Дальнейшее развитие теории слоя

ДАЛЬНЕЙШЕЕ РАЗВИТИЕ ТЕОРИИ СЛОЯ [c.50]

Дальнейшее развитие теории эластомерного слоя было предложено автором в работах [111, 113, 114, 119, 121, 127] и др. На их содержании здесь не останавливаемся, поскольку они отражены в книге. [c.24]

Началом систематического изучения конвективной неустойчивости можно считать эксперименты Бенара (1900 г.), наблюдавшего возникновение регулярной пространственно-периодиче-ской конвекции в подогреваемом снизу горизонтальном слое жидкости (ячейки Бенара). Рэлей (1916 г.) теоретически исследовал устойчивость равновесия в горизонтальном слое и определил порог конвекции для модельного случая слоя с обеими свободными границами. Дальнейшее развитие теории продвигалось весьма медленно из-за значительных вычислительных трудностей. В ряде работ рассматривались лишь некоторые усложнения задачи о горизонтальном слое, связанные с различными условиями на ограничивающих плоскостях. В 1946 г. Г. А. Остроумов теоретически и экспериментально исследовал условия возникновения конвекции в вертикальном круговом канале. Вскоре после этого рядом авторов была изучена конвективная неустойчивость равновесия в полостях разной формы, а также были исследованы некоторые общие свойства спектра характеристических возмущений. [c.5]

Здесь — просто число электронов в тонком слое площадью s и толщиной дк при Я = 0 как будет показано ниже, в действительности число электронов 5Л в слое осциллирует при изменении Я. Основная составляющая осцилляций также изображена на рис. 2.4. Такой вид представления результата окажется особенно полезным и дальнейшем развитии теории, когда нужно будет интегрировать МО /с, учитывая, что — функция к, а также тогда, когда мы будем рассматривать различные формы размытия фазы. [c.67]

Турбулентность оказывает большое влияние на течения в турбомашине. Она влияет на переход ламинарного течения в турбулентное и дальнейшее развитие пограничного слоя, включая его отрыв. Кроме того, вытеснение пограничным слоем воздействует на основной поток и, таким образом, изменяет условия течения, которые можно рассчитать из теории потенциального течения. [c.51]

При вычислении теплоотдачи в турбулентном потоке жидкости в трубе можно принимать двухслойную (Прандтля — Тейлора) или трехслойную (Шваба — Кармана) динамическую схему потока. Предполагается, что в ламинарном подслое перенос тепла и количества движения определяется молекулярным процессом, в турбулентном ядре — молярным перемешиванием, а в переходной области (трехслойная схема) действуют оба механизма переноса. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям, когда Рг 1 возникает необходимость учета молекулярного переноса и в области турбулентного ядра (Л. 7. 8]. В литературе при рассмотрении тепловых задач наряду с динамическим слоем вводится понятие о тепловом слое [Л. 1, 2, 6, 11]. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям общая теория вопроса была изложена в [Л. 3]. В качестве расчетного выхода Левичем [Л. 3] была рассмотрена суперпозиция двухслойных динамической и тепловой схем потока. Дальнейшее развитие этой теории было сделано Боришанским [Л. 12], рассмотревшим суперпозицию трехслойных динамической и тепловой схем потока. В расчетном плане в этих случаях возникает вопрос [c.436]

Конец XIX в. ознаменовался бурным развитием техники, что привело к дальнейшему развитию гидродинамики, способствовало появлению таких новых ее разделов, как теория крыла и теория пограничного слоя. [c.11]

Однако в подавляющем большинстве случаев развиваемая теория турбулентного пограничного слоя находится в хорошем согласии с весьма разнообразными экспериментальными данными и приводит к достаточно простым и удобным расчетным методам. Это дает нам уверенность в правомочности и целесообразности ее дальнейшего развития. [c.4]

Исследования структуры и свойств многокомпонентных покрытий показали, что создание в них барьерных слоев препятствует диффузионному рассасыванию покрытий при эксплуатации, что повышает надежность и долговечность деталей с жаростойкими покрытиями [82]. Многокомпонентное диффузионное насыщение открывает неограниченные возможности получения высоких и ценных свойств на поверхности изделий [82]. Однако существующие методы получения многокомпонентных покрытий недостаточно совершенные и плохо управляемые. Необходимо дальнейшее развитие как теории формирования многокомпонентных покрытий, так и технологии их получения. [c.9]

