Спектр поля дискретный

При обсуждении принципа цикличности в начале 228 было выяснено, что изменение того или иного параметра волны на протяжении цикла означает периодическую модуляцию излучения, выходящего из резонатора. Пользуясь представлением о типах колебаний, этот факт можно интерпретировать следующим образом в резонаторе возбуждается не один тип колебаний, а несколько (два, три и т. д.) с различными собственными частотами, и модуляция поля в целом происходит с периодами, определяемыми разностями собственных частот возбужденных типов колебаний. Периодичность модуляции полного поля означает, что его спектр содержит дискретный набор частот. Поэтому собственные частоты резонаторов не могут принимать непрерывный ряд значений и должны быть дискретны, в чем мы убедились на примерах резонаторов с плоскими и сферическими зеркалами. Интересный и практически важный случай одновременного возбуждения многих типов колебаний будет рассмотрен в 230. [c.810]

Двухслойное покрытие 93 Дискретный спектр поля 221 Дисперсионное уравнение для нормальных волн 222 Дифракционные лучи 326 Длина цикла 257 [c.340]

Строго говоря, и показатель преломления, и коэффициент усиления зависят от амплитуды поля и от частоты. Поэтому соотношения (228.1) и (228,2) представляют собой систему уравнений относительно амплитуды и частоты, и их следует решать совместно. Это обстоятельство в некоторых случаях может привести к поправкам к полученным выше решениям. Однако утверждение о дискретности спектра генерации останется, очевидно, в силе. [c.796]

Полосатые молекулярные спектры поглощения и излучения возникают при переходах между дискретными уровнями молекул. В точной постановке задача определения энергетических уровней молекулы не имеет решения и для учета взаимного влияния движения электронов и ядер, связи спиновых моментов с орбитальными и т. д. приходится опираться на приближенные методы, использующие характерные особенности внутримолекулярных взаимодействий. Вследствие заметной разницы в массах скорость движения электронов в молекулах велика по сравнению со скоростью движения ядер и стало быть электроны и ядра вносят неодинаковый вклад в полную энергию молекулы. При этом оказалось возможным отделить проблему определения энергии, связанной с движением электронов в поле ядер, от энергии собственно ядерного движения и учесть методами последовательных приближений взаимное влияние электронной (характеризующейся относительно большой частотой переходов) и ядерной (характеризующейся относительно малой частотой переходов) подсистем в молекуле. [c.849]

В гл. 5 было показано, что энергетический спектр электрона, движущегося в строго периодическом поле неограниченного кристалла, имеет зонную структуру полосы разрешенных энергий отделены друг от друга зонами запрещенных энергий. Нарушение периодичности потенциала, вызванное дефектами решетки (примесными атомами, вакансиями и др.), приводит к возникновению в запрещенной зоне дискретных уровней. [c.240]

Таким образом, уровень вибраций в каждом частотном диапазоне оказывается величиной случайной и, следовательно, может прогнозироваться с установленной вероятностью. Поэтому для получения заданного уровня вибраций с учетом реального поля разброса приходится учитывать статистические поля разброса. Электрическая машина, представляющая собой сложную упругую систему с бесконечно большим числом степеней свободы, и, следовательно, неограниченным спектром собственных частот колебаний, для расчетной оценки виброактивности заменяется системой с дискретными, сосредоточенными параметрами. При этом инерционные элементы считаются абсолютно твердыми телами, упругие связи невесомыми, а число степеней свободы ограниченным. [c.132]

Экспериментальное исследование влияния полей акустического шума с дискретным спектром и турбулентности с широким спектром на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный приведено на рис. 85, где даны зависимости критического числа Рейнольдса (Ree) p от средней квадратической величины интенсивности (u Iuq) [c.181]

