Слой критический

Преимущественное развитие усталостных трещин происходит в поверхностных слоях, что обусловлено более ранним по сравнению с остальным объемом металла повреждением поверхностных слоев из-за более раннего накопления в этих слоях критической плотности дислокаций [83]. Поскольку процесс усталости во всей массе протекает неоднородно, то для изучения изменения свойств в процессе циклического нагружения необходимы характеристики, которые позволяли бы судить о процессах, происходящих в локальных объемах металла. В связи с этим при изучении усталостного разрушения широкое применение нашли методы измерения твердости и микротвердости, рентгеновского анализа, оптической и электронной микроскопии. Результаты этих исследований представляют большой интерес для выявления сходства и различия кинетики накопления структурных повреждений и разрушения в условиях объемного циклического нагружения и при фрик-ционно-контактной усталости, поскольку аналогичные методы исследования широко применяются при трении. Методы интегральной оценки структурных изменений, такие, как измерение электросопротивления (проводимости), внутреннего трения, магнитных свойств, несмотря на то что требуют специальной подготовки образцов и соответственно испытательного оборудования, также могут быть полезны для исследования процессов трения. [c.33]

Кроме характеристики режима, нормальная работа подшипника характеризуется критической толщиной масляного слоя Критической толщиной масляного слоя называется такая его минимальная толщина, при которой начинается полусухое трение [c.133]

Экспериментально исследована упругая устойчивость при осевом сжатии цилиндрических спирально многослойных оболочек, длина которых составляет три радиуса и менее. Установлено, что при одинаковой толщине слоев критические напряжения многослойной оболочки незначительно отличаются от критических напряжений одного слоя. Увеличение толщины внутреннего слоя приводит к повышению критических напряжений, которое может составлять примерно 50 %, если общее число слоев равно, например четырем, а внутренний слой вдвое толще. Приведены результаты исследования устойчивости при осевом сжатии и совместном действии осевого сжатия и внешнего давления многослойных оболочек с точечными связями между слоями в виде заклепок или сварных соединений. Наличие таких связей существенно повышает величину критического внешнего давления, а следовательно, эффективно нри указанном совместном нагружении многослойных оболочек. [c.384]

Скорость газов на границе перехода свободно лежащего неподвижного слоя мелкозернистого материала (рис. 11-Э) высотой Нп.с в состояние кипящего слоя (критическая скорость кипящего слоя может быть определена по уравнению [c.664]

Очевидно, растворимость будет идти сильнее в тех микрообъемах, где установится более высокая температура, а температура растворения данной структурной составляющей будет наиболее низкой. Мелкозернистая структура, обладая большим сопротивлением, способствует более интенсивному выделению теплоты, лучшей растворимости и более глубокой прокаливае-мости поверхностного слоя. Критические температуры фазовых превращений при ЭМС имеют большие значения, что подтверждается другими исследователями. [c.20]

Экспериментальные данные. Из имеющихся экспериментальных работ по трехслойным цилиндрам под внешним давлением отметим [34, 36, 37]. По данным экспериментальных исследований трехслойных оболочек установлено, что значения коэффициентов с учетом условий закрепления торцов можно принять на основе рекомендаций, сделанных для металлических вафельных оболочек. При некачественном соединении слоев критическая нагрузка снижалась в 1,5. .. 4 раза. [c.182]

В случае, когда вода забирается из нижнего слоя, критическое положение-поверхности раздела называют верхним положением, а при заборе из верхнего слоя—нижним положением. [c.223]

Накопление разрывов волокон приводит к уменьшению их несущей способности. Предполагая, что накопление повреждений происходит статистически равномерно во всем объеме материала, введем функцию накопления повреждений характеризующую отношение количества разрушенных волокон в некотором сечении материала (или слое критической длины) к общему количеству волокон. Несущая способность волокон при этом будет о" = (1 — (о )). [c.212]

Исследуя ламинарный пограничный слой, Липман и др. [23] провели испытания с плоской пластиной и выявили следующие зависимости влияние числа Рейнольдса на критическое давление обратно пропорционально корню квадратному из числа Рейнольдса (число Рейнольдса вычисляется по расстоянию от передней кромки пластины до точки пересечения скачка уплотнения с пограничным слоем) критическое значение коэффициента давления уменьшается с увеличением числа Маха (фиг. 23). Такое влияние чисел Маха и Рейнольдса согласуется со следующими соотношениями [c.33]