Детальным изучением коррозии силикатных стекол занимался акад. И. В. Гребенщиков. Им и его учениками [1] развита теория защитной пленки, суть которой заключается в следующем. Все стекла по существу не стойки к воде (под ее воздействием они интенсивно гидролизуются, давая в качестве продуктов гидролиза гидроокиси металлов и коллоидную кремнекислоту). Коллоидная кремнекислота, оставаясь на поверхности стекла в виде тонкого слоя, защищает его от разрушающего действия воды. Ход дальнейшего разрушения зависит от диффузии воды и продуктов гидролиза через защитный слой, т. е. зависит от свойств этого слоя. [c.8]

Электрическая теория адгезии. Эта теория адгезии была развита и экспериментально подтверждена Б. В. Дерягиным и Н. А. Кротовой. Суть ее сводится к следующему. При отрыве одного из двух тел, соединенных адгезионным швом, от другого, образовавшиеся поверхности оказываются наэлектризованными противоположными зарядами, что может явиться результатом разделения при отрыве тел молекулярного двойного электрического слоя. Дальнейшее развитие электрической теории адгезии привело к возникновению трех точек зрения на механизм образования двойного электрического слоя. Первая точка зрения связана с различной скоростью перехода заряженных частиц из фазы в фазу. Примером может служить термоэлектрическая эмиссия. Между металлом и внешним пространством возникает градиент потенциала, стремящийся задержать эмиссию, который в конечном счете достигает величины, достаточной для прекращения дальнейшей эмиссии. Положительно заряженный металл притягивает электроны из внешнего пространства к своей поверхности, а притянутые электроны отталкиваются электроны металла вглубь. Это приводит к тому, что в поверхностных слоях металла образуется избыток положительных ионов. В связи с этим по обе стороны межфазной поверхности образуется концентрация разноименно заряженных частиц и возникает двойной электрический слой. Предполагается, что при контакте диэлектриков с металлами и двух диэлектриков между собой двойной электрический слой образуется таким же путем. [c.38]

Роль сцепляющих окислов в грунте (СоО, NiO) сводится к усилению подвода кислорода к поверхности раздела, повышению температуры и интенсивности процесса образования промежуточного слоя. В дальнейшем дендритная теория получила широкое развитие в ряде работ [50—52 ], однако образование дендритов объясняется не реакцией термического разложения вюстита, а окислительно-восстановительными реакциями между железом и окислами сцепления Fe + + СоО FeO + Со, Fe -f NiO -> FeO -f Ni. [c.39]

В работе (Л. 4] установлено, что сцепление металли-зационного слоя с керамикой происходит за счет химического взаимодействия пасты с керамическим материалом. Дальнейшее развитие этой, так называемой химической теории , нашло свое отражение в работе Преснова [Л. 9]. [c.7]

После некоторого затишья в развитии теории структуры изображения, даваемого оптическими системами, ПОД давлением нужд практики внимание многих ученых ВНОВЬ обратилось к этому вопросу. Исследования в этом направлении дают возможность глубже понять процесс формирования дифракционного изображения и в результате оценить предельные возможности оптики и указать пути дальнейшего усовершенствования оптических приборов. Но оптические приборы работают всегда в сочетании с теми или другими приемниками (глаз, светочувствительный слой фотопластинки, фотоэлемента, катода электрооптического преобразователя и т. д.). В связи с этим представляет большой интерес вопрос о взаимодействии света с приемником и выбор критерия качества изображения, пригодного для характеристики как оптической системы, так и приемника. Желательно, чтобы качество изображения на приемнике всегда можно было оценить, зная в отдельности качество изображения, создаваемого оптической системой, и характеристику приемника. Таким критерием долгое время служило понятие разрешающей способности, но практика показала, что этот критерий не удовлетворяет нуждам практики. Его пришлось значительно усовершенствовать, что оказалось возможным благодаря, с одной стороны, некоторым успехам прикладной математики, а с другой, выбору определенного типа тест-объектов (в виде мир с периодической структурой). [c.5]

Дальнейшим шагом в развитии метода обобщенных переменных явилось создание теории локального моделирования. Согласно этой теории определяющими размерами системы являются некоторые динамические (изменяющиеся по длине) интегральные параметры пограничного слоя, характеризующие распределение скорости и температуры в данном сечении (локальное моделирование). Эти параметры получаются при интегрировании дифференциальных уравнений пограничного слоя. [c.27]

