Характерные особенности релаксации

Характерные особенности релаксации [c.88]

Настоящая книга посвящена построению теории ползучести неоднородно-стареющих тел. Она состоит из шести глав. В гл. 1 приводится интегральная форма основных определяющих соотношений между напряжениями и деформациями, т. е. уравнений состояния дается постановка и формулируются условия, которые определяют решения краевых задач теории ползучести для наращиваемых тел, подверженных старению. Исследуется структура ядер ползучести и релаксации, которые отражают наиболее характерные особенности деформирования стареющих материалов во времени. Доказывается ограниченность и асимптотическая устойчивость решения краевой задачи теории ползучести для неоднородно-стареющих тел с односторонними связями. [c.9]

Настоящая глава посвящена построению теории ползучести неоднородно-стареющих тел. Приводится интегральная форма линейных и нелинейных уравнений состояния, определяющих связь между напряжениями и деформациями. Дается постановка основных краевых задач теории ползучести для наращиваемых тел, подверженных старению. Исследуется структура ядер ползучести и релаксации, отражающих наиболее характерные особенности деформирования стареющих материалов во времени. Устанавливаются достаточные условия ограниченности и асимптотической устойчивости решений краевой задачи теории ползучести для неоднородно-стареющих тел с односторонними связями как внутри, так и на границе этих тел. [c.12]

Представленная картина, к-рой достаточно полно отвечают М, п. в сплавах цветных металлов, обычно искажена процессами пластич, релаксации — рождением и перемещением дислокаций. Релаксация внутр. напряжений делает М. п. существенно необратимым между прямым и обратным превращением возникает гистерезис. Оседание дислокаций на межфазных границах уменьшает подвижность границ и увеличивает их анергию соответственно растёт барьер для зарождения новой фазы. Чем больше степень релаксации, тем при меньших отклонениях от точки истинного равновесия фаз может проходить М. п., но тем меньше его скорость и менее отчётливо проявляется характер продуктов превращения, В одном и том же материале в зависимости от степени отклонения от точки истинного равновесия фаз и скорости релаксации наблюдаются разл. варианты превращения (быстрые нетермические М. п., изотермические М. п. нормальные, подобные кристаллизации). Поскольку сопротивление деформации уменьшается с повышением Т, характерные особенности М. п. при высоких Т проявляются слабее, чем при низких. [c.50]

Ввиду малой длины волны У. характер его распространения определяется в первую очередь молекулярной структурой среды, поэтому, измеряя скорость с и коэф. затухания а, можно судить о молекулярных свойствах вещества (см. Молекулярная акустика). Характерная особенность распространения У. в многоатомных газах и во мн. жидкостях—существование областей дисперсии звука, сопровождающейся сильным возрастанием его поглощения. Эти эффекты объясняются процессами релаксации (см. Релаксация акустическая). У. в газах, и в частности в воздухе, распространяется с большим затуханием (см. Поглощение звука). Жидкости и твёрдые тела (особенно монокристаллы) представляют собой, как правило, хорошие проводники У., затухание в них значительно меньше. Поэтому области использования У. средних и высоких частот относятся почти исключительно к жидкостям и твёрдым телам, а в воздухе и газах применяют только У. низких частот. [c.215]

Таким образом, одной из характерных особенностей титановых сплавов является то, что предел ползучести, предел длительной прочности (а также и предел релаксации) по отношению к пределу [c.131]

Стали, упрочняемые холодным пластическим деформированием с последующей термической обработкой, заключающейся обычно в отпуске или старении. После холодного пластического деформирования стали подвергают низкотемпературному отпуску при 150-350 °С, что повышает пределы упругости и выносливости, а также сопротивления релаксации. Характерной особенностью этих сталей является различие значений показателей свойств вдоль или поперек направления деформирования (анизотропия свойств). [c.105]

