Предел релаксации

Испытания на ползучесть при изгибе с определением скорости деформации в процессе испытания дают более существенные результаты и могут быть использованы для определения условного предела ползучести [43,81], пределов релаксации [12, 14] и для расчётов деталей и конструкций, работающих в условиях изгиба при повышенных температурах [24, 38]. Исследования соотношений между характеристиками ползучести стали при изгибе и при растяжении [24, 43] показали, что при температурах 400—500° С предел ползучести при изгибе (определённый как на цилиндрических, так и на прямоугольных образцах) приблизительно на 40—500 выше, чем при растяжении. [c.63]

Таким образом, одной из характерных особенностей титановых сплавов является то, что предел ползучести, предел длительной прочности (а также и предел релаксации) по отношению к пределу [c.131]

Материал Режим термической обработки Условный предел упругости при 20...25 °С, Н/ мм , не менее Условный предел релаксации при изгибе, Н/мм , при [c.116]

Условный предел упругости при 20...25 С, Н/мм , не менее Условный предел релаксации при изгибе, Н/мм , при [c.117]

Релаксация напряжений наиболее интенсивно протекает в первые часы испытания, после чего устанавливается относительно невысокая скорость деформирования. Напряжение, остающееся в образце через заданное время 1, называют пределом релаксации. [c.17]

Рис. 11. Типовая кривая релаксации Ог — начальное напряжение — напряжение в момент времени —предел релаксации

Материал 1 Режим термической обработка Условный предел упругости при 20-25 С. МПа, не менее Условный предел релаксации при изгибе. МПа, при [c.182]

Условный предел релаксации при изгибе, МПа, при [c.186]

Результаты испытаний обнаруживают, что при высоких температурах релаксация продолжается до напряжений, близких к нулю, а при невысокой температуре и малом начальном напряжении может существовать предел релаксации, т. е. напряжение, не уменьшающееся с течением времени. [c.362]

И. А. Одинг показал, что для данного времени г скорость релаксации прямо пропорциональна разности между начальным и конечным напряжением ( о — или разности между начальным напряжением и пределом релаксации (з — < г). понимая под последним максимальное напряжение, еще не вызывающее релаксацию [92, 93]. [c.158]

Полученные за 48 часов испытания разности конечных и начальных напряжений наносятся на график в ииде функции от начального напряжения оц. Эта зависимость оказалась прямолинейной, что дало возможность экстраполировать прямую до значения Да = О и тем самым установить предел релаксации. [c.159]

Однако практически не встречаются нагрузки, очень быстро достигающие постоянного максимального значения и затем резко уменьшающиеся до нуля или до предела релаксации. Обычно встречается более сложное нагружение, характеризующееся более или менее непрерывным спектром нагрузок и напряжений. Рассмотрим случай изменения нагрузки и номинального напряжения [c.262]

ИЛИ разности между начальным напряже-нием и пределом релаксации (сго — понимая под последним максимальное напряжение, еще не вызывающее релаксации. [c.116]

Первый период релаксации (от точки а, соответствующей начальным напряжениям, примерно до точки Ь на фиг. 3) характеризуется быстрым снижением напряжений. Во втором периоде (от точки Ь до точки с) скорость релаксации снижается. При достаточной длительности процесса скорость релаксации, снижаясь асимптотически, приближается к некоторому пределу релаксации— максимальному напряжению, не вызывающему релаксации в этом материале при данной температуре. Однако обычно под пределом релаксации понимают такое напряжение, при котором [c.9]

Аналогичные выражения получаются для ава и вязкости удлинения т)е. Очевидно, что интегралы в уравнении (6-3.13) суш,ествуют лишь в том случае, если аргументы экспоненциальных функций отрицательны. Это определяет предел возможных значений величины 7 по отношению к величине наибольшего времени релаксации 1. Например, для течения удлинения, определяемого уравнением (5-3.12), находим [c.219]

При температурах свыше 150°С для легких сплавов и 300°С для конструкционных сталей в затянутых соединениях становятся существенными явления релаксации и заедания. Релаксация связана с ползучестью материала при высоких температурах. Она проявляется в постепенном ослаблении затяжки соединения. При этом нарушается одно из главных условий прочности и герметичности соединения. Для уменьшения релаксации необходимо повышать упругую податливость деталей соединения, применять материалы с высоким пределом ползучести (например, хромистые и хромоникелевые стали (181), снижать допускаемые напряжения для болтов. [c.36]

Полезно предварительное обжатие соединения до предела текучести материала винтов. Следует учитывать, что напряжения затяжки при эксплуатации могут несколько снизиться вследствие обмятия микронеровностей на стыках и релаксации напряжений в винтах. [c.117]