На фиг. 8 показаны примеры таких сверхзвуковых течений. Первый пример (фиг. 8, а) — обтекание кормовой части пластины конечной длины. В области ж > О условие прилипания и х, 0) = О заменяется условием симметрии Ыу х, 0) = 0. Следуя [18], оценим амплитуды возмуш,ений и размеры областей, на которые оно распространяется. Исчезновение напряжения трения на оси течения приводит к разгону струек тока, проходящих вблизи плоскости симметрии. Это вызывает быстрое изменение толщины вытеснения и индуцирует градиент давления. Простые оценки на основе уравнений неразрывности, импульса и линейной теории сверхзвуковых течений показывают, что вблизи конца пластины образуется локальная область течения со свободным взаимодействием, для которой перепад давления (отнесенный к р ыУ Др Не , Ах Ке" /8. Перед концом пластины индуцируется отрицательный градиент давления, а в следе давление восстанавливается. При (Да /Ке /в) оо градиент давления исчезает. Аналогичное рассмотрение справедливо и для течения при малых углах атаки а Ве (фиг. 8, в) [251. В этом случае перед концом пластины на ее верхней и нижней сторонах поток поворачивает на угол а. Поворот на угол + при достаточной величине а должен приводить к отрыву пограничного слоя. Критический перепад давления, вызывающий отрыв, несколько больше, чем в случае обтекания угла, образованного двумя стенками. Это объясняется наложением отрицательного градиента давления, вызываемого сходом потока с пластины, как при а = 0. [c.247]

Формула (5.17) дает нейтральную кривую в плоскости (К,Л), разграничивающую области устойчивости и неустойчивости. При любом п нейтральная кривая R(fe) имеет минимум. В области коротковолновых возмущений (й 1 длина волны возмущения много меньше толщины слоя) критическое число Рэлея растет с ростом k по закону R В противоположном предельном [c.37]

Конвективное течение электролита в круговом вертикальном канале (водный раствор соляной кислоты, разогреваемый электрическим током) экспериментально изучалось в работе [8]. Количественное исследование устойчивости в работе специально не проводилось тем не менее отмечено наличие значительных возмущений на границе встречных потоков. Подробное экспериментальное исследование устойчивости течения в круговом канале проведено в работе В.Г. Козлова и Н.Г. Поляковой [9] на основе методики, аналогичной [7]. Эксперименты показали, что как и в плоском вертикальном слое, критическое число Грасгофа монотонно уменьшается с ростом числа Прандтля. Интересна форма критических возмущений. Они представляют собой спиральный вихрь, возникающий на границе встречных потоков и перемещающий вшз со значительной фазовой скоростью. Фотография картины вторичного течения в осевой плоскости приведена на рис. 112. [c.174]

Проверка местной устойчивости внешних слоев. Критическое значение нагрузки на один внешний слой в предположении упругой работы конструкции определяем по формулам (62а) и (79) гл. 10, соответствующим двум различным формам местной потери устойчивости внешним слоем панели. [c.323]

НИЯ в зависимости от относительного пролета Ик показаны на рис. 7.14. Для материалов со слоистой структурой возможен еще один вид разрушения — отслоение хлопком сжатого наружного слоя. Критическое напряжение, при котором возможен этот вид разрушения [c.224]

Для селективного водозабора прежде всего должно быть найдено критическое положение поверхности раздела, т. е. такое положение, при котором не происходит захвата воды из других слоев. Критическое положение поверхности называют верхним, когда вода забирается из нижнего слоя, а при заборе воды из верхнего слоя — нижним положением. [c.428]

Известно также более общее правило, определяющее условие образования задира, связанное с достижением фаничным слоем критической плотности микродефектов. Разрушение объема материала (критическая дефектность) наступает тогда, когда плотность внутренней энергии и (потенциальной Уд и тепловой и.у составляющих) в этом объеме достигает критического значения /, постоянного для данного материала. Критерий (7 является однозначной и интефальной характеристикой повреждаемости (дефектности) материала. [c.331]

