Мали — Измерение

Проведение измерений в многофазовых потоках затрудняется тем, что такие течения в общем случае характеризуются структурной неоднородностью, термической и динамической неравновесностью, т. е. компоненты, составляющие среду, могут иметь различные температуру и скорость при переменном поле концентрации фаз и различных структурных формах течения в ядре потока и на периферии. Поэтому к методам и средствам диагностики неоднородных сред наряду с малой погрешностью измерений, простотой и доступностью применения предъявляют и специальные требования. Это прежде всего нежелательность воздействий, вносящих возмущение в структуру потока и инициирующих фазовые превращения. [c.239]

Электрические методы основаны на измерении проводимости, диэлектрической проницаемости и других параметров, зависящих от концентрации фаз в потоке. Этими методами определяется средняя по длине датчика истинная концентрация фаз. Малая инерционность измерения электрических величин позволяет применять электрические методы для диагностики нестационарных процессов. Точность методов зависит от степени различия электрических свойств фаз, составляющих смесь, и от концентрации фаз. Например, для парожидкостных потоков наилучшие результаты имеют место при ф<0,8. [c.241]

В связи с малым полем измерения в ТВМ и ФЭМ объекты больших размеров перемещаются с помощью точных программируемых приводов (обычно в пределах 300—500 мм). При этом абсолютная погрешность позиционирования изделия составляет 0,01—0,1 мм. Таким образом, в этих приборах реализуется принцип комбинированного сканирования объекта — высокоточного сканирования в малом поле измерения и менее точного сканирования, но имеющего большие пределы перемещения. [c.84]

Для ферромагнитных материалов эта задача значительно облегчается путем использования так называемого магнитоупругого эффекта, т. е. того обстоятельства, что механические напряжения, приложенные к контролируемому изделию, резко изменяют его магнитные характеристики [1, 2]. Датчики, работающие по этому принципу, обладают достаточно высокой чувствительностью, большой выходной мощностью, малой базой измерения, допускают возможность бесконтактного измерения. Однако им присущи и некоторые недостатки нелинейность нагрузочной характеристики и магнитоупругий гистерезис, под которым понимается неполное совпадение кривых величина выходного сигнала — величина приложенных напряжений при нагрузке и разгрузке контролируемого изделия. Для снижения влияния этих факторов необходимо правильно выбрать рабочий режим датчика, что в свою очередь требует знания особенностей проявления магнитоупругого эффекта в каждом отдельном случае. [c.203]

При малом количестве измеренных значений (менее 25) среднее квадратическое отклонение вычисляется по формуле, отличающейся от рассмотренных выще формул (3), (4) и (5), а именно [c.166]

Подобный метод базирования по отверстию способен обеспечить малую погрещность измерения, однако серьезным недостатком его является низкая производительность ввиду трудоемкости и неудобства подбора оправок к отверстию. [c.208]

Одного этого обстоятельства достаточно для того, чтобы в измерение к качестве погрешности вошла полная величина эллипса проверяемого отверстия. В первой схеме (фиг., 53, а) эллипс отверстия не вносит ни малейшей погрешности измерения. [c.225]

При малом числе измерений следует пользоваться для этой цели распределением [c.302]

Аналогично изменяются и формулы вероятных ошибок/"о и г. Бри малом числе измерений см. у В. И. Романовского [66]. [c.304]

Чисто рычажная схема (например, у ранее широко применявшегося миниметра) обусловливает серьезные недостатки прибора малые пределы измерения, большие габариты, инерционность, низкая износостойкость и др. [c.679]

Диаметр наружного конуса у плоскости малого торца Измерение с помощью синусной линейки 1. Синусная линейка по ГОСТ 4046-48 2. Концевые меры 1-го класса 3. Миниметр с ценой деления 0,002 мм 4. Ролик, аттестованный с точностью 0,002 мм 0,015 мм [c.98]

Недостатками уровней являются малые пределы измерений и чувствительность к изменениям температуры. В табл. 9 приведены характеристики слесарных и рамных уровней. [c.217]

Пусть в результате некоторого числа измерений п была определена величина выборочной дисперсии s n- Требуется определить доверительную вероятность а для заданного доверительного интервала Ах. По аналогии с формулой 1-8 некая величина играющая ту же роль, что и е, но при малом числе измерений равна [c.34]

Емкостный пульсационный гигрометр. Принцип действия прибора основан на том, что диэлектрическая постоянная воздуха связана с его влажностью однозначной зависимостью. Измерение емкости производится на высоких частотах, в связи с этим емкостные гигрометры обладают малой инерционностью. Измерения пульсации влажности по величине емкости из-за малой амплитуды пульсаций очень сложны. [c.281]