В дальнейшем в статистических теориях пристенной турбулентности сохранялось это традиционное разделение на осредненное и пульсационное движение и использовались лишь более развитые математические модели турбулентности вместо ранних феноменологических концепций, ныне признанных неудовлетворительными. Использование более тонких математических методов сопровождалось чисто эмпирическим инженерным подходом к проблеме с целью разработки расчета для описания пограничного слоя в целом. Развитие физического анализа механизма турбулентности, занимающего промежуточное положение между этими двумя крайними направлениями, было задержано на многие годы ввиду недостатка точных экспериментальных данных (в особенности визуальных наблюдений), относящихся к нестационарной структуре потока. [c.300]

Дальнейшее уточнение постановки и решения пространственной задачи идет в направлении уточнения моделей течения с учетом эффектов реального газа, в первую очередь вязкости. Дело в том, что теория вторичных течений в невязкой жидкости качественно правильно описывает явление, однако не объясняет возникновение градиента полного давления в основном потоке и затухание вторичных течений, для чего необходима учитывать влияние вязкости, не малое вблизи ограничивающих поверхностей и в областях с большими градиентами полных давлений. Интересно отметить, что Н. Е. Жуковский в уже упомянутой работе (1914) дал теорию вторичных течений в вязкой жидкости в тонком слое, справедливую с точностью до малых второго порядка. В 1935 г. П. А. Вальтер подробно исследовал развитое вторичное течение вязкой жидкости в изогнутой трубе круглого сечения. Турбулентные течения долгое время [c.151]

Дальнейшее развитие теории строения двойнрго электрического слоя было дано Е работах А. Н. Фрумкина и его школы, Грэма и др. По Грэму, в плоской (гельмгольцевой) части двойного слоя имеется внутренняя плоскость электрических центров специфически адсорбируемых ионов (по Грэму — только анионов), которые могут подойти на более близкие расстояния бадс, с соответствующим этой плоскости потенциалом градс (рис. 112). [c.160]

Понятие пограничного слоя, введенное Прандтлем (1904), послужило основой для дальнейшего развития теории конвективного переноса массы в последующие годы. При исследовании массообмена с умеренными скоростями движения газов, например, при горении твердого топлива или в задачах кондиционирования воздуха решения уравнений теплообмена были в равной степени справедливы и для массообмена. Для больших скоростей, имеющих место при горении жидкого топлива или при испарительном охлаждении (оба процесса вызвали большой интерес к себе в связи с развитием ракетных двигателей), потребовались другие решения. Эккерт и Либлайн (1949) и Шу (1947) одними из первых опубликовали реишния для больших скоростей течения. Последний показал также, как учесть изменяемость физических свойств среды. С того времени значение массообмена в авиационной технике сильно возросло, и многие исследователи-аэродинамики внесли свой вклад в решение этих задач. В более позднем периоде эти исследователи зачастую игнорировали работу инженеров-химиков, специалистов в области горения и др. и создали заново некоторые из их методов, а также предложили новые. [c.31]

Во второй главе содержится дальнейшее развитие теории эластомерного слоя на другие актуальные классы задач теории упругости. В их числе краевые задачи при наличии отслоения на лицевых Поверхностях, температурные задачи, слой из неоднородного материала и другие. Неоднородность может быть начальным свойством материала или следствием зависимости модулей упругости от температуры или инвариантов тензора деформаций (физическгш нелинейность). [c.26]

Впервые в работах [111, ИЗ, 114] сделан принципиальный шг1г в дальнейшем развитии теории эластомерного слоя — было снято жесткое ограничение на деформацию лицевых поверхностей. На этих поверхностях рассматриваются кинематические или смешанные граничные условия весьма общего вида, в частности условия упругого сопряжения со слоями из более жесткого материала, чем резина. Построение двумерной теории осуществляется асимптотическим методом. Хотя этот метод хорошо разработан и неоднократно при.менллся для сведения трехмерной проблемы к двумерной (в теории оболочек сошлемся на известные работы Л. Л. Гольденвейзера), для эластомерных материалов это сделано впервые. [c.30]

