Эталон Фабри — Перо

Допплеровский сдвиг и расширение ионных линий в положительном столбе электрического разряда в газах наблюдали С. Э. Фриш и Ю. М- Каган [ ]. Положительные ионы в плазме электрического разряда ускоряются электрическим полем по направлению к катоду. Кроме того, они принимают участие в беспорядочном тепловом движении, что вызывает как сдвиг, так и расширение ионных линий. Благодаря возникающей при этом анизотропии в движении ионов, ширина и сдвиг одной и той же ионной линии различны при наблюдении под разными углами к оси разряда. Экспериментально сдвиг и расширение наблюдались на линиях ионизованных инертных газов (Аг II, Кг И, ХеИ) с помощью эталона Фабри и Перо. Допплеровский характер сдвига был, во-первых, установлен на основании того факта, что он менял знак с изменением направления электрического поля во-вторых, в соответствии с допплеровским соотношением [c.486]

С. Л. Мандельштама 1. Ими с помощью эталона Фабри и Перо измерялись ширины и сдвиги линий ионизованного аргона (АгП) и нейтрального гелия (Не I), возбуждаемых в искровом разряде при атмосферном давлении. Из линий Не I изучались линии [c.512]

На рис. 15 представлен схематический чертеж (в разрезе) эталона Фабри и Перо обычной конструкции. В массивную оправу 1 вставлено кольцо 2, к трем выступам 5 которого прижаты посредством пружин 10 зеркала 3 с нанесенными на них светоделитель-ными слоями 4. При помощи винтов 9 и пружин 10 можно регулировать параллельность зеркал эталона. В конструкции оправы предусмотрена возможность установки колец различной толщины (чаще всего в пределах 5—100 мм). [c.31]

Рис. 15. Схема эталона Фабри и Перо в разрезе

Рис. 17. Нерегулируемый эталон Фабри и Перо

Рис. 18. Эталон Фабри и Перо с разделителем в виде концевой меры

Рис. 19. Трубчатый нерегулируемый эталон Фабри и Перо

ИНТЕРФЕРОМЕТРА МАЙКЕЛЬСОНА И ЭТАЛОНА ФАБРИ И ПЕРО [c.36]

Если разрешающая сила эталона Фабри и Перо достаточно велика, т. е. качество зеркал, параллельность и разность хода выбраны соответствующим образом, то распределение интенсивности и в интерференционном кольце почти повторяет распределение интенсивности в самой спектральной линии источника. [c.38]

Следует заметить, что для самых точных исследований контуров эталон Фабри и Перо действительно является одним из наиболее удачных и удобных приборов, непосредственно разрешающих сверхтонкую структуру линии. На основе теоретических соображений можно внести поправки на инструментальное расширение контура и получить истинный контур линии. Как уже упоминалось, для работы с эталоном Фабри и Перо необходимо выделить достаточно узкую спектральную область. Поэтому его обычно применяют в соединении с призменным спектрографом или монохроматором, располагая при этом эталон между коллиматором и призменной системой. Щель спектрографа вырезает из всей картины колец вертикальную полосу. Правильную установку эталона по отношению к оптической оси спектрографа определяют по положению щели относительно центра картины, как это показано на рис. 21. Регистрировать интерференционную картину от эталона Фабри и 38 [c.38]

Рис. 21. Поле зрения спектрографа, соединенного с эталоном Фабри и Перо

Рис. 22. Схема установки с эталоном Фабри и Перо

Во ВНИИМ создана установка для измерения длин волн и полуширины спектральных линий — на рис. 29 изображена ее схема. Свет от лампы 4, излучающей эталонную длину волны, ламп 2 и 6, излучающих исследуемые длины волн, с помощью системы призм 5 направляется на щель коллиматора 22, а затем на эталон Фабри и Перо 20, помещенный в вакуумную камеру 21, и далее через призмы спектрографа 19 в регистрационное устройство 17 и 16. При измерениях длин волн и щирины линий в воздухе ДЛЯ регистрации интерференционной картины служит фотоэлектрическое регистрирующее устройство (12, 14, 15, 16, 18). При измерениях в вакууме фотоумножитель 16 заменяют фотокамерой и для регистрации используют фотографический способ. Система 13 служит для измерения температуры эталона, система 9 — для измерения температуры стенок капилляра эталонной лампы, насос 11 и вакуумметр 10 — для создания и измерения вакуума в камере эталона. /, 5 и 7 — это агрегаты питания лампы 8 — система охлаждения лампы. [c.54]