Устройства активного контроля должны иметь большое передаточное отношение, малую погрешность измерения, должны быть нечувствительны к шлифовальной пыли, колебаниям, сотрясениям, [c.461]

Устройства активного контроля должны иметь большое передаточное отношение, малую погрешность измерения, должны быть нечувствительны к шлифовальной пыли, колебаниям, сотрясениям, средствам охлаждения при обработке, просты и удобны в обслуживании. Управление автоматическими станками, агрегатами и линиями должно быть удобным. [c.222]

Практика измерений физических величин с известными показывает, что при малом числе измерений (и < 15) распределение их случайных погрешностей начинает несколько отличаться от нормального и становится зависимым от числа измерений. Такое распределение получило название распределение Стьюдента. При я > 15...50 распределение Стьюдента переходит в нормальное. Таким образом, распределение Стьюдента можно рассматривать как своего рода нормальное распределение при малых выборках. Согласно ГОСТ 8.2070—76 при числе измерений /2 < 15 принадлежность их к нормальному распределению уже не проверяется, а принимается априори. При и > 15 это необходимо делать в обязательном порядке. [c.33]

Как показывает опыт, в рабочем интервале температур и деформаций характеристики преобразования и функции влияния могут быть удовлетворительно аппроксимированы аналитическими зависимостями, поэтому графическое решение следует применять лишь в исключительных случаях (например, при малых объемах измерений и отсутствии в распоряжении экспериментатора вычислительной техники). [c.41]

Следует иметь в виду, что критерии (4.36) и (4.37) справедливы для сколь угодно малых баз измерения деформаций. Важно только, чтобы эти базы были больше размера одного зерна и [c.125]

До сих пор рассматривались оценки СКО по необходимому (достаточно большому) числу измерений. В этом случае называется генеральной дисперсией. При малом числе измерений (менее 10— 20) получают так называемую выборочную дисперсию. Причем —> стелишь при и—>м. То есть если считать, что , то [c.50]

Степень черноты топочных газов возрастает в направлении к выходному окну топочной камеры в связи с понижением температуры пламени. Степень черноты потока сажистых частиц при этом понижается. Из рисунка видно, что излучение частиц сажи существенно влияет на степень черноты фар ела лишь на начальном участке. В конце топочной камеры это влияние пренебрежимо мало. Заметим дополнительно, что степень черноты потока сажистых частиц в пламени природного газа 8с мала по сравнению со степенью черноты 8р потока трехатомных топочных газов. В зонах топки, где собственное излучение частиц сажи мало, по измерениям в окнах прозрачности СОд и HgO спектральной поверхностной плотности потоков падающего излучения можно определить эффективное излучение экранов и коэффициент их тепловой эффективности. [c.150]

Для распадов мезонных резонансов с нулевой странностью нередко проявляется запрет по G-четности (см. 2, п. 9), снижающий вероятность распада на четыре порядка. С-четности для нестранных мезонов приведены в табл. 7.5. Например, характеристика О" при т]-мезоне означает нулевой спин, отрицательную обычную четность и положительную С-четность. Как мы уже говорили в 2, С-четность сохраняется в сильных взаимодействиях и при нулевой странности имеет определенное значение. Поскольку 0-четность мультипликативна и равна минус единице для пиона, то С-четная система может распадаться только на четное число пионов, а G-нечетная система — только на нечетное число пионов. Так, например, т1-мезон G-четен. Поэтому за счет сильных взаимодействий он не может распадаться на три пиона. Но распад его на два пиона запрещен еще сильнее. Действительно, так как спины ri-мезона и пиона — нули, то два пиона должны рождаться в S-состоянии. Поэтому их волновая функция четна (здесь уже мы говорим об обычной четности). А ri-мезон — нечетен. На опыте было обнаружено, что т]-мезон распадается на три пиона, причем ширина резонанса столь мала, что измерению не поддается. Поскольку трехпионный распад за счет сильных взаимодействий запрещен, то, значит, Б реальном распаде участвуют и электромагнитные взаимодействия. Поэтому т -мезон должен распадаться на два у-кванта примерно с такой же вероятностью, как и на три пиона. Специально проведенные измерения подтвердили, что в 40% случаев идет распад на два Y-кванта. Сохранением G-четности обусловлен запрет двух-пионного распада Ф-мезона. [c.368]

Если термо-ЭДС термопары мала для измерения ее на обычных приборах (например, при измерении небольшой разности температур), для ее увеличения используют так называемые многоспайные термопары. [c.95]

В условиях проводимого опыта настолько малы, что измерение их возможно лишь при помощи тензометров — обычно зеркальных или рычажных ( 14, 17). Для удобства размещения тензометров испытуемый образец прим1 НЯ5ТСЯ В ВИДС ПОЛОСЫ. [c.80]

