Порядок дифракции

На рис. 2.11 графически показано формирование члена решетки. Интерференционные полосы, образующие основные пики, являются главными максимумами. Они возникают при полном усилении между светом, дифрагировавшим от последовательных щелей, и, так же как в случае двух щелей, это происходит при D sin 6 = пХ, т. е. и == n/D, где п-порядок дифракции [ср. с уравнением (2.10)]. [c.40]

Точно такие же соображения применяются в случае двухмерной решетки, т. е. решетки в форме двухмерной структуры, каждая точка которой имеет идентичную апертуру (разд. 2.6). В случае сборной решетки каждая апертура может быть, например, малым отверстием или группой отверстий. Дифракционная картина в этом случае представляет собой двухмерную решетку пятен освещенности, причем порядок дифракции каждого пятна определяется двумя целыми числами (сравните три числа в уравнениях (2.18) для трехмерной решетки). Рекомбинация, вторая стадия в формировании изображения, выполняется точно таким же способом, как и в одномерном случае. [c.95]

Режим Q > 1 называют брэгговской этом режиме многократное рассеяние только один порядок дифракции света, ляют как режим оптической дифракции жиме угловой разброс акустического чем угол Брэгга вд, и поэтому можно дифракции. Начальный световой пучок взаимодействия с акустической волной [c.381]

Понятие пространственной частоты оказывается чрезвычайно полезным в оптике. Последнее легко пояснить на примере образования изображения оптической системой [13]. Объект, описываемый выражением т( ), представляет собой одномерную дифракционную решетку. Как известно, при освещении одномерной синусоидальной дифракционной решетки плоской волной, нормальной к ее поверхности, в выходной плоскости, будем иметь три плоские волны нулевой порядок дифракции— волну света, прошедшую решетку без дифракции, и две сопряженные плоские волны, дифрагировавшие под углами -f0 и —в. Угол дифракции находится по формуле дифракционной решетки [c.19]

Рассмотрим зарегистрированную интерференционную картину как синусоидальную дифракционную решетку с изменяющимися по координатам пространственными частотами. Осветим пластинку плоской волной, нормальной к поверхности пластинки. Часть света пройдет пластинку без отклонения (нулевой порядок дифракции), остальная часть света дифрагирует. Пользуясь формулой дифракционной решетки v= (sin t + sin у) Д, где i — угол падения освещающего пучка на решетку, у — угол дифракции, нетрудно убедиться, что при удалении от оси системы угол дифракции изменяется так, что свет фокусируется решеткой в точку, находящуюся на расстоянии Z от пластинки, равном расстоянию от точечного источника до пластинки при регистрации интерференционной картины. [c.24]

Изменение интенсивности дифрагированного пучка удобно характеризовать изменением дифракционной эффективности голограммы, равной отношению мощности излучения в основном направлении, в котором формируется изображение (основной порядок дифракции), к мощности излучения, падающего на голограмму при воспроизведении изображения. [c.21]

Порядок дифракции 194 Проекционная голография 9 Пространственная частота 56 [c.282]

На стадии восстановления обычно применяется система освещения лазерным пучком ахроматической голограммы с соответствующими требованиями к когерентности освещения. Однако, можно применять ахроматическое освещение и на стадии восстановления. Рассмотрим некоторые варианты, позволяющие получать восстановленное изображение плоской голограммы в лучах белого света. При освещении обычной голограммы белым светом восстановленные изображения размазываются в соответствии со свойствами дифракционной решетки разлагать спектр на его составляющие компоненты. Такую дисперсию можно погасить, если использовать дифракционную решетку, имеющую тот же шаг, что и плоская голограмма. Такая решетка взаимодействует с первым порядком дифракции на голограмме и вводит в свой — 1 порядок дифракции поле обратного знака, компенсируя таким образом дисперсию голограммы (рис. 1.13). Влияние распространяющегося вдоль оси голограммы света нулевого порядка может быть устранено либо достаточным удалением решетки от голограммы [13], либо с помощью экрана типа жалюзи [14]. Аналогичная компенсация достигается и для действительного изображения. [c.29]