Генератор будет излучать монохроматический направленный световой пучок, так как усиливаться будут только те волны, которые многократно отразились и прошли при этом много раз через активное вещество, не сильно отклонившись от оси системы. Этот пучок очень мощный и неограниченно монохроматический. Однако воспроизведение длины волны, испускаемой лазером, определяется до некоторой степени качеством резонатора, т. е. физическими достоинствами эталона Фабри и Перо. Эта сторона вопроса находится в стадии исследования так же, как и ширина излучения. Теоретически световой пучок может быть сужен до бесконечности. В процессе опыта интерференция наблюдалась на расстоянии около 200 м. [c.69]

Метод интерференции световых волн, как уже упоминалось, позволяет осуществить эту передачу. Пользуясь методом совпадения дробных частей порядков интерференции, если известно точно значение длин волн и приближенно разность хода, можно уточнить значение порядка интерференции, получить точно размер эталона Фабри и Перо, концевой или штриховой меры и, таким образом, передать значение естественного эталона искусственным и, далее — до изделий заводов и фабрик. [c.73]

Эталон Фабри —Перо (р = 0,9). .......... 105 20 0,05 2- 108 0,002 [c.198]

Рис. 7.5. Интерференционная картина (линии равного наклона), наблюдаемая в эталоне Фабри — Перо.

Иногда эталон Фабри—Перо осуществляют в виде плоскопараллельной стеклянной пластинки, наружные поверхности которой покрыты отражающим слоем. Такие приборы дешевле и проще в употреблении. Однако они не могут обеспечить такого высокого качества работы, Как эталоны с воздушной прослойкой. При использовании эталона предпочитают работать в проходящем свете, где наблюдаются резкие максимумы на темном фоне в отраженном [c.140]

Возможность варьировать в эталоне Фабри—Перо значения R и Л, а также толщину воздушной прослойки делает этот прибор крайне гибким инструментом, представляющим большие преимущества по сравнению, например, с пластинкой Люммера—Герке. [c.141]

Следующий простой опыт делает очень наглядным значение дисперсионной области. Ртутная лампа в момент зажигания содержит ртутные пары при низком давлении и испускает сравнительно узкие линии, дающие в спектроскопе с эталоном Фабри—Перо (расстояние между зеркалами около 1 см) резкие максимумы и минимумы. Через некоторое время лампа разогревается, плотность пара возрастает и линии становятся настолько широкими, что ДА, превышает О прибора максимумы сливаются и интерференционная картина исчезает. Если, однако, начать энергично обдувать лампу вентилятором, то она охлаждается и максимумы вновь разделяются. [c.218]

Эталон Фабри — Перо, Д = 25 мм, Я — 0,9 10 30 0,05 3- 10 0,0017 [c.219]

Как изменяется размер интерференционных колец при замене воздушной прослойки в эталоне Фабри — Перо на стеклянную (п = 1,5) [c.866]

Полосы разного порядка в эталоне Фабри — Перо имеют вид концентрических колец. 1) Где лежат полосы высших порядков—ближе к центру или дальше от него 2) Как зависит ширина полосы от порядка интерференции, длины волны, толщины эталона /г [c.873]

Долгое время оставался спорным вопрос о том, соответствует ли расстояние между наблюдаемыми составляющими теоретическому или оно несколько отлично от него. Ответ удалось получить лишь после того, как стало возможным применение тяжелого изотопа водорода (дейтерия, D ), линии которого приблизительно в 1,4 раза з же линий обычного водорода Весьма тщательные измерения, произведенные Виллиамсом с помощью эталона Фабри и Перо и источника света, охлаждаемого жидким воздухом, окончательно установили на- [c.129]

