Трехслойная схема

Эта схема является трехслойной схемой второго порядка точности. Для ее устойчивости необходимо соблюдение условия Куранта (см. 14 гл.I). [c.645]

Приведем трехслойную схему (рис. 3.2,6) для уравнения [c.78]

I — трехслойная схема (I вариант) 2 — двухслойная схема — трехслойная схема (II вариант) О—опыты на ртути [51]. [c.88]

Расчеты / — трехслойная схема 2 —двухслойная схема. [c.89]

Более точной моделью является трехслойная схема течения, в которой зона условно разбивается на вязкий подслой, переходный (буферный) слой и турбулентное ядро. Границы этих слоев определяются из следующих условий [c.197]

Рис. 93. Распределение относительной амплитуды колебания скорости по радиусу цилиндрического канала по трехслойной схеме течения при Re = 2.10

В простейшем случае принимается двухслойная схема, согласно которой поле течения разделяется на две зоны — пристенный ламинарный слой и турбулентное ядро. Стыкуя надлежаш,им образом решения, относящиеся к каждой из зон в отдельности, получают картину поля скоростей в целом. Более точной является трехслойная схема, предполагающая, что между ламинарным слоем и турбулентным ядром имеется буферная зона , в которой происходит постепенное вырождение турбулентности. Имеются и такие решения, которые с помощью единой закономерности, способной к предельным, в указанном смысле, переходам, охватывают все три качественно различные зоны течения. [c.81]

Из большой группы способов интегрирования системы (2.51) остановимся на использовании наиболее простых двухслойных и трехслойной схем. При конечно-разностной аппроксимации Т на к-м интервале времени = fjt - получим двухслойную схему [c.45]

Здесь в правую часть помимо T j входит и вектор Tj 2- Поэтому для применения трехслойной схемы необходимо предварительно на первом интервале времени воспользоваться одной из двухслойных схем. Применение трехслойной схемы на каждом из последующих интервалов времени заставляет 1 раз обращать недиагональную, но сильно разреженную матрицу — С - [c.47]

Это выражение хорошо аппроксимирует опытные данные о распределении скоростей в промежуточном слое. Впервые такая аппроксимация была сделана Т. Карманом и В. А. Швабом. Ими же были выведены первые формулы теплоотдачи по трехслойной схеме турбулентного потока. Однако в этих формулах не учитывался турбулентный перенос в вязком подслое. [c.186]

Согласно трехслойной схеме функция ги не является непрерывной, и профиль скорости ы+ имеет изломы. Однако в этой модели отчетливо выступает механизм переноса импульса в каждой зоне. Если известно или постулировано распределение касательного напряжения, то с помощью уравнения (6-28) легко определить ей в любой зоне. Важность этой операции станет ясна в дальнейшем при рассмотрении теплообмена при турбулентном течении. [c.92]

Для анализа рассматриваемой задачи мы воспользуемся трехслойной схемой по- h тока (ламинарный подслой, промежуточный слой и турбулентное ядро). Несмотря на некоторую искусственность и отсутствие непрерывности профиля скорости, эта модель очень проста и превосходно отражает различие механизмов теплообмена [c.195]

Для расчета ей можно воспользоваться любым из законов стенки , показанных на рис. 6-11. Простейшим способом определения ей является, по-видимому, использование трехслойной схемы. [c.283]

При вычислении теплоотдачи в турбулентном потоке жидкости в трубе можно принимать двухслойную (Прандтля — Тейлора) или трехслойную (Шваба — Кармана) динамическую схему потока. Предполагается, что в ламинарном подслое перенос тепла и количества движения определяется молекулярным процессом, в турбулентном ядре — молярным перемешиванием, а в переходной области (трехслойная схема) действуют оба механизма переноса. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям, когда Рг 1 возникает необходимость учета молекулярного переноса и в области турбулентного ядра (Л. 7. 8]. В литературе при рассмотрении тепловых задач наряду с динамическим слоем вводится понятие о тепловом слое [Л. 1, 2, 6, 11]. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям общая теория вопроса была изложена в [Л. 3]. В качестве расчетного выхода Левичем [Л. 3] была рассмотрена суперпозиция двухслойных динамической и тепловой схем потока. Дальнейшее развитие этой теории было сделано Боришанским [Л. 12], рассмотревшим суперпозицию трехслойных динамической и тепловой схем потока. В расчетном плане в этих случаях возникает вопрос [c.436]

J —трехслойная схема (I вариант) 2 —трехслойная схема (II вариант) 3 — двухслойная схема. [c.442]

Рассмотрим стабилизированное, стационарное, турбулентное течение в гладкой трубе по трехслойной схеме. Изменение вязкости будем учитывать лишь в вязком подслое (поскольку числа Рг>1), полагая в нем изменение температуры линейным. Для вязкого подслоя, где в данном случае т гг Гст применим кри- [c.278]