Рассмотрим два различных предельных случая. Время, в течение которого происходит выравнивание температур на расстояниях путем теплопроводности (время релаксации для теплопроводности), — порядка величины а 1%. Предположим сначала, что (О < х/а . Это значит, что время релаксации мало по сравнению с периодом колебаний в волне, и потому тепловое равновесие в пределах каждого кристаллита в значительной степени успевает установиться мы имеем здесь дело с почти изотермическими колебаниями. [c.182]

Далее, рассмотрим обратный предельный случай, когда о) > > % а . Другими словами, время релаксации велико по сравнению с периодом колебаний в волне, и за время каждого периода не успевает произойти заметное выравнивание возникающих при деформации разностей температур. Было бы, однако, неправильным считать, что определяющие поглощение звука градиенты температуры порядка величины То/а. Тем самым мы учитывали бы лишь процесс теплопроводности внутри каждого кристаллита. Между тем основную роль в данном случае должен играть теплообмен между соседними кристаллами М. А. Исакович, 1948). Если бы кристаллиты были теплоизолированы друг от друга, то на границе между ними создавались бы разности температур того же порядка величины Тб, что и разности температур в пределах отдельного кристаллита. В действительности же граничные условия требуют непрерывности температуры при переходе через поверхности соприкосновения между кристаллитами. В ре- [c.183]

Заметим, что в пределе (т О) быстрой релаксации (относительно характерного времени задачи, прибора и т. п.) спектральная плотность является почти постоянной J(ы) 1 (0) =аЬ/я ( белый шум — т. е. в спектре все частоты ( цвета ) представлены в равной степени). [c.77]

Для пластичности важны характер этих барьеров и их распределение. При определенных условиях ( жестких барьерах) они могут привести к очень большой локализации скопления дислокаций и соответственно к возникновению больших локальных напряжений, которые могут превысить предел прочности материала в этом локальном объеме. В результате произойдет релаксация этих локальных напряжений путем образования и развития трещины и в конечном счете разрушение материала. [c.531]

Механический смысл понятия предела трещиностойкости можно еще пояснить следующим образом. Пусть имеется критическая диаграмма р — I, отвечающая случаю отсутствия пластических деформаций у вершины трещины (т. е. концепция коэффициента интенсивности справедлива). Однако эта диаграмма является теоретической и не совпадает с реальной рс — I из-за развития пластической зоны у вершины трещины, причем всегда р> Рс при данной длине I, так как в силу пластической релаксации напряжений несущая способность образца надает (сравнительно со случаем идеальной упругости, когда такого падения напряжения нет). Тогда можно записать, что [c.281]

При комнатной температуре времена релаксации жидкостей лежат в пределах 10 - 10 с (например, для воды т = 10 с, для этилового спирта X = 1,3-10 с). Поэтому частоты релаксации находятся в радиочастотном диапазоне. [c.110]

Для композиционных материалов, состоящих из двух хороших диэлектриков, частота релаксации получается очень низкой (менее 1 Гц) и лежит за пределами рабочих частот электро- и радиотехники. Например, при у] = 10 ° См/м, уг = О, Ь = Ьз, б = Ез = 3, частота релаксации/р = 0,3 Гц, и миграционные потери малы даже на промышленной частоте (50 Гц). Однако если в диэлектрике содержатся сильно проводящие включения, то /р оказывается в области рабочих частот электро- и радиотехники. Так, при у) = 10 См/м, /[, = 30 кГц. В этом случае миграционные потери следует учитывать при использовании материала. [c.113]

В связи с явлением ползучести в титановых сплавах при нормальной температуре и напряжениях меньше Оо,2 имеет место релаксация напряжений. При испытании на релаксацию величина накопленной деформации весьма близка к деформации ползучести, которая накопилась бы при непрерывном действии постоянного напряжения, равного полусумме начального и конечного напряжений, как это было показано в работе [17]. Релаксация интенсивно протекает в первые минуты и часы испытаний, а затем затухает. Процесс релаксации протекает в том же диапазоне напряжений, в котором наблюдается ползучесть. В связи с этим условный предел ползучести (0,5—0,7)ао 2 в зависимости от легирован-ности сплава является одновременно и условным пределом релаксации напряжений, а релаксационная стойкость может оцениваться по результатам испытаний на ползучесть. [c.128]

При достаточной длительности релаксационного процесса кривая релаксация (фиг. 178) асимптотически пр 1ближается к линии, параллельной оси абсцисс, что позволяет говорить о существовании предела релаксации как максимального напряжения, еще не вызывающего релаксацию при заданной температуре. Как и физический предел ползучести, предел релаксации в вышеуказанном понимании почти не применяется. Обычно под пределом релаксации понимается определенное но Kpnaoii напряжение — время (фиг. 178) напряжение, соответствующее заданно скорости релаксации. [c.226]

