Точка критическая задняя

А (е = л) и В (б = 0) скорости равны нулю эти точки называются критическими точками потока. При направлении движения, указанном на рис. 63, точка А называется передней критической точкой, точка В — задней. [c.174]

Повернув профиль на угол а (рис. 70, б), получим циркуляционное обтекание с критической точкой в задней кромке В, причем необходимая для этого циркуляция определится равенством (62). [c.182]

Исключая из параметрической системы (59) циркуляцию при помощи формулы (62), получим однозначное решение задачи о внешнем обтекании крылового профиля. Вывод формулы (62) основывался на наличии у крылового профиля острой задней кромки. В случае обтекания профиля плавной формы без угловой точки на задней кромке постулат Жуковского — Чаплыгина не имеет места и циркуляция остается неопределенной. Теоретический расчет обтекания такого рода профилей требует или специальных допущений, или задания положения задней критической точки. [c.183]

Из этой формулы следует, что при плоском безвихревом обтекании круглого цилиндра идеальной жидкостью скорости на его поверхности распределяются по закону синуса. В точках А w. В разветвления потока Й=тг и 0 = 0 скорость обращается в нуль. Точки потока, где скорость движения обращается в нуль, называют критическими точками потока. При направлении движения, указанном на рис. 65, точка А называется передней критической точкой, точка В — задней . [c.241]

Согласно гипотезе Чаплыгина, скорость Ув должна быть конечна, последний же сомножитель, поскольку 8<7г, обращается в нуль следовательно, все произведение равно нулю. Отсюда вытекает важное заключение если задняя острая кромка является точкой, плавного стекания струй с конечной скоростью, то соответствующая задней кромке точка круга во вспомогательной плоскости должна быть критической. [c.275]

В гипотезе Жуковского расположение критической точки на задней кромке достигается соответствующим подбором напряженности присоединенного вихря. В рассматриваемой фильтрационной задаче расположение критических точек на концах пластинки можно получить, если на вспомогательной плоскости ъ в центре окружности поместить сток и подобрать его напряженность так, чтобы критические точки на окружности располагались на ее вертикальном диаметре. Этот сток можно назвать присоединенным. Итак, предполагаемое течение на вспомогательной плоскости % будет описываться формулой [c.305]

Причем и в этом случае интегрирование должно быть выполнено вдоль всей обтекаемой поверхности от передней критической точки до задней кромки. [c.132]

Отсюда следует, что при плоском безвихревом обтекании, круглого цилиндра идеальной жидкостью скорости на его поверхности распределяются по закону синуса. Точки А(е = п) и 5(е = 0) разветвления потока называются критическими точками потока. В рассматриваемом случае обтекания круглого цилиндра скорости жидкости в этих точках равны нулю. При направлении движения, указанном на рис. 57, точка А называется передней критической точкой, точка В — задней. [c.209]

На фиг. 4 показаны изотермы на поверхности рассматриваемой лопатки при Сд = 150 см- /с, полученные с помощью нанесенных на лопатку термокрасок. Температура поверхности по направлению от критической точки к задней кромке лопатки непрерьшно уменьшается. В этой связи необходимо заметить следующее. Оценка (2.1) получена в предположении, что роль отрицательных ионов, имеющихся в потоке, невелика. Это предположение хорошо выполняется при большой температуре потока, так как отрицательные ионы в этом случае практически отсутствуют. При уменьшении температуры становится существенной реакция прилипания электронов к нейтральным молекулам, в результате чего концентрация отрицательных ионов возрастает, и при малой температуре в потоке имеются только положительные и отрицательные ионы, которые обладают практически одинаковыми коэффициентами диффузии. Согласно теории приэлектродных диффузионных процессов 4, 5], нарушение электрической квазинейтральности потока в этом случае ослабляется, и ток на модель (ток выноса) стремится к нулю. Поэтому электрический ток в поверхность лопатки генерируется только вблизи критической точки лопатки, где температура газа и лопатки достаточно высока. [c.54]

Упрощенное таким образом уравнение справедливо д. ласти пограничного слоя, не включающей окрестности пере, задней критических точек (0=0 и Ь = т., где sin 6=0). [c.249]

Очевидно, что полученное соотношение неприменимо для областей поверхности газового пузырька вблизи передней и задней критических точек. [c.252]

Условие плавного обтекания профиля или условие того, что задняя кромка профиля является критической точкой течения представляет постулат Чаплыгина — Жуковского. [c.268]

Нижняя поверхность Точка схода струи задняя и профиля критическая точна) [c.22]

