Спектры характеристические

Значение закона самоорганизации структур вдали от равновесия подчиняющегося, как и в живой природе, закону геометрической прогрессии, позволяет проводить анализ структур по данным спектрального анализа с использованием двух спектров один из них является спектром характеристических час- [c.217]

В таблице 3.19 приведены относительные спектры характеристических частот, полученных в опыте для различных методов получения фуллеренов. Таблица 3.19 [c.218]

Хотя изложение основ рентгеноструктурного анализа не является задачей этой книги, упомянем здесь об интерференционном методе исследования кристаллов, в котором используют дискретные рентгеновские спектры характеристические лучи) — резкие пики, появляющиеся на сплошном фоне рентгеновского излучения при больших ускоряющих потенциалах. Кристаллографическими исследованиями было установлено, что в любом кристалле можно обнаружить определенные плоскости, в которых атомы или ионы, составляющие его решетку, упакованы наиболее плотно. Такие плоскости отражают монохроматическое рентгеновское излучение, и, следовательно, может происходить интерференция волн, отраженных различными плоскостями. Очевидно, что усиление отраженной волны произойдет лишь под вполне определенным углом 0 (рис. 6.78). Если разность хода (А = АО + ОВ) равна целому числу длин волн, то [c.351]

Фиг. 26. Спектр характеристического К-из-лучения молибдена.

Существуют рентгеновское излучение с линейчатым спектром — характеристическое, связанное с электронными пе- [c.109]

В литературе имеется большой экспериментальный материал по колебательным спектрам хлорзамещенных олефинов. Рядом авторов были сделаны попытки найти в этих спектрах характеристические частоты, по которым можно было бы судить о наличии в молекуле определенных связей или группы связей. Однако, для того чтобы проверить правильность выбора той или иной частоты в качестве характеристической и выяснить [c.71]

Началом систематического изучения конвективной неустойчивости можно считать эксперименты Бенара (1900 г.), наблюдавшего возникновение регулярной пространственно-периодиче-ской конвекции в подогреваемом снизу горизонтальном слое жидкости (ячейки Бенара). Рэлей (1916 г.) теоретически исследовал устойчивость равновесия в горизонтальном слое и определил порог конвекции для модельного случая слоя с обеими свободными границами. Дальнейшее развитие теории продвигалось весьма медленно из-за значительных вычислительных трудностей. В ряде работ рассматривались лишь некоторые усложнения задачи о горизонтальном слое, связанные с различными условиями на ограничивающих плоскостях. В 1946 г. Г. А. Остроумов теоретически и экспериментально исследовал условия возникновения конвекции в вертикальном круговом канале. Вскоре после этого рядом авторов была изучена конвективная неустойчивость равновесия в полостях разной формы, а также были исследованы некоторые общие свойства спектра характеристических возмущений. [c.5]

Нетривиальное решение задачи (5.9) — (5.11) существует лишь при определенных значениях К, являющихся собственными числами этой задачи соответствующими собственными функциями являются амплитуды возмущений у (г) и 9 (г). Таким образом, краевая задача (5.9) — (5.11) определяет спектр характеристических возмущений равновесия. [c.34]

Условия существования нетривиальных решений определяют спектр характеристических декрементов для четных и нечетных возмущений. Зависимость декрементов Я от параметров О, Р, к из этих трансцендентных соотношений может быть получена численными методами. Расчет спектра декрементов на ЭВМ был проведен в работе П. [c.41]

Амплитудные уравнения (27.1) вместе с соответствующими граничными условиями, которые будут обсуждены позже, определяют спектр характеристических возмущений. [c.190]

Спектр характеристического рентгеновского излучения вольфрама изображен на рис. 3-2-29 (та бл. i3-i2-12). [c.47]

Фиг. 31. Спектр характеристических потерь энергии электронов, обладавших первоначально энергиями 1500 и 800 эв (по Робинсону [26]).

Перейдем теперь к обсуждению опытов [9] по измерению угловой зависимости спектра характеристических потерь энергии. Угловое распределение частиц после возбуждения ими плазмонов определяется законами сохранения импульса и энергии. Теряемые в процессе возбуждения энергия АЕ и импульс Ак связаны соотношением [c.250]

Член, описывающий спонтанное излучение фононов, имеет простой физический смысл. Он соответствует черепковскому излучению фононов электронами, движущи мися со скоростью, превышающей скорость звука s. По существу, его можно найти, непосредственно применяя диэлектрический метод, развитый нами в гл. III при решении задачи о спектре характеристических потерь [c.334]

Разработанная теория позволяет также учесть наличие емкостей в системе подачи и сжимаемость жидкости в магистралях. Кривые, приведенные на фиг. 10. 21, показывают влияние длины магистрали I при Ь =2 м скорость звука в жидкости принята равной 1240 м/сек Р=2 и г=0. Можно видеть, что при заданной величине показателя взаимодействия п характеристическая частота возрастает с ростом I. Кроме того, каждому заданному значению I соответствует не одна частота, а спектр характеристических частот. [c.655]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Кроме тормозного излучения, имеющего непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое характеристическим или фотонным, которое возникает в результате изменения энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) характер. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний приходит в возбужденное состояние. Освобожденное в оболочке место тотчас заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. После этого атом приходит в нормальное состояние и испускает квант характери- [c.188]

