Излучение диффузное

Уравнение (5.114) можно упростить, если ввести некоторые геометрические и оптические ограничения. Предполагается, что рассматриваемая система представляет собой однородный слой, состоящий из множества частиц, взвешенных в прозрачной среде и ограниченных бесконечными поверхностями, которые испускают и отражают излучение диффузным образом. Частицы предполагаются гомогенными сферами одинакового диаметра с известным [c.239]

Полную полусферическую поверхностную плотность потока собственного излучения диффузной поверхности люжно вычислить путем интегрирования (13. 9) по всем телесным углам [c.280]

Идеально-газовая шкала температур 38, 88 Излучение диффузное 404 [c.458]

Нужно сказать, что закон косинусов и вытекающие из него следствия оправдываются в действительности достаточно точно, если излучение диффузное, т. е. рассеянное. Диффузности излучения благоприятствует большая шероховатость поверхности, как это, например, происходит в области видимого излучения при свечении матовой электролампы. Яркость последней действительно во всех направлениях представляется одинаковой. Полированные металлы обнаруживают заметные отклонения от закона косинусов яркость в направлениях, стелющихся вдоль их поверхности, значительно больше яркости в нормальном направлении. Однако и для металлов закон косинусов применим, если только излучающая поверхность окислена или загрязнена. [c.189]

Прямое излучение. Доля энергии излучения, диффузно испускаемого поверхностью Аз, которая непосредственно достигает dAi, равна диффузному угловому коэффициенту [c.164]

Два отражения. Доля энергии излучения, диффузно испускаемого Л 2, которая достигает dA после двух последовательных зеркальных отражений от /li и Аз, определяется выражением [c.164]

Четыре отражения. Доля энергии излучения, диффузно испускаемого поверхностью Аз, которая достигает dA после че- [c.164]

Поверхности испускают и отражают излучение диффузно. [c.171]

Если известны плотности потоков эффективного излучения для всех поверхностей системы, плотности потоков результирующего излучения диффузно отражающих поверхностей 3 и 4 могут быть определены [см. (4.366) при pf = 0 и = 1 — р ] следующим образом [c.190]

Необходимо учитывать возможность повышения интенсивности преобразованного угнала за счет выполнения условий векторного синхронизма для излучения, диффузно рассеянного в порошке. [c.165]

Каждый из вас теперь и сам может, очевидно, дать объяснение этому явлению. Дело в том, что если объект отражает упавшее на него лазерное излучение диффузно, т. е. во все стороны равномерно, то информация от каждой его точки попадет в каждую точку голограммы. Иначе говоря, в каждой точке голограммы записана информация о всей форме объекта. Но чем меньше размеры голограммы, тем из меньшего количества информации будет состоять восстановленное изображение. [c.55]

Пределы измерения фотоэлектрического калориметра можно, почти не снижая точности, расширять при помощи рассеиваю-щего ослабителя. Яркость лазерного пучка можно уменьшать за счет ослабления по закону обратных квадратов (фиг. 4.18). Излучение, диффузно отраженное от рассеивающей поверхности, падает на фотоэлемент, расположенный на расстоянии R от рассеивателя в направлении, близком к нормали. Перед катодом фотоэлемента помещена диафрагма с отверстием площадью S. Отношение энергии излучения, падающего на фотоэлемент, к энергии лазерного пучка равно [c.181]

Если падающее излучение диффузно, то [c.133]

В действительности ионы колеблются около своих положений равновесия (см. гл. 21—26). Это не влияет на выводы, к которым мы приходим в настоящей главе (хотя в первое время исследователям, занимавшимся рентгеновской дифракцией, оставалось неясным, почему такие колебания не размывают картины, характерной для рассеяния на периодической структуре). Оказывается, что колебания приводят к двум основным следствиям (см. т. 2, приложение О) а) интенсивность типичных максимумов, позволяющих восстановить структуру кристалла, понижается, но не обращается в нуль б) возникает более слабое непрерывное фоновое излучение ( диффузный фон ). [c.104]

Поверхности нагреваемого материала и стенок считают излучающими и поглощающими излучение диффузно. Это допущение, как показывают экспериментальные исследования, несмотря на то, что диффузная модель является в высшей степени упрощенной, из-за ряда взаимно компенсирующих эффектов дает результаты с приемлемой для технических целей точностью. [c.33]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Отклонимся немного в сторону и рассмотрим случай диффузно отражающей сферической полости. Сфера имеет удобное свойство, состоящее в том, что телесный угол, стягиваемый апертурой, является постоянным для всех элементов внутри сферы. Таким образом, при диффузном отражении доля излучения, которая уходит через апертуру после каждого отражения, является одной и той же. Эта доля составляет з/З, где 5 — площадь поверхности полной сферы, а 5 — площадь криволинейной поверхности, отрезанной апертурой. Для сферы, у которой ра- [c.338]

