Источник протяженный

Рассматриваем излучение из трубы, представляющей собой линейный источник. Протяженность его вне участка, экранированного насосом, =150 с.м. Выберем точку детектирования напротив середины линейного участка на расстоянии от оси его й=200 см. Решаем задачу по методике 7.8. Значения исходных и вспомогательных величин [c.321]

Но при замене точечного источника протяженным сразу же пришлось ограничить ту область пространства, где может наблюдаться интерференция. Теперь можно уже более четко сформулировать необходимое условие локализации интерференционных полос при данной ширине 2d источника наблюдение интерференции в свете с длиной волны /. возможно лишь в той области пространства, где а) достаточно мало, чтобы выполнялось условие (5. 31). Полезно напомнить, что опыт с зеркалом Ллойда и привел к качественным соображениям о зависимости видимости интерференционной картины от апертуры интерференции при анализе этого опыта возник также вопрос о локализации интерференционных полос. [c.210]

При проектировании группового водопровода необходимо учитывать наличие и необходимость подключения к общей системе существующих локальных водопроводов. Состав сооружений, их количество определяются мощностью системы, видом и количеством источников, протяженностью водопроводных (магистральных, распределительных) сетей, количеством водопотребителей и их составом. [c.192]

Возможны различные приемы получения голограмм, восстанавливающих изображения, существенно ограниченные по глубине, причем они могут использоваться как на этапе регистрации светового поля в плоскости сфокусированного изображения, так и на этапе восстановления. Сущность зтих приемов состоит в значительном расширении спектра пространственных или временных частот излучения, а именно в использовании полихроматического восстанавливающего источника, протяженного опорного источника, регистрации голограммы в многомодовом лазерном излучении с относительно широким спектром. Возможно также своеобразное вырождение опорной волны - регистрация в диффузно рассеянном когерентном излу- [c.5]

Рис. 3. Схема интерферометра с двумя источниками. S, и S2 — одинаковые источники протяженных размеров.

Оптическое изображение протяженного источника. Разрешающая сила объектива. В гл. IX рассматривалось оптическое изображение точечного источника. Если источник — протяженный (например. Солнце, звезда), изображение является суперпозицией освещенностей, создаваемых отдельными (некогерентными) точечными источниками, из которых со- [c.470]

Макроструктура потока в камере энергоразделения зависит от ее формы и протяженности (рис. 3.6—3.7) [208]. Под относительной температурой торможения авторы цитируемого источника понимают отношение Т= (Tj- T)/ V I2 , где Т , Т — температура торможения соответственно на стенке и на текущем значении радиуса г. Очевидно, отношение представляет собой разность полной и статической температуры на выходе из сопла закручивающего устройства Г, Т . [c.108]

Благодаря весьма высокой интенсивности и сосредоточенности такого источника нагрева, как электронный луч, достигается исключительно узкое и глубокое проплавление металла в вакууме с весьма незначительной по протяженности околошовной зоной, что обеспечивает существенное снижение деформаций и сварочных напряжений. Кратковременность пребывания сварочной ванны в расплавленном состоянии, малый ее объем и незначительные размеры зоны сплавления способствуют также уменьшению влияния диффузионных процессов на пористость металла шва. [c.401]

В ходе предварительных испытаний установлено, что чувствительность регистрации к эталону обеспечивается при расстоянии между датчиками до 50 м. Общая протяженность участков регистрации источников акустической эмиссии составляла не менее 1,2 км. [c.109]

Конечное количество энергии излучается с конечного элемента поверхности протяженного источника в конечный телесный угол. [c.10]

Яркость. Как отмечалось выше, излучение точечного источника в данном направлении характеризуется силой света. С целью аналогичной характеристики протяженного источника вводится понятие силы света единицы видимой поверхности — яр- [c.12]

Во втором методе, который пригоден как для малого, так и для протяженного источника, пучок делится путем прохождения и отражения от полупрозрачной поверхности. Основным преимуществом второго метода является получение пучка большей интенсивности. [c.81]