Предельные относительные ошибки определения микротвердости карбидов и тугоплавких металлов составили соответственно 6 и 3,5%. Математическая оценка на основе выражения Стьюдента, дающего распределение средних значений при малом числе измерений, показывает, что при 10 отпечатках доверительный интервал определения микротвердости с вероятностью 0,95, например, для карбидов при твердости 2 lOi Н/м составляет 9 10 Н/м , а для металлов при твердости 3 10 Н/м — 9-10 Н/м . Измерение диагоналей отпечатков микротвердости после проведения испытаний дает значительно меньшую погрешность, чем непосредственно в процессе эксперимента с помощью микроскопа МВТ и длиннофокусного объектива МИМ-13С0 179]. [c.71]

Так как Ф принадлежит к первому классу, то [Ф, Ф ] равна нулю слабо и, следовательно, сильно равняется линейной форме от Ф. Отсюда С. П. для Ф первого класса слабо равна нулю. Аналогично второй член правой частя равенства (43) слабо равен нулю, что и требовалось доказать. Пусть имеется А независимых Ф первого класса и М независимых Ф любого класса. В фазовом пространстве (2М-мерное пространство переменных и р ) имеется (2N — М)-мерное подпространство, в котором удовлетворяются все Ф-урав-нения. Назовем его (2N — М)-пространством. Состояние динамической системы для некоторого т задается точкой р в (2N — 7И)-пространстве, в. которой удовлетворяются все Ф-уравнения. Движение системы задается кривой в (2N — М)-пространстве, выходящей из точки р. Так как А и Ра произвольны, то кривая может принимать любое направление в малом Л-мер-ном объеме, окружающем точку р. Такие малые окрестности измерений окружают каждую точку в (2N — М)-л1ерном пространстве. Покажем, что эти малые окрестности интегрируемы. Предположим, что для интервала т, дг = все V, кроме равного единице, равны нулю. То же самое предполагается относительно интервала 6г = в котором от нуля отлично только также равное единице. Тогда любая функция от р и д примет при замене т на т + е вид [c.716]

Рассмотренные выше обычные пневматические схемы из-аа малых пределов измерений не нашли широкого применения в бесконтактных Ир иборах для автоматического контроля деталей в процессе их обр,айоткм. [c.86]

Максимальная измеряемая толщина ограничена естественным пределом — толщиной насыщения. Однако при толщинах, близких к ней, очень мала чувствительность измерения (рис. 2). Удовлетворительная точность измерения сохраняется до толщин, не больших йщах мг/сл1 . [c.231]

При малом числе измерений критерий Шовене приводит к отбрасыванию значения, отклоняющегося на величину, значительно меньшую, чем Зз (например, 1,96з. при /V = 10), и поэтому пользование им в этих случаях не всегда может быть рекомендовано. [c.301]

Книга посвящена вопросам постановки экспериментальных работ на парогенераторах, их научной организации и планирования. В ней даны сведения из теории вероятностей и математической статистики, необходимые для обработки и анализа экспериментальных данных. Рассматриваются вопросы мотивировки и определения длительности переходного режима и опыта. Излагаются принципы оценки эффективности экспериментальных работ. Значительное мссто уделено поискам оптимальных режи.чов и графической интерпретации экспериментальных данных. Приводятся практические советы по организации отдельных мало известных измерений. [c.2]

Такая же чувствительность достигается в масс-спектрографах за счёт длит, экспозиции. Однако из-за малой точности измерения ионных токов и громоздкости устройств введения фотопластинок в вакуумную камеру анализатора фоторегистрадия уступает место координатным детекторам частиц, особенно в тех случаях, когда необходимо одновременно регистрировать большой участок масс-спектра (из-за нестабильности источника ионов, наир, при элементном хии. анализе в случае ионизации вакуумной искрой). [c.57]

Постоянство разрежения (с точностью 0,5 мм вод. ст.) также поддерживается регулятором без обратной связи, так как объект регулирования (топочное пространство) практически не обладает инерционностью. Датчиком в этом случае служ ит обычно дифференциальный тягомер с малым диапазоном измерения. [c.240]

Вязкость плотного фреона-12 в газовой и жидкой фазах подробно изучена в работах ОТИПП [0.9, 3.33]. Эти опытные данные охватывают широкую область состояний (7=254—432 К, р=0,1—60 МПа) и имеют погрешность, не превышающую по оценке авторов, 2 /о. Приведенные в [3.39] два значения вязкости жидкого фреона-12 относятся к сверхвысоким давлениям, а опубликованные в 50-е годы работы [3.51, 3.59] содержат небольшое число опытных данных в газовой фазе при давлении до 2 МПа (см. табл. 31). Вероятно, из-за малой информативности измерений [3.51, 3.59] для оценки плотностной зависимости избыточной вязкости фреона-12 не раз использовали опыт- [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...