Авторы, не ограничиваясь обсуждением ползучести при одноосном напряженном состоянии, попутались рассмотреть весь круг проблем высокотемпературной прочности. К ним относятся ползучесть в условиях многоосного напряженного состояния и при циклических напряжениях, высокотемпературное растяжение, релаксация, высокотемпературная усталость, термическая усталость. Причем характерной особенностью является то, что эти явления рассмотрены, главным образом, с точки зрения механики процессов. [c.9]

Если амплитуда напряжений мала по сравнению со средним напряжением, то в высокочастотной области [64] (при частоте более нескольких десятков циклов в минуту) при динамической релаксации наблюдаются такие же характерные особенности, как и при описанной выше динамической ползучести. В низкочастотной области (когда период изменения напряжений составляет более нескольких минут) наблюдаются характерные особенности ползучести, возникающей при циклическом напряжении (см. рис. 4.30 и 4.31). В обоих случаях деформация ползучести может быть определена с помощью механического уравнения состояния. Хотя в промежуточной области (между высокочастотной и низкочастотной областями) экспериментальных данных не получено и поэтому определенных выводов сделать невозможно, тем не менее можно считать, что характеристики деформации ползучести подобны описанным. [c.124]

Надежность работы шпилек паровой арматуры определяют свойствами применяемых сталей, конструкцией и условиями эксплуатации. Характерная особенность шпилек заключается в том, что они работают в условиях самопроизвольного снижения напряжения (в результате перехода упругой деформации в пластическую), назы ваемого релаксацией. Поэтому наряду с высоким уровнем прочностных свойств и жаропрочностью металл для шпилек должен обладать высокой релаксационной стойкостью — сопротивлением снижению напряжений, а также не быть чувствительным к резьбовым концентраторам напряжений. [c.229]

Прежде чем приступить к математическим выкладкам, имеет смысл хотя бы кратко обсудить физическую сторону задачи. Важная особенность нелинейного процесса переноса заряда состоит в том, что он характеризуется несколькими временами релаксации. Электрон-электронное взаимодействие, описываемое оператором Я, приводит к термализации электронов за некоторое время релаксации Заметим, что это взаимодействие не меняет суммарный импульс электронов и их полную энергию. Поэтому, если не учитывать других взаимодействий, на достаточно грубой шкале времени состояние электронной подсистемы можно характеризовать средним значением полного импульса (Ре) и средней энергией HJK Релаксация импульса электронов обусловлена их взаимодействием с фононами и примесными атомами. Если температура не слишком велика, то в реальных полупроводниках характерное время релаксации импульса электронов г определяется, в основном, их упругим рассеянием на примесных атомах ). С повышением температуры возрастает роль электрон-фононного взаимодействия, которое приводит к релаксации как среднего импульса электронной подсистемы, так и средней энергии. Тогда вместо и г нужно использовать другие значения времен релаксации с учетом вклада электрон-фононного взаимодействия. В главе 5 первого тома (см. приложение 5Б) было показано, что следует различать изотермические (Tgg С г) и адиабатические (г > г) условия. В первом случае для описания состояния электронной подсистемы достаточно задать средние значения полного импульса и энергии, а во втором требуется более детальное описание, скажем, с помощью функции распределения электронов. [c.100]

Будучи эквивалентными системе Лоренца (см. п. 3.3), уравнения (1.166), (1.170), (1.171) представляют эволюцию системы, течение которой определяется внешним воздействием с и временами релаксации Т ,, т,,те. Характерная особенность этих уравнений состоит в том, что выражение (1.166) является линейным, тогда как нелинейные слагаемые в (1.170), (1.171) имеют противоположные знаки. С физической точки зрения это означает, что на начальном этапе безразмерное значение отклонения плотности 7] сводится к источнику 3, определяемому выражением (1.165), а затем становится существенной обратная связь, отражаемая нелинейными вкладами. Отрицательный знак перед последним слагаемым в уравнении (1.171) является проявлением принципа Ле-Шателье, согласно которому рост вариации плотности т/ и источника в приводит к спаданию управляющего параметра б, которое, в свою очередь, препятствуют самоорганизации. Напротив, положительная обратная связь величин >7 и е с 5 в уравнении (1.170) способствует росту сопряженного поля 3, а следовательно, и процессу самоорганизации. [c.82]