Вычисления и результаты, которые обсуждались выше, относятся к полостям, имеющим диффузно отражающие и диффузно излучающие стенки. Для полостей с зеркально отражающими стенками, как уже отмечалось, вычисления значительно проще. В этом случае всегда следует предпочесть метод последовательных отражений, так как проблема при этом сводится к прослеживанию луча, а яркость после каждого отражения умножается на р . Коэффициент излучения в соответствии с законом Кирхгофа имеет вид [c.341]

Продолжать исследование вопроса об излучательной способности зеркально отражающих полостей не имеет смысла, поскольку такие условия в термометрии встречаются редко. При высоких температурах чрезвычайно трудно сохранить зеркально отражающую поверхность. На полированной металлической поверхности, если держать ее достаточно долго при высокой температуре, всегда будут развиваться канавки на гранях зерен, а иногда и зернистая шершавость поверхности. Поэтому расчеты коэффициентов излучения полостей предпочтительнее выполнять для диффузного отражения. Вычисления для зеркальных условий в конических и цилиндрических полостях с наклонной или конической задней стенкой приводят к значениям излучательной способности, которые заметно превышают излу- [c.342]

Если Арр=Др , то исчезновение колебательных членов имеет место при Т = Т2. Это значительно менее строгое требование, чем в случае метода, описанного в работе [48]. Здесь не требу--ется, чтобы Ар было равно нулю. Достаточно, чтобы любое рассеянное излучение было неполяризованным, т. е. рассеянным диффузно. На практике в этом методе погрешности возникают при измерении температуры поверхностей, имеющих выделенное направление, которое может получаться, например, в результате шлифовки или полировки в одном направлении. Чувствительность метода зависит от разницы между Ёр и е . [c.391]

Предполагая, что стенки 1 и 2 являются диффузными, можно записать граничные условия через поверхностные плотности потока излучения и для граничных поверхностей в виде [c.242]

Диффузное излучение в неизотермической теплопроводной среде. Очевидно, температура множества частиц в общем случае не будет оставаться постоянной. Однако, чтобы найти распределение температур в поглощающей теплопроводной среде, необходимо пренебречь рассеянием, что и было сделано в работе [851]. В этом случае среду можно рассматривать как изотропную и однородную, а бесконечные пластины — изотермическими и диффузными. При- [c.248]

Параметры диффузного излучения. Когда плотность частиц настолько мала, что каждая частица видит стенку, с которой она обменивается энергией теплового излучения, Шпо можно представить просто в том виде, в каком этот параметр встречался ранее. [c.251]

Когда плотность частиц достаточно велика, так что имеет место диффузное излучение, подобное молекулярной диффузии, коэффициент поглощения а т записывается в виде [719] [c.251]

Диэлектрики излучают в соответствии с законом Ламберта в более широкой области значений угла <р. Экспериментально установлено, что для диффузного излучения этот закон соблюдается до углов в 70°. В связи с тем, что у диэлектриков отклонение от закона Ламберта проявляется при достаточно больших углах ср, т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии невелико, при расчетах эти отклонения могут не учитываться. На рис. 1-9 [17] приведены графики изменения степени черноты при изменении угла излучения от о до 90° (индикатрисы) для ряда материалов. [c.26]

Закон Ламберта характеризует распределение энергии излучения абсолютно черного тела по направлениям. Согласно этому закону яркость как спектрального, так и интегрального излучения абсолютно черного тела не зависит от направления (Вд = onst Вхо = onst), т. е. излучение диффузное. [c.288]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

Для коэффициентов излучения, отражения, поглощения и пропускания мы будем использовать обозначения е, р, а и т соответственно. Термины коэффициент излучения , коэффициент отражения и т. д. относятся к реальным поверхностям и включают эффекты геометрии поверхности. Такие термины, как излучательная способность или отражательная способность , относятся к идеальным гладким поверхностям, и их использование ограничивается дискуссией об отверстии в полости черного тела. Полезным иногда термином является и коэффициент яркости Я, который определяется как отно-щение потока излучения, отраженного от элемента поверхности в специфических условиях излучения и наблюдения, к потоку, отраженному идеальной, полностью отражающей, полностью диффузной поверхностью, излученному и наблюдаемому таким же образом. [c.323]

