Линия спектральная, контур

Линия спектральная, контур 103, 572, 737 [c.923]

Может оказаться, что спектральный прибор, отображая монохроматическое излучение в виде распределения, отличающегося от истинного, не в состоянии передать два близких по длинам волн излучения в виде раздельно наблюдаемых спектральных линий. Инструментальные контуры таких линий будут перекрываться. В этом случае говорят, что прибор не разрешает две близкие спектральные линии. [c.15]

Гц, а ширина линии лазерных переходов в различных активных средах лежит в пределах от Асо/2я 10 Гц (в газах при низком давлении) до Асо/2я 10 —10 Гц (в красителях и твердых телах), то возможен и такой случай, когда в зависимости от типа лазера в лазерном резонаторе может усиливаться лишь малое число аксиальных мод но в других случаях число усиливающихся мод может достигать и нескольких десятков тысяч. При многих применениях бывает необходимо работать лишь с определенным, по возможности малым числом мод или даже с одной-единственной модой. Для поперечных мод это достигается сравнительно просто благодаря различиям в дифракционных потерях. Например, в резонаторе можно поместить дополнительную диафрагму, чем создается большое возрастание дифракционных потерь высших поперечных мод. Селекцию-отдельных аксиальных мод можно выполнить с помощью, например, такого селектора частоты, каким является дополнительный эталон Фабри—Перо. Напротив, для генерации ультракоротких световых импульсов следует всемерно увеличивать число> аксиальных собственных колебаний. Это требует применения материалов, обладающих возможно более широким спектральным контуром усиления, поскольку в этом случае можно избежать подавления аксиальных мод, обусловленного спектральной зависимостью коэффициента усиления. [c.57]

Эффект Доплера дает основной вклад в уширение спектральных линий в разреженных газах. Этот эффект важен также для понимания процессов в газовых лазерах при низких давлениях рабочего газа в разрядной трубке эффектом Доплера определяется спектральный контур линии усиления. [c.60]

Как связана форма спектральной линии макроскопического источника, содержащего большое число независимо излучающих атомов, со спектральными контурами излучения, соответствующими отдельным цугам [c.61]

Уменьшение показателя преломления с частотой, которое происходит в пределах ширины спектрального контура линии поглощения, называют аномальной дисперсией. Экспериментально она была открыта Леру в 1860 г. в опытах по преломлению белого света призмой, наполненной парами иода. Оказалось, что синие лучи преломляются меньше красных, т. е. показатель преломления убывает [c.91]

Спектральный контур линии поглощения к(о)) в формуле (2.51) имеет лоренцевскую форму, с какими свойствами принятой при ее выводе модели среды это связано [c.94]

Ответ выражения для показателя преломления и показателя затухания циркулярно поляризованных монохроматических волн получаются из соответствующих выражений (2.49), справедливых в отсутствие магнитного поля, заменой Дю->-Да) О- Другими словами, дисперсионная кривая и спектральный контур линии поглощения в магнитном поле для волны с положительным направлением вращения сдвинуты на О по шкале частот вправо, а с отрицательным — на О влево п ((о) =п(ю=Р О), к (га) = = > ((0=1=0). V [c.108]

Это условие выполнимо только в том случае, когда все реальные цвета помещаются на площади, ограниченной сторонами нового цветового треугольника. Отсюда следует, что основные цвета этой системы, соответствующие вершинам треугольника, будут находиться вне контура линии спектральных цветов, т. е. являются нереальными цветами. Эти основные цвета имеют лишь расчетный смысл. [c.332]

Невозможно найти цветовой треугольник, в вершинах которого расположены спектральные или сложные реальные цвета и который находится вне контура линии спектральных цветов. Следовательно какие бы реальные цвета не были выбраны в качестве основных, некоторые цвета будут находиться вне треугольника и иметь отрицательные коэффициенты цветности. [c.315]

Рис. 5.3. Высотные вариации спектральных контуров линии поглощения НгО с центром 694,38 нм для случая Дге = О (а) и Дve = 0,05 см (б).

На рис. 4.28 показаны результаты эксперимента (точки 1) для нескольких положений поляризатора, задаваемого углом е, и рассчитанные по формулам (4.4.29), (4.4.30) контуры спектральных кривых 4 ц (Асо) (сплошные кривые 2) в предположении, что исследуемая линия образована наложением пары близких резонансов с ширинами Fi/tt = Г2/7ГС = = 6 см" , степенями деполяризации ру = 0,05 и Р2 = 0,6 и различными интенсивностями i = 0,2, 2 = 0,1 (I2i — I22)/Fi = 1. Штриховой кривой 3 на этом же рисунке показан ход спектрального контура зависимости 4II (Асо), вычисленной в предположении наличия единственного резонанса с параметрами линии спонтанного КР. [c.275]

При дальнейшем увеличении частоты интенсивность уменьшается до нуля при со-> оо. Таким образом, мы получили контур спектральной ЛИНИИ, симметричный относительно (Оо- [c.39]