Величина индуктированного тока зависит не только от частоты переменного тока, но и от электрического сопротивления материала проводника и его магнитной проницаемости, которые в свою очередь зависят от температуры и продолжительности нагрева. Поэтому в процессе нагрева детали индуктированными токами характер этого нагрева будет изменяться по мере изменения температуры. При нагреве стальной детали по мере повышения температуры растет электрическое сопротивление. Магнитная проницаемость мало изменяется и резко падает только вблизи температуры 1073 К (точка Кюри). Поэтому при нагреве стальной детали наблюдается резко выраженный поверхностный эффект вплоть до появления на ее поверхности слоя с критической температурой 1073 К- В появившемся слое детали с критической температурой поверхностный эффект значительно менее резко выражен из-за низкой электропроводности и очень низкой магнитной проницаемости. Вначале от слоя критической температуры тепло распространяется по детали. При достаточном расширении этого слоя относительное количество тепла переходит в более глубокие слои детали. Вследствие возросшего электрического сопротивления стали вся энергия поля в этом случае превращается в тепло. При нагреве парамагнитных металлов (меди, алюминия, латуни, бронзы и т. д.) возрастание электрического сопротивления приводит к более равномерному распределению индуктированного тока, а следовательно, и нагрева. Для индуктированного нагрева металлов могут быть использованы токи различной частоты от 50 до 2-10 Гц. Для массивных деталей иногда используют частоту тока 8000 Гц, получаемую от машинных генераторов. При такой частоте нагрев деталей происходит сравнительно медленно и достаточно равномерно вследствие теплопроводности и выравнивания температуры между поверхностным и внутренним слоями детали. [c.90]

В литературе часто встречается несколько иная точка зрения, основанная на концепции утолщения пограничного слоя в жидкостях с пониженным сопротивлением. В этом подходе внимание сосредоточивается на структуре пристенной турбулентности, а не на скорости диссипации во всем ноле течения. Для обоснования такого подхода очевидна важность экспериментов по снижению лобового сопротивления в шероховатых трубах, однако опубликованные до сих пор результаты до некоторой степени противоречивы. Корреляции, основанные на этом подходе, часто появляются в литературе и представляются обычно в терминах критического касательного напряжения на стенке Ткр, ниже которого снижение сопротивления не наблюдается. Если для коэффициента трения при отсутствии эффекта снижения сопротивления использовать [c.284]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

Как было установлено, характерным для гравитационного движения слоя фактором является число Фруда Кп.сл- На этой основе взамен эмпирического соотношения (9-52) было установлено существование критического значения критерия Фруда, определяющего границу пере.хода одного режима движения слоя в другой аналогично критическому числу Рейнольдса для однофазных сред [Л. 80, 89] [c.303]

Согласно формуле (9-44) критическому числу Фруда соответствует критическое значение критерия проточности дисперсного слоя [c.303]

Рис. 9-10. Зависимость критического числа Фруда от размера частиц (а) и предельной скорости слоя (б).

В современной аэродинамике часто рассматриваются летательные аппараты, движущиеся с весьма большими сверхзвуковыми скоростями. При таких скоростях взаимодействие газа с обтекаемой поверхностью приводит к зг ачительному повышению температуры в тех областях потока, где происходит его интенсивное торможение (пограничный слой, критические точки, ударные волны). Это вызывает изменение физико-химических свойств газа (теплоемкостей, вязкости, состава и др-), что, в свою очередь, значительно влияет на величину и распределение напряжений (прежде всего касательных), а также тепловых потоков от разогретого газа к обтекаемой стенке. [c.10]

Появление в данном контексте математических моделей, связанных со статистическими методами, вызвано двумя причинами (1) зависимостью прочности волокон от ИХ длины (рис. 21) и (2) последовательным возникновением разрывов волокон с ростом приложенной нагрузки вплоть до накопления в некотором сечении слоя критического числа разрывов, вызывающего полное разрушение. Ранние работы по статистической теории [59] следовали развитой Дэниэлсом [15] теории пучков (см. также [70, 5]). Применение теории пучков к прочности слоя требует определения локальной неэффективной длины волокон, т. е. длины заключенного в матрицу участка волокна, дальше которого в волокне может быть достигнуто полное напряжение, как в неразорван-ном волокне. Для более детального знакомства с понятием неэффективной длины отсылаем читателя к работе [48]. В нашем последующем изложении будем следовать анализу, данному в [47]. [c.131]

Критерий Re называется колебательным числом Рейнольдса, в котором в качестве характерного размера выбирается толщина динамического пограничного слоя. Критическое значение Rejj p может быть использовано в качестве критерия, с помощью которого можно оценить область, в которой справедливы решения, полученные для высоких частот. [c.161]