Метод Юнга. Свет, исходящий от протяженного источника S, направлен па экран с двумя симметрично расположенными относительно S отверстиями (рис. 4.9). На экране Эз наблюдаются полосы. Юнг доказал, что интерференционные полосы наблюдаются только при достаточно малых размерах источника б". Усовершенствовав схему опыта, он получил весьма четкую интерференционную картину. По этой причине первое наблюдение явления интерференции приписывается именно Юнгу. Сущность его метода заключается [c.81]

Чтобы выяснить влияние размеров источника на интерференционную картину, обратимся к опыту с интерферометром Майкельсона, где зеркала составляют друг с другом угол, отличный от 90 . Рассмотрим два случая 1) источник света точечный и излучает монохроматический свет 2) источник света протяженный. [c.90]

На практике обычно приходится иметь дело не с точечным, а с протяженным источником света. Это приводит к ухудшению видимости дифракционной картины. Например, если источник света взять в виде светящейся нити, то различные ее точки будут излучать некогерентные лучи и результирующая дифракционная картина будет представлять собой наложение дифракционных картин от точечных источников. [c.136]

Влияние размеров источника. Представляет интерес рассмотреть также влияние размеров источника па дифракционную картину. Допустим, что удаленный источник света линейный и имеет размер АВ. Каждая точка протяженного источника одинаковой яркости даст дифракционную картину. Эти идентичные картины будут смещены друг относительно друга в пределах угловых размеров источника. [c.141]

При характеристике активной зоны как источника излучения следует рассматривать не только энергетические спектры излучения, но и пространственное распределение интенсивности излучения в ней как объемном (протяженном) источнике. [c.35]

В примерах в основном использованы протяженные источники. Для точечных источников применяются известные формулы типа (7.127). Коэффициенты ослабления и факторы накопления точечных источников для главных эффективных энергий смеси продуктов деления приведены в табл. II. 1. [c.330]

Здесь мы пренебрегаем углом клина, и поэтому оно остается справедливым для любой плоскости падения. Следователыю, при работе с источником, протяженным в радиальном направлении, г. е. при углах падения, находящихся в пределах 0 0 е, максимумы данного порядка занимают участок, соответствующий Ат порядкам, и, согласно (103), для малого 8 находим [c.326]

При удалении источника нагрева металл сварочной ванны кристаллизуется, образуя сварной шов, который и соединяет свариваемые элементы в одно целое. Металл сварного шва обычно значительно отличается от o itoBHoro свариваемого металла по химическому составу и структуре, так как металл шва всегда имеет структуру литого металла. Рядом со швом в основном металле под действием термического цикла сварки образуется различной протяженности зона термического влияния, металл которой нагревался в интервале температура плавления — температура критических точек, в результате чего в металле происходят структурные изменения. [c.4]

Более сильное отрицательное влияние оказывают деф екты на работу конструкции под усталостной нагрузкой. Каждый, даже небольшой дефект непровара является концентратором напряжений. Концентрация напряжений (концентрация деформаций) от де([)ектов является источником зарождения первичных трещин, распространяющихся при повторных нагружениях или с течением времени. Иногда треншны значительной длины возникают внезапно и служат причиной аварий, например, в конструкциях подъемно-транспортных машин, в строительных и других обт ектах, а также в конструкциях оболочкового типа (газопроводы, сосуды давления), где образовавшаяся трещина может распространяться на большом протяжении. [c.112]

В опубликованных литературных источниках достаточно большое число исследований посвящено выявлению оптимальной формы камеры энергоразделения и ее протяженности. На р>ан-нем этапе исследований вихревые трубы имели весьма длинную камеру энергоразделения, по рекомендациям Р. Хилша, [c.76]