Рентгеновские лучи дискретного спектра. В случае, когда энергия электрона достигает некоторого критического значения, характерного для материала антикатода, или превышает его, на фоне сплошного спектра возникают интенсивные максимумы с дискретными значениями энергии. Поскольку рентгеновские лучи такого рода зависят от материала антикатода, то они обычно называются характеристическими рентгеновскими лучами. Характеристические рентгеновские лучи обладают отличительными свойствами. [c.159]

Для установления влияния фуллеренов на кристаллизацию сплавов был проведен анализ количества фуллеренов (Ыф) в сплаве (в расчете на 1 г твердого раствора) с использованием характеристических частот ИК - спектра. Данные расчета для изученных сплавов представлены в таблице 3.20. [c.222]

Различают непрерывный и линейчатый спектры рентгеновских лучей. Последний ( характеристические лучи ) образуется при больших напряжениях на трубке. При возрастании напряжения смещается также коротковолновая граница непрерывного спектра (рис. 2), причем Хрр /и (см 8.5). Непрерывный рентгеновский спектр связан с появлением электромагнитного импульса при торможении ускоренного электрона в теле антикатода. При увеличении скоростей бомбардирующих электронов возникают добавочные процессы, которые интерпретируются как переходы между внутренними оболочками атомов, связанные с выбиванием одного и внутренних электронов. [c.13]

Динамическая модель по Дебаю. П. Дебай в 1912 г. предложил простую модель, в которой кристаллическая решетка заменяется упругим континуумом (упругой непрерывной изотропной средой), имеющим, однако, конечное число степеней свободы, равное 3N, где N — число атомов в кристалле. Эта модель неплохо описывает низкочастотные акустические колебания, когда длина нормальной волны много больше межатомных расстояний. Учет конечности числа степеней свободы производят, обрывая спектр на частоте Qfl (ее называют характеристической дебаевской частотой)— такой, чтобы выполнялось условие нормировки [c.135]

Вид характеристической кривой может меняться в зависимости от сорта эмульсии, условий проявления, характера освещения и длины волны падающего света. Так, характеристическая кривая для пластинки, проявленной в старом проявителе, всегда более пологая (коэффициент у меньше), чем для пластинки, проявленной в свежем проявителе. На одной и той же пластинке коэффициент у в видимой области спектра больше, чем в ультрафиолетовой. С увеличением времени проявления величина у возрастает. [c.10]

Отрыв электрона может произойти и другими способами (при захвате /С-электрона ядром, при отрыве электрона под действием ядерного излучения того же элемента и поглощения соответствующего кванта рентгеновского излучения). На освободившееся место может перейти электрон одной из оболочек L, М, А/ и т. д. Все эти переходы создаются /(-серии рентгеновского спектра, состоящие из линий Ка, Kfi, Ку Очевидно, что в /С-серии самой длинной является /Са-линия, т. е. Аналогичным образом при переходе электронов па освободившееся место в L-оболочке из А1-, Л/-оболочек возникают La-, Lp-лииип и т. д. М- и Л/-серии рентгеновского спектра наблюдаются только у тяжелых элементов. Таким образом, спектры характеристического рентгеновского излучения состоят из линий, составляющ[[х несколько серий. [c.161]

Несколько позже Дебай предложил остроумную модель, согласно которой в твердом теле имеется полный спектр характеристических колебаний с длинами волн, лежащими в пределах от макроскопических размеров кристалла до размеров, соответствующих межатомным расстояниям. Б этой модели, известной под разными названиями (вроде студня или квазиконтинуума ), сохраняется важное представление о наличии единой характеристической температуры данного твердого тела. Б целом модель Дебая очень хорошо объясняла экспериментальные результаты и, в частности, величины скорости уменьшения теплоемкости с температурой в области низких температур, в которой по формуле Эйнштейна должно наблюдаться значительно более резкое спадание теплоемкости ). [c.186]

Тормозное излучение имеет непрерывный спектр в отличие от характеристического (или фотонного), имеющего дискретный (прерывистый) спектр. Характеристическое излучение возникает в результате изменения энергетического состояния атомов вещества. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний переходит в возбужденное состояние (рис. 6.7). Освобожденное в оболочке место мгновенно заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. При переходе атома в нормальное (устойчивое) состояние испускается квант характеристического излучения, которое Характеристическое НаЩЛО применение ПрИ [c.148]

Спектры характеристического рентгеновского излучения (спектры испускания) и спектры характеристической абсорбции (спектры поглощения) рентгеновых лучей составляют экспериментальную основу современного учения о строении атомов химических элементов, объединяемых периодической системой Менделеева [8, 4] [c.156]