Системы, Ма— Li была исследована Хаулендом и Эпштейном [Л. 11]. Они установили, что в широком диапазоне изменений концентраций (от 3,4 до 91,6% атом. iNa при 170,6°С) натрий и литий взаимно не смешиваются, а образуют два слоя. Критическая температура раствярения равна 442 Ш С и лежит при составе 40,3% атом. Na. При добавлении к чистому натрию 3,8% атом. Li понижается его температура плавления с 97,8 до 92,2°С. При добавлении чистому литию 3,4% атом, натрия температура первого понижается с 180,5 до 170,6° С. По существу речь идет не об образовании в системе Li— Na сплава, а о присадке к основному металлу другого металла, вследствие чего температура (плавления ооновного металла несколько понижается. Поэтому нет достаточных оснований рассматривагь систему Li— Na как самостоятельный высокотемпературный теплоноситель. [c.22]

С увеличением температуры Гн экспериментальные значения отклоняются от значений, рассчитанных по формулам (5.8), (5.11) гл. 2 (кривая 1). Это объясняется тем, что при высоких Гн часть материала стенки расслаивается и в ней возникают пластические деформации — эффекты, которые не учитываются этими формулами. Экспериментальные данные лучше согласуются с кривой 2, полученной с учетом изменения толщины несущего слоя (критическая температура принята равной 503К). Это указывает [c.253]

Для оценки смазочной способности рабочих сред предложены разные критерии [3, 57]. Наиболее часто используют коэффициент трения твердых тел в условиях граничного и полужидко-стного режимов смазки износ смазываемых деталей при трении критическая температура разрушения смазочного слоя критическая нагрузка разрыва масляной пленки (характеризует нагрузку, при которой проявляются первые следы задира) нагрузка сваривания при которой задир поверхностей приобретает катастрофический характер, и они разрушаются обобщенный показатель износа, т. е. интенсивность изнашивания поверхностей трения при нагрузках в диапазоне от до Р (изнашивание в условиях задира) показатель смазочной способности ПСС краевой угол смачивания и др. [c.193]

Наиболее подробно влияние естественной конвекции на перенос тепла в жидкостях экспериментально исследовано А. А. Тарзимановым и Р. С. Саль-мановым [118], которые показали, что для узких цилиндрических зазоров коэффициент конвекции зависит не только от числа Ra, но и от толщины исследуемого слоя критическое число Ra p не является постоянным, а зависит также от толщины слоя. Зависимость критического значения числа Ra от толщины слоя жидкости была описана уравнением [c.101]

Исследования течений в пограничном слое неньютоновских жидкостей довольно обширно представлены в научной литературе. Однако все они явно или неявно относятся к вязкому пограничному слою. Сривастава и Маити [19] исследовали течение в пограничном слое жидкости второго порядка. Выбор такого уравнения состояния был, по-видимому, нодсказан приближением для низких чисел Вейссенберга, т. е. приближением вязкого пограничного слоя. Главный результат их работы состоит в доказательстве того, что точка отрыва смещается в направлении передней критической точки при росте числа We. [c.279]

Увеличение скорости фильтрации ожижающего агента приводит к расширению слоя. Причем если в слое мелких частиц некоторое расширение происходит еще до начала псевдоожижения, то слой крупных частиц начинает расширяться лишь после достижения критической скорости псевдоожижения. Общий вес слоя на единицу площади при этом остается постоянным [c.49]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

При выводе выражения (6-15) не были сделаны никакие отраничения относительно порядка v и величины критерия Прандтля. Поэтому решение, полученное в более общем виде, пригодно для анализа как газовых, так и жидкостных троточных дисперсных систем При турбулентном течении несущей среды и при небольших объемных концентрациях. Последнее ограничение связано с влиянием повышенной концентрации на структуру и свойства потока (усиление яеньютоновских свойств системы, уменьшение степени свободы поведения дискретных частиц потока, перераспределение термических сопротивлений характерных слоев потока и пр.). Указанные обстоятельства по существу определяют граничное, критическое значение концентрации, за пределами которого полученные выражения неверны. Для потока газо-взвеси эти значения концентрации одениваются нами как [c.189]

Плотные движущиеся структуры возникают при выполнении по крайней iMepe двух условий а) при дальнейшем предельном насыщении флюидного потока сыпучей средой, т. е. при увеличении истинной концентрации до величины, вызывающей стыковку соседних частиц в фильтрующуюся массу (0,3<р<рпр), и б) при обеспечении энергозатрат, необходимых для совместного, про-тпвоточного или перекрестного перемещения газа и частиц плотного слоя. В количественном отношении совокупность обоих условий должна проявиться в достижении обобщенным комплексом типа критерия проточности (гл. 1) определенной критической величины. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...