На рис.5.15 приведены построенные по формуле (5.41) профили скорости при различных значениях относительного времени релаксации S , указанных на рисунке, и относительной длительности падающего импульса 5q = 5. Поскольку начальная скорость разрушения конечна, на профилях скорости имеется излом в момент времени t =2xf . Наиболее характерной особенностью полученного решения [c.182]

Исследованиями Ю. С. Липатова [2-12] установлено, что при взаимодействии полимерного вещества с твердой поверхностью следует учитывать изменения, происходящие не только в его приконтактных участках, но и во всем объеме. Они выражаются в формировании надмолекулярных структур и характере их взаимного расположения. Последнее проявляется, в частности, в изменении температуры стеклования полимера, а также в снижении скорости релаксации композиционных материалов Это особенно хорошо видно при взаимодействии твердой поверхности с функциональными группами полимеров. Вместе с тем релаксационные процессы сопровождают все этапы формирования углеграфитовых материалов, начиная от получения смесей и кончая их высокотемпературной обработкой. Характерной особенностью этих процессов является то, что отдельные объемы материала вследствие ряда различий (структурных, ориентации частичек и полимерного связующего, объемно-напряженного состояния, предельного напряжения сдвига, структуры пор) имеют разное время релаксации. [c.20]

Характерными особенностями рамановского процесса являются независимость скорости релаксации от частоты спинового резонанса соо и зависимость от температуры вида для Г > 0 и для Г < 0. [c.378]

До сих пор мы полагали, что электронные столкновения отсутствуют, т.е. что время релаксации г бесконечно. Очевидно, что если время релаксации меньше характерного времени движения электрона в интерферометре, то осцилляции должны исчезнуть. Даже при г, существенно большем, чем процессы релаксации будут влиять на осцилляции. Аналогично и характерные особенности осцилляций, обязанные движению строго вдоль оси , будут смазаны, если время г много меньше времени 1 , в течение которого электрон переходит от одной ячейки интерферометра к другой, и точно так же и при т > рассеяние повлияет на характеристики осцилляций. При поле, равном - 10 кГс, значение - 2 х 10 с, и, как показывает точная теория, осцилляции (а именно, зависимость от поля отношения амплитуд гармоник) чувствительны к рассеянию электронов уже при г 10 с. При том же поле [c.439]

Распространение возмущений в неравновесном газе имеет свои особенности. Пусть в газе распространяется слабое возмущение. Введем время релаксации т малых отклонений от локального термодинамического равновесия. Если время, за которое существенным образом меняются газодинамические величины при распространении волны, много меньше времени релаксации, то волна распространяется с так называемой замороженной скоростью звука с =К(Ф/Ф)5,5 (высокочастотная скорость звука). Если характерное время изменения газодинамических величин много больше времени релаксации, то волна распространяется с равновесной скоростью звука (0) (низкочастотная скорость звука). [c.44]

Уменьшение времени релаксации особенно характерно для вязких полярных жидкостей, вязкость которых сильно понижается с ростом температуры. [c.152]

Образование плато постоянных параметров деформации стержня вблизи конца и примерно постоянная скорость распространения для каждой величины деформации используются для обоснования деформационной теории распространения волн. Эти особенности распространения волны в стержнях установлены экспериментально, и по их выполнению часто делается вывод о чувствительности материала к скорости деформации. В численных расчетах те же особенности получены на основе модели материала, включающей вязкий элемент, т. е. для материала, поведение которого зависит от скорости деформации. Эта чувствительность проявляется наиболее интенсивно на начальной стадии распространения волны и практически исчезает, как следует из рис. 61, при временах, значительно превышающих время релаксации. Поэтому построение кривой деформирования по результатам распространения упруго-пластических волн (например, по скорости распространения деформации [318]) определяет поведение материала не при высокой скорости деформации, а при характерной для определенного сечения. [c.152]