Р. в. ва стохастических (случайно распределённых) возмущениях сред или границ раздела. Иногда под Р. в. понимается именно такой тип рассеяния. Если облако дискретных хаотически расположенных рассеивателей достаточно разрежено, при расчёте рассеянных полей можно пользоваться приближением однократного рассеяния, т. е. первым приближением метода возмущений (см. Борновское приближение, Возмущений теория). Это приближение справедливо в условиях, когда ослабление падающей, волны из-за перехода частя её энергии в рассеянное поле незначительно. В этом случае диаграмма направленности рассеяния плоской волны от всего облака рассеивателей совпадает с индикатрисой, рассеяния отд. частицы. При наличии движения рассеивателей частотный спектр рассеяния первоначально монохроматической волны изменяется ср. скорость движения рассеивателей определяет сдвиг максимума спектра, а дисперсия её флуктуаций — уширение спектра рассеянного излучения в соответствии с Доплера эффектом. При рассеянии эл.-магн. волны происходит также изменение поляризации. [c.266]

Электроны в квантующем магн. поле имеют непрерывный энергетич. спектр для движения вдоль магн, поля и дискретный — для поперечного движения. Если зависимость энергии электрона S от его квазиимпульса р изотропна и квадратична, то энергия электрона определяется соотношением (см, Ландау уровни). [c.433]

Представление Э. к. в виде суперпозиции мод с дискретным или непрерывным спектром допустимо для любой сложной системы проводников и диэлектриков, если поля, токи, заряды в них связаны между собой линейными соотношениями. В квазистационарных системах, размеры к-рых Л, области, где преобладают электрич. или магн. поля, могут быть пространственно разделены и сосредоточены в отд. элементах Е—в ёмкостях С, Н—в индуктивностях L. Типичный пример системы с сосредоточенными параметрами—колебат. контур, где происходят колебания зарядов на обкладках конденсаторов и токов в катушках самоиндукции. Э. к. в огранич. консервативных системах с распределёнными параметрами С и L имеют дискретный спектр собств. частот. [c.544]

О вырождении этих структур с ростом r/d свидетельствует исчезновение дискретной составляющей на спектрах и и. На спектрах дискретные составляющие остаются при всех r/d, так как заделанные заподлицо с экраном микрофоны измеряют пульсации давления в дальнем поле струи. Важно отметить, что дискретные выбросы на спектрах "ил соответствуют примерно одинаковым числам Струхаля St = 0,35. Это означает, что на участке радиальной пристеночной струи образовавшиеся выше по потоку когерентные структуры при своем движении вдоль радиуса не взаимодействуют друг с другом, т.е. не происходит их попарных слияний, сопровождающихся двукратным уменьшением частоты. [c.146]

Другой способ ослабления акустической обратной связи и подавления автоколебаний состоит в разрушении когерентных структур струи в месте их соударения с экраном. Это достигается путем оребрения поверхности экрана, т.е. установкой сравнительно невысоких Ah/d = 0,1 -0,2) перегородок, образующих квадратную решетку с шагом Az/d = 0,5. На рис. 5.7,6 приведены соответствующие спектры пульсаций давления в дальнем поле струи, натекающей на гладкий экран и оребренную поверхность при Мо = 0,95 и xo/d = 4. Здесь уз = 90°, сплошная кривая соответствует резонансному режиму при гладком экране, штриховая - исключению резонанса при оребрении поверхности экрана. При таком способе подавления автоколебаний, в отличие от предьщущего (см.рис. 5.7,а), исключение дискретных составляющих в спектре шума сопровождается некоторым увеличением широкополосного шума. [c.150]

Сверхзвуковая неизобарическая турбулентная струя представляет собой сложный газодинамический объект и характеризуется сильной пространственной неоднородностью полей скоростей и давлений, которая обусловлена наличием системы скачков уплотнения и сдвиговых слоев с большими градиентами скорости. Сильная пространственная неоднородность способствует развитию неустойчивости, приводящей к интенсивным пульсациям скорости и давления, а формирование цепи обратной связи - к развитию автоколебаний, в результате которых в спектрах пульсаций появляются интенсивные дискретные составляющие. [c.178]