В результате этих сдвигов компоненты III rf, III с и Ий должны расщепиться. Сериесу, который работал с источником света, охлаждаемым жидким воздухом, и с двойным эталоном Фабри и Перо, удалось разрешить компоненты III й и 111с [ ]. Всего им измерено положение 8 компонент (рис. 69), из которых 1-я представляет собой нало- [c.130]

Возникшая из золота ртуть отгонялась в кварцевую трубку, наполненную аргоном при давлении в 4 мм рт. ст. Свечение паров ртути возбуждалось высокочастотным разрядом. Зеленая линия (Х5461 А) исследовалась с помощью эталона Фабри и Перо она была простой и резкой и совпадала по положению с компонентой сверхтонкой структуры зеленой линии обычной ртути (линия I на рис. 297). [c.530]

Наблюдения велись на линии Lull, — Dj, Х646зА. Так как для обоих термов У < /, то момент ядра / определялся по отношению интенсивностей сверхтонких компонент, измеряемых с помощью фотоэлектрической установки с эталоном Фабри и Перо. На рис. 298 приведена наблюденная сверхтонкая структура линии Х646зА, где а, Ъ, с — компоненты а А, В, С — компоненты [c.532]

ЯВЛЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ В ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНЫХ И КЛИНОВИДНЫХ ПЛАСТИНКАХ, ЭТАЛОН ФАБРИ И ПЕРО, ИНТЕРФЕРОМЕТР МАИКЕЛЬСОНА [c.23]

При сравнении метра с длиной световой волны красной линии кадмия в Международном бюро мер и весов (МБМВ) Фабри и Перо предложили интерферометр, представляющий собой два зеркала, покрытые светоделительными слоями и установленные строго параллельно друг другу на определенном расстоянии, т. е., по существу, воздушную плоскопараллельную пластинку . Эта воздушная плоскопараллельная пластинка названа была ими интерференционным эталоном и известна в курсе физики как интерференционный эталон Фабри и Перо . Это название, конечно, не связано с понятием эталона в метрологическом смысле, оно лишь означает неизменность расстояния между зеркалами. [c.31]

При исследовании строения спектральных линий с помощью эталона Фабри и Перо пользуются фотографической регистрацией интерференционной картины. Во избежание заметного влияния изменения температуры эталона на интерференционную картину в течение экспозиции кольца изготовляют из материала с малыми коэффициентами термического удлинения. Для эталонов, толщина колец которых не превьшлает 100 мм, параллельность зеркал удобно регулировать с помощью соответствующих пружин и винтов. Для эталонов длиной свыше 100 мм лучшие результаты дает иная конструкция регулировки (рис. 16). [c.32]

В Международном бюро мер и весов интерферометр Майкельсона, усовершенствованный Пераром и Терриеном и снабженный новейшим фотоэлектрическим способом регистрации интерференционной картины, и в настоящее время используется при самых точных исследованиях контуров спектральных линий. Однако интерферометр Майкельсона позволяет построить контур спектральной линии при изменении разности хода в интерферометре передвижением зеркала, и при таком анализе контура приходится выполнять довольно сложные математические преобразования. Несколько проще получить контур линии, пользуясь эталоном Фабри и Перо. [c.38]

На рис. 23, а изображены интерференционные кольца зеленой линии ртути (негатив) —ясно видна чрезвычайно сложная сверхтонкая структура на рис. 23,6 — кольца красной линии естественного кадмия ( d) при той же разности хода в эталоне Фабри и Перо на упомянутой выше установке. Для зеленой линии каждое кольцо как бы распадается на целую систему колец. Число составляющих сверхтонкой структуры зеленой линии ртути (Hg) доходит до 16. Именно эта сложность контура и заставила Май-кельсона отказаться от самой яркой линии, испускаемой тяжелым [c.40]