При больших числах Рейнольдса представляют интерес течения невязкой жидкости с постулированными на основании опыта тангенциальными (вихревыми) поверхностями разрыва скорости, которые можно рассматривать как отрывные течения при числе Рейнольдса, равном бесконечности. Весьма важные результаты получены с помощью асимптотических методов решения уравнений Навье — Стокса при числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, которые являются развитием классической теории пограничного слоя Прандтля. Эти методы применяются в тех случаях, когда нарушаются основные предположения теории пограничного слоя, например вследствие изменения граничных условий. К таким случаям относятся и характерные области отрывных течений (отрыва и присоединения). При отрыве сверхзвукового потока эти области могут приобретать общие локальные свойства, не зависящие от конкретного вида отрывного течения, что способствовало дальнейшему развитию теории сверхзвуковых отрывных течений и стимулировало пересмотр представлений об отрыве при малых скоростях. Хотя при достаточно больших числах Рей-лольдса течение в пограничном слое становится турбулентным, интервал больших докритических чисел Рейнольдса представляет практический интерес, а результаты, получаемые с помощью асимптотических методов, позволяют осуществить общий анализ отрывных течений, определить критерии подобия и, несомненно, [c.234]

Расчет нейтральной кривой но методу Толмина. Удовлетворительное разъяснение этого парадокса было дано В. Толмином в 1929 г. В. Толмин показал, что влияние вязкости на возмущающее движение необходимо учитывать не только в непосредственной близости от стенки, как это было сделано О. Титьенсом, но также в окрестности критического слоя, где скорость распространения волн возмущающего движения совпадает со скоростью основного течения и где, как было показано в п. 5 2 настоящей главы, составляющая и скорости возмущающего движения становится бесконечной при условии, что кривизна профиля скоростей здесь не равна нулю. В действительности в критическом слое скорость и остается конечной, тем не менее влияние вязкости на возмущающее движение здесь достаточно велико. Это влияние вязкости на критический слой может быть учтено только в том случае, если принимается в расчет кривизна профиля скоростей, что и было сделано В. Толмином в указанной работе. В результате для пограничного слоя на продольно обтекаемой пластине получился предел устойчивости (критическое число Рейнольдса), хорошо совпадающий с измеренными значениями. Предложенный В. Толмином метод расчета на устойчивость используется в настоящее время как основа для дальнейшего развития теории устойчивости, поэтому остановимся на нем несколько подробнее. [c.432]

Основные дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости в пограничном слое были даны в 1904 г. Л. Прандтлем. Дальнейшее развитие теория пограничного слоя получила в работах зарубежных ученых Блазиуса, Хименца, Польгаузена, Карма- [c.240]

Предполагается, что для возникновения иассиниого состояния нет необходимости в полном заполнении всей поверхности адсорбированными кислородными атомами для этого достаточно адсорбции кислорода только на наиболее активных анодных участках (по углам и на ребрах кристаллическо решетки металла). В этом варианте адсорбционная теория является как бы дальнейшим развитием пленочной теории при допущении нарушения сплошности защитного слоя. [c.64]

Основную часть главы составляет разд. IV, связанный в основном с предсказанием прочности слоя при простых напряженных состояниях, а именно при продольном растяжении и сжатии, поперечном растяжении и сжатии и при внутрислойном сдвиге. Обсуждаются различные предложенные ранее модели и выведенные из них уравнения, попытки предсказать результаты и их соответствие экспериментальным данным. Указаны ограничения доступных микромеханических теорий. Намечены области возможного дальнейшего развития теоретических исследований. [c.109]

Родоначальником гидродинамической теории трения в подшипниках явился почетный академик инженер-генерал Н. П. Петров. Им в 1882 г. были впервые получены формулы для силы трения в смазочном слое подшипника, и проведены многочисленные опыты. Результаты исследований опубликованы Н. П. Петровым в работе Трение в машинах и влияние на него смазывающей жидкости [25]. Дальнейшее развитие гидродинамическая теория получила в исследованиях Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина [26], которыми предложен метод точного интегрирования уравнений движения смазывающей жидкости в подшипнике. Дальнейшее развитие и уточнение гидродинамическая теория получила в работах акад. Л. С. Лей-бензона [27] и проф. Н. И. Мерцалова [28]. [c.10]