Проводились опыты с разным числом N периферийных струек (например, N = 3), расположенных как равномерно вокруг центральной струи, так и по одну сторону от нее. В дальнем звуковом поле при при фиксированном угле у) = 30° бьши измерены спектры пульсаций давления при ряде углов ф в окружном направлении (см. рис. 8.9). Оказалось, что эти спектры различаются незначительно как по широкополосному шуму, так и по дискретным составляющим. Правда, в отдельных измерениях снижение шума со стороны расположения периферийных струек было несколько больше. [c.205]

Сверхзвуковые волны 216 Света смешение 60 Свойства распространения, зависимость от напряженности поля 119, 185 Сегнетоэлектрнки 26 Симметрии соотношения (для функций системы) 46 Спектр частот дискретный 59, 95 Спектрограф нелинейный 178 Среды без потерь 74 Стационарность 95 Стоксова линия 135, 144, 201 Суммарная частота 28, 60, 177 [c.240]

Однако вопрос о потерях в мембранах и ширине резонансных полос требует продолжения исследований. В частности, принципиально нельзя априорно отождествлять резонансы, наблюдаемые при изучении спектров действия, с резонансами, имеющими место при возбуждении КВЧ-полями пассивных электродинами1 еских структур. Различие заключается в том, что при экспериментальном изучении спектров действия дискретным выходным параметром является биологический эффект. Биологический эффект связан сложной нелинейной зависимостью с воздействующими на мембрану полями, а в сложной метаболической системе исходное действие поля может усиливаться. Это, в свою очередь, может приводить к фиксации даже слабых различий в действующем поле. [c.33]

Ее называют дискретным спектром поля, а отдельные слагаемые — нормальными волнами или модами. Помимо полюсов, особыми точками подьштегрального выражения могут бьпь точки ветвления. Если при г -> -> + >, к 2) то, как можно показать (см. п. 6.2), =Аг, 2 будут точ- [c.345]

Некоторые авторы (см., папример [213, 272)) для выделения дискретного спектра поля в движущейся среде сначала проводят в (15.54) интегрирование по С методом стационарной фазы, сохраняя только главный член асимптотики, а затем полученный одномерный интеграл по сводят к сумме вычетов. Этот подход привлекает своей простотой, но его нельзя признать удовлетворительным, поскольку отбрасываемые поправки к первому приближению метода стационарной фаэы как раз при 1=1/ обращаются в бесконечность. В итоговых выражениях [213, 2721 зто приводит к ошибочной замене ф/ в (15.67) на и D - на единицу. [c.350]

Если степень развития К. такова, что в случайные моменты времени возникает и захлопывается множество пузырьков, то вызванное ими акустич. излучение проявляется в виде сильного шума со сплошным спектром в полосе от нескольких сотен Гц до сотен и тысяч кГц. На фоне сплошного спектра кавитационного шума обычно наблюдаются отдельные дискретные субгармонич. компоненты, отражающие частотный спектр поля, вызывающего К. (рис. 6). Их присутствие является характерным признаком К. и используется при экспериментальной регистрации её возникновения. [c.161]

Для построения решения, справедливого как в области течения, так и в ближнем и дальнем поле, используется метод разных масштабов. Напомним, что в самой струе спектр возмущений дискретный, а изменения по продольной координате пренебрежимо малы по сравнению с радиальными зависимостями. В дальнем поле акустические возмущения, имеющие сплошной спектр, распространяются по всем направлениям как по равноправным, поэтому пространственные координаты в нем должны иметь одинаковые масштабы. Искомое равномерно справедливое решение получено по методу сращиваемых асимптотических решений, когда был найден способ построения составного расширенного решения от решения для неустойчивой волны в потоке, где разные масштабы, к дальнему полю, где переменные тих рассматриваются как равномасштабные. [c.132]