Контур спектральной линии называется естественным, если он обусловлен только затуханием вследствие излучения. Соответственно ширина спектральной линии в этом случае называется естественной шириной. [c.39]

Лоренцев контур спектральной линии, обусловленный атомными столкновениями [c.66]

И. с. л, является одной из оси. экспорпм. характеристик вещества и примОЕгяется в спектроскопии и спектральном анализе. Важную информацию о состоянии вещества можно извлечь измерением расиределепия гш-тенсивпости внутри спектральной линии (см. Контур спектральной линии). [c.160]

КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛЙПИИ (профиль спектральной линии) — спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускапия пли поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уширения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности /(о1)йш вблизи частоты квантового перехода в атоме или молекуле. Величина бсо=Ша— oi, где частоты и Шг определяются условием / (wi)=/(Ш2)=72 макс ( ) [/ акс(со) — максимальное значение интенсивности], наз. шириной спектральной линии. Выделяют центр. [c.449]

Т. о., процессы М. э. характерны для сред с достаточно большой концентрацией частиц, введённых в оптически инертный растворитель (жидкость, стекло, кристалл). М. э. является одним из механизмов деполяризации люминесценции (см. Поляризованная люминесценция), она также проявляется в заплывании спектральных провалов и уширении спектральных линий люминесценции, появляющемся после селективного воздействия возбуждающего излучения на неоднородно уширенные спектральные контуры. [c.133]

Спектроскопия насыщения. В этом методе монохро-матич. лазерное излучение (излучение накачки) насыщает резонансную неоднородно уширенную спектральную линию поглощения (или излучения), а гораздо более слабый лазерный пучок, распространяющийся коллинеарно (сонаправленно либо навстречу) пучку накачки, зондирует индуциров. изменения в спектральном контуре линий (рис. 1). Мощное узкополосное лазерное излучение накачки вызывает перераспределение населённостей уровней энергии системы. Наиб, возмущению подвергается распределение населённо- [c.306]

ТО в спектральном контуре поглощения (усиления) этой волны образуется провал на частоте Длительность существования провала определяется временем жизни частиц на возбуждённом уровне. Перестройкой частоты пробного пучка удаётся измерить естеств. форму линий перехода, совпадающую с формой провала в насыщенном спектре поглощения (усиления) и обычно скрытую неоднородным (в газе — доплеровским) уширением. Этим методом можно также определить времена релаксации двухуровневой системы, Т. о., Н. с. позволяет измерять параметры одиночного оптич. резонанса, не поддающиеся измерению методами линейной спектроскопии. Циркулярно поляризованная волна накачки может индуцировать в среде гиротропию для пробной световой волны. [c.306]

Что касается самой затравки , то можно считать, что в случае плоских и устойчивых резонаторов значительного объема, обычно имеющих большое шсло сравнительно добротных мод в зоне максимума спектрального контура линии усиления, спонтанное излучение приходится примерно поровну на все эти моды. Поэтому суммарное поле с учетом зависимости от времени представимо в виде и(х, у, t) = 2 A qUf (x, у) X [c.169]

Основной механизм записи динамических голограмм (амплитудных и фазовых) в резонансных средах обусловлен эффектом насыщения поглощения двухуровневого перехода. Под действием интенсивного излучения с частотой, близкой к частоте перехода, происходит заселение верхнего энергетического уровня, и среда просветляется. При этом спектральный контур линии поглощения искажается, поскольку максимальное просветление достигается в центре линии. Перераспределение населенности уровней приводат и к искажению кривой дисперсии, связанной с линией поглощения. [c.60]

Экспериментально квазивырожденные встречные четырехволновые процессы изучались во многих работах [18, 20, 21]. Характерные для сред с локальным откликом спектральные контуры коэффициента отражения обращенной волны приведены в [20, 21]. На рис. 3.15 показана зависимость /рс = /(5/2тг) для изолированной линии перехода иона хрома в кристалле YAIO3, для которой вероятность излучательного перехода чрезвычайно мала и составляет 9,6 с . Форма линии хорошо аппроксимируется лоренцевым профилем, как и следовало ожидать в приближении малой у1. Для сложной спектральной линии F-центров в LiF, состоящей из трех перекрьюающихся компонент, спектральный контур коэффициента отражения содержит три хорошо разрешенных пика [20]. [c.95]

В случае отдельной спектральной линии газоразрядного источника, уширенной вследствие эффекта Доплера, фор.ма контура описывается функцией Гаусса /(х) ехр(—а х ). Для нахождения видности (5.25) нужно рассчитать значение С(А), определяемое формулой (5.23). Вычисляя соответствующий интеграл (см. задачу 2), получаем 1 (А)=ехр —[А/(2а)] . С увеличением разности хода видность полос монотонно убывает (рис. 5.14,6) и полосы практически исчезают при А 2n/6f , где Ьк= /Ггт2/а — ширина спектрального контура на половине высоты. Именно такую кривую видности получил Майкельсон при исследовании красной линии кадмия. [c.226]