Такое введение переходной области от вязкого подслоя к турбулентному ядру резко расширило область применения обобщенной аналогии Рейнольдса. Кривая 2, соответствующая формуле трехслойной схемы](рис. 235) - [c.593]

Рассмотрим стабилизированное (в смысле слияния пограничных слоев на оси трубы) стационарное турбулентное течение в гладкой трубе по обычной трехслойной схеме [1]. [c.177]

Для трехслойной схемы потока значения критериев устойчивости принимаем следующими [c.178]

Однако асимптотический подход к решению задач динамики сверхзвуковых течений вязкого газа позволил исследовать широкий класс задач, не обязательно сводящихся к трехслойной схеме течения и не описываемых классической теорией пограничного слоя например, течение вблизи места падения скачка уплотнения на пограничный слой, обтекание угловых точек тел, различного рода уступов на дне пограничного слоя и других течений, включающих область сильного локального взаимодействия, а также [c.251]

Т. е. основную часть производной от толщины вытеснения пограничного слоя 6 (6.43) дает течение в области 3, где течение дозвуковое. Тогда режим течения, как в классической трехслойной схеме, является обязательно докритическим, так как течение в области 3 всегда дозвуковое. [c.266]

Кроме трехслойной схемы наложения пакетного покрытия в последовательности металл—кермет—окисел, возможны и многие другие сочетания. [c.276]

Поскольку в критическом слое переменная 3 порядка единицы, неограниченное возрастание при к > Ке означает, что критический слой отделяется от стенки. Выше получено дисперсионное уравнение для трехслойной схемы течения (см. рис. 3.1, а), когда критический слой совпадает с пристеночным, и вычислена его асимптотика при С —> Рассмотрим теперь случай, когда толщина критического слоя много меньше, чем его расстояние до стенки (см. рис. 3.1, 5). Из (3.1.11) следует, что указанное расстояние имеет порядок У2 —1с1 Я,7, откуда в силу (3.1.13) с кг > С . Необходимо построить решение в критическом слое, не содержащее экспоненциально растущих членов на оси (3.1.18) при У Единственное решение уравнения первого приближения (3.1.16), удовлетворяющее данному требованию, гласит [c.62]

Напомним, что пятислойная схема возмущенного течения (см. рис. 6.2,6), описывающая верхнюю ветвь нейтральной кривой, характеризуется соотношениями А = 0(Ке ), = 0(Ке ), с, = 0(Ее ) трехслойная схема (см. рис. 6.2, а), соответствующая нижней ветви, возникает при А = 0(Ке ), = 0(Ке ), [c.137]

Схема Крокко [1965] для аппроксимации конвективных членов уже была изложена в разд. 3.1.12. Для полного модельного уравнения (5.1) эту трехслойную схему можно записать в виде [c.388]

Пятое представление. Е. Р. Корино и Р. С. Бродки /279/ визуализировали движение в круглой трубе с помощью коллоидных частиц /94/. Авторы предлагают трехслойную схему 1) й<Ке, <5 - зона вязкого подслоя движение в ней не ламинарное, частицы среды все время отклоняются от прямолинейного движения вдоль стенки. Возмущения являются трехмерными, мелкомасштабными они вызываются и подаер-живаются турбулентностью, генерируемой в соседней области. С рос том числа Рейнольдса степень отклонений от основного направления [c.25]

Разностную схему для определения разностного решения будем по-прежнему строить, заменяя в уравнении (3.1) и граничных условиях (3.2), (3.3) производные конечными разностями. Рассмотрим аппроксимацию производной по времени. В принципе для построения соотношений, аппроксимирующих временную производлую, в /-Й момент времени можно использовать значения температур в различные моменты времени Т , Ti ,. ... Однако на практике в подавляюще.м большинстве случаев используются только значения температуры в /-й и (/ 1 -и моменты времени. Такие схемы называются двухслойными (повремени). Значительно реже учитывают значение температуры в (/ — 2)-й момент времени и получают трехслойные схемы. Дальше мы будем рассматривать только двухслойные схемы. В этом случае производную по времени аппроксимируют разностью назад [c.79]

Расчет по так называемой трехслойной схеме выполнен Даклером и Бергелином и принципиально не отличается от изложенного расчета по двухслойной схеме. [c.127]

При конечно-разностной аппроксимации Т в (2.51) на сдвоенном интервале времени 2At = 2 при условии + tjt 2)/2 получим трехслойную схему [c.47]