В сильно легированном полупроводнике можно добиться условия, при котором Го ав, где ав —радиус первой боров-ской орбиты 1ВО Дородоподо1бного иона в кристалле. Указанное соотношение между го и Зв при экранировании приводит к исчезновению дискретных уровней, создаваемых примесным ионом. Поэтому если исчезают примесные уровни, то не может существовать примесная область спектра. Попутно поясним, что роль экранирования определяется и концентрациями свободных носителей заряда, и концентрацией заряженных атомов примеси. Но указанные величины зависят от характера энергетического спектра системы—от того, существуют ли и в каком количестве примесные уровни. Поэтому задача сводится к тому, что сам энергетический спектр сильно легированного полупроводника следует определять самосогласованным полем. [c.123]

ОРБИТА электронная — траектория движения электрона вокруг ядра в атоме или молекуле ОРБИТАЛЬ —волновая функция одного электрона, входящего в состав электронной оболочки атома или молекулы и находящегося в электрическом иоле, создаваемом одним или несколькими атомными ядрами, и в усредненном электрическом поле, создаваемом остальными электронами ОСЦИЛЛЯТОР как физическая система, совершающая колебания ангармонический дает колебания, отличающиеся от гармонических гармонический осуществляет гармонические колебания квантовый имеет дискретный спектр энергии классический является механической системой, совершающей колебания около положения устойчивого равновесия) ОТРАЖЕНИЕ [волн происходит от поверхности раздела двух сред, и дальнейшее распространение их идет в той же среде, в которой она первоначально распросгра-нялась диффузное характеризуется наличием нерегулярно расположенных неровностей на поверхности раздела двух сред и возникновением огражен1 ых волн, идущих во всех возможных направлениях зеркальное происходит от поверхности раздела двух сред в том случае, когда эта поверхность имеет неровности, размеры которых малы по сравнению с длиной падающей волны, а направление отраженной волны определяется законом отражения наружное полное сопровождается частичным поглощением световой волны в отражающей среде вследствие проникновения волны в Э1у среду на глубину порядка длины волны полное внутреннее происходит от поверхности раздела двух прозрачных сред, при котором преломленная волна полностью отсутствует] [c.257]

Дискретный спектр может быть проиллюстрирован также на примере квантового осциллятора — частицы, движущейся в поле с F (x) = V2m(i) x . Задача о квантовом осцилляторе является одной из важнейших и точно реисасмых аналитически задач К. м. Важность её обусловлена тем, что для произвольного нотенц. ноля в положении равновесия з должен быть минимум иотепц. энергии и V х) вблизи от положения [c.287]

Теория. Осн. особенности ц, К. X. а. удаётся объяснить на основе одночастичных представлений (не взаимодействующие электроны). В инверсионном слое совокупность носителей заряда можно рассматривать в первом приближении как двумерный электронный ra j. Носители могут двигаться только в плоскости слоя. При наложении перпендикулярно плоскости слоя маге, поля i/эиергетич, спектр носителей заряда (для определённости электронов) из непрерывного становится дискретным. При достаточной величине Н спектр состоит из отдельных эквидистантных, неперекрываю-щихся Ландау уровней.. Энергия /-го уровня Ландау [c.337]

В 1980 обнаружен новый тип явлений, к-рый также носит характер М. к. э.,— квантовый. Холла аффект. Он наблюдается при низких темп-рах в инверсном слое — двумерной системе электронов, удерживаемых вблизи границы раздела двух полупроводников перпендикулярным к границе электрич. полем. При наложении перпендикулярного слою магн. поля Н энерге-тич. спектр электронов разбивается на дискретные уровни Ландау. В вырожденном электронном газе заполнены те уровни Ландау, к-рые лежат ниже энергии ферми-газа, причём на каждом уровне может находиться (на единице поверхности слоя) eHih электронов, Холловская компонента тензора поверхностной проводимости Од,у в сильном магн, поле равна —Ne /H, где N поверхностная плотность электронов. Если уровень Ферми лежит между п-м п п 1)-м уровнями Ландау, то W = еН/кс)п и [c.31]