Картина бесциркуляционного обтекания профиля обладает следующими основными особенностями. Набегающий поток разделяется у профиля на две части, обтекающие соответственно его верхнюю п нижнюю поверхности (рис. 10.8, а). Точка А, в которой струи разделяются и поток имеет нулевую скорость, называется передней критической точкой пли точкой раздела струй. Точка С, где струи вновь сходятся, называется точкой слияния струй или задней критической точкой. [c.22]

Изменение угла атаки приводит к изменению по.ложения передней и задней критических точек. Например, в случае, изображенном на рис. 10.8, при увеличении угла атаки передняя критическая точка движется по нижней поверхности, приближаясь к задней кромке профиля, а задняя критическая точка, перемещаясь по верхней поверхности, приближается к лобовой части профиля уменьшение угла атаки приводит к перемещению [c.22]

Рассмотрим теперь другой крайний случай обтекания крыла — чисто циркуляционное обтекание. Под чисто циркуляционным течением будем понимать течение, обусловленное только наличием циркуляции вокруг профиля при отсутствии набегающего потока, когда и = О, Г 0. Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в гл. II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. В случае чисто циркуляционного течения отсутствуют передняя и задняя критические точки, и линии тока представляют собой замкнутые кривые, огибающие профиль. Такое течение независимо от значения циркуляции требует наличия бесконечной скорости в точке, лежащей на задней кромке профиля и, следовательно, так же как бесциркуляционное течение, не может быть реализовано без отрыва потока. [c.23]

Общий случай плоскопараллельного обтекания крыла может быть получен наложением этих двух предельных случаев течения бесциркуляционного и чисто циркуляционного. Как можно убедиться из построения картины обтекания, в результате наложения на бесциркуляционное течение чисто циркуляционного течения задняя критическая точка прн положительном значении циркуляции (Г > 0) сдвигается к хвостовой, а при отрицательном (Г < 0) — к лобовой части профиля ). [c.23]

Задавая циркуляцию Г, мы однозначным образом определяем положение задней критической точки при данном направлении бесциркуляционного течения, т. е. заданном направлении скорости вдалеке от профиля. [c.23]

Очевидно, что при некотором вполне определенном значении циркуляции Г вокруг крыла задняя критическая точка совпадет с задней острой кромкой профиля (рис. 10.8, б). В этом единственном случае циркуляционное течение может быть физически реализовано безотрывным образом. При всех других значениях циркуляции требуется обтекание задней кромки, что, как указывалось, невозможно без отрыва потока. [c.23]

На рис. 6.3.4 показано изменение характера течения в следе 1 с ростом расхода вдуваемого газа. При вдуве задняя критическая точка 2 зоны возвратного течения несколько перемещается вниз по потоку, размеры вихревой зоны 3 сокращаются, и при оптимальном вдуве она вырождается в критическую точку 4. [c.407]

Поскольку плотность и вязкость газа в пузырьке намного меньше плотности и вязкости жидкости, обтекание эллипсоидальных пузырей сохраняется безотрывным даже за пределами экваториального (миделевого) сечения. Однако в окрестности задней критической точки зона отрыва, по-видимому, существует (см. рис. 5.7). [c.207]

Точки, в которых скорость равна нулю, обычно называются критическими. Очевидно, что при обтекании плоскопараллельным потоком круглого цилиндра такими точками будут 0 = О и 0 = = 2я. Первая точка А называется передней критической точкой, а вторая В — задней. [c.168]

Задней критической точке на профиле соответствует точка Ag на окружности (рис. IX.4). Как видно, в этих точках нарушается конформность отображения (отсутствует равенство углов). [c.211]

При а = О или 6 = будет бесциркуляционное обтекание профиля. Следовательно, угол а определяется направлением скорости набегающего потока и направлением бесциркуляционного обтекания профиля. Этот угол часто называют теоретическим углом атаки. Если профиль не имеет острой задней кромки, то постулат Жуковского—Чаплыгина может быть использован только при дополнительном допущении о расположении задней критической точки. [c.212]

Так как значение координат на переднем и на заднем концах пластины г = а, то получим, что на заднем конце скорость будет равна Ыо>, а на переднем конце пластины скорость обращается в бесконечность. Как видно из рис. IX.9, при циркуляционном обтекании пластинки передняя критическая точка А не лежит на передней кромке, и, следовательно, на передней кромке скорость будет равна бесконечности. Таким образом, обеспечить в решении задачи конечность скоростей как на задней, так и на передней кромках пластины мы не можем. [c.214]