В работах Гликмана и др. Л. 43 и 98] теория разрушающего действия кавитации получила дальнейшее развитие. В них приведены экспериментальные данные, полученные при исследовании поверхностного слоя образцов, подвергнутых кавитационному воздействию на магнитострикционном вибраторе. Анализом микроструктуры образцов, подвергнутых кавитации, установлено, что на первой стадии разрушения в поверхностном слое образца протекает пластическая деформация и происходит наклеп на глубину нескольких десятков микрон Ч Это происходит под действием многократно повторяющихся гидравлических ударов. С увеличением длительности кавитационного воздействия микродефор-мационная картина усиливается и, начиная с некоторого момента, наблюдается появление микроскопических трещин и выколов. [c.63]

Задача машиностроения — выпускать машины, не требующие капитального ремонта за весь период эксплуатации. Текущие ремонты должны быть простыми и нетрудоемкими. Одно из направлений развития машиностроения — разработка конструкций, в которых осуществляется так называемое жидкостное трение. При жидкостном трении поверхности деталей разделены тонким масляным слоем. Они непосредственно не соприкасаются, а следовательно, и не изнашиваются, коэффициент трения становится очень малым ( 0,005). Для образования режима жидкостного трения, например в подшипниках скольжения, необходимо соответствующее сочетание нагрузки, частоты вращения и вязкости масла (см. 16.4). Основоположником жидкостного трения является наш отечественный ученый Н. П. Петров, который опубликовал свои исследования в 1883 г. В дальнейшем эта теория получила развитие в трудах многих отечественных и зарубежных ученых. Теперь мы можем выполнять расчеты режима жидкостного трения. Однако жидкостное трение можно обеспечить далеко не во всех узлах трения. Кроме соблюдения определенных значений упомянутых выше факторов оно требует непрерывной подачи чистого масла, свободного от абразивных частиц. Обычно это достигается при хщркуляционной системе смазки с насосами и фильтрами. Там, где жидкостное трение обеспечить не удается, используют другое направление — применение для узлов трения таких материалов и таких систем смазки, при которых они будут износостойкими. [c.7]

Это научное направление, успешно развиваемое в последние годы и потребовавшее разработки новых физических методов исследования тонких поверхностных слоев металла (десятые доли микрометра), должно получить дальнейшее развитие в организациях, как занимающихся созданием смазочных материалов, так и разрабатывающих износостойкие и антифрикционные сплавы. Результаты исследования будут положены в основу теории безызносности трущихся деталей. [c.396]

В выводе уравнений элементарной теории пластинок принимается, что каждый тонкий слой пластинки, параллельный ее срединной плоскости а г/, находится в плоском напряженном состоянии, в силу чего отличными от нуля остаются только три компоненты напряжения Оу и Тху. Для более толстых пластинок полезно иметь полное решение задачи с учетом всех шести компонент напряжения. Несколько решений этого рода было предложено Сен-Венаном в его переводе книги Клебша ). Некоторые элементарные строгие решения для круглых пластинок были найдены А. П. Коробовым ), опыт же построения общей строгой теории пластинок был предложен Дж. Мичеллом ) и получил дальнейшее развитие в книге А. Лява ) по теории упругости. В последнее время строгая теория, пластинок обратила на себя внимание инженеров и некоторые ее задачи были полностью решены. Особого упоминания заслуживают труды С. Войновского-Кригера ) и Б. Г. Галер-кина ). Возрастающий успех, который находят в настоящее время в разнообразных технических применениях тонкостенные конструкции, привлек большое внимание к теории оболочек. Приемлемое для практики решение во многих, относящихся к тонким оболочкам, задачах становится достижимым, если пренебречь изгибом и допустить, что напряжения распределяются по толщине [c.492]

Роль межфазных границ в имитации дальнейшего развития разрушения удобнее выявить, рассмотрев наиболее простую слоистую систему, отражающую структуру материала, полученного горячим прессованием или сваркой взрьшом пакета фольг или тонких металлических пластин (рис. 125). В моделируемом материале также вьщеляются элементы критической длины, т.е. такого размера, на котором материал уже не чувствует наличие трещины, перерезавшей некоторый слой. Анализ распределения напряжений на основе соответствующей плоской задачи теории упругости хорошо подтверждает действие принципа Сен-Венана, в соответствии с которым, в данном случае отступив от трещины на величину, равную толщине слоя Ьс), попадаем в область, где материал практически уже ее не чувст вует. В силу этого длину моделируемых элементов 1с можно принять [c.238]

