Задача о течении

Следует отметить, что решение вопроса о распределении потока в аппаратах второго класса полностью совпадает с гидравлической задачей о течении жидкости (газа) по каналам, с расходом вдоль пути (путевым расходом), и поэтому нет принципиального различия в методах решения такой [c.7]

Для решения задачи о течении смеси с заданным законом изменения сечения следует использовать численный метод. В общем случае решения на вычислительных машинах полная система дифференциальных уравнений приводится к следующему виду ЛУ1 [c.314]

Решение. Задача эквивалентна задаче о течении вязкой жидкости между плоскопараллельными стенками. Результат [c.92]

Как мы убедились, при отражении импульса изменяют знак либо деформации, либо скорости, но не меняют знака и те и другие одновременно. Только поэтому импульс и отражается, т. е. движется в обратном направлении. Что так именно и должно происходить, вытекает из картины распространения энергии в упругом теле. Импульс несет с собой определенную потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц. Распространение импульса в теле связано поэтому с движением энергии, т. е. с течением энергии в упругом деформированном теле. Выше мы уже сталкивались с простейшим случаем течения энергии в упругом деформированном теле ( 34) — в приводном ремне или передаточном валу приводного механизма. Однако там мы имели дело с однородной и не меняющейся со временем деформацией. В интересующем нас сейчас случае импульса деформаций течение энергии связано с движением неоднородной деформации, т. е. с деформацией, изменяющейся как во времени, так и от точки к точке. Эта общая задача о течении энергии в упругом теле была изучена Н, А. Умовым. В этом общем случае вся картина оказывается гораздо более сложной, чем для однородной и не меняющейся со временем деформации. [c.492]

Ниже приведено решение задачи о течении из плоского турбулентного источника (рис. 9.12), которое получено Гертлером на основе так называемой новой теории свободной турбулентности Л. Прандтля . В силу сказанного выше это течение приближенно воспроизводит поток в области основного участка турбулентной струи. Начальная же часть источника между полюсом О и концом переходного участка должна быть исключена и заменена начальным и переходным участками струи, течение в которых требует специального рассмотрения. [c.382]

Итак, общее решение задачи о течении, изображенном на рис. 137, а, выражается формулами (7-70) и (7-75), эквивалентными непосредственному соотношению между w п z (см. 12). [c.279]

Рассмотренные ранее задачи о течениях в круглой трубе и плоском канале являются частными случаями, для которых решение уравнения (8-10) выражается в элементарных функциях. Получены решения и для некоторых иных форм поперечного [c.330]

Многие задачи тепло- и массообмена сводятся к решению обыкновенных дифференциальных уравнений. Примером таких задач являются рассмотренные в данном пособии задачи о течении Куэтта (в том числе многокомпонентной среды), о расчете пограничного слоя в автомодельном случае и др. При построении численного алгоритма решения уравнений в частных производных параболического типа (алгоритм рассмотрен ниже) задача также по существу сводится к последовательному решению на каждом шаге вдоль обтекаемой поверхности обыкновенных дифференциальных уравнений методом прогонки. [c.96]

Сделав ряд допущений, можно упростить решение задачи об определении управляющего усилия, создаваемого насадком. Главное из таких допущений заключается в том, что вместо пространственной задачи о течении газа внутри насадка решается соответствующая плоская задача (полагая, что движение газа происходит в плоскости угла поворота насадка). Криволинейные скачки уплотнения заменяются прямолинейными. ударными волнами. Положение возможных точек отрыва от стенок сопла можно определить, используя зависимости теории отрывных течений. Соответствующий метод расчета рассматривается в 4.6 применительно к определению усилий, создаваемых дефлектором. [c.326]

Задача о течении плоской пленки в радиальном направлении идентична рассмотренной в 4.2 для гравитационной пленки. Един- [c.351]

Задача о течении в диффузоре — одна из наиболее сложных в аэродинамике. Необходимость изучать потоки в диффузорах определяется не только тем, что в машинах, сооружениях и экспериментальных установках имеются многочисленные расширяю- [c.366]

Внутри пограничного слоя изменение плотности, имп ль-са и энергии происходит как вследствие конвекции и химических процессов, так и вследствие молекулярных процессов переноса, т. е. диффузии, теплопроводности. Для решения задачи о течении внутри пограничного слоя необходимо выставлять граничные условия на внешней границе пограничного слоя — их получают обычно решением задачи о внешнем невязком обтекании тела. [c.356]

Течение газов (сжимаемых жидкостей) рассматривается с учетом ряда условий. Принимается, что газ лишен вязкости или влияние вязкости настолько мало, что им можно пренебречь. К массе газа не подводится тепло из окружающей среды и отсутствует обмен механической энергией. Поэтому процессы, сопутствующие течению газа, являются адиабатическими. Кроме того, в живых сечения потока распределение давления и скоростей течения принимается равномерным. Такая постановка задачи о течении газа называется одномерной. [c.115]