Хорошо описывая распространение света в материальных средах, волновая О. не смогла удовлетворительно объяснить процессы его испускания и поглощения. Исследование этих процессов (фотоэффекта, фотохим. превращений молекул, закономерностей спектров оптических и пр.) и общие термодинамич. соображения о взаимодействии эл.-магн. поля с веществом привели к выводу, что элементарная система (атом, молекула) может испускать или поглощать энергию эл.-магн. поля лишь дискретными иорциями (квантами), пропорциональными частоте излучения V (см. Излучение). Поэтому световому эл.-магн. полю сопоставляется поток квантов света — фотонов, распространяющихся в вакууме со скоростью света. В простейшем случае энергия, теряемая или приобретаемая изолиров. квантовой системой при взаимодействии с оптич. излучением, равна энергии фотона йv, а в более сложном— сумме или разности энергий иеск. фотонов (см. Многофотонные процессы). Эффекты, в к-рых при взаимодействии света и вещества проявляются квантовые свойства элементарных систем, рассматриваются квантовой оптикой методами, развитыми в квантовой механике и квантовой электродинамике. [c.419]

П. с. имеет смысл вводить, либо если система обладает непрерывным энергетич. спектром, либо если спектр дискретен, когда расстояние между соседними энергетич. уровнями мало по сравнению с Д . Если состояния системы определяются широко разнесёнными но дискретными уровнями, каждый из к-рых расщепляется в области, узкие по сравнвнию с расстоянием между уровнями, то вводят П. с. вблизи каждого дискретного уровня. Это имеет место, напр., при движении электронов в сильном квантующем магн. поле (см. Ландау уровни, Лифшица — Онсагера квантование). Для свободных нере.чятивцстских частиц со спи- [c.638]

R, проводимостью подложки G. Через эти параметры определяются такие величины, как коэф. замедления л = L (здесь с — скорость света в свободном пространстве), волновое сопротивление Zg = VL , затухание а = k,%lk(RlZ - - Zg ). Часто при р = 1 в области частот, для к-рой справедливы телеграфные ур-ния, вместо коэф. замедления используют эфф, диэлектрич. проницаемость вдф = я, поскольку в этой области я = = I i, где i — погонная ёмкость П. л. в отсутствие подложки. Дисперсионные характеристики n WIk) высших типов волн в П. л. близки к дисперсионным характеристикам волн в диэлектрич. волноводе. Эти типы волн используются для создания на основе П. л. высокодобротных резонаторов. Поле в П. л, локализовано вблизи проводящей полоски, если коэф. замедления волн в П. л. (рис. 2, кривые О, 1, 2) выше, чем в двуслойном волноводе (рис. 2, кривая 3). В противном случае возможно излучение волны полоской, т. е. трансформация волны в П, л. в волну двуслойного волновода. Излучение возможно также на неоднородностях в П. л. (повороты, разрывы, навесные элементы и т. п.). область значений я, лежащая выше кривой 3, наз. областью дискретного спектра, а ниже — областью непрерывного спектра, поскольку в последнем случае коэф. замедления и длины волн (частоты) могут принимать любые значения. [c.29]

При Р, 3. на периодически неровных пли нериоди-чески неоднородных поверхностях рассеянное поле состоит ИЗ суперпозиции плоских волн (дпфракц. спектров разл. порядка), распространяющихся в дискретных направлениях, определяемы.х условием Брэгга. Если период неровностей (неоднородносте ) меньше половины длины звуковой волны, то амплитуды всех рассеянных волн (помимо зеркально отражённой волны) экспоненциально убывают при удалении от поверхности и рассеянное поле сосредоточено вблизи поверхности (ближнее поле). [c.270]