Первой деталью, выбранной для этой программы, была хвостовая секция самолета Г-111, расположенная между двумя двигателями. Деталь имела следующие размеры полную длину 3764 мм (от отсека фюзеляжа, расположенного на отметке 610, отсчитываемой от носовой точки самолета, до отсека, расположенного на отметке 770), глубину 1219 мм, ширину 914 мм. Предназначенная для испытаний задняя (расположенная между отметками 673— 770 от носовой точки) секция этой детали имела длину 2464 мм. Передняя часть детали была спроектирована так, чтобы обеспечить разрушение в испытательной секции. Одной из задач программы являлось исследование возможностей применения трех типов перспективных композиционных материалов эпоксидных боро- и углепластиков и алюминия, армированного борными волокнами. Вследствие сокращения поставок борных волокон вскоре после начала выполнения программы основное внимание было уделено углепластикам. Для упрощения технологии и снижения стоимости оборудования форма поперечного сечения первой фюзеляжной детали была выбрана постоянной в отличие от основной алюминиевой конструкции, имеющей переменное сечение. Расчетные нагрузки определяли из типовых критических расчетных условий для каждого узла. [c.159]

Ранее было отмечено, что характер обтекания цилиндра зави- сит от величины циркуляции. Как видно из рис. IX.4, каждому значению циркуляции соответствуют свои критические точки. Следовательно, если в физической плоскости z не наложить каких-либо ограничений, то критические точки могут разместиться в произвольных точках обвода профиля. Если заднюю критическую точку расположить не на задней кромке, а на профиле выше или ниже точки Ai, то на острой кромке в точке Ах будут возникать бесконечно большие скорости. С. А. Чаплыгин и Н. Е. Жуковский, имея в виду невозможность возникновения бесконечно большой скорости в какой-либо точке профиля, предложили считать практически осуществимым лишь такое обтекание, при котором поток плавно с конечной скоростью сходит с заостренной задней кромки профиля. Это предложение было впоследствии названо постулатом, Жуковского—Чаплыгина. Опыт показывает, что такое обтекание 1профиля может происходить не при одном значении угла атаки, а в некотором интервале углов атаки, а следовательно, и циркуляции. [c.210]

С одной стороны поверхности крыла на другую с верхней на нижнюю в случав е) и с нижней на верхнюю в случае а). При этом на овтрой кромке либо должны образовываться бесконечно большие скорости, что приводит к физически невозможным бесконечно большим отрицательным давлениям, либо должны происходить срывы потока с поверхности профиля и вихреобразования. Среди трех указанных возможных форм обтекания только одна форма б) с задней критической точкой В, совпадающей с угловой точкой на задней кромке профиля, приводит к плавному стенанию струй жидкости с задней кромки крыла с конечной скоростью. [c.181]

На рис. 4.1.20 приведена построенная по данным табл. Б векторная диаграмма коэффициеета деления, а на рис. 4.1.2I- 4.1.24 — графики функций р= (х) р=12 у), Р= 4(У - При построении этих диаграмм и графику с помощью интерполяции были найдены положения критической точки С, где рс=ро=1, и точек, для которых р=0 (одна из таких то чек совпала с точкой А передней кромки), а также значение коэффициента давления рв в точке В задней кромки (см. рис. 4,1.20 4.1,24). [c.172]

Здесь х =х[,Н — координата задней критической точки пузырька, т. е. точки стенания жидкости. Если течение жидкости яв.дяется отрывным, то x , — координата точки отрыва, а / (жд) в. этом случае определяет величину потока целевого компонента через область межфазной поверхности 0 <7 з < агд. [c.256]

Поскольку в рассматриваемой системе Ве 1, То Ре 1. В этом случае можно утверждать, что основная масса целевого компонента из указанных пограничных слоев III, V будет сноситься конвективным течением в узкую область вблизи поверхности сферы, отделяющей зону циркуляционного течения жидкости от остальной области. При этом целевой компонент пз области III сносится в область VI, примыкающую к сферической поверхности с внешней стороны, а из области V — в область VII, примыкающую к сферической поверхности с внутренней стороны. Вблизи задней критической точки циркуляционного течения (точка В) поток жидкости, текущей вблизи границы зоны циркуляционного течения, раздваивается. При этом целевой компонент, находившийся в зоне VI, далее переносится в зону диффузионного следа VIII, а целевой компонент из зоны VII переносится в область внутреннего следа, расположенного внутри циркуляционной зоны вблизи оси симметрии (зона IX). Вблизи задней критической точки пузырька (точка А) область внутреннего следа сли- [c.258]

Полный поток целевого компонента от газового пузырька во внепзнюю среду может быть определен путем вычисления полного потока избытка целевого компонента (с—Сд) через поперечное сечение диффузионного следа вблизи задней критической точки (точка В на рис. 80) [c.263]