Все сказанное до сих пор в этом параграфе относится к так называемому сухому трению, т. е. к трению сухих или слабо смазанных твердых тел.Если между твердыми телами, нанример между вращающимся валом и подшипником, имеется тонкий слой жидкости (смазочного масла), то в этом случае трение называется жидкостным. Изучение жидкостного трения, имеющее очень важное практическое значение, относится к области гидродинамики. Основоположником гидродинамической теории смазки является выдающийся русский ученый — профессор Инженерной академии Н. П. Петров он впервые изучил явление жидкостного трения и теоретически и экспериментально, проведя весьма обширные и точные опыты. Результаты своих псследований Н. П. Петров опубликовал в своей классической работе Трение в машинах и влияние на него смазывающей жидкости (1883). Дальнейшее развитие гидродинамическая теория смазки получила в трудах Рейнольдса и русских ученых Н. Е. Жуковского, С. А. Чаплыгина и Н. И. Мерцалова. [c.132]

Из этого примера следует, что вязкая, несжимаемая жидкость не может двигаться с потенциалом скоростей во всей занимаемой ею области, так как при этом не удовлетворяются все граничные ус.иовия (не говоря уже о том, что при этом не проявляются силы вязкости и, следовательно, имеет место парадокс Даламбера). Если же мысленно выделить пограничную с телод область, то во всем остальном пространстве, занятом жидкостью, может иметь место потенциальное движение, ибо для этого пространства v на границах не равно нулю. При этом реальная жидкость будет двигаться в атом пространстве так же, как двигалась бы идеальная. Все законы движения идеальной жидкости (в том числе и интеграл Лагранжа) применимы к этой области, внешней по отношению к пограничной. Что же касается пограничной области, то в ней движение не может быть потенциальным, следовательно, поток в этой области — завихренный и жидкость, даже в случае малой вязкости, нельзя рассматривать как идеальную. Дальнейшее развитие изложенных здесь соображений приводит, как увидим, к теории пограничного слоя. [c.535]

Проблема газовой смазки требует своего дальнейшего развития как в математическом, так и физическом аспекте. К новым вопросам гидрогазодинамической теории смазки следует отнести физические исследования явлений, происходящих в очень тонких слоях газа или жидкостных пленках, когда в расчетах становится уже необходимым учитывать влияние молекулярных процессов. Увеличение угловых скоростей вала поставило на очередь необходимость изучения не только ламинарных, но и турбулентных течений в зазорах подшипников и подвесов. Этот вопрос уже имеет некоторую литературу, относящуюся к самому последнему времени ), но нуждается в дальнейшем развитии. [c.513]

До сих пор рассматривались неорганические ингибиторы в водных растворах. Разделение этих материалов на анодные и катодные ингибиторы упрощается тем, что они вступают в некоторые реакции у анода или катода и подавляют соответствующие электродные реакции. Совершенно отличная картина наблюдается в ряде органических высокомолекулярных ингибиторов, в особенности в системах, содержащих углеводороды. В дальнейшем будет развита теория ингибирующего действия таких материалов, основывающаяся на эффекте образования многослойных пленок. При этом постулируется наличие химической связи между полярной группой органического ингибитора и металлической поверхностью, возникающей на анодных или катодных участках. Другая часть каждой молекулы органического ингибитора лежит на металлической поверхности, что приводит к созданию защитной пленки. Поверх такой пленки располагается слой нефти, которая присоединяется к олефильным концам органических молекул. Таким образом, проникновение агрессивных компонентов водной фазы к металлической поверхности предотвращается двумя слоями, т. е. слоем ингибитора и слоем нефти. При таком механизме понятия анодная или катодная поляризация не имеют определенного значения. Основным фактором подавления коррозии является защитная пленка. [c.25]

Теория поверхностного слоя, создаваемого при полировке и определенно отличающегося по своим свойствам от основной массы стекла, нашла дальнейшее развитие во взглядах английского ученого Френча (Fren h, 1917). Этот слой, по его мнению, возникает в процессе полировки под воздействием полирующего вещества, вызывающего смещение поверхностных молекул до такой степени, что силы их сцепления преодолеваются. Движение поверхностных молекул сообщается нижележащим молекулам, под влиянием чего они перестраиваются и образуют особый Р-слой толщиной около 4 fx, характеризующийся некоторыми новыми свойствами. В этом слое, более способном к пластическим деформациям, чем основная масса стекла, и развертывается (по Френчу) вся совокупность явлений, связанных с процессом полировки. [c.219]