Астрономов интересую не только значение яркости неба в том или ином диапазоне длин волн эл.-магн. спектра, но и угл. флуктуации интенсивности фонового излучения. В изотропно распшряющейся Вселенной фоновое излучение должно быть изотропным его интенсивность не должна зависеть от направления. Изотропия истинного фона облегчает его отделение от локальных источников диффузного излучения, В то же время если осн. источником фона является излучение дискретных источников, то на очень малых угл. размерах, когда в поле зрения прибо- [c.335]

Дискретизация электронного спектра в направлении oz Приводит КТ. н. раэмерно-фононному резонансу, связанному с переходом электрона между уровнями размерно-квантованного спектра за счёт поглощения оптич. фонона й фотона. Если вдоль оси oz приложить кванту ющее поле н, то электронный спектр становится полностью дискретным и условие резонанса приобретает вид [c.434]

Дальнее акустическое поле струн. Рассмотрим влияние акустического возбуждения на дальнее звуковое поле турбулентных струй. Бехерт и Пфиценмайер в 1975 г. обнаружили, что при низкочастотном продольном акустическом возбуждении струи (Мо = 0,6 St = 0,48 (Uз ) / /uo = 0,35%) происходит усиление широкополосного шума в дальнем поле струи [3.9], причем это усиление может достигать 6 - 7 дБ. Они же в 1977 г получили аналогичный результат [3.10] при возбуждении струи спиральными волнами (п = 2). На рис. 3.4 приведены соответствующие узкополосные спектры для плоских (а) и спиральных (б) волн. В первом случае в суммарном шуме струи преобладают дискретные составляющие (шум на частоте возбуждения и ее гармониках), которые существенно пре- [c.115]

О реализации резонансного (автоколебательного) режима в системе струя - экран обычно судят по наличию дискретной составляющей на спеюре пульсаций давления в ближнем или дальнем акустическом поле струи или же на поверхности экрана. Из представленных на рис. 5.4,д и б спектров пульсаций давления в дальнем поле струи (на радиусе R/d = 37,5, [c.145]

На рис. 8.10 представлены третьоктавные спектры шума сверхзвуковых струй в дальнем поле при Mi = 2, М2 = О и 2 и п = 0,75, 1,0 и 1,5 при (f = 30°. Сравнение этих спектров при Mi = 2, М2 = 0со случаем Ml = М2 = 2 позволяет оценить снижение шума, достигаемое при наличии периферийных струек. Отсюда можно заключить, что при расчетном режиме истечения (п = 1), когда дискретная составляющая не образуется, снижение уровня широкополосного шума в присутствии периферийных струек достигает 5 дБ. При нерасчетных режимах истечения (пф 1) основное снижение шума, вызванное периферийными струйками, обусловлено подавлением дискретной составляющей. В отдельных случаях, однако, наблюдается смещение дискретной составляющей в область больших частот. Снижение шума здесь может достигать 10 дБ. Были также измерены узкополосные спектры струйной системы и центральной струи при <р = 30°, Mi=2hM2=0 при п = var. На рис. 8.11 они представлены для случаев п = 0,75,1,0 и 1,5. Анализ узкополосных спектров подтверждает предыдущие выводы, сделанные при рассмотрении третьоктавных спектров. [c.204]

Важной особенностью этой задачи является то, что при ее решении, строго говоря, нельзя пользоваться колебательными термодинамическими функциями, вычисленными в гармоническом приближении. Действительно, если ограничиться в разложении потенциальной энергии членами, квадратичными по отклонению от равновесного расстояния между атомами, то в таком (осцилляторйом) потенциальном поле (кривая 1 на рис. 68) возможно только финитное движение атомов с дискретным спектром энергий, а разрыв молекулы на атомы в этом приближении описан быть не может. Диссоциация, строго говоря, может быть описана при учете ангармоничности колебаний, а также связи колебаний и вращений. При этом возникает потенциальный барьер (кривая 2 на рис. 68) и возникает возможность перехода в сплошной спектр — относительное движение атомов становится инфинитным. Такое строгое решение задачи о диссоциации является, [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...