При этом отклонение света происходит только в 1-й порядок дифракции, а распространение энергии между пучками проходящего /о и дифрагированного света /i периодически зависит от геометрии интерференционного взаимодействия [c.223]

Входная щель описанного выше спектрографа помещается вдоль диаметра системы колец интерферометра, середина щели совпадает с центром системы колец (фиг. 9.2). Будем считать, что решетка всегда обеспечивает первый порядок дифракции, и [c.50]

Выгодно работать в высоких порядках дифракции, так как 1) т, но при этом не следует забывать, что наибольший возможный порядок дифракции для данной решетки определяется длиной волны исследуемого излучения в самом деле, т = (d/X)sin[c.315]

Теоретическое исследование, проведенное Винсентом, Невьером и Мэстром на основе общей электромагнитной теории [48, 76, 95, 96], подтверждает, что во внеплоскостной схеме при выполнении условия блеска в 1-й порядок дифракции направляется основная часть отраженного излучения. Абсолютная эффективность для этого случая может быть записана в виде полуэмпири-ческой формулы, аналогичной классической схеме освещения [c.274]

Возможность такого кодирования амплитуды объясняется тем, что при изменении расстояния между полосками или соответственно пятнами происходит перераспределение энергии между первым и остальными порядками дифракции при восстановлении голограммы. При, , = О оба пятпа сливаются в одно, максимальная локальная пространственная частота на голограмме равна 1/А и большая часть энергии света, проходящего через голограмму, направляется в 1-й порядок дифракции, т. е. амплитуда максимальна. При = 1/2 частота пространственной несущей на голограмме удваивается и становится равной 2/А , при этом большая часть света идет во 2-й порядок дифракции и амплитуда (г, S) = 0. [c.86]

I - мин в (4.35)) и маскируется функцией h (х, ij) — преобразованием Фурье, апертуры записывающего элемента устройства записи голограмм. Но в отличие от предыдущего случая здесь каждый порядок дифракции содержит два накладывающихся друг на друга изображения объекта прямое и сопряженное, повернутые на 180 относительно друг друга. Каждое из них маскируется дополнительной маскирующей функцией прямое — функцией os ях x(V4 4- Av xIKd), сопряженное — функцией sin я(V4 + Av xlkd). Поэтому в центральной части прямого изображения сопряженное изображение подавлено, но на периферии помеха за счет сопряженного изображения велика. Для наглядности картина расположения дифракционных порядков прямого и сопряженного изображений показана на рис. 4.27. Прямое изображение на этом рисунке показано сплошной стрелкой, сопряженное — пунктирной. В прямоугольниках на хвосте стрелки указаны значения т, п), соот- [c.99]

Голограмма представляет собой закодированную дифракционную решетку. Следовательно, когда голограмма освещается белым светом, волны с большими длинами волн отклоняются сильнее от оси освещающей голограмму волны, чем волны с более короткими длинами волн. В результате этого восстановленное изображение смазывается. Такой эффект можно отчасти скомпенсировать, используя дифракционную решетку с шагом штриха, равным среднему периоду интерференционных полос на голограмме. Решетка взаимодействует с -)-1-м порядком дифракции на голограмме и вводит в свой —1-й порядок дифракции дисперсию обратного знака, компенсируя таким образом дисперсию голограммы (рис. 1). Влияние распространяющегося вдоль оси голограммы света нулевого порядка может быть устранено либо достаточным удалением эешетки от голограммы [3], либо с помощью экрана типа жалюзи [c.214]

Как было показано в [5.17], в двупреломляющих фоторефрак-тивных кристаллах при использовании анизотропной дифракции максимально возможная широкополосность объемной голограммы (5.33) при считывании на измененной длине волны может быть достигнута также и в существенно отличной геометрии (рис. 5.14, б). В отличие от соосной схемы Габора волновые векторы предметной и опорной световых волн здесь оказываются неколлинеарными, в результате чего нулевой порядок дифракции и восстановленное изображение оказываются пространственно разделенными. Отметим, что в данной схеме благодаря ортогональной поляризации считывающей и восстановленной световых волн может быть достиг- [c.100]

