее было бы называть способом Базена, так как учет бокового сжатия по этому методу производится на основании опытных данных Базена по пространственным водосливам с острой кромкой, в которых действительно получается сжатие струи примерно на 0,1 напора с каждой стороны. Используя данные Базена и предложенные им рекомендации по учету бокового сжатия на водосливах с острой кромкой, Френсис и Кригер 24 [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...