Для интегрирования полученной системы обыкновенных дифференциальных уравнений снова можно использовать двухслойные и трехслойную схемы, однако даже неявная двухслойная схема (2.54) может в данном случае привести к осцилляции значений температуры в отдельных узловых точках, что является следствием локальной неконсервативности метода конечных элементов. Чтобы избежать осцилляции, матрицу С следует диагонализировать. При соответствующем расположении конечных элементов возможно распараллеливание вычислений, что дает существенный выигрыш во времени, особенно при необходимости проведения итераций на каждом временном интервале. [c.49]

Мел<ду вязким подслоем и турбулентным ядром потока находится промежуточный слой, в котором молекулярное и турбулентное трение соизмери.мы. Поэтому в трехслойной схеме турбулентного потока выделяют переходную зону, обычно в области [c.92]

Трехслойная схема Никурадзе—Мартинелли / — уравнение (6-ЗГ) 2 — уравнение (6-32) 3 — уравнение (6-33). Двухслойная схема Дайсслера 4 — уравнение (6-35) J — уравнение (6-36) 6 — непрерывная кривая Сполдинга [уравнение (6-38)1. [c.91]

Различные исследователи предложили универсальные турбулентные профили скорости вблизи стенки ( закон стенки ) в виде одного, двух или трех алгебраических уравнений. Рассмотрим теперь эти модели, начиная с модели, описываемой тремя уравнениями. Мартинелли [Л. 8] обобщил обширные опытные данные Никурадзе [Л. 9] с помощью трехслойной схемы. При у+<5 опытные данные хорошо соответствуют уравнению (6-25). Эту область, где и = 0, назвали ламинарным подслоем. При г/+>30 опытные данные хорошо соответствуют логарифмической кривой, т. е. уравнению (6-30), если считать, что eHS>V. Эта область была названа турбулентным ядром. Область, в которой существенно влияние как ей, так и V, назвали промежуточным (буферным) слоем. Полный универсальный профиль скорости описывается следующей системой уравнений [c.92]

Дай сслер отказался от понятия ламинарного подслоя и принял допущение, что коэффициент турбулентного переноса стремится к нулю не при г/+ = 5, как предполагалось в трехслойной схеме, а только на самой стенке при у+=0 [Л. 9]. Первоначально для коэффициента переноса в подслое Дайсслер принял уравнение (6-34), основанное на анализе размерностей. И хотя согласно принятому допущению ламинарный подслой и промежуточный слой были объединены в одну физически более реальную область, результаты расчета теплоотдачи по существу не изменились. В дальнейшем Дайсслер модифицировал свои уравнения для коэффициентов переноса в подслое 204 [c.204]

Значение коэффициента можно определить как обычно в пограничном слое по трехслойной схеме. Надо только отметить, что величина V также известна для сухого потока, а здесь следовало бы учесть зависимость (7). Значения Оисп и поа связаны между собой условиями испарения. [c.262]

Теория турбулентно-волнового движения пленки вязкой жидкости, взаимодействующей на поверхности раздела фаз с потоком газа, еще не разработана. В этих условиях для расчета средней толщины пристенной жидкостной пленки обычно используют теоретический аппарат однофазного турбулентного пограничного слоя [9, 73, 74, 168]. Начало этому направлению положила работа Даклера [168], который предположил, что пленка жидкости, взаимодействующая с газовым потоком, ведет себя аналогично пристенному слою той же толщины на однофазном потоке, и использовал для расчета распределения профиля скоростей в пленке универсальные координаты =--f у ) и трехслойную схему Кармана [191]. Такой подход позволил установить следующую связь между толщиной и числом Рейнольдса для турбулентного режима течения пленки [c.209]

При двусторонней схеме сварки труб диаметром 1020 мм со стенкой толщиной 12 мм скорость сварки составляет 0,9—1,1 м1мин, причем не устраняется возможность возникновения горячих трещин во внутреннем шве. В новых станах 1020 применена трехслойная схема сварки спирального шва под флюсом. [c.439]

Рассмотренная схема вычисления лучистого теплового потока, получаемого стенкой от ПС, пригодна, таким образом, для газа с однородным составом и температурой и соответствует максимальному его значению. В действительности, как было сказано вьш1е, в камере сгорания состав и температура газов неоднородны, особенно поперек Камеры сгорания. Обычно сложную струйную картину течения ПС Но КС заменяют следующей приближенной трехслойной схемой. [c.49]

В камере сгорания, как было указано выше, состав и температура газа неоднородны, особенно в поперечном сечении. Обычно для расчета лучистого потока от газа к стенке сложное струйное течение продуктов сгорания заменяют приближенной трехслойной схемой. Непосредственно возле стенки находится пристеночный слой о относительно низкой температурой в ддре потока, которое охватывает большую часть расхода, температура газа максимальна. Между пристеночным слоем и ядром потока в результате их перемешивания образуется промежуточный слой с переменным составом и температурой. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...