ИЗ оптически чувствительного материала. Трещины, возникающие под действием нагрузки в областях с высокими напряжениями, являются траекториями главных напряжений. В областях, где возникают сжимающие напряжения, для получения трещин используют способ релаксации , при котором покрытие наносят на нагруженную деталь. При снятии нагрузки после сушки покрытия в нем возникают растягивающие напряжения, которые приводят к образованию трещин. В областях, где возникают низкие напряжения, трещины можно создавать охлаждением поверхности детали. При понижении температуры, особенно резком, в покрытии возникает всестороннее растяжение, а совместное действие таких температурных напряжений и напряжений от нагрузки приводит к растрескиванию. Резкое охлаждение можно создать струей очень холодного воздуха, направленной на поверхность покрытия. На фиг. 9.21, 9.22 и 9.43 показаны характерные картины трещин в хрупком покрытии, нанесенном на поверхность моделей из оптически чувствительного материала. [c.216]

Размах напряжений Асг в цикле в условиях термической усталости оказывается наименее стабильным параметром. На величину A t влияют нестабильность физико-механических свойств и термо-циклического упрочнения материала и релаксация термических напряжений, особенно при максимальных температурах цикла. Если учесть еще структурные изменения материала для разных этапов термоциклического деформирования, то форма петли упругопластического гистерезиса существенно изменится. Например, для термической усталости наиболее характерна несимметричная по напряжениям в полуциклах нагрева и охлаждения петля гистерезиса. [c.6]

Теоретическое исследование влияния твердых частиц на устойчивость ламинарного потока было выполненво Михаелем [536], который развил метод, предложенный ранее Сэфменом [674]. Для описания системы было введено характерное время релаксации т(= 1/7 ), которое необходимо для приведения в соответствие скорости частиц и скорости газа. Если т мало по сравнению с масштабом характерного времени потока, то добавление пыли дестабилизирует поток, в то время как крупные частицы или большое т оказывают стабилизирующее влияние. Для плоскопараллельного потока смеси было выведено уравнение Орра — Зоммерфельда, с помощью которого иллюстрировались некоторые особенности, обусловленные присутствием частиц пыли. [c.357]

В работах [157, 158] исследовались характерные особенности формирования субструктуры при ПД в сплавах, упрочненных высокодисперсными не деформируемыми частицами. Так, в процессе низкотемпературной прокатки сплава Nb—Мо—ZTO2 последовательно наблюдается [157] однородное распределение дислокаций при деформациях е 0,1 (р (4 -ь 6) X X Ю о см ) увеличение плотности дислокаций до предельных значений (10" см-2) прд е 0,2 0,3 появление при е 0,5 преимущественно вблизи границ зерен нового типа субструктур с непрерывным изменением ориентировки и необычно высокой кривизной кристаллической решетки порядка 1 рад/мкм (при этом тензорная плотность дислокаций в локальных участках достигает Др = 10 см и более). Затем следует стадия фрагментации, характеризующаяся формированием дефектов дисклина-ционного типа и релаксацией изгибной кривизны решетки. [c.97]