В главе обсуждаются методы и результаты испытаний слоистых композитов в условиях плоского напряженного состояния в свете существующих теорий пластичности и прочности этих материалов. Коротко рассмотрены наиболее общие критерии предельных состояний анизотропных квазиод-нородных материалов и различные варианты их применения для построения предельных поверхностей слоистых композитов оценена точность описания при помощи этих критериев имеющихся экспериментальных данных В качестве самостоятельного раздела изложены основы теории слоистых сред. Так как рассмотренные методы предсказывают главным образом начало процесса разрушения, в докладе преобладает макроскопический подход. Однако в ряде случаев затрагиваются и вопросы, связанные с развитием процесса разрушения. Рассмотрены основные типы образцов для создания двухосного напряженного состояния, подчеркнуты их преимущества и недостатки. Показано, что сравнительно хорошее совпадение расчетных и чксперимептально измеренных предельных напряжений наблюдается для методов, учитывающих изменение характеристик жесткости слоев композита в процессе нагружения вплоть до разрушения. Основное внимание в главе уделено соответствию предсказанных и экспериментально полученных данных. Высказаны некоторые соображения о целесообразных направлениях дальнейших исследований. [c.141]

Одним из наиболее широко распространенных подходов к объяснению механизма развитой пластической деформации металла в контактной зоне трения пока остается применение классических дислокационных теорий деформации. В свое время Тейлор показал, что пять независимых систем скольжения необходимы и достаточны для всех зерен в агрегате, чтобы гомологически деформироваться под внешним напряжением без нарушения сплошности. Эта система предполагает ламинарный характер пластической деформации и ее квазиоднородность. Подобный подход применен в работе [3], в которой с таких позиций описывается пластическая деформация в поверхностных слоях трения меди. Предлагается следующая схема процессов, протекающих в зоне контакта. Там, где деформация не превышает 10 % (на рис. 5.1 этой области соответствует зона С), она происходит путем классического перемещения дислокаций по октаэдрическим плоскостям, причем релаксация после деформации вызывает появление равноосных ячеек с малоугловыми границами. На этом процесс скольжения в зоне С исчерпывается. Дальнейшая деформация концентрируется в тонких микрополосах толщиной около 0,3 мкм, которые включают кооперативное движение дислокаций на короткие расстояния, намного меньшие, чем ширина этой полосы. С увеличением напряжений полосы поворачиваются перпендикулярно напряжению сжатия, образуются новые полосы, их границы становятся более резкими, а полосы соби- [c.142]

В дальнейшем расчет границы области неустойчивости (и других характеристик развития волновых возмущений) для ламинарного пограничного слоя на плоской пластине неоднократно повторялся и другими авторами с привлечением заметно более совершенной вычислительной техники — см., например, обзоры таких исследований в книгах Бетчова и Криминале (1967), Левченко, Володина и Гапонова (1975), Дразина и Рида (1981), Качанова, Козлова и Левченко (1982), Жигулева и Тумина (1987). Эти обзоры включают также детальное (и сопровождающееся рядом ссылок на оригинальные работы) обсуждение методов учета в теории гидродинамической устойчивости слабой непараллельности течения в пограничном слое и получаемых при таком учете более [c.112]

Вначале теория пограничного слоя развивалась главным образом в применении к ламинарным течениям несжимаемой среды. Для этих течений можно было считать, что силы трения в них допустимо подсчитывать на основе закона трения Стокса. Эта область применения теории пограничного слоя была в дальнейшем столь глубоко развита в многочисленных исследованиях, что в настоящее время ее можно считать в основных чертах исчерпанной. Позже теория пограничного слоя была распространена также на практически более важные случаи несжимаемых турбулентных течений в пограничных слоях в предполоячении несжимаемости среды. Правда, для турбулентных течений О. Рейнольдс еще в 1880 г. ввел весьма важное понятие [c.16]

О. Рейнольдс впервые получил дифференциальное уравнение, связывающее давление в смазочном слое с его толщиной, вязкостью и скоростью движения поверхности трения, и дал решение для некоторых частных случаев. Задачей течения жидкости в смазочном слое занимались такие видные ученые, как А. Зоммерфельд, Н.Е. Жуковский, С.А. Чаплыгин. Так родилась гидродинамическая теория смазки, основателями которой являются Петров, Тауэр, Рейнольдс [9]. В дальнейшем значительный вклад в развитие этой теории для подшипников скольжения в России внес М.В. Коровчинский [20]. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...