Таким образом, стационарное течение газа по трубе описывается четырьмя уравнениями, содержащими четыре неизвестных р, Т, v и w (i, s и q считаются при этом известными функциями термических параметров состояния газа, скорости течения, геометрических размеров трубы и температуры внешней среды). Из этого следует, что задача о течении газа по трубе полностью разрешима. [c.266]

При решении задачи о течении влажного пара набегающий двухфазный поток считался термодинамически и механически равновесным, т. е. полагалось равенство в сечении АА температур Т2=Ти а также продольных составляющих и углов векторов скорости U2= i, Q2 = ai капель и пара. Кроме того, задавалось одно-родное распределение влажности г/о в набегающем потоке. Отражение капель от поверхностей профилей не учитывалось. Полагалось, что капли свободно покидают область течения на тех участках профиля, где происходит выпадение частиц. Такие условия соответствуют полному выпадению капель в жидкую пленку, толщиной которой можно пренебречь. На нижней границе области DD никаких условий для капель не требуется. [c.130]

Рассмотрим один из простейших вариантов формулировки задачи о течении пленки. Пренебрегая инерционными числами, уравнение движения для плоского течения можно записать в следующем виде [c.79]

Течение через отверстие в листе, представляющее собой местное сопротивление, в очень малой степени зависит от вязкости текущей среды. Мало влияние вязкости также и в жидкости над отверстием, так как она сильно турбулизирована потоком пара. В связи с этим можно отбросить в уравнениях движения двухфазного потока члены, учитывающие молекулярное трение. Тогда общая математическая формулировка задачи о течении двухфазного потока через дырчатый лист ничем не будет отличаться от системы уравнений (10.1), описывающих гидродинамику турбулизированного кипящего граничного слоя. Соответственно этому критическая скорость возникновения [c.179]

В последующем при решении задачи о течении газа с большими скоростями с использованием теории пограничного слоя предполагается, что рассматриваемые области расположены достаточно далеко от зоны взаимодействия ударных волн или от интенсивного вихревого течения во внешнем потоке. [c.24]

В работах [2, 4] рассматривается явный разностный метод решения задачи о течении несжимаемой жидкости, в работах [3, 5] — явный разностный метод решения уравнения распространения тепла при постоянных и переменных теплофизических характеристиках. Данная работа является продолжением указанных работ и посвящена явному разностному методу решения задачи о движении сжимаемой жидкости при наличии теплообмена. [c.112]

Численное решение задачи о течении в щели проводится методом итераций. Вначале, полагая U + = U , по условиям [c.154]

Следует подчеркнуть, что гипотеза о пограничном слое не только дает возможность упростить решение уравнений Навье— Стокса, но и позволяет подойти к решению задачи о течении вязкой жидкости в слое с другими методами. [c.148]

По указанным соображениям уравнения (6.36) являются дифференциальными уравнениями пограничного слоя и имеют смысл только для течения жидкости при больших Re. Добавляя к системе (6.36) уравнение неразрывности, получаем замкнутую систему уравнений для решения задачи о течении вязкой несжимаемой жидкости в пределах пограничного слоя. В качестве граничных условий необходимо принять 1) на обтекаемых поверхностях (у=0) и= z=v=0 и 2) должен быть указан закон изменения скорости невозмущенного течения вдоль оси х [u=ui(x)j при (/ б. [c.158]

Граничные условия. Постановку граничных условий рассмотрим на примере задачи о течении жидкости в осесимметричном канале с внезапными расширением и сужением (рис. 5.13). На непроницаемых для потока границах (S , с S) (рис. 5.13) может задаваться одно из условий [c.163]

В переменных Крокко сформулированы задача о течениях несжимаемой жидкости в изобарических пограничных слоях у обтекаемой поверхности или в зоне смешения двух потоков для тех случаев, когда в пограничном слое продольная составляющая скорости может менять знак. Проанализированы все возможные автомодельные решения сформулированной задачи, в частности, подробно изучена задача о пограничном слое на плоской пластине, поверхность которой движется с постоянной скоростью в направлении потока или навстречу ему. [c.90]

В соответствии со сказанным ранее о неоднозначности решения задачи о течении в зоне смешения, нижний предел интеграла и выражении (1.9) в этом случае не определен. Если принять, что прямая У = о есть линия раздела смешивающихся потоков, то вдоль нее У = о и из второго уравнения (1.6) следует, что нижний предел II в интеграле (1.9) определяется дифференциальным уравнением [c.93]

В отличие от известной постановки задачи о течениях в пограничном слое при обтекании тел жидкостью функция др/дх в первом уравнении (1.1) не задана, а должна быть найдена, подобно тому, как это делается в задачах гидродинамической теории смазки [7]. Очевидно, чго в принятом предположении о постоянстве плотности р давление р х) в слое определяется с точностью до постоянной. Это же справедливо и при движении тел более общей формы при нахождении распределения давления в замкнутой полости, занятой расплавом. [c.171]