Изучено влияние на ход процесса релаксации начального напряжения, создаваемого в образце. Для промышленных углеродистых сталей установлегю, что в интервале температур 200—450° не существует предела релаксации, т. е. нет такого начального напряжения, которое не вызывало бы релаксации. Вероятно, это справедливо для всех реальных металлов. [c.42]

Распределение окружной компоненты аее и интенсивности at напряжений в момент начала НТО представлено на рис. 6.20, а. Видно, что вследствие снижения при Т = 450 °С предела текучести в области у поверхности произошло снижение уровня напряжений а,- 350 МПа, аее = 350 МПа. В процессе НТО после выхода на режим за счет ползучести происходит релаксация напряжений, особенно активно в областях у поверхности максимальное значение 0ее снизилось с 350 до 330 МПа (рис. 6.20,6). В корне недовальцовки существенных изменений не происходит. Распределение ОН после окончания процесса НТО и снижения температуры до 20 °С показано на рис. 6.21. Максимальное значение аее на поверхности 320 МПа, в корне недовальцовки — 200 МПа. [c.358]

Скорость тела, движущегося в вязкой среде. На тело, падающее в вязкой среде, действует сила сопротивления, равная —yv. Например, в опыте Милликена капля массой М, обладающая зарядом q, падает под действием силы тяжести Mg и электрического поля, напрян1енность которого равна Е. Капля быстро достигает конечной скорости Vg. Составьте и решите уравнение движения капли, из которого можно получить как функцию времени. (Указание. Ищите решение в виде v = А + и определите из уравнения значения а, Л и В, а также значения v при i = О и ( = оо.) Рассматривая предел при покажите, что конечная скорость равна = = (ij/M)t + gx, где т = 7H/y — время релаксации. Измерение конечной скорости в зависимости от напряженности электрического поля является удобным способом определения времени релаксации т и отсюда коэффициента затухания Y- В одном из подобных типичных опытов между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии 0,7 см друг от друга, поддерживается разность потенциалов 840 В (при этом [c.234]

Коэффициент пропорциональности между g и дг лжеабыть отрицательным, так как в противном случае не стремилось бы к конечному пределу. Положительная постоянная т имеет размерность времени и может рассматриваться как время релаксации для данного процесса чем т больше, тем медленнее происходит приближение к равновесию. [c.435]

Пусть т — порядок величины времени релаксации. Как начальное, так и конечное состояния газа должны быть полностью равновесными поэтому прежде всего ясно, что полная ширина ударной волны будет порядка велпчпны tui — расстояния, проходимого газом в течение времени т. Кроме того, оказывается, что если интенсивность волны превышает определенный предел, то структура волны усложняется, в чем можно убедиться следующим образом. [c.496]

Итак, волновой фронт распространяется по среде со скоростью Ссо. За ним движется возмущение с меньщей скоростью Со-При уменьщении времени релаксации быстрый сигнал, имеющий скорость становится малым, а основное возмущение распространяется со скоростью Со. В рамках описания, даваемого системой уравнений релаксирующего газа (2.2), разрыв на фронте волны отсутствует, если скорость U ударной волны, которая вводится при использовании приближенной системы (2.3), заключена в пределах [c.46]

Согласно М. Л. Бернштейну предотвратить релаксацию пиковых напряжений трещинообразованием и разрушением можно, если создать такие барьеры и такое их распределение, чтобы они были полунепроницаемы-ми . Смысл этого заключается в том, чтобы барьеры давали возможность релаксации локальных пиковых напряжений путем прорыва скопившихся дислокаций в соседние объемы материала еще до того, как величина этих напряжений достигнет значений предела прочности. [c.531]

Особенности кинетических диаграмм разрушения. В первых исследованиях, касающихся оценок кинетики докритического роста трещип при длительном статическом нагружении в водных средах, рассматривались преимущественно закаленные низкоот-пущенные стали с пределом текучести выше 1500 Н/мм . Было показано, что скорость распространения трещины прямо пропорциональна коэффициенту интенсивности напряжении растущей коррозионной трещины. Дальнейшее распространение подходов линейной механики разрушения па более широкий круг высокопрочных материалов и коррозионных сред выявило более сложный характер зависимости viK). Типичная кинетическая диаграмл1а коррозионного растрескивания в координатах gv-K представлена на рис. 42.3. На участках I и III скорость роста трещины увеличивается с повышением X, а в пределах участка II, охватывающего значительный диапазон значений К, наблюдается стабилизация скорости. Существуют различные суждения о причинах четко выраженных участков диаграммы коррозионного растрескивания. Их связывают с влиянием в пределах каждого участка доминирующего механизма воздействия среды. Второй горизонтальный участок часто связывают с релаксацией напряжений в вершине трещины вследствии ее интенсивного ветвления. Характер зависимости v K) во многом зависит от структуры сплава и типа среды. Для высокопрочных сталей с мартенситной структурой с пределом текучести 1500 Н/мм и выше на кине- [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...