Из приведенного выше рассмотрения эффекта УСИ становится очевидным, что порог для УСИ, строго говоря, не существует. Однако поскольку мощность Р УСИ быстро увеличивается с инверсией населенностей приблизительно как [ехр(огоЛ 20]/(о оЛ 20 см. (2.150) , то, когда пороговые условия, определяемые выражениями (2.153) и (2.153а), превзойдены, УСИ становится преобладающим механизмом релаксации для активной среды. Поэтому отсутствие истинного порога — это особенность, которая отличает УСИ от суперлюминесцснции. Другой отличительной особенностью является то, что если для суперлюминесценции длина активной среды должна быть меньше критической кооперативной длины 1с, то для УСИ такого ограничения не существует. Еще одна характерная особенность УСИ состоит в том, что телесный угол в этом случае устанавливается из геометрических соображений и, как правило, он много больше, чем для суперлюминесценции, для которой этот угол определяется дифракцией. Наконец, заметим, что преимуществом УСИ является то, что его можно использовать для получения достаточно хорошо направленного излучения в некоторых лазерах (генераторах) с высоким усилением (например, в азотных, или эксимерных лазерах), и в то же время УСИ может вызывать нежелательный эффект в лазерных усилителях с высоким усилением (например, в эксимерных лазерах, лазерах на красителях или на неодимовом стекле), поскольку оно снимает имеющуюся инверсию населенностей. [c.85]

Таким образом, по своим характерным особенностям и условиям проявления данное явление, по-видимому, можно отнести к эффекту Хаазена-Келли [44, 273], который, правда, был обнаружен и подробно исследован в основном на металлах [270- 278] и не наблюдался ранее на полупроводниковых кристаллах. По-видимому, аналогичный эффект зарегистрировал позднее и В.Г. Говорков [248] на деформированных сжатием кристаллах Сар2 и dFj после некоторого периода релаксации напряжений, хотя сам автор назвал это явление эффектом релаксационного зуба текучести. [c.53]

С математической точки зрения наиболее простая схема описания самоорганизующейся системы представляется известной схемой Лоренца [7]. Она представляет три дифференциальных уравнения, выражающие скорости Г], к, S изменения величин rj, h, 5 через их значения. Характерная особенность этих выражений состоит в том, что все они содержат диссипативные слагаемые, величины которых обратно пропорциональны соответствующим временам релаксации r,j,Ti Ts. Обычно при исследовании термодинамики фазового перехода принимается адиабатическое приближение г/,, < г,,, означающее, что в ходе своей эволюции сопряженное поле h t) и управляющий параметр 5(i) изменяются настолько быстро, что успевают следовать за медленным изменением параметра порядка ri(t) [1]. При этом эволюция системы описывается уравнением Ландау—Халатникова, в котором роль свободной энергии играет синергетический потенциал. В результате синергетический подход сводится к феноменологической схеме фазового перехода. Отличие состоит в том, что в синергетических системах процесс самоорганизации происходит в области больших значений управляющего параметра 5, а в термодинамических — в низкотемпературной. Таким образом, величина S не сводится к температуре. Кроме того, если для термодинамических систем температура среды совпадает с ее значением для термостата, то для синергетических отрицательная обратная связь между параметром [c.19]

Se — параметр внешнего воздействия. Характерная особенность системы (1.1)-(1.3) состоит в линейности уравнения (1.1) и нелинейности (1.2), (1.3). Первые слагаемые описывают релаксацию к стационарным значениям г = О, h = О, 5 = 5 , вторые — связь между различными гидродинамическими модами. Отрицательный знак перед нелинейным слагаемым (1.3) отражает действие отмеченного выше принципа Ле-Ша-телье, плюс перед ijS в (1.2) — положительную обратную связь между параметром порядка и управляющим параметром, которая является причиной самоорганизации. [c.21]

Ползучесть бетона при переменных во времени напряжениях и при повторных и вибрационных нагрузках. Ползучесть бетона при переменных напряжениях проявляется своеобразно и имеет характерные особенности, изучение которых очень важно по ряду причин принципиального и прикладного значения. Так, например, действующие на сооружение нагрузки в процессе его возведения и эксплуатации часто изменяются время от времени может происходить полная или частичная разгрузка. Но даже при постоянных нагрузках напряженное состояние упругоползучего тела может изменяться во времени вследствие влияния процесса ползучести на первоначальное упруго-мгновенное поле напряжений. С другой стороны, данные о ползучести бетона при переменных напряжениях (например, при повышении нагрузки ступенями, при релаксации напряжений, частичной или полной разгрузке, периодическом загруже-нии) позволяют судить о степени точности исходных уравнений современных теорий ползучести бетона и, в частности, весьма важного для этих теорий принципа наложения воздействий. [c.164]