Таким образом, изучая контуры исследуемых линий при разных температурах источников и плотностях тока, проходящего через разряд, оказалось возможным подобрать условия, при которых все искажения теоретического допплеровского контура исчезающе малы лишь для оранжевой линии Кг . На рис. 26 представлен контур этой линии, заимствованный из работы МБМВ, где кривая 1 соответствует записи контура с помощью эталона Фабри и Перо, кривая 2 — теоретическому контуру, полученному по видимости интерференции при помощи преобразований Фурье. Сравнение этих [c.47]

При измерении длин волн с помопхью многолучевого интерферометра (эталона Фабри и Перо) дробные части порядка интерференции определяют по диаметрам интерференционных колец. Вначале для этого фотографируют интерференционную картину при всех измеряемых длинах волн и затем на негативах, пользуясь [c.53]

В основе действия квантовых усилителей и генераторов лежит так называемое отрицательное поглощение. Сущность его заключается в том, что на поглощающую систему, содержащую некоторое количество возбужденных атомов, падает квант, соответствующий по значению кванту, который должен излучиться при переходе возбужденных атомов в нормальное состояние, и тогда из системы в одном направлении выйдут два кванта. Вместо того, чтобы поглотиться, падающий квант вынуждает излучиться второй квант, совпадающий с ним по частоте и направлению движения, т. е. создает вынужденное или индуцированное излучение. При этом испускаемая, т. е. генерируемая, световая волна оказывается точно в фазе с волной, которая была причиной ее возникновения. Вещество, содержащее большое количество атомов в возбужденном состоянии — активное вещество , — получается подачей электромагнитной энергии на длине волны, отличающейся от длины волны вынужденного излучения. Этот активизирующий процесс называется оптической накачкой. Таким образом, атомы переводятся в возбужденное состояние оптической нак -жой. Чтобы вынужденное излучение преобладало над поглоихетием, большинство атомов должно находиться в возбужденном состоянии. Активная среда помещается в резонатор, представляющий собой систему, подобную эталону Фабри и Перо. [c.69]

Еще одним из наиболее перспективных методов создания искусственных источников света с суженными спектральными линиями является применение интерференционного монохроматора. Если призма разлагает белый свет, а затем щель монохроматора выделяет определенную спектральную линию, то эталон Фабри и Перо разлагает излучение в пределах ширины линии, а установленная в плоскости объектива, проектирующего систему интерференционных колец, диафрагма выделяет центральный максимум, отвечающий суженному излучению. Во ВНИИМ с помощью rrzu-ческого сужения линий d и Hg была получена интерференция при разности хода, несколько превышаЮ Щей 2 м. [c.71]

Если расстояние между пластинками строго фиксировано, т. е. пластины неподвижны, такой интерферометр называется эталоном Фабри — Перо. Преимуществом эталона Фабри — Перо является его высокая точность, которую не удается получить в раздвижном интерферометре. Расходящийся пучок света от протяженного источника (на рис. 5.20 показан ход одного из этих лучей) падает на интерс[)ерометр. При этом, очевидно, возникает интерференционная картина, представляющая собой семейство кривых [c.114]

В приборе, подобном интерферометру Майкельсона или эталону Фабри—Перо, мы имеем дело с интерференцией лучей, обладающих огромной разностью хода (около миллиона длин волн). Поэтому для наблюдения интерференции требуется очень большая монохроматичность света. Физическая причина, в силу которой немонохроматический свет не может давать интерференционных картин при большой разности хода, лежит в следующем. Как мы видели в 4, степень монохроматичности определяется длительностью правильного синусоидального колебания, имеющего место при излучении света. Другими словами, чем больше правильных синусоидальных колебаний с неизменной амплитудой и фазой свершится в атоме раньше, чем прекратится его излучение, тем более моно-хроматичен испускаемый им свет. Всякий обрыв правильного сину- [c.142]

В настоящей главе рассмотрено действие некоторых спектральных аппаратов (дифракционная решетка, эшелон Майкельсона), позволяющих определять с очень большой точностью длины волн или разницу в длинах волн двух близких спектральных линий. Аналогичную задачу можно решить и при помощи интерференционных спе.ктроскопов (пластинка Лю.ммера—Герке, интерферометр Майкельсона, интерферометр или эталон Фабри—Перо), описанных в гл. VII. [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...