Каждый член этой суммы описывает плоскую волну, которая распространяется под некоторым углом а к оси z, т. е. к исходному направлению распространения света, падающего на кристалл. Причем sin а = тккЦ2к. Если т — О, плоская волна распространяется без отклонения в исходном направлении. Это так называемый нулевой порядок дифракции. Слагаемые с m = 1. 2,. .. описывают первые, вторые и т. д. дифракционные порядки. Из (7.38) следует, что если на кристалл падает линейно поляризованный свет, то все дифракционные порядки также будут иметь линейную поляризацию. [c.143]

Особый интерес представляет случай, когда для считывания изображения с модулятора, имеющего ориентацию кристаллической пластины (111), используются циркулярно поляризованный свет и циркулярный анализатор поляризации, который в идеальном случае полностью гасит нулевой порядок дифракции. Такой анализатор представляет собой соответствующим образом взаимно ориентированные пластину А,/4 и установленный за ней линейный анализатор. Согласно расчетам, в этом случае т] не зависит от у, что подтверждается экспериментально (рис. 8.10) [8.40]. Однако в соответствии с (7.32) от Y зависит фаза дифрагирующей волны. В результате комплексная передаточная характеристика ПВМС х (К) и в этом случае является анизотропной, хотя ее модуль и не зависит от направления волнового вектора записываемой решетки. [c.175]

Предположим теперь, что объект А деформируется, т. е. различные точки его смещаются неодинаково, и снова сделаем две экспозиции на одну и ту же фотопластинку. После проявления осветим фотопластинку параллельным пучком и будем ее рассматривать, помещая глаз в первый порядок дифракции (а не в пучок, проходящий прямо) (рис. 97). Участки объекта, которые получили смещение, равное нечет-ному числу KDj2T T2, окажутся темными. Области же, получившие смещение, равное целому четному числу, кратному %D 2T T2, будут яркими. Контраст этих интерференционных полос будет максимален, т. е. равен 1. Рассмотренная схема очень проста, но из-за наличия щелевых диафрагм в ней невелика яркость. Для обнаружения очень малых поперечных смещений можно применить вспомогательный рассеиватель. В схеме рис. 93 помещают рядом с фотопластинкой Н мато- [c.100]

Рассмотреиные примеры демонстрируют возможность получения зонных пластинок с различной формой зон. В то же время представляет интерес построение 2-В бинарных образов зон Френеля для более сложных случаев. Например, для зонной пластшки, фокусирующей в продольный или поперечный отрезок заданной длины, кольцо или какую-либо доугую геометрическую фигуру. ДОЭ такого рода получили названрю фокусаторы . Рассмотрим для примера фокусатор в кольцо. Соответствующий образ зон Френеля решетки может быть по-л> ен путем комбинации 1-В дифракционной решетки и зонной пластинки. Возьмем достаточно узий сегмент 1-В дифракционной решетки (рис. 1.10), который ведет себя так же, как целая дифракционная решетка, т.е. отклоняет входной монохроматический пучок на определенный угол в плоскости (рассматривается 1-й порядок дифракции). [c.14]

ДОЭ работает как фазовая джфражционная решетка (или зонная пластинка), т.е. дает большое количество дифракционных порядков. Работам обычно явля-ется первый порядок дифракции, в который попадает до 40% энергии, что и определяет преде 1гьную дифракционную эффективность ДОЭ в данном случае. При большом числе уровней квантования можно ввести в рассмотрение шум квантования А р . Из рис. 1.57 видно, что при [c.39]

Наблюдать Д. с. на у. можно, посылая лазерный луч 1 (рис. 2) на образец 2, в которол излучатель звука 3 возбуждает УЗ-вую волну. Линза 4 собирает дифрагированный свет, идущий по разным направлениям, в различных точках экрана 5. Если излучатель УЗ выключен, на экране видно световое пятно от проходящего света. При включении УЗ справа и слева от него появляются пятна, создаваемые дифрагированным светом различных порядков (рис. 3). Помещая вместо экрана диафрагму, можно выделить соответствующий порядок дифракции, интенсивность к-рого [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...