Как было показано в работах [7, 8, 9], характерной особенностью малой пластической деформации является локальность и скачкообразность ее протекания. При одном и том же напряжении после небольшой средней пластической деформации всего образца в нем могут быть как пластически деформированные, так и недеформированные макрообъемы образца. Известно, что наиболее ярко локальность пластической деформации проявляется у металлов, дающих площадку текучести. Величина пластической деформации, на которую локально и скачкообразно деформируются макрообъемы образца при напряжении, равном пределу текучести, была названа критической деформацией. Для каждого металла она имеет свое определенное значение [8, 9]. Следует отметить, что локальность протекания малой пластической деформации характерна не только для металлов, выявляющих при растяжении площадку текучести, но и для металлзв, не обнаруживающих ее [8, 9]. Многочисленными исследованиями, проведенными в лаборатории прочности под руководством И. А. Одинга, показано, что и при других условиях испытания, например при ползучести, релаксации, имеет место ярко выраженная локальность протекания пластической деформации. [c.17]

Спектроскопия фотолюминесценции твердых тел методически основана на измерении спектра вторичного свечения при фиксированном спектральном составе возбуждающего света и на измерении спектра возбуждения фотолюминесценции, когда приемник регистрирует вторичное излучение в узком спектральном интервале и измеряется зависимость сигнала от частоты возбуждающего света. В первом методе измеряемый спектр определяется главным образом силой осциллятора и временем жизни излучающих состояний, энергетически расположенных вблизи края фундаментального поглощения, и косвенно процессами энергетической релаксации горячих возбужденных состояний. Во втором методе в первую очередь получается информация о спектре и силе осциллятора (но не о времени жизни) электронных возбуждений в энергетической области выше края поглощения. Вклад в фотолюминесценцию полупроводников могут вносить различные механизмы излучательной рекомбинации, такие как зона—зона , зона—примесь , донор—акцептор , с участием фонона, излучение свободных, связанных или локализованных экситонов, а также экситон-поляритонная и биэкситонная рекомбинации. Фотолюминесценция структур с квантовыми ямами имеет свои характерные особенности. В частности, низкотемпературная люминесценция нелегированных квантовых ям обычно связывается с излучательной рекомбинацией экситонов, локализованных на шероховатостях интерфейсов и флуктуациях состава. Дело в том, что в реальности интер- [c.134]

Две характерные особенности ядерной релаксации, вызванной взаимодействием с электронами проводимости в металлах, которые делают этот механизм сущ ественно отличным, например, от механизма релаксации, обусловленного фиксированными парамагнитными примесями, состоят в том, что электроны подчиняются статистике Ферми и находятся в быстром движении. Основные следствия упомянутых особенностей заключаются соответственно в пропорциональности скорости ядерной релаксации 1/Гь абсолютной температуре Т и возможности получения ядерной поляризации (эффект Оверхаузера), как было указано в разделе А. Другая менее сущ е-ственная особенность рассматриваемого механизма релаксации состоит в скалярном характере взаимодействия Л (1-8) между электронным и ядерным спинами, сущ ествование которого предполагается. Как было показано в гл. VIII, основное изменение, которое происходит в случае, еслж взаимодействие является в основном диполь-дипольным (для р-электро-нов), а не скалярным (для 5-электронов), состоит в изменении знака динамической ядерной поляризации. [c.361]

Другой характерной особенностью структуры УВ при малой коицептрации тяжелого компопента является то, что имеют место четко выраженная зона ударного перехода, в которой резко меняются параметры легкого компонента, а параметры тяжелого практически постоянны, и область релаксации, в которой смесь приходит в равновесное состоятше за УВ (см., ианример, рис, 3,26—3,28), [c.120]