В полостях, в которых отношение размера отверстия к размеру самой полости очень мало. В этих условиях подробности угловых характеристик отражения и излучения стенок не являются критическими, так как общий эффект влияния отверстия мал. В пирометрии по излучению применяют полости удобной формы, и поэтому подробные данные об угловых зависимостях оптических характеристик поверхностей не нужны. Если не учитывать полости, имеющие очень необычную геометрию, то предположение о диффузном, или ламбертовском, характере излучения, как правило, приводит к весьма малым ошибкам, так как только при очень больших углах к нормали это предположение перестает быть верным. Предположение о том, что все материалы диффузно отражают тепловое излучение, значительно менее оправданно. В действительности все металлы и большинство других поверхностей, если они отполированы, являются зеркальными отражателями излучения, и это необходимо учитывать. Методы огрубления поверхности позволяют [c.328]

Наиболее удачные методы вычисления излучательной способности полостей, близких к черному телу, основаны на предположении о диффузности излучения и отражения. Было найдено, что результаты расчета согласуются с экспериментом в пределах возможности измерений. Поправки, учитывающие полузеркальный характер отражения, могут быть сделаны в ходе выполнения расчета. [c.329]

Метод последовательных отражений первоначально был развит де Восом для вычисления коэффициентов излучения ряда полостей различной формы для диффузного и полузер-кального отражения, а также для однородных и неоднородных температур. Именно в этом и состоит привлекательность метода последовательных отражений он легко применим к широкой области условий. Его главный недостаток заключается в трудности оценки точности результата в конкретных условиях, так как в общем случае трудно показать, что использованное при расчете число отражений является достаточным. [c.336]

КИЙ К точному, применение уравнения (7.53) к другим полостям, форма которых отличается от сферической, приводит к большой погрешности. В частности, для длинных цилиндрических полостей формула Гуффе дает сильно заниженные значения коэффициентов излучения. Легко понять, почему это происходит. После первого отражения от основания цилиндра большая часть отраженного излучения падает на элементы стенки вблизи основания, и поэтому после второго отражения полость покидает относительно малое количество излучения по сравнению с предсказанным формулой Гуффе. Однако после нескольких отражений распределение излучения становится более равномерным. В пределе больших п излучение, отраженное от полости, должно составлять приблизительно ри,5/5 от излучения, остающегося в полости после /г-го отражения. После ( +1) отражения получим рш (5/5)(1—з/З) для доли от излучения, оставшегося после п-го отражения, а после (п-Ь2)-го Рю з/3) (1—з/З) от того же излучения и т. д. Другими словами, как только излучение становится существенно диффузным во всей полости, приближение Гуффе оказывается справедливым. [c.339]

Движение теплоносителя в проницаемых матрицах, в которых поглощение излучения играет значительную роль в общем переносе энергии, имеет место в различных устройствах низко- и высокотемпературных солнечных объемных коллекторах, транспирационных и аблирующих теплозащитных элементах, тепловых экранах и т. д. В таких системах к обладающему некоторой прозрачностью проницаемому слою подводится энергия в виде параллельного или диффузного (или обоих совместно) лучистых потоков. Внутри слоя лучистая энергия поглощается, рассеивается и затем повторно излучается матрицей. По мере течения сквозь такую среду газ нагревается за счет внутрипорового теплообмена. [c.59]

При рассмотрении передачи энергии излучения через множество частиц (дым, пламя, облако пыли, псевдоожиженный слой, туман и т. д.) необходимо учитывать поглощение, испускание и рассеяние, за исключением случаев, когда исследуемое множество частиц чрезвычайно разрежено. Основным источником информации по диффузному излучению являются работы в области коллоидной химии, астрофизики и метеорологии. Исчерпывающий обзор работ по этому вопросу, опубликованных до 1957 г., сделан Ван де Хюлстом [843]. [c.237]

Если плотность частиц достаточно велика, так что условия во внешнем потоке не зависят от теплоотдачи от обогреваемой П.ЛОСКОЙ пластины, и диффузное излучение имеет место только в слое порядка толщины пограничного слоя, то выполняются условия Тро = То и /р =С7, и смесь при турбулентном режиме течения ведет себя как смесь газов (разд. 5.6). [c.368]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...