Из формул (18.9), (18.24) видно, что в гравитационных и центробежных полях давление в фазе зависит от ее плотности. Поэтому если система содержит несколько фаз с различающимися плотностями и одинаковой протяженностью в направлении действия поля, то при равном удалении от источника поля они должны находиться под разными давлениями. Таким является, цапример, равновесие кристаллических пород, находящихся в глубоколежащих слоях земной коры и сжатых собственной тяжестью с газами, которые заполняют пустоты между породами и сообщаются с внешней атмосферой. Условия равновесия [c.158]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Случай 2. Источник является протяженным (рис. 4.20). Рассмотрим луч, исходящий от некоторой точки протяженного источника. Если за центр протяженного источника принять точку S, то для разности хода между лучами, исходящими из точки имеем М = 21 os /, где i — угол, под которым виден отрезок SS от центра лиизы. Тогда результирующая интенсивность при сложении лучей, исходящих от зеркал 3i и З2 (луч, исходящий из точки Si, разбивается на два в зеркалах 3 и З2), будет [c.91]

Следовательно, результирующая интенсивность, создаваемая лучами, соответствующими определенной толщине /, является функцией i. В результате этого, если при данной для некоторой точки протяженного источника наблюдается минимум, для других точек источника это будет не так, другими словами, различия в разности хода, а следовательно, и в разности фаз для разных точек протяженного источника приведут к ухудшению видимости интерференционной картины. Значительные изменения разностей хода (и разностей фаз) для разных точек источника могут привести к существенным изменениям интенсивности света. В этом случае контрастность полос практически становится равной нулю. Если же изменения разностей хода (разностей фаз) так малы, что это приведет к незначительным изменениям интенсивностей, то будет наблюдаться четкая интерференционная картина, следовательно, в данном случае лучи, исходящие от разных точек источника, будут когерентны. Такая когерентЕюсть (когерентность лучей, исходящих от пространственно разделенных участков протяженного источника) называется пространственной. [c.91]

Соотношение (4.37), связьи)ающее апертуру интерференции и размеры протяженного источника, называется условием пространственной когерентности. [c.92]

Если расстояние между пластинками строго фиксировано, т. е. пластины неподвижны, такой интерферометр называется эталоном Фабри — Перо. Преимуществом эталона Фабри — Перо является его высокая точность, которую не удается получить в раздвижном интерферометре. Расходящийся пучок света от протяженного источника (на рис. 5.20 показан ход одного из этих лучей) падает на интерс[)ерометр. При этом, очевидно, возникает интерференционная картина, представляющая собой семейство кривых [c.114]

Произведем некоторые полезные оценки для объемного источника в виде пластины конечной толщины А и бесконечной протяженности в двух других направлениях. Распре.леление скорости испускания у-квантов в ней 5(Ео, 2) является функцией только одной координаты 2 (рис. 11.5). Определим ток у-квантов на внешней поверхности пластины в точке 2 = А. Учитывая обозначения рис. 11.5, можно записать [c.117]

Проведены [2] многочисленные эксперименгальные исследования полей излучения внутри и на выходе неоднородностей за защитой реакторных и других установок с источниками у-кван-тов и нейтронов для прямых каналов различных видов (цилиндрических, кольцевых, щелевых), проходящих через защиту из разных материалов (воды, бетона, железа, свинца). Особый интерес представляют эксперименты, где методика моделирования протяженных источников точечными позволила выделить отдельные составляющие поля. Результаты экспериментов для некоторых задач сравниваются с расчетными данными на рис. 12.7. [c.151]

Мэе. Третья особенность — большие размеры источников. Так, объем химических реакторов, монжюсов, отстойников может достигать нескольких десятков кубических метров, объем подземных хранилищ высокоактивных отходов — нескольких сотен кубических метров [3], а протяженность труб с активными растворами — нескольких сотен метров. Большие размеры источников и протяженность коммуникаций обусловливают выбор бетона как основного наиболее экономичного и удобного материала защиты в производстве переработки делящихся материалов, хотя в отдельных случаях используются и другие материалы. Любое проектирование защиты начинается о изучения радиационных характеристик по технологическому процессу производства. Применительно к переработке продуктов деления вопросы технологии достаточно подробно изложены в работах [2—5]. Физика процесса деления наиболее полно изложена в работе [6]. [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...