Как указывалось, выше, механизм тепло- и массопе-реноса в химически неравновесном потоке четырехокиси азота и., относительно холодной стенки имеет ряд особенностей [3.31, 3.32], которые связаны с соотношением характерных времен временем химической релаксации Тх и временем диффузии реагируюш,их компонентов через ламинарный пограничный слой Тд. Вторая неравновесная стадия реакции рекомбинации в условиях низких температур ламинарного слоя протекает весьма медленно (при 400°К и увеличении давления от 10 до 60 бар Тх2 снижается от 34-102 до 75 сек). В [3.32] с использованием данных [3.47] показано, что в рассматриваемом диапазоне параметров выполняется условие Тхг Тд, что [c.83]

Яркой особенностью С. д., отличающей его от др. эффектов воздействия излучения на движение частиц газа, является то, что для возникновения направленного движения газовых компонентов не обязателен прямой или косвенный обмен импульсом и энергией между излучением и внеш. степенями свободы частиц газа. Особенно отчётливо это видно на примере сугубо радиационной релаксации возбуждённого состояния поглощающих частиц (что характерно для электронных переходов атомов) поглощённый частицей фотон в результате спонтанного испускания снова возвращается в поле излучения практически без изменения энергии. Т. о., энергия поступат. движения газовых компонентов черпается из тепловой анергии, а действие излучения, выступающего в роли своеобразного демона Максвелла, состоит в преобразовании хаотич. (теплового) движения частиц газа в упорядоченное (направленное) движение компонентов смеси. Неизбежное при этом уменьшение энтропии газовой подсистемы компенсируется увеличением энтропии второй подсистемы — излучения из упорядоченного (направленного) оно [c.469]

Другой механизм влияния электрич. поля на оптич. свойства вещества связан с определ. ориентацией в поле молекул, обладающих постоянным дипольным моментом или анизотропией поляризуемости. В результате у первоначально изотропного ансамбля молекул появляются свойства одноосного кристалла. Характерное время ориентационных процессов колеблется от 10 —10 с для газов и чистых жидкостей до 10 с и больше для коллоидных растворов, молекул, аэрозолей и т. п. Особенно сильно выражен ориентационный эффект в жидких к р и с т а л л а X (время релаксации 10" с), в них наблюдается целый ряд электрооптич. эффектов. В твёрдых телах при наложении электрич, поля наблюдается появление оптической анизотропии, обусловлен, установлением различий в ср. расстояниях между частицами решётки вдоль и поперёк поля (стрикционный эффект). Как ориентационный, так и стрикционный эффекты не только дают существ, вклад в эффект Керра, но и приводят к изменению интенсивности и деполяризации рассеянного света под влиянием электрич, поля (т. н. дитин дализм). [c.589]

Чередование нестационарных режимов работы со стационарными делает все более сложными и напряженными условия работы дисков турбомашин [22, 23, 44]. Мощные тепловые потоки в авиадвигателе вызывают в турбинных дисках высокие температуры (до 700° С) при значительных радиальных перепадах (до 300°С). Это определяет большие термические напряжения циклического характера [43, 70]. На стационарных режимах температуры и нагрузки сохраняются постоянными, но достаточно высокими, что приводит к ползучести и релаксации напряжений во время эксплуатации. Таким образом, в материале турбинного диска при многократном повторении нестационарного режима возникают циклически изменяющиеся пластические деформации, а их накопление от цикла к циклу в ряде случаев является причиной разрушения дисков [22, 43], особенно если пластичность материала снижается с увеличением выработки ресурса и пребывания материала в условиях высоких температур [10, 100]. В этом отношении характерны результаты теоретического и экспериментального исследования термопрочно- сти дисков турбомашин [43], приведенные на рис. 1.7. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...