При преобразовании окружности в профиль крыла в результате нарушения конформност- на острой задней кромке будет бесконечная скорость, если она не является критической. Таким образом, постулат Чаплыгина — Жуковского — условие отсутствия бесконечной скорости на профиле крыла. Используем постулат для определения Г. Так как критической точке профиля соответствует на окружности критическая точка 0 = 0, то из формулы (165.45) найдем [c.268]

Развитие идеи перенормировки от предвидения Каданова до практического метода Вильсона имело любопытный побочный эффект интуитивно ясная картина самоподобных флуктуаций в критической точке постепенно отошла на задний план, а сам метод стал весьма технически сложным и менее понятным. [c.87]

Из полученных результатов можно вывести заключение о том, что при обтекании тела в том или ином месте его поверхности должен произойти отрыв. Действительно, на заднем, как и на переднем, конце тела имеется точка, в которой при потенциальном обтекании идеальной жидкостью скорость жидкости обращалась бы в нуль (критическая точка). Поэтому, начиная с некоторого значения х, скорость U(х) должна была бы начать падать, обращаясь в конце концов в нуль. С другой стороны, ясно, что текущая вдоль поверхности тела жидкость тормозится тем сильнее, чем ближе к стенке находится рассматриваемый ее слой (т. е. чем меньше у). Поэтому, раньше чем обратилась бы в нуль скорость U(x) на внешней границе пограничного слоя, должна была бы обратиться в нуль скорость в непосредственной близости от стенки. Математически это, очевидно, означает, что производная dvxjdy во всяком случае должна была бы обратиться в нуль (а поэтому отрыв не может не возникнуть) при некотором X, меньшем, чем то его значение, при котором было бы U x)=0. [c.236]

Визуализация движения потока позволяет раскрыть некоторые структурные особенности этого движения. При числах Рейнольдса, близких к критическим (Ке Ке,,р), наблюдаются волнообразные (колебательные) перемещения частиц среды поперек потока. С увеличением числа Рейнольдса амплитуды волн растут, при этом волны взаимодействуют, создавая хаотическое движение вязкой среды во всех направлениях. Возникшие в ламинарном потоке турбулентные центры сравнительно быстро увеличиваются в поперечном направлении, образуя так называемые турбулентные пробки . Э. Р. Лингрен, наблюдая продвижение турбулентной пробки через два сечения трубы, а также измеряя давление в этих сечениях, определил местную скорость турбулентной пробки /322 - 364/. Измерения показали, что местная скорость на переднем конце турбулентной пробки больше местной скорости на заднем конце пробки. Турбулентные пробки по мере своего продвижения по трубе растут, сливаются друг с другом и образуют ра ши-тое турбулентное движение /128, 238, 328/. [c.11]

Рассмотрим схемы дозвукового обтекания сечения несущей поверхности, изображенные на рис. 9.13, а, б. Такой характер обтекания, когда критическая точка сдвинута относительной задней кромки, наблюдается в редких случаях и лишь в начальный момент как следствие резкого изменения параметров движения. В этот момент циркуляция еще не возникает, свободные вихри не отделяются от присоединенных, начальный вихрь не сходит с задней кромки. Таким образом, этому моменту соответствует бесциркуляционное течение, при котором циркуляция по замкнутому контуру, охватывающему любое сечение крыла, равна нулю. Очевидно, в данном случае ни за крылом, ни на его поверхности свободные вихри не появ- [c.288]

В окрестности дефекта на поверхности раздела в нагруженном композиционном теле локальные напряжения резко возрастают, особенно около границ дефекта. Если уровень локальных напряжений достаточно высок, то дефект становится неустойчивым и может развиться до столь больших размеров, что тело разрушится. При исследовании динамических задач теории упругости было установлено, что динамическая концентрация напряжений выше концентрации, рассчитанной для соответ-ствуюш,ей статической задачи. Вследствие этого может оказаться, что дефект на поверхности раздела будет развиваться или нет в зависимости от того, прикладывается ли внешняя нагрузка внезапно, скачком, или же возрастает постепенно. Распространение дефекта вдоль поверхности раздела двух соединенных упругих тел с различными упругими константами и различными плотностями изучалось в работе Брока и Ахенбаха [17]. Было установлено, что развитие дефекта вызвано концентрацией напряжений, возникающей в тот момент, когда система горизонтально поляризованных волн достигает границы дефекта. Предполагалось, что разрыву адгезионных связей предшествует течение в слое, связывающем тела в единую систему. Была вычислена скорость перемещения переднего фронта зоны течения для различных значений параметров, определяющих свойства материала, и различных систем волн. Оказалось, что по достижении критического уровня пластической деформации происходит разрыв материала на заднем фронте зоны течения. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...