Итак, исследование спектра характеристических возмущений стационарного конвективного движения сводится к нахождению собственных чисел и собственных функций краевой задачи (43.11) — (43.13). Эта задача является обобщением классической задачи теории гидродинамической устойчивости. Обобщение связано с учетом двух факторов дополнительной (конвективной) силы в уравнении движения и неизотермичности основного потока и возмущений. Если в (43.11) положить 0 = 0, то получается известное уравнение Орра — Зоммерфельда, определяющее плоские возмущения в изотермическом плоскопараллельном потрке, [c.304]

Обладая более богатым по сравнешю с изотермическими течениями спектром характеристических возмущений, конвективные течения обнаруживают разнообразие механизмов неустойчивости. Наличие различных по своей физической природе механизмов развития возмущений делает конвективные течения чувствительными к воздействию всякого рода внешних и внутренних факторов. Изучение механизмов и характеристик неустойчивости в разных ситуащшх интересно не только с точки зрения фундаментальных представлений современной гидродинамики, но и в связи с практически важной задачей управления устойчивостью. [c.5]

Приведенные в этом параграфе численные методы, разз еется, не ис-черпьшают всех способов приближенного решения амплитудной задачи. Тем не менее они являются наиболее употребительными. Каждый из этих методов обладает своими достоинствами и недостатками. Метод Галеркина позволяет получить общий обзор спектра характеристических возмущений или по крайней мере его нижних ветвей. Он, однако, громоздок в реализации и требует значительных затрат машинного времени. Методы пошагового интегрирования значительно более экономичны и дают весьма точные результаты, но более приспособлены для анализа [c.25]

Системы низшие, символы простраУ1ствеп-ных групп 204—205 — таблицы погасаний 211 Соотношения между индексами в гексагональной, ромбоэдрической и ортогексагональной системах 284—287 Спектр характеристически , длины >олп Л -серии 15—17 [c.863]

В настоящем параграфе мы исследуем механизм возбуждения плазмонов и посмотрим, какую информацию о нем можно получить из опытов по измерению характеристических потерь энергии. Такой выбор темы связан с тем, что по причинам, выше уже обсуждавшимся, плазмоны с энергией порядка йсор представляют собой весьма общий тип элементарных возбуждений в твердых телах. Действительно, в большинстве твердых тел спектр характеристических потерь энергии при малых передачах импульса определяется в основном возбуждением плазмонов. Легко убедиться, например, что в области применимости выражений (4.38) и (4.39) правило /-сумм с точностью до членов порядка содержит только [c.240]

Фиг. 30. Части спектра характеристических потерь энергии в алюминии на различных стадиях процесса окисления поверхности (по Пауэллу и Свану [23]).

Влияние межзонных переходов в случае серебра приводит к понижению этой частоты до величины, несколько меньщей ш ( 3,9 эв). Так как в данной области частот, кроме того, выполняется неравенство е2 С1, то на этой частоте имеет место резкий максимум в спектре характеристических потерь энергии (см. фиг. 35). Здесь (вблизи со,) выполняются все критерии существования плазмонов е1<С1 и е2 С1. Тем не менее появление этого максимума трудно объяснимо в рамках теории свободных электронов . Фактически оно связано с больщим и резко возрастающим вкладом межзонных переходов в 61(0)) при со— со,-. Мы имеем здесь гибридный плазменный резонанс, связанный, по существу, с коллективным характером поведения как с -, так и х-электронов. Возможность существования такого резонанса зависит, в частности, от сил осцилляторов и от частот рассматриваемых межзонных переходов. Так, у меди межзонный переход с изменением энергии около 2,1 эз характеризуется большей силой осциллятора, нежели соответствующий переход у серебра с изменением энергии 3,9 эв. Однако этот переход происходит на более низкой частоте, когда диэлектрическая проницаемость все еще отрицательна и велика по модулю. В результате 61 (со) не обращается в нуль и гибридный резонанс в меди не наблюдается. [c.280]

Известно, что оптический спектр изолированргого атома состоит из отдельных линий. При образовании молекулы оптический спектр усложняется — возникает полосатый спектр. При переходе вещества в твердое состояние изменяется характер спектра он может стать сплошным. В отличие от этого линейчатый рентгеновский спектр атома не изменяется он не зависит от того, к какому веществу относится. По-видимому, характеристические рентгеновские лучи порождаются не слабо связанными с ядром валентными (оптическими) электронами, а электронами, расположенными близко к ядру. [c.159]

Видно, что полученный спектр для фуллеренов и фторированных фуллеренов, полученных испарением из графита или выделенных из сплавов с последующей обработкой HF, имеет одни и те же значения постоянной Др, при т=1 (совершенная молекула), при т=4 и 8 (несовершенная молекула). Эти результаты убеждают в том, что по своему структурному состоянию фуллерены, выделенные из железо-углеродистых сплавов при характеристических частотах 1192-1196 см отвечают фторированным фуллеренам с высокой степенью симметрии. [c.218]

Характеристическое излучение — фотонное излучение с дискретным энергетическим спектром, возникающее при измене1ши энергетического состояния электронов атома. [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...