Необходимость определения неизвестной заранее границы у = у (х) делает эту задачу связанной с задачей о течении в слое расплава. [c.186]

Представляют большой интерес задачи о течениях газа с организованным тем или иным способом подводом энергии. При соответствующем расположении областей теплоподвода вблизи внешней поверхности летательного аппарата можно существенно снизить волновое сопротивление, создать тягу, получить управляющие усилия [1]. Аэродинамические явления при обтекании лазерного луча изучены в [2-4]. Задачи, связанные с подводом тепла к сплошной среде, возникают и в астрофизике [5]. Ниже приведены некоторые результаты исследования сверхзвукового обтекания областей тепловыделения и их влияния на волновое сопротивление осесимметричных затупленных тел вращения, расположенных вниз по потоку. [c.414]

В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]

В следзтощем примере рассматривается задача о течении сжимаемого газа при внезапном расширении канала, встречающаяся в ряде практических вопросов. Выше ( 5 гл. I) мы решили эту задачу для потока с малыми скоростями, когда можно было пренебречь изменением плотности газа. [c.248]

Мы приведем здесь решение задачи о течении из плоского турбулентного источника, которое получено Гёртлером на основе так называемой новой теории свободной турбулентности Л. Прандтля . Схема такого источника показана на рис. 202. В силу сказанного выше, это течение приближенно воспроизводит поток в области основного участка турбулентной струи. Началь- 4 41J [c.419]

Метод Теленина. Этот метод разработан применительно к задаче о сверхзвуковом обтекании газом затупленного тела. Суть его заключается в том, что решение задачи обтекания сводится к решению серии обратных задач. Обратная задача — это задача о течении газа за отошедшей ударной волной и определении формы тела, соответствующей заданной форме ударной, [c.184]

При замене нулевой линии тока твердой стенкой поставленную задачу можно свести к задаче о течении газа внутри тупого угла (рис. VIII.2). [c.189]

В области чисел Кнудсена 0,001—0,1 следует рассматривать задачу о течении со скольжением. [c.240]

Подвод жидкости в межтрубное пространство и отвод жидкости из него конструкционно оформляются обычно через решетки, при этом эпюра входной скорости, вообще говоря, неизвестна и определяется предвходящим участком. Поэтому естественным является решение сопряженной задачи о течении во всем тракте подводящий участок — зона — отводящий участок. [c.201]

Таким образом, исходную задачу о течении сжимаемой жидкости можно свести к рассмотренному ранее движению несжимаемой жидкости. При этом необходимо учесть изменение граничных условий. На бесконечности эти условия можно считать идентичными, т. е. как в сжимаемой, так и в несжимаемой жидкости будем считать скорости сравниваемых прямолинейно-поступательных течений одними и теми же oo= oH= onst. Второе граничное условие следует из условия, что контур обтекаемого тела должен быть линией тока. Если /=/(л ) —уравнение заданного контура, а 11=/н(лгн) определяет соответствующий контур в несжимаемой жидкости, то [c.104]

Приведенные результаты показывают, что задача о течении пленок в спутном газовом потоке не является однопараметрической. Характер изменения всех условных толщин и формпараметра отражает прежде всего изменения механизма взаимодействия на поверхности раздела и тур-булизации пленки. Вблизи значения 1 епл==100- 150 веяние Rej ,ir практически вырождается. Резкое снижение б пл, б пл при 0 Кепл<100 объясняется переходом от трехмерных волн к шквальным, а последующий рост этих величин свидетельствует о турбулизации пленки и интенсификации уноса (срыва влаги). [c.340]

Шабловский О Н. Аналитическое решение задачи о течении вязкой жидкосги в полубесконечной области с проницаемыми границами //Вопросы нестационарной газовой динамики. - Томск Изд-во ун-та, 1983.--С. 99-107. [c.133]

Краевая задача Для системы (15) решается краевая задача о течении пара в уплотнениях при заданном возмущении, т. е. при заданном заноне изменения смещений Щ (/), 0j (/). Искомыми величинами являются (i) и т),- (t). [c.306]

Формулы (4.3) и (4.4) вместе с соотногнением (3.6) дают полное регнение задачи о течении в дозвуковом слое. Как и в задаче об обтекании излома стенки, используем это регнение для определения формы поверхности раздела и распределений давления по ней и по обтекаемой стенке. [c.73]

Рассмотрим сначала задачи о течении расплава в слое у прямолинейной части контура. В этом случае 7 = onst и исходное соотношение баланса масс на поверхности плавления (1.6) при С = 1 интегрируется в конечной форме (в дальнейшем индекс 0 у величин главного приближения опускается) [c.189]

В классической постановке регнена автомодельная задача о течениях самогравитирующего газа с детонационными волнами. За счет выбора показателя адиабаты показана возможность конструирования регнений с детонацией типа динамического взрыва равновесия без начального подвода энергии. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...