В случае однородно уширенной линии перехода различные моды получают энергию от одних и тех же атомов, что приводит к эффектам нелинейного взаимодействия (конкуренции) мод. Насыщение усиления до уровня потерь происходит быстрее для той моды, частота которой лежит дальше других от центра линии усиления. Продолжающийся рост поля дру- д 4 гих мод вызывает уменьшение усиле- спектральный контур линии уси-ния и приводит к затуханию этой ления [c.447]

С появлением лазерных источников стало необходимым, а с развитием вычислительной техники — возможным использование метода прямого расчета функций пропускания, учитывающих вклады всех линий поглощения, находящихся в интервале излучаемых частот так называемого метода line by line . Он является самым точным из существующих ныне. С его помощью расчет функций поглощения и пропускания проводится по строгим формулам (8.6) — (8.9) с привлечением высокоточной информации, получаемой с высоким спектральным разрешением на современных спектрометрах, включая лазерные приборы, а также современными расчетными методами, рассмотренными выше, и дающими точность описания спектра, сравнимую с экспериментальной. Необходимая информация включает в себя данные о структуре спектра поглощения и параметрах отдельных спектральных линий форме контура линий поглощения в широком интервале смещенных частот зависимости характеристик спектральных линий от состава, давления и температуры газа, а также дополнительную информацию о метеомоделях и высотных профилях газовых составляющих атмосферы и параметрах трассы распространения. [c.188]

В том случае, когда СО2 < СО1 и разность частот СО1 — С02 перестраивается вблизи колебания с частотой 2, активного в КР, т.е. сох — С02 волна с частотой С02 будет испытывать усиление согласно (3.4.14), (3.4.15), причем инкремент нарастания пропорционален мнимой части восприимчивости 1, — 2)- Как следует из формулы (3.4.13), мнимая часть испытывает резонансное возрастание и для уединенной линии отлична от нуля в пределах контура исследуемой линии спектра КР. Таким образом, перестраивая частоту пробной волны СО2 и измеряя при этом коэффициент нарастания ее интенсивности, мы пропишем спектральный контур инкремента усиления, или спектр мнимой части Этот спектральный контур полностью идентичен форме спектральной линии, на тюдаемой в спектроскопии спонтанного КР. [c.240]

У.З. В когерентной амплитудной АСКР измеряется спектральный контур квадрата модуля соответствующей кубической восприимчивости. Определите форму спектра сигнала АСКР вблизи комбинационного резонанса, имеющего в спонтанном КР гауссову форму (например, доплеровски ущиренную линию КР в газе малой плотности). Оцените щирину получаемого резонанса на уровне 0,5 от максимума в единицах соответствующей щирины гауссовой кривой. [c.282]

При поглощении солнечной радиации пластина I, имеющая селективное покрытие для максимального поглощения в спектральном интервале 0,2—3 мкм и минимального излучения при Х>4 мкм, нагревается. Если в то же время пропускать охлаждающую воду по каналам 6, в контурах, образованных парами полупроводниковых пластин 3, 4 и металлических пластин 1, 2, 5, возникает термоэлектрический ток (пунктирные линии). При указанной на рисунке последовательности соединения полупроводниковых пластин наличие тока обеспечивает поглощение значительного количества тепла Пельтье на спаях пластин 3, т. е. охлаждение корпуса хо,тодильника 2. [c.230]

Естественная ширина спектральных линий. График занисимо-сти I от со, изображенный на рис. 2.12, называется контуром спектральной линии. Как следует из (2.64), при со = О [c.39]

Ширину спектральной линии принято характеризовать шири-ной контура при значенип ординаты, равной половине от максимальной интенсивности, т. е. при / (ш) = / .акс- Подставляя [c.40]

Интервал длин волн АХ, определяемый формулой АХ = Х 21, называется областью свободной дисперсии интерферометра Фабри— Перо. При I = 0,5 см, X = 5-10 см допустимая тиирина АХ = = 0,25 А. При дальнейшем увеличении I область свобод[юй дисперсии становится еще меньше. Именно поэтому интерферометр Фабри— Перо чаще всего используется для исследования контура спектральных линий. [c.116]

Нетрудно показать, что контур линии при таком уширении будет гауссовским. Доплеровская ширина спектральной линии б д зависит от длины волны излучаемого света и пропорциональна V т/м, где Т — термодинамическая температура гаал, М — его молярная масса. Она в среднем более чем на два порядка превышает естественную ширину спектральной линии, обуслов ленную процессами излучения. В грубом приближении можно [c.232]

Оценка А/, при выбранных выше значениях (I = 0,5 см X = 5 10" см) приводит к допустимой ширине структуры, примерно равной 0,25А. При больишх значениях I область свободной дисперсии А/, становится еще меньше. Это значит, что интерферометр Фабри—Перо следует использовать лишь для иссл дования контуров спектральных линий, выделенных каким-либо более грубым спектральным прибором. [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...